En una teoría cuántica de campos con fermiones , (-1) F es un operador unitario , hermitiano e involutivo , donde F es el operador del número de fermiones . Para el ejemplo de partículas en el modelo estándar, es igual a la suma del número leptón más el número baryon, F = B + L . La acción de este operador es multiplicar los estados bosónicos por 1 y los estados fermiónicos por -1. Esta es siempre una simetría interna globalde cualquier teoría cuántica de campos con fermiones y corresponde a una rotación de 2π. Esto divide el espacio de Hilbert en dos sectores de superselección . Los operadores bosónicos conmutan con (−1) F mientras que los operadores fermiónicos anticonmutan con él. [1]
Este operador realmente muestra su utilidad en teorías supersimétricas . [1] Su rastro es la asimetría espectral del espectro del fermión, y puede entenderse físicamente como el efecto Casimir .
Ver también
Referencias
- ↑ a b Terning, John (2006). Supersimetría moderna: dinámica y dualidad: dinámica y dualidad . Nueva York: Oxford University Press . ISBN 0-19-856763-4.
Otras lecturas
- Shifman, Mikhail A. (2012). Temas avanzados en teoría cuántica de campos: un curso de conferencias . Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-19084-8.
- Ibáñez, Luis E .; Uranga, Angel M. (2012). Teoría de cuerdas y física de partículas: una introducción a la fenomenología de cuerdas . Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-51752-2.
- Bastianelli, Fiorenzo (2006). Integrales de ruta y anomalías en el espacio curvo . Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-84761-2.