En la medición de radiación ionizante, la eficiencia de conteo es la relación entre el número de partículas o fotones contados con un contador de radiación y el número de partículas o fotones del mismo tipo y energía emitida por la fuente de radiación. [1]
Varios factores afectan la eficiencia del conteo:
El diagrama adjunto muestra esto gráficamente.
Los contadores de centelleo de área grande que se utilizan para las mediciones de contaminación radiactiva de superficie utilizan fuentes radiactivas planas o de placa como patrones de calibración. La tasa de emisión superficial(SER), no la actividad de la fuente, se usa como una medida de la tasa de partículas emitidas por la fuente de radiación. El SER es la tasa de emisión real de la superficie, que suele ser diferente a la actividad. Esta diferencia se debe al autoprotegido dentro de la capa activa de la fuente que reducirá el SER, o la retrodispersión que reflejará las partículas de la placa de respaldo de la capa activa y aumentará el SER. Las fuentes de placas de partículas beta suelen tener una retrodispersión significativa, mientras que las fuentes de placas alfa normalmente no tienen retrodispersión, pero se auto atenúan fácilmente si la capa activa se hace demasiado gruesa. [2]
La eficiencia del recuento varía para diferentes isótopos , composiciones de muestras y contadores de centelleo . Una eficiencia de conteo deficiente puede ser causada por una tasa de conversión de energía a luz extremadamente baja (eficiencia de centelleo) que, incluso de manera óptima, será un valor pequeño. Se ha calculado que solo alrededor del 4% de la energía de un evento de emisión β se convierte en luz incluso con los cócteles de centelleo más eficientes . [3]
Los contadores proporcionales y los tubos Geiger-Muller de ventana final tienen una eficiencia muy alta para todas las partículas ionizantes que llegan al gas de llenado. Casi todos los eventos ionizantes iniciales en el gas resultarán en avalanchas de Townsend y, por lo tanto, en una señal de salida. Sin embargo, la eficiencia general del detector se ve afectada en gran medida por la atenuación debida a la ventana o al cuerpo del tubo a través del cual deben pasar las partículas.
En el caso de los fotones gamma, la eficiencia de detección depende más del gas de relleno y la energía gamma. Los fotones de baja energía interactuarán más con el gas de relleno que los fotones de alta energía.
Cantidad | Unidad | Dimensión | Notas | |||||
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Nombre | Símbolo [nb 1] | Nombre | Símbolo | Símbolo | ||||
Energía de fotones | norte | 1 | recuento de fotones n con energía Q p = h ⋅ c / λ. [nb 2] | |||||
Flujo de fotones | Φ q | contar por segundo | s −1 | T −1 | fotones por unidad de tiempo, dn / d t con n = número de fotones. también llamado poder de fotones . | |||
Intensidad de fotones | I | contar por estereorradián por segundo | sr −1 ⋅s −1 | T −1 | dn / d ω | |||
Radiación de fotones | L q | recuento por metro cuadrado por estereorradián por segundo | m −2 ⋅sr −1 ⋅s −1 | L −2 ⋅T −1 | d 2 n / (d A cos (θ) dω) | |||
Irradiancia de fotones | E q | contar por metro cuadrado por segundo | m −2 ⋅s −1 | L −2 ⋅T −1 | dn / dA | |||
Extinción de fotones | METRO | contar por metro cuadrado por segundo | m −2 ⋅s −1 | L −2 ⋅T −1 | dn / dA | |||
Ver también: Recuento de fotones · SI · Radiometría · Fotometría |