Un pellizco es la compresión de un filamento conductor de electricidad por fuerzas magnéticas , o un dispositivo que lo hace. El conductor suele ser un plasma , pero también puede ser un metal sólido o líquido . Los pellizcos fueron el primer tipo de dispositivo utilizado para experimentos en energía de fusión nuclear controlada . [2]
El fenómeno también puede denominarse pellizco de Bennett [3] (en honor a Willard Harrison Bennett ), pellizco electromagnético , [4] pellizco magnético , [5] efecto de pellizco [6] o pellizco de plasma . [7]
Los pellizcos ocurren naturalmente en descargas eléctricas como rayos , [8] auroras planetarias , [9] hojas de corriente , [10] y erupciones solares . [11]
Mecanismo basico
Tipos
Los pellizcos existen en los laboratorios y en la naturaleza. Los pellizcos difieren en su geometría y fuerzas operativas. [12] Estos incluyen:
- Sin control
- Cada vez que una corriente eléctrica se mueve en grandes cantidades (por ejemplo, rayos, arcos, chispas, descargas), una fuerza magnética puede juntar el plasma. Esto puede resultar insuficiente para la fusión.
- Pellizco de hoja
- Un efecto astrofísico, esto surge de vastas capas de partículas de carga. [13]
- Pellizcar en Z
- La corriente corre por el eje (o paredes) del cilindro mientras que el campo magnético es azimutal.
- Theta pellizco
- El campo magnético corre por el eje del cilindro, mientras que el campo eléctrico está en la dirección azimutal (también llamado thetatron [14] ).
- Pellizco de tornillo
- Una combinación de pellizco en Z y pellizco theta [15] (también llamado pellizco en Z estabilizado o pellizco-Z) [16] [17]
- Pellizco de campo invertido
- Este es un intento de hacer un pellizco en Z dentro de un bucle sin fin. El plasma tiene un campo magnético interno. A medida que se aleja del centro de este anillo, el campo magnético invierte la dirección. También se llama pellizco toroidal.
- Pellizco inverso
- Un concepto de fusión temprano, este dispositivo consistía en una varilla rodeada de plasma. La corriente viajó a través del plasma y regresó a lo largo de la barra central. [18] Esta geometría era ligeramente diferente a una z-pinch en que el conductor estaba en el centro, no en los lados.
- Pinza cilíndrica
- Efecto de pellizco ortogonal
- Pellizco de mercancías
- Un pellizco que ocurre dentro de Tokamaks. Esto es cuando las partículas dentro de la órbita de Banana se condensan juntas. [19] [20]
- MagLIF
- Una pizca en Z de combustible precalentado y premagnetizado dentro de un revestimiento de metal, que podría provocar un encendido y una energía de fusión práctica con un controlador de potencia pulsada más grande. [21]
Comportamiento común
Los pellizcos pueden volverse inestables . [22] Irradian energía en forma de luz a través de todo el espectro electromagnético, incluidas ondas de radio , rayos X , [23] rayos gamma , [24] radiación de sincrotrón , [25] y luz visible . También producen neutrones , como producto de la fusión. [26]
Aplicaciones y dispositivos
Los pellizcos se utilizan para generar rayos X y los intensos campos magnéticos generados se utilizan en la formación electromagnética de metales. También tienen aplicaciones en haces de partículas [27] incluyendo armas de haz de partículas , [28] estudios de astrofísica [29] y se ha propuesto su uso en propulsión espacial. [30] Se han construido varias máquinas pinza grandes para estudiar la energía de fusión ; aquí hay varios:
- MAGPIE A Z-pinch en Imperial College. Esto descarga una gran cantidad de corriente a través de un cable. En estas condiciones, el alambre se convierte en plasma y se comprime para producir una fusión. [31]
- Instalación de energía pulsada Z en Sandia National Laboratories.
- Dispositivo ZETA en Culham, Inglaterra
- Madison Symmetric Torus en la Universidad de Wisconsin, Madison
- Experimento de campo invertido en Italia.
- foco de plasma denso en Nueva Jersey
- Universidad de Nevada, Reno (EE. UU.)
- Universidad de Cornell (Estados Unidos)
- Universidad de Michigan (EE. UU.)
- Universidad de California, San Diego (EE. UU.)
- Universidad de Washington (EE. UU.)
- Universidad del Ruhr (Alemania)
- École Polytechnique (Francia)
- Instituto de Ciencias Weizmann (Israel)
- Universidad Autónoma Metropolitana (México).
Triturar latas con efecto pellizco
Muchos entusiastas de la electrónica de alto voltaje fabrican sus propios dispositivos de formación electromagnéticos. [32] [33] [34] Usan técnicas de energía pulsada para producir una pizca theta capaz de aplastar una lata de refresco de aluminio usando las fuerzas de Lorentz creadas cuando se inducen grandes corrientes en la lata por el fuerte campo magnético de la bobina primaria. [35] [36]
Una trituradora de latas de aluminio electromagnética consta de cuatro componentes principales: una fuente de alimentación de CC de alto voltaje , que proporciona una fuente de energía eléctrica , un gran condensador de descarga de energía para acumular la energía eléctrica, un interruptor de alto voltaje o descarga de chispas y una bobina robusta ( capaz de sobrevivir a una alta presión magnética) a través de la cual la energía eléctrica almacenada se puede descargar rápidamente para generar un campo magnético de pinzamiento correspondientemente fuerte (ver diagrama a continuación).
En la práctica, un dispositivo de este tipo es algo más sofisticado de lo que sugiere el diagrama esquemático, incluidos componentes eléctricos que controlan la corriente para maximizar el pellizco resultante y garantizar que el dispositivo funcione de forma segura. Para obtener más detalles, consulte las notas. [37]
Historia
La primera creación de un Z-pinch en el laboratorio puede haber ocurrido en 1790 en Holanda cuando Martinus van Marum creó una explosión al descargar 100 frascos de Leyden en un alambre. [39] El fenómeno no se comprendió hasta 1905, cuando Pollock y Barraclough [1] investigaron una longitud comprimida y distorsionada de tubo de cobre de un pararrayos después de haber sido alcanzado por un rayo. Su análisis mostró que las fuerzas debidas a la interacción del gran flujo de corriente con su propio campo magnético podrían haber causado la compresión y distorsión. [40] Un análisis teórico similar, y aparentemente independiente, del efecto pinch en metales líquidos fue publicado por Northrupp en 1907. [41] El siguiente gran desarrollo fue la publicación en 1934 de un análisis del equilibrio de presión radial en un Z estático. -pellizco de Bennett [42] (consulte la siguiente sección para obtener más detalles).
A partir de entonces, el progreso experimental y teórico en pellizcos fue impulsado por la investigación de la energía de fusión . En su artículo sobre el "Z-pinch de cableado: una potente fuente de rayos X para ICF ", MG Haines et al. , escribió sobre la "Historia temprana de Z-pinches". [43]
- En 1946, Thompson y Blackman presentaron una patente para un reactor de fusión basado en un Z-pinch toroidal [44] con un campo magnético vertical adicional. Pero en 1954 Kruskal y Schwarzschild [45] publicaron su teoría de las inestabilidades de MHD en un apuro. En 1956, Kurchatov dio su famosa conferencia de Harwell que mostraba neutrones no térmicos y la presencia de inestabilidades m = 0 ym = 1 en una pizca de deuterio. [46] En 1957 Pease [47] y Braginskii [48] [49] predijeron independientemente el colapso radiativo en un pellizco Z bajo equilibrio de presión cuando en el hidrógeno la corriente excede 1,4 MA. ( Sin embargo, la disipación viscosa en lugar de resistiva de la energía magnética discutida anteriormente y en [50] evitaría el colapso radiativo).
En 1958, se logró el primer experimento de fusión termonuclear controlada del mundo utilizando una máquina de pellizco theta llamada Scylla I en el Laboratorio Nacional de Los Alamos . Un cilindro lleno de deuterio se convirtió en plasma y se comprimió a 15 millones de grados Celsius bajo un efecto de pellizco theta. [2] Por último, en el Imperial College en 1960, dirigido por R Latham, se mostró la inestabilidad Plateau-Rayleigh , y su tasa de crecimiento se midió en un Z-pinch dinámico. [51]
Análisis de equilibrio
Una dimensión
En la física del plasma se estudian comúnmente tres geometrías de pellizco: el pellizco en θ, el pellizco en Z y el pellizco de tornillo. Estos tienen forma cilíndrica. El cilindro es simétrico en la dirección axial ( z ) y azimutal (θ). Los pellizcos unidimensionales reciben el nombre de la dirección en la que viaja la corriente.
El θ-pellizco
El-pinch tiene un campo magnético dirigido en la dirección z y una gran corriente diamagnética dirigida en la dirección θ. Usando la ley de Ampère (descartando el término de desplazamiento)
Dado que B es solo una función de r , podemos simplificar esto a
Entonces J apunta en la dirección θ.
Por tanto, la condición de equilibrio () para el θ-pinch lee:
Los pellizcos θ tienden a ser resistentes a las inestabilidades del plasma; Esto se debe en parte al teorema de Alfvén (también conocido como teorema del flujo congelado).
El Z-pinch
El Z-pinch tiene un campo magnético en la dirección θ y una corriente J que fluye en la dirección z . De nuevo, por la ley de Ampère electrostática,
Por tanto, la condición de equilibrio, , para el Z-pinch dice:
Dado que las partículas en un plasma básicamente siguen líneas de campo magnético, los pellizcos en Z las conducen en círculos. Por lo tanto, tienden a tener excelentes propiedades de confinamiento.
El pellizco de tornillo
El pellizco de tornillo es un esfuerzo por combinar los aspectos de estabilidad del pellizco en θ y los aspectos de confinamiento del pellizco en Z. Refiriéndose una vez más a la ley de Ampère,
Pero esta vez, el campo B tiene un componente θ y un componente z
Entonces, esta vez J tiene un componente en la dirección z y un componente en la dirección θ.
Finalmente, la condición de equilibrio () para el pellizco del tornillo dice:
El pellizco del tornillo a través de vórtices ópticos en colisión
El pellizco del tornillo puede producirse en plasma láser colisionando vórtices ópticos de duración ultracorta. [52] Para este propósito, los vórtices ópticos deben estar conjugados en fase. [53] La distribución del campo magnético se da aquí nuevamente a través de la ley de Ampère:
Dos dimensiones
Un problema común con los pellizcos unidimensionales son las pérdidas finales. La mayor parte del movimiento de las partículas se realiza a lo largo del campo magnético. Con el-pellizco y el tornillo-pellizco, esto hace que las partículas salgan del extremo de la máquina muy rápidamente, lo que lleva a una pérdida de masa y energía. Además de este problema, el Z-pinch tiene importantes problemas de estabilidad. Aunque las partículas pueden reflejarse hasta cierto punto con espejos magnéticos , incluso estos permiten el paso de muchas partículas. Un método común para superar estas pérdidas finales es doblar el cilindro en un toro. Desafortunadamente, esto rompe la simetría θ, ya que las trayectorias en la parte interior (lado interior) del toro son más cortas que las trayectorias similares en la parte exterior (lado exterior). Por tanto, se necesita una nueva teoría. Esto da lugar a la famosa ecuación de Grad-Shafranov . Las soluciones numéricas a la ecuación de Grad-Shafranov también han producido algunos equilibrios, más notablemente el del pinch de campo invertido .
Tres dimensiones
A partir de 2015, no existe una teoría analítica coherente para los equilibrios tridimensionales. El enfoque general para encontrar equilibrios tridimensionales es resolver las ecuaciones MHD ideales de vacío. Las soluciones numéricas han dado lugar a diseños para esteladores . Algunas máquinas aprovechan las técnicas de simplificación como la simetría helicoidal (por ejemplo, el eXperimento helicoidalmente simétrico de la Universidad de Wisconsin). Sin embargo, para una configuración tridimensional arbitraria existe una relación de equilibrio, similar a la de las configuraciones 1-D: [54]
Donde κ es el vector de curvatura definido como:
con b el vector unitario tangente a B .
Tratamiento formal
La relación de Bennett
Considere una columna cilíndrica de completamente ionizada quasineutral plasma, con un campo eléctrico axial, produciendo una densidad de corriente axial, j , y el campo magnético azimutal asociada, B . Como la corriente fluye a través de su propio campo magnético, una pizca se genera con una densidad de fuerza radial hacia dentro de JX B . En un estado estable con fuerzas en equilibrio:
donde ∇ p es el gradiente de presión magnética, y p e y p i son las presiones de electrones e iones, respectivamente. Luego, usando la ecuación de Maxwell y la ley de los gases ideales , obtenemos:
- (la relación de Bennett)
donde N es el número de electrones por unidad de longitud a lo largo del eje, T e y T i son las temperaturas de electrones e iones, I es la corriente total del haz y k es la constante de Boltzmann .
La relación de Bennett generalizada
La relación de Bennett generalizada considera un pellizco de plasma cilíndrico alineado con un campo magnético portador de corriente que experimenta rotación a una frecuencia angular frequency. A lo largo del eje del cilindro de plasma fluye una densidad de corriente j z , lo que resulta en un campo magnético azimutal ί φ . Originalmente derivada por Witalis, [57] la relación de Bennett generalizada da como resultado: [58]
- donde un plasma cilíndrico alineado con campo magnético portador de corriente tiene un radio a ,
- J 0 es el momento de inercia total con respecto al eje z,
- W ⊥kin es la energía cinética por unidad de longitud debida al movimiento del haz transversal al eje del haz
- W B z es la energía B z autoconsistente por unidad de longitud
- W E z es la energía E z autoconsistente por unidad de longitud
- W k es la energía termocinética por unidad de longitud
- I ( a ) es la corriente axial dentro del radio a ( r en el diagrama)
- N ( a ) es el número total de partículas por unidad de longitud
- E r es el campo eléctrico radial
- E φ es el campo eléctrico rotacional
Los términos positivos en la ecuación son fuerzas expansivas, mientras que los términos negativos representan fuerzas compresionales de la viga.
La relación Carlqvist
La relación Carlqvist, publicada por Per Carlqvist en 1988, [12] es una especialización de la relación de Bennett generalizada (arriba), para el caso de que la presión cinética sea mucho menor en el borde del pellizco que en las partes internas. Toma la forma
y es aplicable a muchos plasmas espaciales.
La relación de Carlqvist se puede ilustrar (ver a la derecha), mostrando la corriente total ( I ) versus el número de partículas por unidad de longitud ( N ) en una pizca de Bennett. El gráfico ilustra cuatro regiones físicamente distintas. La temperatura del plasma es bastante fría ( T i = T e = T n = 20 K), y contiene principalmente hidrógeno con una masa media de partículas de 3 × 10-27 kg. La energía termocinética W k >> πa 2 p k (a). Las curvas, ΔW Bz muestran diferentes cantidades de energía magnética en exceso por unidad de longitud debido al campo magnético axial B z . Se supone que el plasma no es rotacional y la presión cinética en los bordes es mucho menor que en el interior.
Regiones del gráfico: (a) En la región superior izquierda, domina la fuerza de pellizco. (b) Hacia el fondo, las presiones cinéticas hacia afuera equilibran la presión magnética hacia adentro y la presión total es constante. (c) A la derecha de la línea vertical Δ W B z = 0, las presiones magnéticas equilibran la presión gravitacional y la fuerza de pellizco es insignificante. (d) A la izquierda de la curva inclinada Δ W B z = 0, la fuerza gravitacional es despreciable. Tenga en cuenta que el gráfico muestra un caso especial de la relación Carlqvist, y si se reemplaza por la relación de Bennett más general, las regiones designadas del gráfico no son válidas.
Carlqvist señala además que al usar las relaciones anteriores, y una derivada, es posible describir el pellizco de Bennett, el criterio de Jeans (para inestabilidad gravitacional, [59] en una y dos dimensiones), campos magnéticos libres de fuerza, magnéticos equilibrados gravitacionalmente presiones y transiciones continuas entre estos estados.
Referencias en cultura
Se usó un dispositivo ficticio generador de pellizcos en Ocean's Eleven , donde se usó para interrumpir la red eléctrica de Las Vegas el tiempo suficiente para que los personajes comenzaran su atraco. [60]
Ver también
- El poder de la fusion
- Madison Symmetric Torus (pellizco de campo inverso)
- Generador de compresión de flujo de bombeo explosivo
- Magneformación
- Lista de artículos sobre plasma (física)
Referencias
- ↑ a b Pollock JA y Barraclough S (1905) Proc. R. Soc. Nueva Gales del Sur 39131
- ↑ a b Phillips, James (invierno de 1983). "Fusión magnética". Ciencia de Los Alamos . págs. 64–67.
- ^ Véase, por ejemplo, Buneman, O., " The Bennett Pinch " (1961) Plasma Physics , editado por James E. Drummond. LOC 60-12766. Publ. McGraw-Hill, Inc., Nueva York, 1961, pág.202
- ^ Lee, S (1983). "Balance de energía y el radio de columnas de plasma pellizcadas electromagnéticamente". Física del plasma . 25 (5): 571–576. Código Bibliográfico : 1983PlPh ... 25..571L . doi : 10.1088 / 0032-1028 / 25/5/009 .
- ^ Schmidt, Helmut (1966). "Formación de un pellizco magnético en InSb y la posibilidad de inversión de población en el pellizco". Revisión física . 149 (2): 564–573. Código Bibliográfico : 1966PhRv..149..564S . doi : 10.1103 / physrev.149.564 .
- ^ Severnyi, AB (1959). "Sobre la aparición de rayos cósmicos en el efecto pellizco en las llamaradas solares". Astronomía soviética . 3 : 887. Bibcode : 1959SvA ..... 3..887S .
- ^ Zueva, NM; Solov'ev, LS; Morozov, AI (1976). "Inestabilidad no lineal de pellizcos de plasma". Revista de Cartas de Física Experimental y Teórica . 23 : 256. Código Bibliográfico : 1976JETPL..23..256Z .
- ^ Rai, J .; Singh, AK; Saha, S. K. (1973). "Campo magnético dentro del canal de retorno del rayo". Revista India de Física Espacial y de Radio . 2 : 240–242. Código bibliográfico : 1973IJRSP ... 2..240R .
- ^ Galperin, Iu. I.; Zelenyi, LM; Kuznetsova, MM (1986). "Pinzamiento de corrientes alineadas en el campo como un posible mecanismo para la formación de formas aurorales raylike". Kosmicheskie Issledovaniia . 24 : 865–874. Código Bibliográfico : 1986KosIs..24..865G .
- ^ Syrovatskii, SI (1981). "Pellizcar sábanas y reconexión en astrofísica". Revista anual de astronomía y astrofísica . 19 : 163-229. Código bibliográfico : 1981ARA & A..19..163S . doi : 10.1146 / annurev.aa.19.090181.001115 .
- ^ Airapetyan, VS; Vikhrev, VV; Ivanov, VV; Rozanova, GA (1990). "Mecanismo de pellizco de liberación de energía de llamaradas estelares". Astrofísica . 32 (3): 230–235. Código Bibliográfico : 1990Ap ..... 32..230A . doi : 10.1007 / bf01005504 . S2CID 120883355 .
- ^ a b Carlqvist, Per, (1988) " Corrientes eléctricas cósmicas y la relación de Bennett generalizada " Astrofísica y ciencia espacial vol. 144, no. 1-2, mayo de 1988, pág. 73-84
- ^ Biskamp, Dieter (1997) Magnetohidrodinámica no lineal Cambridge University Press, Cambridge, Inglaterra, página 130, ISBN 0-521-59918-0
- ^ Ver Diccionario de ciencia de materiales y física de altas energías p.315ISBN 0-8493-2889-6
- ^ Srivastava, KM; Vyas, DN, (1982) " Análisis no lineal de la estabilidad del pellizco de tornillo " Astrofísica y Ciencia Espacial , vol. 86, no. 1, agosto de 1982, pág. 71–89
- ^ Ver " Equilibrios de MHD" en Introducción a la física del plasma por IHHutchinson (2001)
- ^ Srivastava, KM; Waelbroeck, F. (1976). "Sobre la estabilidad del pellizco de tornillo en el modelo CGL". Revista de física del plasma . 16 (3): 261. Código Bibliográfico : 1976JPlPh..16..261S . doi : 10.1017 / s0022377800020201 .Mantenimiento de CS1: utiliza el parámetro de autores ( enlace )
- ^ "Efecto de pellizco inverso" Anderson, et al. Física de los fluidos, volumen 1, número 6, p.489-494
- ^ Helander, P .; et al. (2005). "El efecto de la unidad de corriente no inductiva en el transporte de tokamak". Física del plasma y fusión controlada . 47 (12B): B151 – B163. Código Bibliográfico : 2005PPCF ... 47B.151H . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 47 / 12b / s12 .
- ^ "Plasma Physics: Third Edition" Página 266 https://books.google.co.uk/books?id=4cHkd77TSHcC&pg=PA266&dq=Ware+pinch&hl=en&sa=X&ei=aZsVVdvZF5L8gwSO_oDoDw&ved=0CCYQ6AEw20AQch=0CCYQ6AEw20AQch= falso
- ^ Slutz, Stephen; Vesey, Roger A. (2012). "Fusión inercial magnetizada de alta ganancia" . Cartas de revisión física . 108 (2): 025003. Código Bibliográfico : 2012PhRvL.108b5003S . doi : 10.1103 / PhysRevLett.108.025003 . PMID 22324693 .
- ^ Hardee, PE (1982). "Inestabilidad helicoidal y pinza de chorros de expansión supersónicos en fuentes de radio extragalácticas". Revista astrofísica . 257 : 509–526. Código bibliográfico : 1982ApJ ... 257..509H . doi : 10.1086 / 160008 .
- ^ Pereira, NR; et al. (1988). "[Rayos X de Z-pinches en generadores de haz de electrones relativistas]". Revista de Física Aplicada . 64 (3): R1 – R27. Código bibliográfico : 1988JAP .... 64 .... 1P . doi : 10.1063 / 1.341808 .
- ^ Wu, Mei; Chen, Li; Li, Ti-Pei (2005). "Polarización en ráfagas de rayos gamma producidas por descarga de pellizco". Revista China de Astronomía y Astrofísica . 5 (1): 57–64. arXiv : astro-ph / 0501334 . Código Bibliográfico : 2005ChJAA ... 5 ... 57W . doi : 10.1088 / 1009-9271 / 5/1/007 . S2CID 121943 .
- ^ Peratt, AL, " Radiación de sincrotrón de haces de partículas pellizcadas ", (1998) Plasma Physics: VII Lawpp 97: Proceedings of the 1997 Latin American Workshop on Plasma Physics, Editado por Pablo Martin, Julio Puerta, Pablo Martmn, con referencia a Meierovich , BE, " Colapso electromagnético. Problemas de estabilidad, emisión de radiación y evolución de una pizca densa " (1984) Physics Reports , Volumen 104, Edición 5, p. 259-346.
- ^ Anderson, Oscar A .; et al. (1958). "Producción de neutrones en pellizcos lineales de deuterio" . Revisión física . 110 (6): 1375-1387. Código Bibliográfico : 1958PhRv..110.1375A . doi : 10.1103 / physrev.110.1375 .
- ^ Ryutov, DD; Derzon, MS; Matzen, M. K (2000). "La física de los pellizcos Z rápidos" . Reseñas de Física Moderna . 72 (1): 167–223. Código Bib : 2000RvMP ... 72..167R . doi : 10.1103 / revmodphys.72.167 .
- ^ Andre Gsponer, " Física de la propagación del haz de partículas de alta intensidad de alta energía en plasmas al aire libre y del espacio exterior " (2004) https://arxiv.org/abs/physics/0409157
- ^ Peratt, Anthony L., " El papel de los rayos de partículas y las corrientes eléctricas en el universo de plasma " (1988)Rayos de láser y partículas (ISSN 0263-0346), vol. 6, agosto de 1988, pág. 471-491.
- ^ "Desarrollo de tecnología de propulsión de plasma pulsado Z-Pinch" Informe final Oficina de conceptos avanzados (ED04) Centro de vuelo espacial Marshall 8 de octubre de 2010, Tara Polsgrove, et al.
- ^ http://dorland.pp.ph.ic.ac.uk/magpie/?page_id=239 Archivado el 5 de noviembre de 2014 en Wayback Machine "Wire Arrays Z-Pinch", consultado: 27 de marzo de 2015
- ^ LaPointe, Robert. "Experimentos y dispositivos de alto voltaje" . Consultado el 21 de febrero de 2013 .
- ^ Tristan. "Trituradora de latas electromagnética" . Consultado el 21 de febrero de 2013 .
- ^ Borros, Sam. "Trituradora de latas de estado sólido" . Consultado el 21 de febrero de 2013 .
- ^ "MagnetoPulS" . Magnet-Physik, Dr. Steingroever GmbH . 2002. Archivado desde el original el 22 de mayo de 2003 . Consultado el 21 de febrero de 2013 .
- ^ "Aplicación industrial de la tecnología de pulso electromagnético" (PDF) . papel blanco . PSTproducts GmbH. Junio de 2009. Archivado desde el original (PDF) el 15 de julio de 2011 . Consultado el 21 de febrero de 2013 .
- ^ Se pueden encontrar ejemplos de trituradoras de latas de pellizco electromagnético en (a) el sitio de Bob LaPointe sobre dispositivos y experimentos de alto voltaje (b) Tristran's Electromagnetic Can Crusher (incluido el esquema) (c) Sam Borros's Solid State Can Crusher
- ^ Véase también el Centro de Historia de IEEE, " Evolución del logotipo de IEEE ", marzo de 1963; ver también los comentarios en " Astrofísica de laboratorio "
- ↑ van Marum M 1790 Proc. 4to Int. Conf. on Dense Z-Pinches (Vancouver 1997) (Am. Inst. Phys. Woodbury, Nueva York, 1997) Frontispiece y p ii
- ^ RS Pease , "The Electromagnetic Pinch: From Pollock to the Joint European Torus ", " Pollock Memorial Lecture de 1984 dictada en la Universidad de Sydney, el 28 de noviembre de 1984" Archivado el 29 de mayo de 2006 en la Wayback Machine.
- ^ Northrup, Edwin F. (1907). "Algunas manifestaciones de fuerzas recientemente observadas en el interior de un conductor eléctrico" . Revisión física . Serie I. Sociedad Estadounidense de Física (APS). 24 (6): 474–497. Código Bibliográfico : 1907PhRvI..24..474N . doi : 10.1103 / physrevseriesi.24.474 . ISSN 1536-6065 .
- ^ Bennett, Willard H. (1934). "Corrientes magnéticamente autofocales". Phys. Rev . 45 (12): 890–897. Código Bibliográfico : 1934PhRv ... 45..890B . doi : 10.1103 / physrev.45.890 .
- ^ Haines, MG; Sanford, TWL; Smirnov, vicepresidente (2005). "Wire-array Z-pinch: una potente fuente de rayos X para ICF". Plasma Phys. Control. Fusion . 47 (12B): B1 – B11. Código bibliográfico : 2005PPCF ... 47B ... 1H . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 47 / 12b / s01 .
- ^ Thompson, GP; Hombre negro; Haines, MG (1996). "Perspectiva histórica: Cincuenta años de investigación de fusión controlada". Física del plasma y fusión controlada . 38 (5): 643–656. Código bibliográfico : 1996PPCF ... 38..643H . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 38/5/001 .
- ^ Kruskal, MD; Schwarzschild (1954). "Algunas inestabilidades de un plasma completamente ionizado". Proc. R. Soc. Lond. Una . 223 (1154): 348–360. Código bibliográfico : 1954RSPSA.223..348K . doi : 10.1098 / rspa.1954.0120 . S2CID 121125652 .
- ^ Kurchatov IV (1957) J. Nucl. Energía 4 193
- ^ Pease, RS (1957). "Características de equilibrio de una descarga de gas comprimida enfriada por radiación Bremsstrahlung". Proc. Phys. Soc. Lond . 70 (1): 11-23. Código Bibliográfico : 1957PPSB ... 70 ... 11P . doi : 10.1088 / 0370-1301 / 70/1/304 .
- ^ Braginskii SI 1957 Zh. Eksp. Teor. Fiz 33 645
- ^ Braginskii SI 1958 Sov. Phys. — JETP 6 494
- ^ Haines MG y col. 2005 Phys. Rev. Lett. . enviado; véase también EPS Conf. en Plasma Physics 2004 (Londres, Reino Unido) artículo 73
- ^ Curzon, FL; et al. (1960). "Experimentos sobre la tasa de crecimiento de las inestabilidades de la superficie en una descarga pinzada lineal". Proc. R. Soc. Lond. Una . 257 (1290): 386–401. Código bibliográfico : 1960RSPSA.257..386C . doi : 10.1098 / rspa.1960.0158 . S2CID 96283997 .
- ^ A.Yu.Okulov. "Laser singular Theta-pinch", Phys.Lett.A, v.374, 4523-4527, (2010)
- ^ Conjugación de fase óptica y momentos electromagnéticos
- ^ Magnetohidrodinámica ideal: perspectivas modernas en energía. Jeffrey P. Freidberg. Instituto de Tecnología de Massachusetts. Cambridge, Massachusetts. Plenum Press - Nueva York y Londres - 1987. (Pág. 86, 95)
- ^ Trubnikov, Boris A (1992). "Una nueva hipótesis de generación de rayos cósmicos en pellizcos de plasma". Transacciones IEEE sobre ciencia del plasma . 20 (6): 898–904. Código Bibliográfico : 1992ITPS ... 20..898T . doi : 10.1109 / 27.199547 .
- ^ "La configuración de PLASMAK y Ball Lightning" ( PDF archivado el 15 de julio de 2006en la Wayback Machine ) presentado en el Simposio internacional sobre Ball Lightning; Julio de 1988
- ^ Witalis, EA " Aspectos físicos del plasma de los haces de partículas cargadas " (1981) Revisión física A - Física general , tercera serie, vol. 24, noviembre de 1981, pág. 2758–2764
- ^ Anthony L. Peratt, "Física del Universo Plasma", 1992 Springer-Verlag, ISBN 0-387-97575-6
- ^ Jeans, JH (1902). "La estabilidad de una nebulosa esférica" . Phil. Trans. R. Soc. Lond. Una . 199 (312–320): 1–53. Código Bibliográfico : 1902RSPTA.199 .... 1J . doi : 10.1098 / rsta.1902.0012 .
- ^ "La física del estafador de 'Ocean's Eleven ' " . Sociedad Estadounidense de Física. Marzo de 2002.
enlaces externos
- Ejemplos de monedas encogidas electromagnéticamente y latas aplastadas.
- Teoría del encogimiento de monedas electromagnético
- La historia conocida de la "reducción de un cuarto"
- Puede aplastar información utilizando electromagnetismo, entre otras cosas.
- El proyecto MAGPIE en el Imperial College de Londres se utiliza para estudiar las implosiones Z-pinch de la matriz de cables.