Un geoneutrino es un neutrino o antineutrino emitido en la desintegración de un radionúclido que se encuentra naturalmente en la Tierra . Los neutrinos, las más ligeras de las partículas subatómicas conocidas , carecen de propiedades electromagnéticas mensurables e interactúan solo a través de la fuerza nuclear débil al ignorar la gravedad. La materia es prácticamente transparente para los neutrinos y, en consecuencia, viajan, sin obstáculos, a una velocidad cercana a la de la luz a través de la Tierra desde su punto de emisión. En conjunto, los geoneutrinos transportan información integrada sobre la abundancia de sus fuentes radiactivas dentro de la Tierra. Un objetivo principal del campo emergente de la geofísica de neutrinosimplica extraer información geológicamente útil (por ejemplo, abundancia de elementos productores de geoneutrinos individuales y su distribución espacial en el interior de la Tierra) a partir de mediciones de geoneutrinos. Los analistas de la colaboración Borexino han podido llegar a 53 eventos de neutrinos originados en el interior de la Tierra. [1]
La mayoría de los geoneutrinos son antineutrinos electrónicos que se originan en
β-
ramas de desintegración de 40 K , 232 Th y 238 U . Juntas, estas cadenas de desintegración representan más del 99% del calor radiogénico actual generado dentro de la Tierra. Solo los geoneutrinos de las cadenas de desintegración de 232 Th y 238 U son detectables por el mecanismo de desintegración beta inverso en el protón libre porque tienen energías por encima del umbral correspondiente (1,8 MeV ). En los experimentos de neutrinos, grandes detectores de centelleo de líquidos subterráneos registran los destellos de luz generados a partir de esta interacción. A partir de 2016, [actualizar]las mediciones de geoneutrinos en dos sitios, según lo informado por las colaboraciones de KamLAND y Borexino , han comenzado a imponer restricciones a la cantidad de calentamiento radiogénico en el interior de la Tierra. Se espera que un tercer detector ( SNO + ) comience a recopilar datos en 2017. El experimento JUNO está en construcción en el sur de China . Otro experimento de detección de geoneutrinos está planeado en el Laboratorio Subterráneo de Jinping de China .
Historia
Wolfgang Pauli formuló la hipótesis de los neutrinos en 1930 . La primera detección de antineutrinos generados en un reactor nuclear se confirmó en 1956. [2] La idea de estudiar neutrinos producidos geológicamente para inferir la composición de la Tierra ha existido desde al menos mediados de la década de 1960. [3] En un documento histórico de 1984 , Krauss , Glashow & Schramm presentaron cálculos del flujo de geoneutrinos pronosticado y discutieron las posibilidades de detección. [4] La primera detección de geoneutrinos fue reportada en 2005 por el experimento KamLAND en el Observatorio Kamioka en Japón. [5] [6] En 2010, el experimento Borexino en el Laboratorio Nacional Gran Sasso en Italia lanzó su medición de geoneutrinos. [7] [8] Los resultados actualizados de KamLAND se publicaron en 2011 [9] [10] y 2013, [11] y Borexino en 2013 [12] y 2015. [13]
Motivación geológica
El interior de la Tierra irradia calor a una tasa de aproximadamente 47 TW ( teravatios ), [15] que es menos del 0,1% de la energía solar entrante. Parte de esta pérdida de calor se debe al calor generado por la desintegración de los isótopos radiactivos en el interior de la Tierra. La pérdida de calor restante se debe al enfriamiento secular de la Tierra, el crecimiento del núcleo interno de la Tierra (energía gravitacional y contribuciones de calor latente) y otros procesos. Los elementos productores de calor más importantes son el uranio (U), el torio (Th) y el potasio (K). El debate sobre su abundancia en la Tierra no ha concluido. Existen varias estimaciones de composición donde la tasa de calentamiento radiogénico interno total de la Tierra varía desde tan solo ~ 10 TW hasta tan alto como ~ 30 TW. [16] [17] [18] [19] [20] Alrededor de 7 TW de elementos productores de calor residen en la corteza terrestre , [21] la energía restante se distribuye en el manto terrestre ; la cantidad de U, Th y K en el núcleo de la Tierra es probablemente insignificante. La radiactividad en el manto de la Tierra proporciona calentamiento interno para impulsar la convección del manto , que es el impulsor de la tectónica de placas . La cantidad de radiactividad del manto y su distribución espacial (¿es el manto de composición uniforme a gran escala o está compuesto por distintos reservorios?) Es de importancia para la geofísica.
El rango existente de estimaciones de composición de la Tierra refleja nuestra falta de comprensión de cuáles fueron los procesos y bloques de construcción ( meteoritos condríticos ) que contribuyeron a su formación. Un conocimiento más preciso de las abundancias de U, Th y K en el interior de la Tierra mejoraría nuestra comprensión de la dinámica de la Tierra actual y de la formación de la Tierra en los inicios del Sistema Solar . El conteo de los antineutrinos producidos en la Tierra puede restringir los modelos de abundancia geológica. Los geoneutrinos que interactúan débilmente transportan información sobre la abundancia y la ubicación de sus emisores en todo el volumen de la Tierra, incluida la Tierra profunda. Extraer información sobre la composición del manto terrestre a partir de mediciones de geoneutrinos es difícil pero posible. Requiere una síntesis de datos experimentales de geoneutrinos con modelos geoquímicos y geofísicos de la Tierra. Los datos de geoneutrinos existentes son un subproducto de las mediciones de antineutrinos con detectores diseñados principalmente para la investigación fundamental de la física de neutrinos. Los experimentos futuros ideados con una agenda geofísica en mente beneficiarían a las geociencias. Se han presentado propuestas para tales detectores. [22]
Predicción de geoneutrinos
Los cálculos de la señal de geoneutrino esperada predicha para varios modelos de referencia de la Tierra son un aspecto esencial de la geofísica de neutrinos. En este contexto, "modelo de referencia de la Tierra" significa la estimación de la abundancia de elementos productores de calor (U, Th, K) y suposiciones sobre su distribución espacial en la Tierra, y un modelo de la estructura de densidad interna de la Tierra. Con mucho, la mayor variación existe en los modelos de abundancia, en los que se han presentado varias estimaciones. Ellos predicen una producción total de calor radiogénico tan bajo como ~ 10 TW [16] [23] y tan alto como ~ 30 TW, [17] el valor comúnmente empleado es de alrededor de 20 TW. [18] [19] [20] Una estructura de densidad dependiente solo del radio (como el Modelo Terrestre de Referencia Preliminar o PREM) con un refinamiento 3-D para la emisión de la corteza terrestre es generalmente suficiente para las predicciones de geoneutrinos.
Las predicciones de la señal de geoneutrinos son cruciales por dos razones principales: 1) se utilizan para interpretar las mediciones de geoneutrinos y probar los diversos modelos de composición de la Tierra propuestos; 2) pueden motivar el diseño de nuevos detectores de geoneutrinos. El flujo típico de geoneutrinos en la superficie de la Tierra es escaso.. [24] Como consecuencia de i) un alto enriquecimiento de la corteza continental en elementos productores de calor (~ 7 TW de poder radiogénico) y ii) la dependencia del flujo de 1 / (distancia desde el punto de emisión) 2 , la señal de geoneutrino predicha El patrón se correlaciona bien con la distribución de los continentes. [25] En los sitios continentales, la mayoría de los geoneutrinos se producen localmente en la corteza. Esto requiere un modelo cortical preciso, tanto en términos de composición como de densidad, una tarea no trivial.
La emisión de antineutrinos de un volumen V se calcula para cada radionúclido a partir de la siguiente ecuación:
donde dφ (E ν , r) / dE ν es el espectro de energía de flujo de antineutrino completamente oscilado (en cm −2 s −1 MeV −1 ) en la posición r (unidades de m) y E ν es la energía de antineutrino (en MeV) . En el lado derecho, ρ es la densidad de la roca (en kg m −3 ), A es la abundancia elemental (kg de elemento por kg de roca) y X es la fracción isotópica natural del radionúclido (isótopo / elemento), M es masa atómica (en g mol −1 ), N A es el número de Avogadro (en mol −1 ), λ es la constante de desintegración (en s −1 ), dn (E ν ) / dE ν es el espectro de energía de intensidad de antineutrinos (en MeV −1 , normalizado al número de antineutrinos n ν producidos en una cadena de desintegración cuando se integran sobre energía), y P ee (E ν , L) es la probabilidad de supervivencia del antineutrino después de viajar una distancia L.Para un dominio de emisión, el tamaño del Tierra, la probabilidad de supervivencia dependiente de la energía totalmente oscilada P ee se puede reemplazar con un factor simple ⟨P ee ⟩≈0.55, [14] [26] la probabilidad de supervivencia promedio. La integración sobre la energía produce el flujo total de antineutrinos (en cm −2 s −1 ) de un radionúclido dado:
El flujo total de geoneutrinos es la suma de las contribuciones de todos los radionucleidos productores de antineutrinos. Los insumos geológicos, la densidad y particularmente las abundancias elementales, conllevan una gran incertidumbre. La incertidumbre de los parámetros restantes de la física nuclear y de partículas es insignificante en comparación con las entradas geológicas. En la actualidad se presume que el uranio-238 y el torio-232 producen cada uno aproximadamente la misma cantidad de calor en el manto terrestre, y estos son actualmente los principales contribuyentes al calor radiogénico. Sin embargo, el flujo de neutrinos no rastrea perfectamente el calor de la desintegración radiactiva de los nucleidos primordiales , porque los neutrinos no se llevan una fracción constante de la energía de las cadenas de desintegración radiogénica de estos radionucleidos primordiales .
Detección de geoneutrinos
Mecanismo de detección
Los instrumentos que miden los geoneutrinos son grandes detectores de centelleo . Utilizan la reacción de desintegración beta inversa , un método propuesto por Bruno Pontecorvo que Frederick Reines y Clyde Cowan emplearon en sus experimentos pioneros en la década de 1950 . La desintegración beta inversa es una interacción débil de corriente cargada, donde un antineutrino electrónico interactúa con un protón , produciendo un positrón y un neutrón :
Solo los antineutrinos con energías por encima del umbral cinemático de 1,806 MeV, la diferencia entre las energías de masa en reposo de neutrones más positrones y protones, pueden participar en esta interacción. Después de depositar su energía cinética, el positrón se aniquila rápidamente con un electrón:
Con un retraso de unas pocas decenas a unos cientos de microsegundos, el neutrón se combina con un protón para formar un deuterón :
Los dos destellos de luz asociados con el positrón y el neutrón coinciden en el tiempo y en el espacio, lo que proporciona un método poderoso para rechazar los eventos de fondo de destello único (sin antineutrinos) en el centelleador líquido. Los antineutrinos producidos en reactores nucleares artificiales se superponen en el rango de energía con los antineutrinos producidos geológicamente y también son contados por estos detectores. [25]
Debido al umbral cinemático de este método de detección de antineutrinos, solo se pueden detectar los geoneutrinos de energía más alta de las cadenas de desintegración de 232 Th y 238 U. Los geoneutrinos de la desintegración de 40 K tienen energías por debajo del umbral y no se pueden detectar mediante la reacción de desintegración beta inversa. Los físicos de partículas experimentales están desarrollando otros métodos de detección, que no están limitados por un umbral de energía (por ejemplo, la dispersión de antineutrinos en los electrones) y, por lo tanto, permitirían la detección de geoneutrinos a partir de la desintegración del potasio.
Las mediciones de geoneutrinos a menudo se informan en unidades de neutrinos terrestres (TNU; analogía con las unidades de neutrinos solares ) en lugar de en unidades de flujo (cm −2 s −1 ). TNU es específico del mecanismo de detección de desintegración beta inversa con protones. 1 TNU corresponde a 1 evento de geoneutrino registrado durante un año de exposición totalmente eficiente de 10 32 protones libres, que es aproximadamente el número de protones libres en un detector de centelleo líquido de 1 kilotón. La conversión entre unidades de flujo y TNU depende de la relación de abundancia de torio a uranio (Th / U) del emisor. Para Th / U = 4.0 (un valor típico para la Tierra), un flujo de 1.0 × 10 6 cm −2 s −1 corresponde a 8.9 TNU. [14]
Detectores y resultados
Detectores existentes
KamLAND (Kamioka Liquid Scintillator Antineutrino Detector) es un detector de 1.0 kilotones ubicado en el Observatorio Kamioka en Japón. Los resultados basados en un tiempo de vida de 749 días y presentados en 2005 marcan la primera detección de geoneutrinos. El número total de eventos antineutrinos fue 152, de los cuales 4.5 a 54.2 fueron geoneutrinos. Este análisis puso un límite superior de 60 TW a la potencia radiogénica de la Tierra de 232 Th y 238 U. [5]
Una actualización de 2011 del resultado de KamLAND utilizó datos de 2135 días de tiempo del detector y se benefició de la pureza mejorada del centelleador, así como de un fondo de reactor reducido por el cierre de 21 meses de la planta de Kashiwazaki-Kariwa después de Fukushima . De los 841 eventos de antineutrinos candidatos, 106 se identificaron como geoneutrinos utilizando un análisis de máxima verosimilitud sin combinar. Se encontró que 232 Th y 238 U juntos generan 20,0 TW de poder radiogénico. [9]
Borexino es un detector de 0,3 kilotones en Laboratori Nazionali del Gran Sasso cerca de L'Aquila , Italia. Los resultados publicados en 2010 utilizaron datos recopilados durante un tiempo de vida de 537 días. De 15 eventos candidatos, el análisis de máxima verosimilitud no agrupada identificó 9,9 como geoneutrinos. La hipótesis nula del geoneutrino fue rechazada con un nivel de confianza del 99,997% (4,2σ). Los datos también rechazaron la hipótesis de un georeactor activo en el núcleo de la Tierra con una potencia superior a 3 TW al 95% de CL [7].
Una medición de 2013 de 1353 días, detectó 46 candidatos antineutrinos 'dorados' con 14.3 ± 4.4 geoneutrinos identificados, lo que indica una señal de manto de 14.1 ± 8.1 TNU, estableciendo un límite de CL del 95% de 4.5 TW en la potencia del geo-reactor y encontró el esperado señales del reactor. [27] En 2015, Borexino presentó un análisis espectral actualizado de geoneutrinos basado en 2056 días de medición (de diciembre de 2007 a marzo de 2015), con 77 eventos candidatos; de ellos, solo 24 se identifican como geonetrinos, y los 53 restantes se originan en reactores nucleares europeos. El análisis muestra que la corteza terrestre contiene aproximadamente la misma cantidad de U y Th que el manto, y que el flujo de calor radiogénico total de estos elementos y sus hijas es de 23 a 36 TW. [28]
SNO + es un detector de 0,8 kilotones ubicado en SNOLAB cerca de Sudbury , Ontario, Canadá. SNO + utiliza lacámara de experimentos SNO original. El detector se está renovando y se espera que funcione a finales de 2016 o 2017. [29]
Detectores planificados y propuestos
- Ocean Bottom KamLAND-OBK OBK es un detector de centelleo líquido de 50 kilotones para su despliegue en las profundidades del océano.
- JUNO (Observatorio Subterráneo de Neutrinos de Jiangmen, sitio web ) es un detector de centelleo líquido de 20 kilotones actualmente en construcción en el sur de China. Está previsto que el detector JUNO entre en funcionamiento en 2021, según la XI Reunión de Colaboración JUNO celebrada en enero de 2018.
- El Experimento Jinping Neutrino ( sitio web ) es un detector de centelleo líquido de 4 kilotones actualmente en construcción en el Laboratorio Subterráneo Jinping de China (CJPL) cuya finalización está prevista para 2022. [30]
- LENA (Low Energy Neutrino Astronomy, sitio web ) es un detector de centelleo líquido de 50 kilotones propuesto por elproyecto LAGUNA . Los sitios propuestos incluyen el Centro de Física Subterránea en Pyhäsalmi (CUPP), Finlandia (preferido) y el Laboratoire Souterrain de Modane (LSM) en Fréjus, Francia. [31]
- en DUSEL (Laboratorio de ingeniería y ciencia subterránea profunda) en Homestake en Lead, Dakota del Sur, EE. UU. [32]
- en BNO (Observatorio de Neutrinos de Baksan) en Rusia [33]
- TIERRA (Tomografía AntineutRino de la Tierra)
- Hanohano (Observatorio Anti-Neutrino de Hawái) es un detector transportable propuesto para las profundidades oceánicas. Es el único detector diseñado para operar lejos de la corteza continental de la Tierra y de los reactores nucleares con el fin de aumentar la sensibilidad a los geoneutrinos del manto de la Tierra. [22]
Tecnologías futuras deseadas
- Detección direccional de antineutrinos. Resolver la dirección desde la que llegó un antineutrino ayudaría a discriminar entre el geoneutrino cortical y la señal del antineutrino del reactor (la mayoría de los antineutrinos llegan casi horizontalmente) de los geoneutrinos del manto (una gama mucho más amplia de ángulos de inclinación incidentes).
- Detección de antineutrinos por desintegración de 40 K. Dado que el espectro de energía de los antineutrinos de la desintegración de 40 K cae completamente por debajo del umbral de energía de la reacción de desintegración beta inversa (1,8 MeV), se debe aprovechar un mecanismo de detección diferente, como la dispersión de antineutrinos en los electrones. La medición de la abundancia de 40 K dentro de la Tierra limitaría el presupuesto de elementos volátiles de la Tierra. [24]
Referencias
- ^ "Señales desde el interior de la tierra" . Explorista tecnológico . 2020-01-23 . Consultado el 23 de enero de 2020 .
- ^ Cowan, CL; Reines, F .; Harrison, FB; Kruse, HW; McGuire, AD (1956). "Detección del neutrino libre: una confirmación". Ciencia . 124 (3212): 103–662. Código Bibliográfico : 1956Sci ... 124..103C . doi : 10.1126 / science.124.3212.103 . PMID 17796274 .
- ^ Eder, G. (1966). "Neutrinos terrestres". Física nuclear . 78 (3): 657–662. Código Bibliográfico : 1966NucPh..78..657E . doi : 10.1016 / 0029-5582 (66) 90903-5 .
- ^ Krauss, LM; Glashow, SL; Schramm, DN (1984). "Astronomía y geofísica de antineutrinos". Naturaleza . 310 (5974): 191–198. Código bibliográfico : 1984Natur.310..191K . doi : 10.1038 / 310191a0 . S2CID 4235872 .
- ^ a b Araki, T; et al. (2005). "Investigación experimental de antineutrinos producidos geológicamente con KamLAND". Naturaleza . 436 (7050): 499–503. Código bibliográfico : 2005Natur.436..499A . doi : 10.1038 / nature03980 . PMID 16049478 . S2CID 4367737 .
- ^ Overbye, D. (28 de julio de 2005). "El aceite de bebé y el benceno proporcionan una mirada a la radiactividad de la tierra" . New York Times . Consultado el 9 de enero de 2013 .
- ^ a b Colaboración Borexino (2010). "Observación de geoneutrinos". Phys. Letón. B . 687 (4-5): 299-304. arXiv : 1003.0284 . Código bibliográfico : 2010PhLB..687..299B . doi : 10.1016 / j.physletb.2010.03.051 .
- ^ Edwards, L. (16 de marzo de 2010). "El experimento Borexino detecta geoneutrinos" . PhysOrg.com . Consultado el 9 de enero de 2013 .
- ^ a b La colaboración de KamLAND (2011). "Modelo de calor radiogénico parcial para la Tierra revelado por mediciones de geoneutrinos" (PDF) . Geociencias de la naturaleza . 4 (9): 647–651. Código Bibliográfico : 2011NatGe ... 4..647K . doi : 10.1038 / ngeo1205 .
- ^ "¿Qué hace que la tierra se cocine?" . ScienceDaily . 18 de julio de 2011 . Consultado el 9 de enero de 2013 .
- ^ Colaboración KamLAND; Gando, A .; Gando, Y .; Hanakago, H .; Ikeda, H .; Inoue, K .; Ishidoshiro, K .; Ishikawa, H .; Koga, M. (2 de agosto de 2013). "Medición de antineutrinos on-off del reactor con KamLAND". Physical Review D . 88 (3): 033001. arXiv : 1303.4667 . Código Bibliográfico : 2013PhRvD..88c3001G . doi : 10.1103 / PhysRevD.88.033001 . S2CID 55754667 .
- ^ Bellini, G .; Benziger, J .; Bick, D .; Bonfini, G .; Bravo, D .; Buizza Avanzini, M .; Caccianiga, B .; Cadonati, L .; Calaprice, F. (24 de mayo de 2013). "Medición de geoneutrinos de 1353 días de Borexino". Physics Letters B . 722 (4–5): 295–300. arXiv : 1303.2571 . Código bibliográfico : 2013PhLB..722..295B . doi : 10.1016 / j.physletb.2013.04.030 . S2CID 55822151 .
- ^ Colaboración Borexino; Agostini, M .; Appel, S .; Bellini, G .; Benziger, J .; Bick, D .; Bonfini, G .; Bravo, D .; Caccianiga, B. (7 de agosto de 2015). "Espectroscopia de geoneutrinos de 2056 días de datos de Borexino". Physical Review D . 92 (3): 031101. arXiv : 1506.04610 . Código bibliográfico : 2015PhRvD..92c1101A . doi : 10.1103 / PhysRevD.92.031101 . S2CID 55041121 .
- ^ a b c Tinte, ST (2012). "Geoneutrinos y el poder radiactivo de la Tierra". Rev. Geophys . 50 (3): RG3007. arXiv : 1111.6099 . Código Bibliográfico : 2012RvGeo..50.3007D . doi : 10.1029 / 2012RG000400 . S2CID 118667366 .
- ^ Davies, JH; Davies, RD (2010). "Flujo de calor de la superficie de la Tierra" (PDF) . Tierra sólida . 1 (1): 5–24. Código bibliográfico : 2010SolE .... 1 .... 5D . doi : 10.5194 / se-1-5-2010 .
- ^ a b Javoy, M .; et al. (2010). "La composición química de la Tierra: modelos de condrita enstatita". Planeta Tierra. Sci. Lett . 293 (3–4): 259–268. Código bibliográfico : 2010E y PSL.293..259J . doi : 10.1016 / j.epsl.2010.02.033 .
- ^ a b Turcotte, DL; Schubert, G. (2002). Geodinámica, aplicaciones de la física continua a problemas geológicos . Prensa de la Universidad de Cambridge. ISBN 978-0521666244.
- ^ a b Palme, H .; O'Neill, H. St. C. (2003). "Estimaciones cosmoquímicas de la composición del manto". Tratado de Geoquímica . 2 (cap. 2.01): 1–38. Código Bibliográfico : 2003TrGeo ... 2 .... 1P . doi : 10.1016 / B0-08-043751-6 / 02177-0 .
- ^ a b Hart, SR; Zindler, A. (1986). "En busca de una composición de la Tierra a granel". Chem. Geol . 57 (3–4): 247–267. Código bibliográfico : 1986ChGeo..57..247H . doi : 10.1016 / 0009-2541 (86) 90053-7 .
- ^ a b McDonough, WF; Sol, S.-s. (1995). "La composición de la Tierra". Chem. Geol . 120 (3–4): 223–253. Código bibliográfico : 1995ChGeo.120..223M . doi : 10.1016 / 0009-2541 (94) 00140-4 .
- ^ Huang, Y .; Chubakov, V .; Mantovani, M .; Rudnick, RL; McDonough, WF (2013). "Un modelo de referencia de la Tierra para los elementos productores de calor y el flujo de geoneutrinos asociado". arXiv : 1301.0365 [ physics.geo-ph ].
- ^ a b Erudito, JG; Tinte, ST; Pakvasa, S. (2008). "Hanohano: un detector de anti-neutrinos del océano profundo para estudios únicos de física y geofísica de neutrinos". Actas del Duodécimo Taller Internacional sobre Telescopios de Neutrinos, Venecia, marzo de 2007 . arXiv : 0810.4975 . Código bibliográfico : 2008arXiv0810.4975L .
- ^ O'Neill, H. St. C .; Palme, H. (2008). "Erosión por colisión y composición no condrítica de los planetas terrestres". Phil. Trans. R. Soc. Lond. Una . 366 (1883): 4205–4238. Código bibliográfico : 2008RSPTA.366.4205O . doi : 10.1098 / rsta.2008.0111 . PMID 18826927 . S2CID 14526775 .
- ^ a b Bellini, G .; Ianni, A .; Ludhova, L .; Mantovani, F .; McDonough, WF (1 de noviembre de 2013). "Geoneutrinos". Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 73 : 1–34. arXiv : 1310.3732 . Código Bibliográfico : 2013PrPNP..73 .... 1B . doi : 10.1016 / j.ppnp.2013.07.001 .
- ^ a b Usman, S .; et al. (2015). "AGM2015: Mapa global de antineutrinos" . Informes científicos . 5 : 13945. arXiv : 1509.03898 . Código Bib : 2015NatSR ... 513945U . doi : 10.1038 / srep13945 . PMC 4555106 . PMID 26323507 .
- ^ Fiorentini, G; Fogli, GL; Lisi, E .; Mantovani, F .; Rotunno, AM (2012). "Geoneutrinos de manto en KamLAND y Borexino". Phys. Rev. D . 86 (3): 033004. arXiv : 1204.1923 . Código bibliográfico : 2012PhRvD..86c3004F . doi : 10.1103 / PhysRevD.86.033004 . S2CID 118437963 .
- ^ Colaboración Borexino (24 de mayo de 2013). "Medición de geoneutrinos de 1353 días de Borexino". Physics Letters B . 722 (4–5): 295–300. arXiv : 1303.2571 . Código bibliográfico : 2013PhLB..722..295B . doi : 10.1016 / j.physletb.2013.04.030 . S2CID 55822151 .
- ^ Colaboración Borexino (7 de agosto de 2015). "Espectroscopia de geoneutrinos de 2056 días de datos de Borexino" . Phys. Rev. D . 92 (3): 031101. arXiv : 1506.04610 . Código bibliográfico : 2015PhRvD..92c1101A . doi : 10.1103 / PhysRevD.92.031101 . S2CID 55041121 .
- ^ Andringa, S .; et al. ( Colaboración SNO + ) (2015-11-13). "Estado actual y perspectivas futuras del experimento SNO +". Avances en Física de Altas Energías . 2016 : 6194250. arXiv : 1508.05759 . doi : 10.1155 / 2016/6194250 . S2CID 10721441 .
- ^ Beacom, John F .; Chen, Shaomin; Cheng, Jianping; Doustimotlagh, Sayed N .; Gao, Yuanning; Ge, Shao-Feng; Gong, Guanghua; Gong, Hui; Guo, Lei (4 de febrero de 2016). "Carta de intención: Experimento Jinping Neutrino". Física C china . 41 (2): 023002. arXiv : 1602.01733 . Código bibliográfico : 2017ChPhC..41b3002B . doi : 10.1088 / 1674-1137 / 41/2/023002 .
- ^ Wurm, M .; et al. (2012). "El observatorio de neutrinos de centelleo líquido de última generación LENA". Física de astropartículas . 35 (11): 685–732. arXiv : 1104.5620 . Código bibliográfico : 2012APh .... 35..685W . doi : 10.1016 / j.astropartphys.2012.02.011 . S2CID 118456549 .
- ^ Tolich, N .; et al. (2006). "Un experimento de geoneutrino en Homestake". Tierra, Luna y Planetas . 99 (1): 229–240. arXiv : física / 0607230 . Código bibliográfico : 2006EM & P ... 99..229T . doi : 10.1007 / s11038-006-9112-8 . S2CID 54889933 .
- ^ Barabanov, IR; Novikova, G. Ya .; Sinev, VV; Yanovich, EA (2009). "Investigación de los flujos de neutrinos naturales mediante el uso de un detector de centelleo de gran volumen en Baksan". arXiv : 0908,1466 [ hep-ph ].
Otras lecturas
- Dye, ST, ed. (2007). Geofísica de neutrinos: Actas de Neutrino Sciences 2005 . Dordrecht, Países Bajos: Springer. doi : 10.1007 / 978-0-387-70771-6 . ISBN 978-0-387-70766-2.
- McDonough, WF; Erudito, JG; Tinte, ST (2012). "Los múltiples usos de los antineutrinos electrónicos". Phys. Hoy . 65 (3): 46–51. Código bibliográfico : 2012PhT .... 65c..46M . doi : 10.1063 / PT.3.1477 .
enlaces externos
- Deep Ocean Neutrino Sciences describe proyectos de detección de geo-neutrinos en el océano profundo con referencias y enlaces a talleres.
- La conferencia Neutrino Geoscience 2015 ofrece presentaciones de expertos que cubren casi todas las áreas de la ciencia geoneutrino. El sitio también contiene enlaces a reuniones anteriores de "Neutrino Geoscience".
- Geoneutrinos.org es un sitio web interactivo que le permite ver los espectros de geoneutrinos en cualquier lugar de la Tierra (consulte la pestaña "Reactores") y manipular los modelos globales de geoneutrinos (consulte la pestaña "Modelo")