Los bariones Sigma son una familia de partículas de hadrones subatómicas que tienen dos quarks de la primera generación de sabor ( quarks arriba y / o abajo ), y un tercer quark de una generación de sabor superior, en una combinación donde el signo de la función de onda permanece constante cuando dos los sabores de quark se intercambian. Por lo tanto , son bariones , con isospín total de 1, y pueden ser neutrales o tener una carga elemental de +2, +1, 0 o -1. Están estrechamente relacionados con los bariones Lambda , que difieren solo en el comportamiento de la función de onda en el intercambio de sabores.
Por tanto, el tercer quark puede ser un extraño (símbolos
Σ+
,
Σ0
,
Σ-
), un amuleto (símbolos
Σ++
c,
Σ+
c,
Σ0
c), un fondo (símbolos
Σ+
b,
Σ0
b,
Σ-
b) o un top (símbolos
Σ++
t,
Σ+
t,
Σ0
t) quark. Sin embargo, se espera que los Sigmas superiores nunca se observen, ya que el Modelo estándar predice que la vida media de los quarks superiores será aproximadamente5 × 10 −25 s . [1] Esto es aproximadamente 20 veces más corto que la escala de tiempo para interacciones fuertes y, por lo tanto, no forma hadrones .
Lista
Los símbolos que se encuentran en estas listas son: I ( isospin ), J ( momento angular total ), P ( paridad ), u ( quark arriba ), d ( quark abajo ), s ( quark extraño ), c ( quark encanto ), t ( quark top ), b ( quark inferior ), Q ( carga eléctrica ), S ( extrañeza ), C ( charmness ), B ' ( bottomness ), T ( topness ), así como otras partículas subatómicas (flotar para el nombre).
Las antipartículas no se enumeran en la tabla; sin embargo, simplemente habrían cambiado todos los quarks a antiquarks (y viceversa), y Q , B , S , C , B ′ , T , serían de signos opuestos. Los valores de I , J y P en rojo no se han establecido firmemente mediante experimentos, pero son predichos por el modelo de quarks y son consistentes con las mediciones. [2] [3]
J P =1/2+ Bariones Sigma
Nombre de la partícula | Símbolo | Contenido de Quark | Masa en reposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | T | Vida media ( s ) | Modos de caída (relación de ramificación) |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Sigma [4] | Σ+ | tutus | 1.189,37 ± 0,07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 8.018 ± 0.026 × 10 −11 | pag+ + π0 ((51,57 ± 0,30)%) norte0 + π+((48,31 ± 0,30)%) |
Sigma [4] | Σ0 | tuDs | 1.192,642 ± 0,024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 7,4 ± 0,7 × 10 −20 | Λ0 + γ (100%) |
Sigma [4] | Σ- | DDs | 1.197,449 ± 0,030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1,479 ± 0,011 × 10 −10 | norte0 + π- ((99,848 ± 0,005)%) |
Sigma encantada [4] | Σ++ c(2455) | tutuC | 2.453,97 ± 0,14 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3,5 ± 0,4 × 10 −22 [a] | Λ+ c + π+(≈100%) |
Sigma encantada [4] | Σ+ c(2455) | tuDC | 2.452,9 ± 0,4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | > 1,4 × 10 −22 [a] | Λ+ c + π0 (≈100%) |
Sigma encantada [4] | Σ0 c(2455) | DDC | 2.453,75 ± 0,14 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3,6 ± 0,4 × 10 −22 [a] | Λ+ c + π- (≈100%) |
Sigma inferior [4] | Σ+ b | tutuB | 5.810,56 ± 0,23 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1,31 ± 0,13 × 10 −22 [a] | Λ0 b + π+ (dominante) |
Sigma inferior † | Σ0 b | tuDB | Desconocido | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Sigma inferior [4] | Σ- b | DDB | 5.815,2 ± 0,27 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1,24 ± 0,13 × 10 −22 [a] | Λ0 b + π- (dominante) |
Sigma superior † | Σ++ t | tutut | - | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
Sigma superior † | Σ+ t | tuDt | - | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
Sigma superior † | Σ0 t | DDt | - | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
† ^ El modelo estándar predice que esta partícula no puede existir debido a la corta vida útil del quark top.
[a] ^ PDG informa el ancho de resonancia ( Γ ). Aquí la conversión τ = ħ/Γ se da en su lugar.
[b] ^ Los valores específicos del nombre aún no se han decidido, pero probablemente estarán cerca de
Σ
B(5810).
J P = 3/2+ Bariones Sigma
Nombre de la partícula | Símbolo | Contenido de Quark | Masa en reposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | T | Vida media ( s ) | Comúnmente decae a |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Sigma [5] | Σ∗ + (1385) | tutus | 1.382,8 ± 0,4 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1,84 ± 0,04 × 10 −23 [c] | Λ0 + π+ o Σ+ + π0 o Σ0 + π+ |
Sigma [5] | Σ∗ 0 (1385) | tuDs | 1.383,7 ± 1,0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1,8 ± 0,3 × 10 −23 [c] | Λ0 + π0 o Σ+ + π- o Σ- + π+ |
Sigma [5] | Σ∗ - (1385) | DDs | 1.387,2 ± 0,5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1,67 ± 0,09 × 10 −23 [c] | Λ0 + π- o Σ0 + π- o Σ- + π0 o |
Sigma encantada [6] | Σ∗ ++ c(2520) | tutuC | 2.518,4 ± 0,6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4,4 ± 0,6 × 10 −23 [c] | Λ+ c + π+ |
Sigma encantada [6] | Σ∗ + c(2520) | tuDC | 2.517,5 ± 2,3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | > 3,9 × 10 −23 [c] | Λ+ c + π0 |
Sigma encantada [6] | Σ∗ 0 c(2520) | DDC | 2.518,0 ± 0,5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4,1 ± 0,5 × 10 −23 [c] | Λ+ c + π- |
Sigma inferior † | Σ∗ + b | tutuB | Desconocido | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Sigma inferior † | Σ∗ 0 b | tuDB | Desconocido | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Sigma inferior † | Σ∗ - b | DDB | Desconocido | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Sigma superior † | Σ∗ ++ t | tutut | - | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
Sigma superior † | Σ∗ + t | tuDt | - | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
Sigma superior † | Σ∗ 0 t | DDt | - | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | - | - |
† ^ El modelo estándar predice que esta partícula no puede existir debido a la corta vida útil del quark top.
[c] ^ PDG informa el ancho de resonancia ( Γ ). Aquí la conversión τ = ħ/Γ se da en su lugar.
Ver también
- Barión delta
- Hyperon
- Barión lambda
- Lista de mesones
- Lista de partículas
- Nucleón
- Barión omega
- Portal de física
- Cronología de los descubrimientos de partículas
- Xi barión
Referencias
- ^ Quadt, A. (2006). "Física de quarks superior en colisionadores de hadrones" (PDF) . Physical Europea Diario C . 48 (3): 835–1000. Código Bibliográfico : 2006EPJC ... 48..835Q . doi : 10.1140 / epjc / s2006-02631-6 . S2CID 121887478 .
- ^ Amsler, C .; et al. ( Grupo de datos de partículas ) (2008). Bariones (PDF) . Laboratorio Lawrence Berkeley (Informe). Tablas de resumen de partículas. Universidad de California.
- ^ Körner, JG; Krämer, M. y Pirjol, D. (1994). "Bariones pesados". Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph / 9406359 . Código bibliográfico : 1994PrPNP..33..787K . doi : 10.1016 / 0146-6410 (94) 90053-1 . S2CID 118931787 .
- ^ a b c d e f g h Zyla, PA; Barnett, RM; Beringer, J .; Dahl, O .; Dwyer, DA; Novio, DE; et al. (Grupo de datos de partículas) (2020-08-14). "Revisión de la física de partículas" . Progreso de la Física Teórica y Experimental . 2020 (8): 083C01. Código Bib : 2020PTEP.2020h3C01P . doi : 10.1093 / ptep / ptaa104 .
- ^ a b c Amsler, C .; et al. (Grupo de datos de partículas) (2008).Σ(1385) (PDF) . Laboratorio Lawrence Berkeley (Informe). Listados de partículas. Universidad de California.
- ^ a b c Amsler, C .; et al. (Grupo de datos de partículas) (2008).ΣC(2520) (PDF) . Laboratorio Lawrence Berkeley (Informe). Listados de partículas. Universidad de California.
Bibliografía
- Amsler, C .; et al. ( Grupo de datos de partículas ) (2008). "Revisión de la física de partículas" (PDF) . Physics Letters B . 667 (1): 1. Bibcode : 2008PhLB..667 .... 1A . doi : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 .
- Körner, JG; Krämer, M. y Pirjol, D. (1994). "Bariones pesados". Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph / 9406359 . Código bibliográfico : 1994PrPNP..33..787K . doi : 10.1016 / 0146-6410 (94) 90053-1 . S2CID 118931787 .
- Aaltonen, T .; et al. ( Colaboración CDF ) (2007). "Primera observación de bariones pesadosΣB y Σ∗ b" (PDF) . Physical Review Letters . 99 (20): 202001. arXiv : 0706,3868 . Bibcode : 2007PhRvL..99t2001A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.99.202001 . PMID 18233134 . S2CID 11241393 .