El plutonio ( 94 Pu) es un elemento artificial , a excepción de las trazas resultantes de la captura de neutrones por el uranio, por lo que no se puede dar un peso atómico estándar . Como todos los elementos artificiales, no tiene isótopos estables . Fue sintetizado mucho antes de ser encontrado en la naturaleza, siendo el primer isótopo sintetizado 238 Pu en 1940. Se han caracterizado veinte radioisótopos de plutonio . Los más estables son el plutonio-244 con una vida media de 80,8 millones de años, el plutonio-242 con una vida media de 373,300 años y el plutonio-239.con una vida media de 24,110 años. Todos los isótopos radiactivos restantes tienen vidas medias inferiores a 7.000 años. Este elemento también tiene ocho estados meta ; todos tienen vidas medias de menos de un segundo.
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Los isótopos del plutonio varían en peso atómico de 228.0387 u ( 228 Pu) a 247.074 u ( 247 Pu). Los modos de desintegración primarios antes del isótopo más estable, 244 Pu, son la fisión espontánea y la emisión alfa ; el modo primario después es la emisión beta . Los productos de desintegración primarios antes del 244 Pu son isótopos de uranio y neptunio (sin considerar los productos de fisión ), y los productos de desintegración primaria posteriores son isótopos de americio .
Lista de isótopos
Nuclido [n 1] | Z | norte | Masa isotópica( Da ) [n 2] [n 3] | Media vida | Modo de caída [n 4] | Hija isótopo [n 5] [n 6] | Spin y paridad [n 7] [n 8] | Abundancia isotópica |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Energía de excitación | ||||||||
228 Pu | 94 | 134 | 228.03874 (3) | 1,1 (+ 20−5) s | α (99,9%) | 224 U | 0+ | |
β + (0,1%) | 228 Np | |||||||
229 Pu | 94 | 135 | 229.04015 (6) | 120 (50) s | α | 225 U | 3/2 + # | |
230 Pu | 94 | 136 | 230.039650 (16) | 1,70 (17) min | α | 226 U | 0+ | |
β + (raro) | 230 Np | |||||||
231 Pu | 94 | 137 | 231.041101 (28) | 8,6 (5) min | β + | 231 Np | 3/2 + # | |
α (raro) | 227 U | |||||||
232 Pu | 94 | 138 | 232.041187 (19) | 33,7 (5) min | CE (89%) | 232 Np | 0+ | |
α (11%) | 228 U | |||||||
233 Pu | 94 | 139 | 233.04300 (5) | 20,9 (4) min | β + (99,88%) | 233 Np | 5/2 + # | |
α (0,12%) | 229 U | |||||||
234 Pu | 94 | 140 | 234.043317 (7) | 8,8 (1) horas | CE (94%) | 234 Np | 0+ | |
α (6%) | 230 U | |||||||
235 Pu | 94 | 141 | 235.045286 (22) | 25,3 (5) min | β + (99,99%) | 235 Np | (5/2 +) | |
α (0,0027%) | 231 U | |||||||
236 Pu | 94 | 142 | 236.0460580 (24) | 2.858 (8) años | α | 232 U | 0+ | |
SF (1,37 × 10 −7 %) | (varios) | |||||||
CD (2 × 10 −12 %) | 208 Pb 28 Mg | |||||||
β + β + (raro) | 236 U | |||||||
237 Pu | 94 | 143 | 237.0484097 (24) | 45,2 (1) d | CE | 237 Np | 7 / 2− | |
α (0,0042%) | 233 U | |||||||
237m1 Pu | 145,544 (10) 2 keV | 180 (20) ms | ESO | 237 Pu | 1/2 + | |||
237m2 Pu | 2900 (250) keV | 1,1 (1) μs | ||||||
238 Pu | 94 | 144 | 238.0495599 (20) | 87,7 (1) años | α | 234 U | 0+ | Traza [n 9] |
SF (1,9 × 10 −7 %) | (varios) | |||||||
CD (1,4 × 10 −14 %) | 206 Hg 32 Si | |||||||
CD (6 × 10-15 %) | 180 Yb 30 Mg 28 Mg | |||||||
239 Pu [n 10] [n 11] | 94 | 145 | 239.0521634 (20) | 2.411 (3) × 10 4 y | α | 235 U | 1/2 + | Seguimiento [n 12] |
SF (3,1 × 10 −10 %) | (varios) | |||||||
239m1 Pu | 391.584 (3) keV | 193 (4) ns | 7 / 2− | |||||
239m2 Pu | 3100 (200) keV | 7,5 (10) μs | (5/2 +) | |||||
240 Pu | 94 | 146 | 240.0538135 (20) | 6,561 (7) x 10 3 y | α | 236 U | 0+ | Seguimiento [n 13] |
SF (5,7 × 10 −6 %) | (varios) | |||||||
CD (1,3 × 10 −13 %) | 206 Hg 34 Si | |||||||
241 Pu [n 10] | 94 | 147 | 241.0568515 (20) | 14.290 (6) años | β - (99,99%) | 241 am | 5/2 + | |
α (0,00245%) | 237 U | |||||||
SF (2,4 × 10 −14 %) | (varios) | |||||||
241m1 Pu | 161,6 (1) keV | 0,88 (5) μs | 1/2 + | |||||
241m2 Pu | 2200 (200) keV | 21 (3) μs | ||||||
242 Pu | 94 | 148 | 242.0587426 (20) | 3,75 (2) × 10 5 y | α | 238 U | 0+ | |
SF (5,5 × 10 −4 %) | (varios) | |||||||
243 Pu [n 10] | 94 | 149 | 243.062003 (3) | 4.956 (3) horas | β - | 243 am | 7/2 + | |
243m Pu | 383,6 (4) keV | 330 (30) ns | (1/2 +) | |||||
244 Pu | 94 | 150 | 244.064204 (5) | 8,00 (9) × 10 7 y | α (99,88%) | 240 U | 0+ | Seguimiento [n 14] |
SF (.123%) | (varios) | |||||||
β - β - (7,3 × 10 −9 %) | 244 cm | |||||||
245 Pu | 94 | 151 | 245.067747 (15) | 10,5 (1) h | β - | 245 am | (9 / 2−) | |
246 Pu | 94 | 152 | 246.070205 (16) | 10,84 (2) d | β - | 246m am | 0+ | |
247 Pu | 94 | 153 | 247.07407 (32) # | 2,27 (23) días | β - | 247 am | 1/2 + # |
- ^ m Pu - Isómero nuclear excitado.
- ^ () - La incertidumbre (1 σ ) se da de forma concisa entre paréntesis después de los últimos dígitos correspondientes.
- ^ # - Masa atómica marcada con #: valor e incertidumbre derivados no de datos puramente experimentales, sino al menos en parte de las tendencias de la masa de superficie (TMS).
- ^ Modos de descomposición:
CD: Decaimiento del racimo CE: Captura de electrones ESO: Transición isomérica SF: Fisión espontánea - ^ Símbolo en negrita y cursiva como hija: el producto secundario es casi estable.
- ^ Símbolo en negrita como hija: el producto secundario es estable.
- ^ () valor de giro: indica giro con argumentos de asignación débiles.
- ^ # - Los valores marcados con # no se derivan puramente de datos experimentales, sino al menos en parte de las tendencias de los nucleidos vecinos (TNN).
- ^ Producto de desintegración beta doble de 238 U
- ^ a b c nucleido fisionable
- ^ Isótopo más útil para armas nucleares
- ^ Producto de captura de neutrones de 238 U
- ^ Producto de desintegración intermedio de 244 Pu
- ↑ Interestelar, algunos también pueden ser primordiales, pero tales afirmaciones están en disputa.
Actínidos frente a productos de fisión
Actínidos y productos de fisión por vida media | ||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Actínidos [1] por cadena de desintegración | Rango de vida media ( a ) | Productos de fisión de 235 U por rendimiento [2] | ||||||
4 n | 4 n +1 | 4 n +2 | 4 n +3 | |||||
4,5–7% | 0,04-1,25% | <0,001% | ||||||
228 Ra№ | 4 a 6 a | † | 155 Euþ | |||||
244 cmƒ | 241 Puƒ | 250 Cf | 227 Ac№ | 10-29 a | 90 Sr | 85 Kr | 113m Cdþ | |
232 Uƒ | 238 Puƒ | 243 cmƒ | 29–97 a | 137 Cs | 151 Smþ | 121m Sn | ||
248 Bk [3] | 249 Cfƒ | 242 m amƒ | 141–351 a | Ningún producto de fisión | ||||
241 amƒ | 251 Cfƒ [4] | 430–900 a | ||||||
226 Ra№ | 247 Bk | 1,3–1,6 ka | ||||||
240 Pu | 229 mil | 246 cmƒ | 243 amƒ | 4,7 a 7,4 ka | ||||
245 cmƒ | 250 cm | 8,3–8,5 ka | ||||||
239 Puƒ | 24,1 ka | |||||||
230 mil№ | 231 Pa№ | 32–76 ka | ||||||
236 Npƒ | 233 Uƒ | 234 U№ | 150-250 ka | ‡ | 99 Tc₡ | 126 Sn | ||
248 cm | 242 Pu | 327–375 ka | 79 Se₡ | |||||
1,53 Ma | 93 Zr | |||||||
237 Npƒ | 2,1–6,5 Ma | 135 Cs₡ | 107 Pd | |||||
236 U | 247 cmƒ | 15-24 Ma | 129 I₡ | |||||
244 Pu | 80 Ma | ... ni más allá de 15,7 Ma [5] | ||||||
232 mil№ | 238 U№ | 235 Uƒ№ | 0,7-14,1 Ga | |||||
Leyenda de los símbolos en superíndice |
Isótopos notables
- El plutonio-238 tiene una vida media de 87,74 años [6] y emite partículas alfa . El 238 Pu puro para generadores termoeléctricos de radioisótopos que alimentan algunas naves espaciales se produce mediante la captura de neutrones en el neptunio-237, pero el plutonio del combustible nuclear gastado puede contener hasta un pequeño porcentaje de 238 Pu, que se origina a partir de 237 Np, desintegración alfa de 242 Cm o ( n, 2n) reacciones.
- El plutonio-239 es el isótopo más importante de plutonio [ cita requerida ] , con una vida media de 24.100 años. 239 Pu y 241 Pu son fisibles , lo que significa que los núcleos de sus átomos pueden romperse al ser bombardeados por neutrones térmicos de movimiento lento , liberando energía, radiación gamma y más neutrones . Por lo tanto, puede sostener una reacción en cadena nuclear , lo que da lugar a aplicaciones en armas nucleares y reactores nucleares . 239 Pu se sintetiza irradiando uranio-238 con neutrones en un reactor nuclear, y luego se recupera mediante el reprocesamiento nuclear del combustible. Una mayor captura de neutrones produce isótopos sucesivamente más pesados.
- El plutonio-240 tiene una alta tasa de fisión espontánea, lo que eleva la radiación neutrónica de fondo del plutonio que lo contiene. El plutonio se clasifica según la proporción de 240 Pu: grado de armamento (<7%), grado de combustible (7-19%) y grado de reactor (> 19%). Los grados inferiores son menos adecuados para armas nucleares y reactores térmicos, pero pueden alimentar reactores rápidos .
- El plutonio-241 es fisible, pero también se desintegra beta con una vida media de 14 años a americio-241 .
- El plutonio-242 no es fisible, no es muy fértil (requiere 3 capturas de neutrones más para volverse fisionable), tiene una sección transversal de captura de neutrones baja y una vida media más larga que cualquiera de los isótopos más ligeros.
- El plutonio-244 es el isótopo más estable del plutonio, con una vida media de unos 80 millones de años. No se produce de manera significativa en reactores nucleares porque el 243 Pu tiene una vida media corta, pero una parte se produce en explosiones nucleares.
Producción y usos
239 Pu, un isótopo fisible que es el segundo combustible nuclear más utilizado en los reactores nucleares después del uranio-235 , y el combustible más utilizado en la parte de fisión de las armas nucleares , se produce a partir del uranio-238 por captura de neutrones seguida de dos desintegraciones beta.
240 Pu, 241 Pu y 242 Pu se producen por captura adicional de neutrones. Los isótopos de masa impar 239 Pu y 241 Pu tienen aproximadamente 3/4 de probabilidad de sufrir fisión al capturar un neutrón térmico y aproximadamente 1/4 de probabilidad de retener el neutrón y convertirse en el siguiente isótopo más pesado. Los isótopos de masa uniforme son material fértil pero no fisionable y también tienen una probabilidad general ( sección transversal ) menor de captura de neutrones; por lo tanto, tienden a acumularse en el combustible nuclear utilizado en un reactor térmico, el diseño de casi todas las plantas de energía nuclear en la actualidad. En el plutonio que se ha utilizado por segunda vez en reactores térmicos en combustible MOX , 240 Pu puede ser incluso el isótopo más común. Sin embargo, todos los isótopos de plutonio y otros actínidos son fisionables con neutrones rápidos . 240 Pu tiene una sección transversal de absorción de neutrones térmicos moderada, de modo que la producción de 241 Pu en un reactor térmico se convierte en una fracción significativa tan grande como la producción de 239 Pu.
El 241 Pu tiene una vida media de 14 años y tiene secciones transversales de neutrones térmicos ligeramente más altas que el 239 Pu tanto para la fisión como para la absorción. Mientras se usa combustible nuclear en un reactor, es mucho más probable que un núcleo de 241 Pu se fisione o capture un neutrón que se descomponga. 241 Pu representa una proporción significativa de fisiones en el combustible de reactores térmicos que se ha utilizado durante algún tiempo. Sin embargo, en el combustible nuclear gastado que no se somete rápidamente a un reprocesamiento nuclear, sino que se enfría durante años después de su uso, gran parte o la mayor parte del Pu 241 se desintegrará en beta a americio-241 , uno de los actínidos menores , un emisor alfa fuerte y difícil para usar en reactores térmicos.
242 Pu tiene una sección transversal particularmente baja para la captura de neutrones térmicos; y se necesitan tres absorciones de neutrones para convertirse en otro isótopo fisible ( curio -245 o 241 Pu) y fisión. Incluso entonces, existe la posibilidad de que cualquiera de esos dos isótopos fisionables no se fisión, sino que absorba un cuarto neutrón, convirtiéndose en curio-246 (en el camino hacia actínidos aún más pesados como el californio , que es un emisor de neutrones por fisión espontánea y difícil de eliminar). manejar) o convertirse de nuevo en 242 Pu; por lo que el número medio de neutrones absorbidos antes de la fisión es incluso superior a 3. Por lo tanto, el 242 Pu es particularmente inadecuado para reciclar en un reactor térmico y sería mejor utilizado en un reactor rápido donde se puede fisión directamente. Sin embargo, la baja sección transversal de 242 Pu significa que relativamente poco de él se transmutará durante un ciclo en un reactor térmico. La vida media de 242 Pu es aproximadamente 15 veces mayor que la vida media de 239 Pu; por lo tanto, es 1/15 como radiactivo y no es uno de los mayores contribuyentes a la radiactividad de los desechos nucleares . Las emisiones de rayos gamma de 242 Pu también son más débiles que las de los otros isótopos. [8]
El 243 Pu tiene una vida media de sólo 5 horas y la beta se descompone en americio-243 . Debido a que el 243 Pu tiene pocas oportunidades de capturar un neutrón adicional antes de la desintegración, el ciclo del combustible nuclear no produce el 244 Pu de larga duración en una cantidad significativa.
El 238 Pu no se produce normalmente en cantidades tan grandes por el ciclo del combustible nuclear, pero algo se produce a partir del neptunio-237 por captura de neutrones (esta reacción también se puede utilizar con neptunio purificado para producir 238 Pu relativamente libre de otros isótopos de plutonio para su uso en generadores termoeléctricos de radioisótopos ), por la reacción (n, 2n) de neutrones rápidos en 239 Pu, o por la desintegración alfa del curio -242, que se produce por captura de neutrones de 241 Am. Tiene una sección transversal de neutrones térmicos significativa para la fisión, pero es más probable que capture un neutrón y se convierta en 239 Pu.
Fabricar
Plutonio-240, -241 y -242
La sección transversal de fisión para 239 Pu es 747,9 graneros para neutrones térmicos, mientras que la sección transversal de activación es 270,7 graneros (la relación se aproxima a 11 fisiones por cada 4 capturas de neutrones). Los isótopos superiores de plutonio se crean cuando el combustible de uranio se usa durante mucho tiempo. Para el combustible usado de alta combustión, las concentraciones de los isótopos de plutonio más altos serán más altas que las del combustible de baja combustión que se reprocesa para obtener plutonio de calidad para armas .
Isótopo | Sección transversal de neutrones térmicos [9] (graneros) | Modo de decaimiento | Media vida | |
---|---|---|---|---|
Capturar | Fisión | |||
238 U | 2.683 | 0.000 | α | 4.468 x 10 9 años |
239 U | 20.57 | 14.11 | β - | 23.45 minutos |
239 Np | 77.03 | - | β - | 2.356 días |
239 Pu | 270,7 | 747,9 | α | 24,110 años |
240 Pu | 287,5 | 0,064 | α | 6.561 años |
241 Pu | 363,0 | 1012 | β - | 14.325 años |
242 Pu | 19.16 | 0,001 | α | 373,300 años |
Plutonio-239
El plutonio-239 es uno de los tres materiales fisibles utilizados para la producción de armas nucleares y en algunos reactores nucleares como fuente de energía. Los otros materiales fisionables son el uranio-235 y el uranio-233 . El plutonio-239 es prácticamente inexistente en la naturaleza. Se fabrica bombardeando uranio-238 con neutrones en un reactor nuclear. El uranio-238 está presente en cantidad en la mayoría de los combustibles de los reactores; por tanto, el plutonio-239 se fabrica continuamente en estos reactores. Dado que el plutonio-239 se puede dividir por sí mismo mediante neutrones para liberar energía, el plutonio-239 proporciona una parte de la generación de energía en un reactor nuclear.
Elemento | Isótopo | Sección transversal de captura de neutrones térmicos (granero) | Sección transversal de fisión de neutrones térmicos (granero) | modo de decaimiento | Media vida |
---|---|---|---|---|---|
U | 238 | 2,68 | 5 · 10 −6 | α | 4,47 x 10 9 años |
U | 239 | 22 | 15 | β - | 23 minutos |
Notario público | 239 | 30 | 1 | β - | 2,36 días |
Pu | 239 | 271 | 750 | α | 24,110 años |
Plutonio-238
Hay pequeñas cantidades de 238 Pu en el plutonio de los reactores productores de plutonio habituales. Sin embargo, la separación isotópica sería bastante cara en comparación con otro método: cuando un átomo de 235 U captura un neutrón, se convierte en un estado excitado de 236 U. Algunos de los núcleos de 236 U excitados sufren fisión, pero algunos se desintegran al estado fundamental. de 236 U emitiendo radiación gamma. La captura adicional de neutrones crea 237 U, que tiene una vida media de 7 días y, por lo tanto, se desintegra rápidamente a 237 Np. Dado que casi todo el neptunio se produce de esta manera o consiste en isótopos que se descomponen rápidamente, se obtienen 237 Np casi puros mediante la separación química del neptunio. Después de esta separación química, los neutrones del reactor vuelven a irradiar 237 Np para convertirlos en 238 Np, que se desintegran en 238 Pu con una vida media de 2 días.
Elemento | Isótopo | Sección transversal de neutrones térmicos | modo de decaimiento | Media vida |
---|---|---|---|---|
U | 235 | 99 | α | 703,800,000 años |
U | 236 | 5.3 | α | 23,420,000 años |
U | 237 | - | β - | 6,75 días |
Notario público | 237 | 165 (captura) | α | 2,144,000 años |
Notario público | 238 | - | β - | 2,11 días |
Pu | 238 | - | α | 87,7 años |
240 Pu como obstáculo para las armas nucleares
El plutonio-240 sufre una fisión espontánea como un modo de desintegración secundario a una tasa pequeña pero significativa. La presencia de 240 Pu limita el uso del plutonio en una bomba nuclear , porque el flujo de neutrones de la fisión espontánea inicia la reacción en cadena prematuramente, provocando una liberación temprana de energía que dispersa físicamente el núcleo antes de que se alcance la implosión total . Esto evita que la mayor parte del núcleo participe en la reacción en cadena y reduce el poder de la bomba.
El plutonio que consiste en más de aproximadamente un 90% de 239 Pu se denomina plutonio apto para armas ; El plutonio del combustible nuclear gastado de los reactores de potencia comerciales contiene generalmente al menos un 20% de 240 Pu y se denomina plutonio apto para reactores . Sin embargo, las armas nucleares modernas utilizan el refuerzo de la fusión , que mitiga el problema de la predetonación; Si el pozo puede generar un rendimiento de arma nuclear de incluso una fracción de un kilotón , que es suficiente para iniciar la fusión deuterio-tritio , la explosión resultante de neutrones fisión suficiente plutonio para asegurar un rendimiento de decenas de kilotones.
La contaminación de 240 Pu es la razón por la que las armas de plutonio deben utilizar el método de implosión . Teóricamente, el 239 Pu puro podría usarse en un arma nuclear tipo pistola , pero lograr este nivel de pureza es prohibitivamente difícil. La contaminación de 240 Pu ha demostrado ser una bendición mixta para el diseño de armas nucleares . Si bien generó retrasos y dolores de cabeza durante el Proyecto Manhattan debido a la necesidad de desarrollar tecnología de implosión, esas mismas dificultades son actualmente una barrera para la proliferación nuclear . Los dispositivos de implosión también son intrínsecamente más eficientes y menos propensos a la detonación accidental que las armas tipo pistola.
Referencias
- Masas de isótopos de:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "La evaluación N UBASE de las propiedades nucleares y de desintegración" , Física nuclear A , 729 : 3-128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 .001
- Composiciones isotópicas y masas atómicas estándar de:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). "Pesos atómicos de los elementos. Revisión 2000 (Informe técnico de la IUPAC)" . Química pura y aplicada . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351 / pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). "Pesos atómicos de los elementos 2005 (Informe técnico de la IUPAC)" . Química pura y aplicada . 78 (11): 2051-2066. doi : 10.1351 / pac200678112051 . Lay resumen .
- Datos de vida media, espín e isómeros seleccionados de las siguientes fuentes.
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "La evaluación N UBASE de las propiedades nucleares y de desintegración" , Física nuclear A , 729 : 3-128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 .001
- Centro Nacional de Datos Nucleares . "Base de datos NuDat 2.x" . Laboratorio Nacional Brookhaven .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Tabla de los isótopos". En Lide, David R. (ed.). Manual CRC de Química y Física (85ª ed.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.
- ^ Más radio (elemento 88). Si bien en realidad es un subactínido, precede inmediatamente al actinio (89) y sigue una brecha de inestabilidad de tres elementos después del polonio (84) donde ningún nucleido tiene vidas medias de al menos cuatro años (el nucleido de vida más larga en la brecha es radón-222 con una vida media de menos de cuatro días ). Por lo tanto, el isótopo de vida más larga del radio, a 1.600 años, merece la inclusión del elemento aquí.
- ^ Específicamente de la fisión de neutrones térmicos del U-235, por ejemplo, en un reactor nuclear típico.
- ^ Milsted, J .; Friedman, AM; Stevens, CM (1965). "La vida media alfa del berkelio-247; un nuevo isómero de larga duración del berkelio-248". Física nuclear . 71 (2): 299. Código Bibliográfico : 1965NucPh..71..299M . doi : 10.1016 / 0029-5582 (65) 90719-4 .
"Los análisis isotópicos revelaron una especie de masa 248 en abundancia constante en tres muestras analizadas durante un período de aproximadamente 10 meses. Esto se atribuyó a un isómero de Bk 248 con una vida media superior a 9 [años]. Sin crecimiento de Cf 248 fue detectado, y un límite inferior para la β - vida media se puede ajustar en alrededor de 10 4 [años] No alfa atribuible actividad para el nuevo isómero se ha detectado; la alfa vida media es probablemente mayor que 300 [año. ]. " - ^ Este es el nucleido más pesado con una vida media de al menos cuatro años antes del " Mar de la inestabilidad ".
- ^ Excluyendo aquellosnucleidos" clásicamente estables " con vidas medias significativamente superiores a 232 Th; por ejemplo, mientras que 113m Cd tiene una vida media de sólo catorce años, la de 113 Cd es de casi ocho billones de años.
- ^ Makhijani, Arjun; Seth, Anita (julio de 1997). "El uso de plutonio en armas como combustible de reactor" (PDF) . Energía y Seguridad . Takoma Park, MD: Instituto de Investigación Energética y Ambiental . Consultado el 4 de julio de 2016 .
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