El plasma de quarks -gluones o QGP es un conjunto localizado que interactúa de quarks y gluones en equilibrio térmico (cinético local) y (cercano al) químico (abundancia). La palabra plasma indica que se permiten cargas de color gratuitas. En un resumen de 1987, Léon van Hove señaló la equivalencia de los tres términos: plasma de quark gluón, materia de quark y un nuevo estado de la materia. [2] Dado que la temperatura está por encima de la temperatura de Hagedorn—Y por tanto por encima de la escala de masa ligera u, d-quark — la presión exhibe el formato relativista de Stefan-Boltzmann gobernado por la cuarta potencia de temperatura y muchos constituyentes de quarks y gluones prácticamente libres de masa. Podemos decir que QGP surge como la nueva fase de la materia que interactúa fuertemente y que manifiesta sus propiedades físicas en términos de una dinámica casi libre de gluones y quarks prácticamente sin masa. Tanto los quarks como los gluones deben estar presentes en condiciones cercanas al equilibrio químico (rendimiento) con su carga de color abierta para que un nuevo estado de la materia se denomine QGP.
El plasma de quarks y gluones llenaba todo el Universo antes de que se creara la materia. Las teorías que predicen la existencia de plasma de quarks-gluones se desarrollaron a fines de la década de 1970 y principios de la de 1980. [3] Las discusiones sobre la experimentación con iones pesados siguieron su ejemplo [4] [5] [6] [7] [8] y las primeras propuestas de experimentos se presentaron en el CERN [9] [10] [11] [12] [13] [14] y BNL [15] [16] en los años siguientes. El plasma de quark-gluón [17] [18] se detectó por primera vez en el laboratorio del CERN en el año 2000. [19] [20] [21]
Introducción general
El plasma de quarks-gluones es un estado de la materia en el que las partículas elementales que forman los hadrones de la materia bariónica se liberan de su fuerte atracción entre sí bajo densidades de energía extremadamente altas . Estas partículas son los quarks y gluones que componen la materia bariónica. [22] En la materia normal, los quarks están confinados ; en el QGP los quarks están desconfinados . En la QCD clásica, los quarks son los componentes fermiónicos de los hadrones ( mesones y bariones ), mientras que los gluones se consideran los componentes bosónicos de tales partículas. Los gluones son los portadores de fuerza, o bosones, de la fuerza de color QCD, mientras que los quarks por sí mismos son sus contrapartes de materia fermiónica.
Estudiamos el plasma de quarks-gluones para recrear y comprender las condiciones de alta densidad de energía que prevalecen en el Universo cuando la materia se formó a partir de grados elementales de libertad (quarks, gluones) aproximadamente 20 μs después del Big Bang . Los grupos experimentales están investigando a una "gran" distancia la estructura (des) confinante del vacío cuántico, el éter relativista actual, que determina la forma predominante de la materia y las leyes de la naturaleza. Los experimentos dan una idea del origen de la materia y la masa: la materia y la antimateria se crean cuando el plasma de quarks-gluones 'hadroniza' y la masa de materia se origina en la estructura de vacío confinante. [19]
Cómo encaja el plasma de quarks-gluones en el esquema general de la física
QCD es una parte de la teoría moderna de la física de partículas llamada Modelo Estándar . Otras partes de esta teoría se ocupan de las interacciones electrodébiles y los neutrinos . La teoría de la electrodinámica ha sido probada y se ha encontrado correcta en unas pocas partes en mil millones. La teoría de las interacciones débiles ha sido probada y se ha encontrado correcta en unas pocas partes en mil. Las formas perturbadoras de QCD se han probado en un pequeño porcentaje. [23] Los modelos perturbativos suponen cambios relativamente pequeños del estado fundamental, es decir, temperaturas y densidades relativamente bajas, lo que simplifica los cálculos a costa de la generalidad. Por el contrario, las formas no perturbativas de QCD apenas se han probado. El estudio del QGP, que tiene alta temperatura y densidad, es parte de este esfuerzo por consolidar la gran teoría de la física de partículas.
El estudio del QGP es también un campo de pruebas para la teoría de campos de temperatura finita , una rama de la física teórica que busca comprender la física de partículas en condiciones de alta temperatura. Estos estudios son importantes para comprender la evolución temprana de nuestro universo: los primeros cien microsegundos más o menos. Es crucial para los objetivos físicos de una nueva generación de observaciones del universo ( WMAP y sus sucesores). También es relevante para las Teorías de la Gran Unificación que buscan unificar las tres fuerzas fundamentales de la naturaleza (excluyendo la gravedad).
Razones para estudiar la formación de plasma de quarks-gluones
El modelo generalmente aceptado de la formación del Universo establece que sucedió como resultado del Big Bang . En este modelo, en el intervalo de tiempo de 10 −10 −10 −6 s después del Big Bang, la materia existía en forma de plasma de quark-gluón. Es posible reproducir la densidad y temperatura de la materia existente en ese momento en condiciones de laboratorio para estudiar las características del Universo primitivo. Hasta ahora, la única posibilidad es la colisión de dos núcleos atómicos pesados acelerados a energías de más de cien GeV. Utilizando el resultado de una colisión frontal en el volumen aproximadamente igual al volumen del núcleo atómico, es posible modelar la densidad y temperatura que existió en los primeros instantes de la vida del Universo.
Relación con el plasma normal
Un plasma es una materia en la que se examinan las cargas debido a la presencia de otras cargas móviles. Por ejemplo: el tramado suprime la ley de Coulomb para producir una carga dependiente de la distancia,, es decir, la carga Q se reduce exponencialmente con la distancia dividida por una longitud de apantallamiento α. En un QGP, se analiza la carga de color de los quarks y gluones . El QGP tiene otras analogías con un plasma normal. También hay diferencias porque la carga de color no es abeliana , mientras que la carga eléctrica es abeliana. Fuera de un volumen finito de QGP, el campo eléctrico de color no se filtra, por lo que un volumen de QGP debe ser de color neutro. Por tanto, al igual que un núcleo, tendrá una carga eléctrica entera.
Debido a las energías extremadamente altas involucradas, los pares quark-antiquark se producen por producción de pares y, por lo tanto, QGP es una mezcla aproximadamente igual de quarks y antiquarks de varios sabores, con solo un ligero exceso de quarks. Esta propiedad no es una característica general de los plasmas convencionales, que pueden ser demasiado fríos para la producción de pares (ver, sin embargo , supernova de inestabilidad de pares ).
Teoría
Una consecuencia de esta diferencia es que la carga de color es demasiado grande para los cálculos perturbativos que son el pilar de QED . Como resultado, las principales herramientas teóricas para explorar la teoría del QGP es la teoría del calibre de celosía . [25] [26] La temperatura de transición (aproximadamente175 MeV ) fue predicho por primera vez por la teoría del calibre de celosía. Desde entonces, la teoría del calibre reticular se ha utilizado para predecir muchas otras propiedades de este tipo de materia. La conjetura de la correspondencia AdS / CFT puede proporcionar información sobre QGP; además, el objetivo final de la correspondencia fluido / gravedad es comprender QGP. Se cree que el QGP es una fase de QCD que está completamente termalizada localmente y, por tanto, es adecuada para una descripción dinámica de fluidos eficaz.
Producción
La producción de QGP en el laboratorio se logra mediante la colisión de núcleos atómicos pesados (llamados iones pesados, ya que en un acelerador los átomos se ionizan) a una energía relativista en la que la materia se calienta muy por encima de la temperatura de Hagedorn T H = 150 MeV por partícula, lo que equivale a un temperatura superior a 1,66 × 10 12 K . Esto se puede lograr colisionando dos núcleos grandes a alta energía (tenga en cuenta que175 MeV no es la energía del haz que choca). Se han utilizado núcleos de plomo y oro para tales colisiones en CERN SPS y BNL RHIC , respectivamente. Los núcleos se aceleran a velocidades ultrarelativistas ( contrayendo su longitud ) y se dirigen entre sí, creando una "bola de fuego", en el raro caso de una colisión. La simulación hidrodinámica predice que esta bola de fuego se expandirá bajo su propia presión y se enfriará mientras se expande. Al estudiar cuidadosamente el flujo esférico y elíptico , los experimentadores ponen a prueba la teoría.
Herramientas diagnosticas
Existe una evidencia abrumadora de la producción de plasma de quarks-gluones en colisiones relativistas de iones pesados. [27] [28] [29] [30] [31]
Las clases importantes de observaciones experimentales son
- Producción de extrañeza
- Flujo elíptico
- Apagado por chorro
- J / ψ derritiendo
- Efecto Hanbury Brown y Twiss y correlaciones de Bose-Einstein
- Espectros de partículas individuales ( fotones y dileptones )
Propiedades esperadas
Termodinámica
La temperatura de cruce de la fase hadrónica normal a la fase QGP es de aproximadamente 175 MeV . Este "cruce" puede no ser en realidad solo una característica cualitativa, sino que puede tener que ver con una transición de fase verdadera (de segundo orden), por ejemplo, de la clase de universalidad del modelo de Ising tridimensional . Los fenómenos involucrados corresponden a una densidad de energía de un poco menos de1 GeV / fm 3 . Para la materia relativista , la presión y la temperatura no son variables independientes, por lo que la ecuación de estado es una relación entre la densidad de energía y la presión. Esto se ha encontrado a través de cálculos de celosía , y en comparación tanto con la teoría de perturbaciones y de la teoría de cuerdas . Este es todavía un tema de investigación activa. Actualmente se están calculando funciones de respuesta como el calor específico y diversas susceptibilidades de número de quarks.
Flujo
El descubrimiento del líquido perfecto fue un punto de inflexión en la física. Los experimentos en RHIC han revelado una gran cantidad de información sobre esta notable sustancia, que ahora sabemos que es un QGP. [32] Se sabe que la materia nuclear a "temperatura ambiente" se comporta como un superfluido . Cuando se calienta, el fluido nuclear se evapora y se convierte en un gas diluido de nucleones y, al calentarlo más, en un gas de bariones y mesones (hadrones). A la temperatura crítica, T H , los hadrones funda y las vueltas de gas nuevo en un líquido. Los experimentos RHIC han demostrado que este es el líquido más perfecto jamás observado en cualquier experimento de laboratorio a cualquier escala. La nueva fase de la materia, que consta de hadrones disueltos, presenta menos resistencia al flujo que cualquier otra sustancia conocida. Los experimentos en RHIC, ya en 2005, demostraron que el Universo al principio estaba uniformemente lleno de este tipo de material, un superlíquido, que una vez que el Universo se enfrió por debajo de T H se evaporó en un gas de hadrones. Las mediciones detalladas muestran que este líquido es un plasma de quarks-gluones donde los quarks, antiquarks y gluones fluyen de forma independiente. [33]
En resumen, un plasma de quarks-gluones fluye como una salpicadura de líquido y, como no es "transparente" con respecto a los quarks, puede atenuar los chorros emitidos por las colisiones. Además, una vez formada, una bola de plasma de quark-gluón, como cualquier objeto caliente, transfiere calor internamente por radiación. Sin embargo, a diferencia de los objetos cotidianos, hay suficiente energía disponible para que los gluones (partículas que median la fuerza fuerte ) colisionen y produzcan un exceso de quarks extraños pesados (es decir, de alta energía ) . Mientras que, si el QGP no existiera y hubiera una colisión pura, la misma energía se convertiría en una mezcla de desequilibrio que contiene quarks aún más pesados, como quarks de encanto o quarks de fondo . [34] [35]
La ecuación de estado es una entrada importante en las ecuaciones de flujo. La velocidad del sonido (velocidad de las oscilaciones de densidad QGP) se está investigando actualmente en cálculos de celosía. [36] [37] [38] El recorrido libre medio de quarks y gluones se ha calculado usando la teoría de perturbaciones , así como la teoría de cuerdas . Los cálculos de celosía han sido más lentos aquí, aunque se han concluido los primeros cálculos de los coeficientes de transporte . [39] [40] Estos indican que el tiempo libre medio de los quarks y gluones en el QGP puede ser comparable al espaciado medio entre partículas: por lo tanto, el QGP es un líquido en lo que respecta a sus propiedades de flujo. Este es un campo de investigación muy activo y estas conclusiones pueden evolucionar rápidamente. La incorporación de fenómenos disipativos a la hidrodinámica es otra área de investigación activa. [41] [42] [43]
Efecto de extinción de chorro
Se hicieron predicciones detalladas a finales de la década de 1970 para la producción de chorros en el Sincrotrón CERN Super Proton-Antiproton . [44] [45] [46] [47] UA2 observó la primera evidencia de producción a reacción en colisiones de hadrones en 1981, [48] que poco después fue confirmada por UA1 . [49]
El tema fue revivido más tarde en RHIC. Uno de los efectos físicos más llamativos obtenidos con las energías RHIC es el efecto de apagar los chorros. [50] [51] [52] En la primera etapa de interacción de núcleos relativistas en colisión, los partones de los núcleos en colisión dan lugar a los partones secundarios con un gran impulso transversal ≥ 3–6 GeV / s. Al pasar a través de un plasma comprimido altamente calentado, los partones pierden energía. La magnitud de la pérdida de energía por el partón depende de las propiedades del plasma de quark-gluón (temperatura, densidad). Además, también es necesario tener en cuenta que los quarks y gluones coloreados son los objetos elementales del plasma, que se diferencia de la pérdida de energía por un partón en un medio formado por hadrones incoloros . En las condiciones de un plasma de quark-gluón, las pérdidas de energía resultantes de las energías RHIC por partones se estiman como dE / dx = 1 GeV / fm. Esta conclusión se confirma al comparar el rendimiento relativo de los hadrones con un gran impulso transversal en las colisiones nucleón-nucleón y núcleo-núcleo a la misma energía de colisión. La pérdida de energía por partones con un gran impulso transversal en las colisiones nucleón-nucleón es mucho menor que en las colisiones núcleo-núcleo, lo que conduce a una disminución en el rendimiento de hadrones de alta energía en las colisiones núcleo-núcleo. Este resultado sugiere que las colisiones nucleares no pueden considerarse como una simple superposición de colisiones nucleón-nucleón. Por un corto tiempo, ~ 1 μs y en el volumen final, los quarks y gluones forman un líquido ideal. Las propiedades colectivas de este fluido se manifiestan durante su movimiento como un todo. Por lo tanto, al mover partones en este medio, es necesario tener en cuenta algunas propiedades colectivas de este líquido quark-gluón. Las pérdidas de energía dependen de las propiedades del medio quark-gluón, de la densidad del partón en la bola de fuego resultante y de la dinámica de su expansión. Las pérdidas de energía de los quarks ligeros y pesados durante el paso de una bola de fuego resultan ser aproximadamente las mismas. [53]
En noviembre de 2010, el CERN anunció la primera observación directa de extinción por chorro, basada en experimentos con colisiones de iones pesados. [54] [55] [56] [57]
Fotones y dileptones directos
Los fotones y dileptones directos son posiblemente las herramientas más penetrantes para estudiar las colisiones de iones pesados relativistas. Son producidos por varios mecanismos que abarcan la evolución espacio-temporal de la bola de fuego que interactúa fuertemente. En principio, también proporcionan una instantánea de la etapa inicial. Son difíciles de descifrar e interpretar ya que la mayor parte de la señal se origina a partir de las desintegraciones de hadrones mucho después de que la bola de fuego QGP se haya desintegrado. [58] [59] [60]
Hipótesis de Glasma
Desde 2008, existe una discusión sobre un estado precursor hipotético del plasma de quark-gluón, el llamado "Glasma", donde las partículas vestidas se condensan en algún tipo de estado vítreo (o amorfo), debajo de la transición genuina entre el estado confinado y el líquido de plasma. [61] Esto sería análogo a la formación de vidrios metálicos, o aleaciones amorfas de ellos, por debajo del inicio genuino del estado metálico líquido.
Aunque las altas temperaturas y densidades experimentales que se predice que producirán un plasma de quarks-gluones se han realizado en el laboratorio, la materia resultante no se comporta como un estado cuasi ideal de quarks y gluones libres, sino más bien como un fluido denso casi perfecto. . [62] En realidad, el hecho de que el plasma de quarks-gluones aún no estará "libre" a las temperaturas alcanzadas en los aceleradores actuales se predijo en 1984 como consecuencia de los efectos remanentes del confinamiento. [63] [64]
Formación en laboratorio de materia desconfinida
Un plasma de quark-gluón (QGP) [65] o sopa de quark [66] [67] es un estado de la materia en cromodinámica cuántica (QCD) que existe a temperaturas y / o densidades extremadamente altas . Se cree que este estado consiste en quarks y gluones de interacción fuerte asintóticamente libres , que normalmente están confinados por el confinamiento de color dentro de núcleos atómicos u otros hadrones . Esto es en analogía con el plasma convencional donde los núcleos y electrones, confinados dentro de los átomos por fuerzas electrostáticas en condiciones ambientales, pueden moverse libremente. Los experimentos para crear materia de quarks artificiales comenzaron en el CERN en 1986/7, dando como resultado las primeras afirmaciones que se publicaron en 1991. [68] [69] Pasaron varios años antes de que la idea fuera aceptada en la comunidad de físicos de partículas y nucleares. La formación de un nuevo estado de la materia en colisiones Pb-Pb se anunció oficialmente en el CERN en vista de los convincentes resultados experimentales presentados por el experimento CERN SPS WA97 en 1999, [70] [31] [71] y posteriormente elaborado por el Laboratorio Nacional de Brookhaven. Colisionador de iones pesados relativista . [72] [73] [30] La materia de los quarks solo se puede producir en cantidades diminutas y es inestable e imposible de contener, y se desintegrará radiactivamente en una fracción de segundo en partículas estables a través de la hadronización ; Los hadrones producidos o sus productos de desintegración y los rayos gamma pueden detectarse. En el diagrama de fase de la materia de los quarks , QGP se coloca en el régimen de alta temperatura y alta densidad, mientras que la materia ordinaria es una mezcla fría y enrarecida de núcleos y vacío, y las estrellas de quarks hipotéticas consistirían en materia de quarks relativamente fría pero densa. . Se cree que hasta unos pocos microsegundos ( 10-12 a 10 −6 segundos) después del Big Bang, conocido como la época de los quarks , el Universo estaba en un estado de plasma de quark-gluón.
La fuerza de la fuerza del color significa que, a diferencia del plasma gaseoso, el plasma de quark-gluón se comporta como un líquido de Fermi casi ideal , aunque se están realizando investigaciones sobre las características del flujo. [74] Los equipos de investigación del RHIC [75] y el detector de solenoide de muón compacto del LHC afirmaron que el flujo de líquido o incluso casi perfecto sin apenas resistencia a la fricción o viscosidad . [76] QGP se diferencia de un evento de colisión "libre" por varias características; por ejemplo, su contenido de partículas es indicativo de un equilibrio químico temporal que produce un exceso de quarks extraños de energía media frente a una distribución de no equilibrio que mezcla quarks ligeros y pesados ("producción de extrañeza"), y no permite que los chorros de partículas pasen ( "enfriamiento por chorro").
Los experimentos en el CERN 's Súper Sincrotrón de Protones experimentos (MSF) comenzado a crear QGP en los años 1980 y 1990: los resultados del CERN llevado a anunciar evidencia de un 'nuevo estado de la materia' [77] en 2000. [78] Los científicos de Brookhaven Nacional El Colisionador de Iones Pesados Relativista del Laboratorio anunció que habían creado plasma de quark-gluón colisionando iones de oro a casi la velocidad de la luz, alcanzando temperaturas de 4 billones de grados Celsius. [79] Los experimentos que actualmente (2017) en el Brookhaven National Laboratory 's Relativista de Iones Pesados (RHIC) en Long Island (Nueva York, EE.UU.) y por lo reciente del CERN LHC cerca de Ginebra (Suiza) están continuando este esfuerzo, [80] [81] colisionando oro acelerado relativistamente y otras especies de iones (en RHIC) o plomo (en LHC) entre sí o con protones. [81] Tres experimentos llevados a cabo en el Gran Colisionador de Hadrones (LHC) del CERN, en los espectrómetros ALICE , [82] ATLAS y CMS , han continuado estudiando las propiedades de QGP. El CERN dejó de colisionar temporalmente los protones y comenzó a colisionar los iones de plomo para el experimento ALICE en 2011, con el fin de crear un QGP. [83] ALICE estableció un nuevo récord de temperatura : un experimento de gran colisionador de iones en el CERN en agosto de 2012 en los rangos de 5,5 billones (5,5 × 10 12 ) kelvin como se afirma en su Nature PR. [84]
La formación de un plasma de quarks-gluones ocurre como resultado de una fuerte interacción entre los partones ( quarks , gluones ) que forman los nucleones de los núcleos pesados en colisión llamados iones pesados. Por lo tanto, los experimentos se denominan experimentos relativistas de colisión de iones pesados. Los trabajos teóricos y experimentales muestran que la formación de un plasma de quark-gluón se produce a una temperatura de T ≈ 150–160 MeV, la temperatura de Hagedorn y una densidad de energía de ≈ 0,4–1 GeV / fm 3 . Si bien al principio se esperaba una transición de fase, las interpretaciones teóricas actuales proponen una transformación de fase similar al proceso de ionización de la materia normal en plasma iónico y de electrones. [85] [86] [87] [88] [30]
Plasma de quark-gluón y el inicio del desconfinamiento
El tema central de la formación de un plasma de quark-gluón es la investigación para el inicio del desconfinamiento . Desde el comienzo de la investigación sobre la formación de QGP, la cuestión fue si se puede lograr la densidad de energía en las colisiones núcleo-núcleo. Esto depende de la cantidad de energía que pierda cada nucleón. Una imagen de reacción influyente fue la solución de escala presentada por Bjorken . [89] Este modelo se aplica a colisiones de energía ultra alta. En los experimentos llevados a cabo en el CERN SPS y BNL RHIC surgió una situación más compleja, generalmente dividida en tres etapas: [90]
- Colisiones primarias del partón y parada del barión en el momento de la superposición completa de los núcleos en colisión.
- Redistribución de la energía de las partículas y nuevas partículas nacidas en la bola de fuego QGP.
- La bola de fuego de la materia QGP se equilibra y se expande antes de hadronizarse.
Cada vez más pruebas experimentales apuntan a la fuerza de los mecanismos de formación de QGP, que operan incluso en colisiones protón-protón a escala de energía del LHC. [28]
Otras lecturas
Libros
- Derritiendo hadrones, hirviendo quarks : de la temperatura de Hagedorn a las colisiones ultrarrelativistas de iones pesados en el CERN: con un tributo a Rolf Hagedorn, ed. J. Rafelski , 2016. [91]
- Termodinámica y ecuaciones del estado de la materia: del gas ideal al plasma de quarks-gluones, V. E Fortov, 2016. [92]
- Plasma de Quark-Gluon: Fundamentos teóricos: Una colección de reimpresiones anotadas, eds. J. Kapusta, B. Müller , J. Rafelski , 2003. [17]
- Plasma Quark-Gluon: del Big Bang al Little Bang, Kohsuke Yagi, Tetsuo Hatsuda, Yasuo Miake, 2005. [93]
- Fenomenología de las colisiones de iones pesados ultrarelativistas, Wojciech Florkowski, 2010. [94]
- La física del plasma de Quark-Gluon: conferencias introductorias, eds. Sourav Sarkar, Helmut Satz, Bikash Sinha, 2010. [95]
- Física relativista de iones pesados. Landolt-Börnstein - Partículas, núcleos y átomos elementales del grupo I. 23 de 2010. [96]
- Quark Gluon Plasma y Hadron Physics, eds. PK Sahu, SC Phatak, Yogendra Pathak Viyogi, 2009. [97]
- Hadrones y Quark-Gluon Plasma, J. Letessier, J. Rafelski , 2002. [90]
- La física del plasma Quark-Gluon, B. Müller , 1985. [98]
Revisar artículos con una perspectiva histórica del campo.
- Breve historia de la búsqueda de estructuras críticas en colisiones de iones pesados, Marek Gazdzicki, Mark Gorenstein, Peter Seyboth, 2020. [99]
- Descubrimiento del plasma de quarks-gluones: diarios de extrañeza, Johann Rafelski, 2020. [100]
- Revisión fenomenológica del plasma de quarks-gluones: conceptos frente a observaciones, Roman Pasechnik, Michal Šumbera, 2017. [101]
- Materia de quarks: el comienzo, Helmut Satz, Reinhard Stock, 2016. [102]
- Cuatro experimentos de iones pesados en el CERN-SPS: Un viaje por el camino de la memoria, Emanuele Quercigh, 2012. [14]
- Sobre la historia de la producción de partículas múltiples en colisiones de alta energía, Marek Gazdzicki, 2012. [103]
- Extrañeza y plasma de quarks-gluones: treinta años de descubrimiento, Berndt Müller, 2012. [104]
- De SPS a RHIC: Maurice y el programa de iones pesados del CERN, Ulrich W. Heinz, 2008. [105]
- RHIC: De los sueños a los rayos en dos décadas, Gordon Baym, 2002. [106]
Ver también
- Confinamiento de color
- Condensado de vidrio de color
- Hadrones (es decir, mesones y bariones )
- Hadronización
- Temperatura de Hagedorn
- Lista de artículos sobre plasma (física)
- Estrellas de neutrones
- Física del plasma
- Materia QCD
- Electrodinámica cuántica
- Cromodinámica cuántica
- Hidrodinámica cuántica
- Plasma relativista
- Colisión nuclear relativista
- Producción de extrañeza
- Materia extraña
- Lista de problemas de física sin resolver
Referencias
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enlaces externos
- Medios relacionados con el plasma de Quark-gluón en Wikimedia Commons
- El colisionador de iones pesados relativista en el Laboratorio Nacional de Brookhaven
- El experimento Alice en el CERN
- La iniciativa india de la teoría del calibre de celosía
- Revisiones de la materia de Quark: teoría de 2004 , experimento de 2004
- Revisiones de Quark-Gluon Plasma: teoría de 2011
- Revisiones de celosía: 2003 , 2005
- Artículo de la BBC que menciona los resultados de Brookhaven (2005)
- Artículo de Physics News Update sobre el líquido quark-gluón, con enlaces a preimpresiones
- Leer gratis: "Hadrones y Quark-Gluon Plasma" por Jean Letessier y Johann Rafelski Cambridge University Press (2002) ISBN 0-521-38536-9 , Cambridge, Reino Unido;