Un filtro de línea atómica (ALF) es un filtro de paso de banda óptico más eficaz que se utiliza en las ciencias físicas para filtrar la radiación electromagnética con precisión, exactitud y una mínima pérdida de intensidad de la señal. Los filtros de línea atómica funcionan a través de las líneas de absorción o resonancia de los vapores atómicos y, por lo tanto, también pueden denominarse filtro de resonancia atómica (ARF) . [2]
Los tres tipos principales de filtros de línea atómica son los ALF de absorción-reemisión , los filtros Faraday y los filtros Voigt . [3] Los filtros de absorción-reemisión fueron el primer tipo desarrollado, por lo que comúnmente se denominan simplemente "filtros de línea atómica"; los otros dos tipos suelen denominarse específicamente "filtros de Faraday" o "filtros de Voigt". Los filtros de línea atómica utilizan diferentes mecanismos y diseños para diferentes aplicaciones, pero siempre se emplea la misma estrategia básica: al aprovechar las estrechas líneas de absorción o resonancia en un vapor metálico, una frecuencia específica de luz evita una serie de filtros que bloquean todo. otra luz. [4]
Los filtros de línea atómica pueden considerarse el equivalente óptico de los amplificadores de bloqueo ; se utilizan en aplicaciones científicas que requieren la detección eficaz de una señal de banda estrecha (casi siempre luz láser) que de otro modo quedaría oscurecida por fuentes de banda ancha, como la luz del día . [3] Se utilizan con regularidad en detección y determinación de imágenes por láser ( LIDAR ) y se están estudiando para su uso potencial en sistemas de comunicación por láser . [5] Los filtros de línea atómica son superiores a los filtros ópticos dieléctricos convencionales como los filtros de interferencia y los filtros Lyot , pero su mayor complejidad los hace prácticos solo en la detección de fondo limitado, donde se detecta una señal débil mientras se suprime un fondo fuerte. [6] En comparación con los etalones , otro filtro óptico de alta gama, los filtros de Faraday son significativamente más resistentes y pueden ser seis veces más baratos, alrededor de US $ 15.000 por unidad. [7] [8]
Historia
El predecesor del filtro de línea atómica fue el contador cuántico de infrarrojos , diseñado en la década de 1950 por Nicolaas Bloembergen . Este fue un amplificador mecánico cuántico teorizado por Joseph Weber para detectar radiación infrarroja con muy poco ruido. [9] [10] La emisión espontánea cero ya era posible para los amplificadores de rayos X y rayos gamma y Weber pensó en llevar esta tecnología al espectro infrarrojo. Bloembergen describió un dispositivo de este tipo en detalle y lo denominó "contador cuántico infrarrojo". [11]
Los medios de estos dispositivos eran cristales con impurezas de iones de metales de transición , que absorbían luz de baja energía y la reemitían en el rango visible. [11] En la década de 1970, los vapores atómicos se usaban en contadores cuánticos de vapor atómico para la detección de radiación electromagnética infrarroja, ya que se descubrió que eran superiores a las sales metálicas y los cristales que se habían usado. [12]
Los principios empleados hasta ahora en la amplificación de infrarrojos se combinaron en un ALF de sodio pasivo. [13] Este diseño y los que le siguieron inmediatamente eran primitivos y adolecían de una baja eficiencia cuántica y un tiempo de respuesta lento. Como este fue el diseño original de los ALF, muchas referencias usan solo la designación "filtro de línea atómica" para describir específicamente la construcción de absorción-reemisión. En 1977, Gelbwachs, Klein y Wessel crearon el primer filtro de línea atómica activo. [2]
Los filtros de Faraday, desarrollados en algún momento antes de 1978, fueron "una mejora sustancial" sobre los filtros de línea atómica de absorción-re-emisión de la época. [3] El filtro Voigt, patentado por James H. Menders y Eric J. Korevaar el 26 de agosto de 1992, [14] era más avanzado. Los filtros Voigt eran más compactos y "[podrían] diseñarse fácilmente para su uso con un imán permanente". [3] En 1996, los filtros de Faraday se estaban utilizando para LIDAR. [3]
Propiedades
Una definición técnica de un filtro de línea atómica es como un " filtro óptico isotrópico de gran ángulo de aceptación y banda ultra estrecha ". [2] "Banda ultra estrecha" define el rango reducido de frecuencias que puede aceptar un ALF; un ALF generalmente tiene una banda de paso del orden de 0,001 nanómetros. El hecho de que los filtros de línea atómica también tengan amplios ángulos de aceptación (cerca de 180 °) es otra característica importante de los dispositivos; Los filtros dieléctricos convencionales basados en la separación de las capas reflectantes o refractivas cambian su separación efectiva cuando la luz entra en ángulo.
Los parámetros exactos (temperatura, intensidad del campo magnético, longitud, etc.) de cualquier filtro pueden ajustarse a una aplicación específica. Estos valores son calculados por computadoras debido a la extrema complejidad de los sistemas. [15]
De entrada y salida
Los filtros de línea atómica pueden operar en las regiones ultravioleta , visible e infrarroja del espectro electromagnético . [2] En los ALF de absorción-reemisión, la frecuencia de la luz debe cambiarse para que el filtro funcione, y en un dispositivo pasivo, este cambio debe ser a una frecuencia más baja (es decir, al rojo) simplemente debido a la conservación de energía. . Esto significa que los filtros pasivos rara vez pueden funcionar con luz infrarroja, porque la frecuencia de salida sería impracticablemente baja. Si se utilizan tubos fotomultiplicadores (PMT), entonces la "longitud de onda de salida del ARF debe estar en una región espectral en la que los PMT comerciales, de gran superficie y de larga duración [sic] posean la máxima sensibilidad". [13] En tal caso, los ALF activos tendrían la ventaja sobre los ALF pasivos, ya que "generarían más fácilmente longitudes de onda de salida en el UV cercano, la región espectral en la que los fotocátodos bien desarrollados poseen su mayor sensibilidad". [dieciséis]
En un ALF pasivo, la frecuencia de entrada debe corresponder casi exactamente a las líneas de absorción natural de la celda de vapor. Sin embargo, los ARF activos son mucho más flexibles, ya que el vapor puede estimularse para que absorba otras frecuencias de luz. [17] [18]
Los filtros de Faraday y Voigt no cambian la frecuencia ni la longitud de onda de la luz de señal.
Tiempo de respuesta y tasa de transmisión.
El tiempo de respuesta de un filtro de línea atómica de absorción-reemisión afecta directamente la velocidad de transmisión de la información desde la fuente de luz al receptor. Por lo tanto, un tiempo de respuesta mínimo es una propiedad importante de estos ALF. El tiempo de respuesta de tal ALF depende en gran medida de la desintegración espontánea de los átomos excitados en la celda de vapor. En 1988, Jerry Gelbwachs citó, "los tiempos de emisión espontánea rápida típicos son ~ 30 ns , lo que sugiere que el límite superior de la velocidad de información es de aproximadamente 30 MHz ". [dieciséis]
Se han desarrollado muchos métodos para reducir el tiempo de respuesta de los ALF. Incluso a finales de la década de 1980, se utilizaron ciertos gases para catalizar la desintegración de los electrones de la celda de vapor. En 1989, Eric Korevaar había desarrollado su diseño Fast ALF que detectaba la fluorescencia emitida sin placas fotosensibles. [3] Con tales métodos empleados, las frecuencias de gigahercios son fácilmente alcanzables. [dieciséis]
Eficacia
Eficiencia
Los filtros de línea atómica son filtros intrínsecamente muy eficientes, generalmente clasificados como "ultra-alto-Q" ya que su factor Q está en el rango de 10 5 a 10 6 . [2] Esto se debe en parte a que los "polarizadores cruzados ... sirven para bloquear la luz de fondo con un índice de rechazo mejor que 10-5 ". [19] La banda de paso de un filtro de Faraday típico puede ser de unos pocos GHz. [17] La salida total de un filtro de Faraday puede ser alrededor del 50% de la intensidad de luz de entrada total. La luz perdida es reflejada o absorbida por lentes, filtros y ventanas imperfectos. [20]
Paso de banda
El paso de banda de un filtro de línea atómica suele ser igual al perfil Doppler de la celda de vapor, el rango natural de frecuencias en el que una celda de vapor será excitada por una fuente de luz pura. El perfil Doppler es el ancho del espectro de radiación desplazada Doppler emitida por la celda de vapor debido a su movimiento térmico . Este valor es menor para átomos más grandes a temperaturas más bajas, un sistema considerado más ideal.
Hay algunas circunstancias en las que este no es el caso, y es deseable hacer que el ancho de la línea de transición sea mayor que el perfil Doppler. Por ejemplo, al rastrear un objeto que se acelera rápidamente, el paso de banda del ALF debe incluir dentro de él los valores máximo y mínimo de la luz reflejada. El método aceptado para aumentar el paso de banda implica colocar un gas inerte en la celda de vapor. Este gas ensancha la línea espectral y aumenta la tasa de transmisión del filtro. [6]
Fuentes de ruido
A pesar de su eficiencia, los filtros de línea atómica no son perfectos; hay muchas fuentes de error o "ruido" en un sistema dado. Estos se manifiestan como radiación electromagnética independiente de los procesos de trabajo del filtro y la intensidad de la señal luminosa. Una fuente de error es la radiación térmica del ALF y dentro de él. Parte de la radiación térmica proviene directamente del filtro y pasa a estar dentro del paso de banda del segundo filtro de banda ancha. Se crea más ruido si el filtro está diseñado para una salida en el rango infrarrojo, ya que la mayor parte de la radiación térmica estaría en ese espectro. Estas emisiones pueden estimular el vapor y crear la radiación que está tratando de detectar en primer lugar. [dieciséis]
Los filtros de línea atómica activos tienen más probabilidades de producir ruido que los pasivos porque los activos no tienen "selectividad de estado"; la fuente de bombeo puede excitar accidentalmente los átomos alcanzados por la luz incorrecta hasta el nivel de energía crítico, emitiendo radiación de forma espontánea. [6]
Otros errores pueden ser causados por líneas de absorción / resonancia atómicas que no son objetivo pero que siguen activas. Aunque la mayoría de las transiciones "cercanas" están a más de 10 nanómetros de distancia (lo suficientemente lejos como para ser bloqueadas por los filtros de banda ancha), la estructura fina e hiperfina de la línea de absorción objetivo puede absorber frecuencias incorrectas de luz y pasarlas al sensor de salida. [6]
Fenómenos relevantes
La captura de radiación en un filtro de línea atómica puede afectar seriamente el rendimiento y, por lo tanto, el ajuste de un ALF. En los estudios originales de filtros de línea atómica en la década de 1970 y principios de la de 1980, hubo una "gran sobreestimación del [ancho de banda de la señal]". Posteriormente, se estudió, analizó el atrapamiento de radiación y se optimizaron los ALF para tenerlo en cuenta. [21]
En todos los filtros de líneas atómicas, la posición y el ancho de las líneas de resonancia de la celda de vapor se encuentran entre las propiedades más importantes. Mediante el efecto Stark y la división de Zeeman , las líneas de absorción base se pueden dividir en líneas más finas. "La sintonización de Stark y Zeeman ... se puede utilizar para sintonizar el detector". [12] En consecuencia, la manipulación de campos eléctricos y magnéticos puede alterar otras propiedades del filtro (es decir, cambiar la banda de paso). [22]
Tipos
Absorción-reemisión
Un filtro de línea atómica de absorción-reemisión absorbe la longitud de onda de luz deseada y emite luz que pasa por alto los filtros de banda ancha. En los ALF pasivos de absorción-reemisión, un filtro de paso alto bloquea toda la luz entrante de baja energía. La celda de vapor absorbe la señal, que coincide con la delgada línea de absorción del vapor, y los átomos de la celda se excitan. Luego, la celda de vapor vuelve a emitir la luz de señal al experimentar fluorescencia a una frecuencia más baja. Un filtro de paso bajo bloquea la radiación por encima de la frecuencia de la luz fluorescente. En un ALF activo, se utiliza bombeo óptico o eléctrico para excitar estos átomos de modo que absorban o emitan luz de diferentes longitudes de onda. Para los ALF activos, pueden ser necesarios otros sistemas de filtros convencionales. [23]
Filtro de Faraday
Un filtro de Faraday, filtro magneto-óptico , FADOF o EFADOF ( E Xcited Fa Raday D ispersive O ptical F ILTER) funciona mediante la rotación de la polarización de la luz que pasa a través de la célula de vapor. Esta rotación ocurre cerca de sus líneas de absorción atómica por el efecto Faraday y la dispersión anómala . Solo se hace girar la luz a la frecuencia de resonancia del vapor y las placas polarizadas bloquean otras radiaciones electromagnéticas. [24] Este efecto está relacionado y mejorado por el efecto Zeeman , o la división de las líneas de absorción atómica en presencia del campo magnético. [25] [26] La luz a la frecuencia de resonancia del vapor sale de un FADOF cerca de su fuerza original pero con una polarización ortogonal.
Siguiendo las leyes que gobiernan el efecto Faraday, la rotación de la radiación objetivo es directamente proporcional a la fuerza del campo magnético, el ancho de la celda de vapor y la constante de Verdet (que depende de la temperatura de la celda, la longitud de onda del luz y, a veces, intensidad del campo) [27] del vapor en la celda. Esta relación se representa con la siguiente ecuación:
- [28]
Filtro Voigt
Un filtro Voigt es un filtro de Faraday con su campo magnético desplazado para ser perpendicular a la dirección de la luz y a 45 ° a la polarización de las placas polarizadas. [29] En un filtro Voigt, la celda de vapor actúa como una placa de media onda , retardando una polarización en 180 ° según el efecto Voigt . [19]
Componentes comunes
Antes de un filtro de línea atómica puede haber un colimador , que endereza los rayos de luz incidente para pasar a través del resto del filtro de manera consistente; sin embargo, la luz colimada no siempre es necesaria. [8] [30] Después del colimador, un filtro de paso alto bloquea casi la mitad de la luz entrante (la de una longitud de onda demasiado larga). En los filtros de Faraday y Voigt, la primera placa polarizadora se utiliza aquí para bloquear la luz.
El siguiente componente de un filtro de línea atómica es la celda de vapor ; esto es común a todos los filtros de línea atómica. Absorbe y reemite la luz incidente, o rota su polarización por el efecto Faraday o Voigt. Después de la celda de vapor hay un filtro de paso bajo, diseñado para bloquear toda la luz que el primer filtro no hizo, excepto la frecuencia de luz designada que proviene de la fluorescencia. En los filtros de Faraday y Voigt, aquí se utiliza una segunda placa polarizadora.
Se pueden usar otros sistemas junto con el resto de un filtro de línea atómica para mayor practicidad. Por ejemplo, los polarizadores utilizados en el filtro de Faraday real no bloquean la mayoría de la radiación, "porque estos polarizadores sólo funcionan en una región de longitud de onda limitada ... se utiliza un filtro de interferencia de banda ancha junto con el filtro de Faraday". [19] La banda de paso del filtro de interferencia puede ser 200 veces mayor que la del filtro real. [20] Los tubos fotomultiplicadores también se utilizan a menudo para aumentar la intensidad de la señal de salida a un nivel utilizable. Se pueden usar fotomultiplicadores de avalancha , que son más eficientes, en lugar de un PMT. [2] [8]
Celda de vapor
Si bien cada implementación de cada tipo de ALF es diferente, la celda de vapor en cada uno es relativamente similar. Las propiedades termodinámicas de las celdas de vapor en los filtros se controlan cuidadosamente porque determinan cualidades importantes del filtro, por ejemplo, la fuerza necesaria del campo magnético. [31] La luz entra y sale de esta cámara de vapor a través de dos ventanas de baja reflexión hechas de un material como el fluoruro de magnesio . Los otros lados de la celda pueden ser de cualquier material opaco, aunque generalmente se usa un metal o cerámica resistente al calor ya que el vapor se mantiene generalmente a temperaturas superiores a 100 ° C.
La mayoría de las celdas de vapor ALF utilizan metales alcalinos debido a sus altas presiones de vapor; muchos metales alcalinos también tienen líneas de absorción y resonancia en los espectros deseados. [29] Los materiales comunes de las células de vapor son sodio , potasio y cesio . Tenga en cuenta que se pueden utilizar vapores no metálicos como el neón . [18] [32] Como los primeros contadores cuánticos usaban iones metálicos en estado sólido en cristales, es concebible que tal medio pueda usarse en los ALF de hoy. Es de suponer que esto no se hace debido a la superioridad de los vapores atómicos en esta capacidad. [12]
Aplicaciones
Los [filtros de línea atómica] son ideales para aplicaciones en las que se detectan señales láser débiles en un contexto continuo [2]
Los filtros de línea atómica se utilizan con mayor frecuencia en LIDAR y otros ejercicios de seguimiento y detección láser, por su capacidad para filtrar la luz del día y discernir eficazmente las señales débiles de banda estrecha; sin embargo, se pueden utilizar para filtrar el fondo térmico de la tierra , [33] midiendo la eficacia de los antibióticos [34] y las aplicaciones generales de filtrado.
Seguimiento y comunicación láser
Sin un filtro de línea atómica, el seguimiento láser y la comunicación pueden resultar difíciles. Por lo general, las cámaras de dispositivo de carga acoplada intensificada deben usarse junto con filtros ópticos dieléctricos simples (por ejemplo, filtros de interferencia) para detectar emisiones de láser a distancia. Los CCD intensificados son ineficaces y requieren el uso de una transmisión de láser pulsado dentro del espectro visible. Con el sistema de filtrado superior de un ALF, se puede usar un CCD no intensificado con un láser de onda continua de manera más eficiente. "Se han desarrollado [filtros de línea atómica] con bandas de paso de aproximadamente 0,001 nm para mejorar el rechazo de fondo de los receptores láser filtrados convencionalmente". [3] El consumo total de energía del último sistema es "30 a 35 veces menor" que el del primero, [35] por lo que se han propuesto y desarrollado comunicaciones láser ágiles, submarinas y basadas en el espacio con ALF. [2] [29]
LIDAR
LIDAR comprende disparar láseres en partes relevantes de la atmósfera donde la luz se dispersa . Analizando el rayo láser reflejado para los cambios Doppler , se pueden calcular las velocidades y direcciones del viento en la región objetivo. Por tanto, se pueden estudiar la estructura térmica, las mareas diurnas / semidiurnas y las variaciones estacionales en la región de la mesopausia . Esta es una facultad valiosa para los meteorólogos y climatólogos , ya que estas propiedades pueden ser importantes. [5]
Sin embargo, sin la capacidad de rastrear eficazmente las señales láser débiles, la recopilación de datos atmosféricos quedaría relegada a momentos del día en los que las emisiones electromagnéticas del sol no ahogan la señal del láser. La adición de un filtro de línea atómica al equipo LIDAR filtra eficazmente la interferencia a la señal del láser hasta el punto en que los datos LIDAR se pueden recopilar en cualquier momento del día. [5] Durante la última década, se han utilizado filtros de Faraday para hacer esto. En consecuencia, los científicos saben hoy mucho más sobre la atmósfera media de la Tierra que antes de la llegada de la FADOF. [36] [37]
Ver también
- Emision estimulada
- Observatorio de Arecibo
- Resonancia ferromagnética
- Líneas Fraunhofer
- la dispersión de Rayleigh
Referencias
- ^ Hedin 2002 , p. 2
- ↑ a b c d e f g h Gelbwachs 1988 , p. 1266
- ^ a b c d e f g EE. UU. 5731585
- ^ Oehry, Schupita y Sumetsberger 1994
- ↑ a b c Hedin , 2002 , p. 8
- ↑ a b c d Gelbwachs , 1988 , p. 1270
- ^ US 5513032
- ↑ a b c Fricke-Begemann, Alpers y Höffner, 2002 .
- ^ Weber 1957
- ^ Goodwin 1974
- ↑ a b Bloembergen , 1958 , p. 84
- ↑ a b c Gelbwachs, Klein y Wessel 1977 , p. 77
- ↑ a b Gelbwachs , 1988 , p. 1268
- ^ Diccionario en línea de Webster 2006
- ^ Hedin 2002 , p. 26
- ↑ a b c d Gelbwachs , 1988 , p. 1269
- ↑ a b Popescu y Walther , 2005 , p. 1
- ↑ a b Gelbwachs , 1988 , p. 1267
- ^ a b c Estados Unidos 5710652
- ↑ a b Hedin , 2002 , p. 33
- ^ Molisch y Oehry 1998 , p. 366
- ^ Gelbwachs, Klein y Wessel 1979 , p. 137
- ^ Molisch y Oehry 1998 , p. 361
- ^ Friedman, 2005
- ^ Hedin 2002 , p. 25
- ^ Fitzpatrick 2014
- ^ Bass 1995 , p. 35,45
- ^ Hedin 2002 , p. dieciséis
- ^ a b c EE. UU. 7058110
- ^ Hedin 2002 , p. 24
- ^ Menders, Searcy y Ross 1993
- ^ Endo y col. 1978
- ^ Gelbwachs 1988 , p. 1276
- ^ US 5573927
- ^ US 5202741
- ^ Höffner y Fricke-Begemann 2005 .
- ^ Sherman 2005
Bibliografía
- Bass, Michael (1995), Manual de óptica , II , McGraw-Hill, ISBN 0-07-047974-7
- Bloembergen, Nicolaas (1958), "Contadores cuánticos infrarrojos de estado sólido", Physical Review Letters , 2 (3): 84–85, Bibcode : 1959PhRvL ... 2 ... 84B , doi : 10.1103 / PhysRevLett.2.84.
- Endo, T .; Yabuzaki, T .; Kitano, M .; Sato, T .; Ogawa, T. (1978), "Bloqueo de frecuencia de un láser de colorante CW a líneas de absorción de neón mediante un filtro de Faraday", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-14 (12): 977–982, Bibcode : 1978IJQE .. .14..977E , doi : 10.1109 / JQE.1978.1069734.
- Fitzpatrick, Richard (2014), Dispersión anómala y absorción resonante , consultado el 10 de febrero de 2017.
- Fricke-Begemann, Cord; Alpers, Matthias; Höffner, Josef (2002), "rechazo luz del día con un nuevo receptor para lidares potasio temperatura resonancia", Optics Letters , 27 (21): 1932-1934, bibcode : 2002OptL ... 27.1932F , doi : 10.1364 / OL.27.001932 , PMID 18033406.
- Friedman, Jonathan S. (2005), An ultra-Narrowband Magneto-Optical Filter for Daylight Observations of the Mesospheric Potasio Layer , Arecibo Observatory Seminar, archivado desde el original el 23 de agosto de 2006 , obtenido el 18 de junio de 2006.
- Gelbwachs, Jerry A .; Klein, Christopher F .; Wessel, John E. (1977), "Detección infrarroja por un contador cuántico de vapor atómico", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-14 (2): 77–79.
- Gelbwachs, Jerry A .; Klein, Christopher F .; Wessel, John E. (1979), "Stark Tuning of the Atomic Vapor Quantum Counter", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-16 (2): 137-142.
- Gelbwachs, Jerry A. (1988), "Filtros de resonancia atómica", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-24 (7): 1266–1277, Bibcode : 1988IJQE ... 24.1266G , doi : 10.1109 / 3.963.
- Goodwin, DW (1974), Advances in Quantum Electronics , 1 , Londres y Nueva York: Academic Press.
- Hedin, Jonas (2002), Diseño y construcción de un filtro de potasio Faraday para operación del sistema Lidar potasio durante el día en el Observatorio de Arecibo (PDF) , LULEÅ BIBLIOTECA , recuperado 25 de de marzo de, de 2006.
- Höffner, Josef; Fricke-Begemann, Cord (2005), "Temperaturas lidar precisas con filtros de banda estrecha", Optics Letters , 30 (8): 890–892, Bibcode : 2005OptL ... 30..890H , doi : 10.1364 / OL.30.000890 , PMID 15865389.
- Menders, J .; Searcy, Paul; Ross, David; et al. (1993), "Filtro de línea atómica Faraday de cesio azul con compuerta", Informe técnico A de Sti / Recon de la NASA , 95 : 254, Bibcode : 1993STIA ... 9587745M.
- Molisch, Andreas F .; Oehry, Bernard P. (1998), Atrapamiento de radiación en vapores atómicos , Oxford: Oxford University Press, ISBN 0-19-853866-9, consultado el 18 de junio de 2006.
- Oehry, Bernard P .; Schupita, Walter; Sumetsberger, Brigitte (1994), "Evaluación experimental de un filtro de línea atómica para aplicaciones espaciales", Proc. SPIE , 2310 : 51–62, Bibcode : 1994SPIE.2310 ... 51O , doi : 10.1117 / 12.195873 , S2CID 95854459.
- Popescu, Alexandru; Walther, Thomas (2005), "Sobre el potencial del filtro óptico de dispersión anómala de Faraday como filtros de borde de alta resolución", Laser Physics , 15 (1): 55–60.
- Sherman, Jim (2005), Mediciones simultáneas de temperatura, zona y viento meridional en la región de la mesopausia con un Lidar de fluorescencia de sodio mejorado (PDF) , archivado del original (PDF) el 23 de agosto de 2006 , consultado el 27 de abril de 2006.
- Weber, Joseph (1957), "Maser Noise Considerations", Physical Review , 108 (3): 537, Bibcode : 1957PhRv..108..537W , doi : 10.1103 / PhysRev.108.537.
- Weber, Marvin J. (2003), Manual de materiales ópticos , Boca Raton: CRC Press LLC, ISBN 0-8493-3512-4, consultado el 18 de junio de 2006.
- Webster's Online Dictionary (2006), Invención: filtro Voigt , archivado desde el original el 30 de septiembre de 2007 , consultado el 18 de junio de 2006.
Patentes
- Patente estadounidense 5029999 , Kremer, Richard & Korevaar, Eric, "Dispositivo de radar láser", publicada el 09 de julio de 1991, publicada el 09 de julio de 1991, asignada a Thermo Electron Tech
- Patente estadounidense 5202741 , Snyder, James J, "Active Imaging System with Faraday Filter", publicada el 13 de abril de 1993, emitida el 13 de abril de 1993, asignada a US Energy
- Patente de EE.UU. 5513032 , Billmers, Richard I; Contarino, Vincent M & Allocca, David M et al., "Filtro óptico faraday bombeado activamente", publicado el 30 de abril de 1996, publicado el 30 de abril de 1996, asignado al ejército de los Estados Unidos
- Patente estadounidense 5573927 , Nelson, Wilfred H, "Prueba de susceptibilidad a antibióticos", publicada el 12 de noviembre de 1996, emitida el 12 de noviembre de 1996
- Patente de EE.UU. 5710652 , Bloom, Scott H; Korevaar, Eric & Chan, Victor et al., "Sistema y transceptor de comunicación láser", publicado el 20 de enero de 1998, publicado el 20 de enero de 1998, asignado a Trex Communications
- Patente de EE.UU. 5731585 , Menders James H & Korevaar, Eric, "Voigt filter", publicada el 24 de marzo de 1998, expedida el 24 de marzo de 1998, asignada a Thermotrex Corp
- Patente de EE.UU. 7058110 , Zhao, Zhong-Quan; Lefebvre, Michael Joseph & Lesli, Daniel H, "Excited state atomic line filters", publicado 2006-06-06, publicado 2006-06-06, asignado a Trex Enterprises Corp
Otras lecturas
- H. Chen, MA White, DA Krueger y CY She. Mediciones de la temperatura de la mesopausia durante el día con un filtro de Faraday dispersivo de vapor de sodio en un receptor lidar. Optar. Letters, 21 (15): 1093-1095, 1996.
- H. Chen, CY She, P. Searcy y E. Korevaar. Filtro de Faraday dispersivo de vapor de sodio. Optics Letters, 18: 1019–1021, junio de 1993.