En física, el modelo de Schwinger , llamado así por Julian Schwinger , es el modelo [1] que describe la electrodinámica cuántica de Lorentzian 1 + 1D (1 dimensión espacial + tiempo) que incluye electrones acoplados a fotones .
El modelo define el QED Lagrangiano habitual
sobre un espacio-tiempo con una dimensión espacial y una dimensión temporal. Dónde es el intensidad del campo de fotones, es la derivada covariante de calibre, es el fermión spinor, es la masa del fermión y forman la representación bidimensional del álgebra de Clifford.
Este modelo exhibe confinamiento de los fermiones y, como tal, es un modelo de juguete para QCD . Un argumento de agitación manual de por qué esto es así se debe a que en dos dimensiones, clásicamente, el potencial entre dos partículas cargadas va linealmente como, en vez de en 4 dimensiones, 3 espaciales, 1 tiempo. Este modelo también exhibe una ruptura de simetría espontánea de la simetría U (1) debido a un condensado quiral debido a un grupo de instantones . El fotón de este modelo se convierte en una partícula masiva a bajas temperaturas. Este modelo se puede resolver con exactitud y se utiliza como modelo de juguete para otras teorías más complejas. [2] [3]
Referencias
- ^ Schwinger, Julian (1962). "Invarianza de calibre y masa II". Revisión física . Physical Review, Volumen 128. 128 (5): 2425–2429. Código Bibliográfico : 1962PhRv..128.2425S . doi : 10.1103 / PhysRev.128.2425 .
- ^ Schwinger, Julian (1951). "La Teoría de los Campos Cuantizados I". Revisión física . Physical Review, volumen 82. 82 (6): 914–927. Código Bibliográfico : 1951PhRv ... 82..914S . doi : 10.1103 / PhysRev.82.914 .
- ^ Schwinger, Julian (1953). "La teoría de los campos cuantificados II" . Revisión física . Physical Review, volumen 91. 91 (3): 713–728. Código Bibliográfico : 1953PhRv ... 91..713S . doi : 10.1103 / PhysRev.91.713 .