Una membrana elástica bidimensional bajo tensión puede soportar vibraciones transversales . Las propiedades de un parche idealizado pueden modelarse mediante las vibraciones de una membrana circular de espesor uniforme, unida a un marco rígido. Debido al fenómeno de resonancia , a ciertas frecuencias de vibración , sus frecuencias de resonancia , la membrana puede almacenar energía vibratoria, moviéndose la superficie en un patrón característico de ondas estacionarias . A esto se le llama modo normal . Una membrana tiene un número infinito de estos modos normales, comenzando con uno de frecuencia más baja llamado modo fundamental .
Existen infinitas formas en las que una membrana puede vibrar, cada una de las cuales depende de la forma de la membrana en un momento inicial y de la velocidad transversal de cada punto de la membrana en ese momento. Las vibraciones de la membrana están dadas por las soluciones de la ecuación de onda bidimensional con condiciones de frontera de Dirichlet que representan la restricción del marco. Se puede demostrar que cualquier vibración arbitrariamente compleja de la membrana puede descomponerse en una serie posiblemente infinita de modos normales de la membrana. Esto es análogo a la descomposición de una señal de tiempo en una serie de Fourier .
El estudio de las vibraciones en los tambores llevó a los matemáticos a plantear un famoso problema matemático sobre si se puede escuchar la forma de un tambor , cuya respuesta se dio en 1992 en el escenario bidimensional.
Motivación
El análisis del problema del parche vibrante del tambor explica los instrumentos de percusión como los tambores y los timbales . Sin embargo, también existe una aplicación biológica en el funcionamiento del tímpano . Desde un punto de vista educativo, los modos de un objeto bidimensional son una forma conveniente de demostrar visualmente el significado de modos, nodos, antinodos e incluso números cuánticos . Estos conceptos son importantes para comprender la estructura del átomo.
El problema
Considere un disco abierto de radio centrado en el origen, que representará la forma "inmóvil" del parche del tambor. En cualquier momento la altura de la forma del parche del tambor en un punto en medido a partir de la forma "inmóvil" del parche del tambor se indicará mediante que puede tomar valores tanto positivos como negativos. Dejardenotar el límite de es decir, el círculo de radio centrado en el origen, que representa el marco rígido al que se adjunta el parche del tambor.
La ecuación matemática que gobierna la vibración del parche del tambor es la ecuación de onda con condiciones de límite cero,
Debido a la geometría circular de , será conveniente utilizar coordenadas cilíndricas , Entonces, las ecuaciones anteriores se escriben como
Aquí, es una constante positiva, que da la velocidad a la que se propagan las ondas de vibración transversal en la membrana. En términos de los parámetros físicos, la velocidad de onda, c, viene dada por
dónde , es la membrana radial resultante en el límite de la membrana (), , es el espesor de la membrana, y es la densidad de la membrana. Si la membrana tiene tensión uniforme, la fuerza de tensión uniforme en un radio dado, puede estar escrito
dónde es la membrana resultante en la dirección azimutal.
El caso axisimétrico
Primero estudiaremos los posibles modos de vibración de una cabeza de tambor circular que son simétricos en el eje . Entonces, la función no depende del ángulo y la ecuación de onda se simplifica a
Buscaremos soluciones en variables separadas, Sustituyendo esto en la ecuación anterior y dividiendo ambos lados por rendimientos
El lado izquierdo de esta igualdad no depende de y el lado derecho no depende de se deduce que ambos lados deben ser iguales a alguna constante Obtenemos ecuaciones separadas para y :
La ecuación para tiene soluciones que crecen o decaen exponencialmente para son lineales o constantes para y son periódicas para . Físicamente, se espera que una solución al problema de un parche de tambor vibrante sea oscilante en el tiempo, y esto deja solo el tercer caso, así que elegimos por conveniencia. Luego, es una combinación lineal de funciones seno y coseno,
Volviendo a la ecuación para con la observación de que todas las soluciones de esta ecuación diferencial de segundo orden son una combinación lineal de funciones de Bessel de orden 0, ya que este es un caso especial de la ecuación diferencial de Bessel :
La función de Bessel es ilimitado para lo que da como resultado una solución no física al problema de la cabeza del tambor vibrante, por lo que la constante debe ser nulo. También asumiremos ya que de lo contrario esta constante puede ser absorbida más tarde en las constantes y procedente de Resulta que
El requisito de que la altura ser cero en el límite del parche del tambor da como resultado la condición
La función de Bessel tiene un número infinito de raíces positivas,
Lo entendemos por entonces
Por tanto, las soluciones axisimétricas del problema de la cabeza del tambor vibrante que se puede representar en variables separadas son
dónde
El caso general
El caso general, cuando también puede depender del ángulo se trata de manera similar. Asumimos una solución en variables separadas,
Sustituyendo esto en la ecuación de onda y separando las variables, se obtiene
dónde es una constante. Como antes, de la ecuación para resulta que con y
De la ecuación
obtenemos, al multiplicar ambos lados por y separando variables, que
y
por alguna constante Desde es periódica, con punto siendo una variable angular, se sigue que
dónde y y son algunas constantes. Esto también implica
Volviendo a la ecuación para su solución es una combinación lineal de funciones de Bessel y Con un argumento similar al de la sección anterior, llegamos a
dónde con la -ésima raíz positiva de
Demostramos que todas las soluciones en variables separadas del problema de la cabeza del tambor vibrante son de la forma
por
Animaciones de varios modos de vibración.
A continuación se muestran varios modos junto con sus números cuánticos. También se indican las funciones de onda análogas del átomo de hidrógeno, así como las frecuencias angulares asociadas..
Modo (1s) con
Modo (2s) con
Modo (3s) con
Modo (2p) con
Modo (3p) con
Modo (4p) con
Modo (3d) con
Modo (4d) con
Modo (5d) con
Ver también
- Cuerda vibrante , el caso unidimensional
- Patrones de Chladni , una descripción temprana de un fenómeno relacionado, en particular con los instrumentos musicales; ver también cimática
- Escuchar la forma de un tambor , caracterizando los modos con respecto a la forma de la membrana
- Orbital atómico , un problema tridimensional y mecánico cuántico relacionado
Referencias
- H. Asmar, Nakhle (2005). Ecuaciones diferenciales parciales con series de Fourier y problemas de valores en la frontera . Upper Saddle River, Nueva Jersey: Pearson Prentice Hall. pag. 198. ISBN 0-13-148096-0.