El sistema de magnitudes AB es un sistema de magnitudes astronómicas . A diferencia de muchos otros sistemas de magnitud, se basa en mediciones de flujo que se calibran en unidades absolutas, es decir, densidades de flujo espectral .
Definición
La magnitud AB monocromática se define como el logaritmo de una densidad de flujo espectral con la escala habitual de magnitudes astronómicas y un punto cero de aproximadamente3 631 janskys (símbolo Jy), [1] , donde 1 Jy = 10 -26 W Hz -1 m -2 = 10 -23 erg s -1 Hz -1 cm -2 ( "aproximadamente" porque la verdadera definición de la cero punto se basa en magnitudes como se muestra a continuación). Si la densidad de flujo espectral se denota f ν , la magnitud AB monocromática es:
o, con f ν todavía en janskys,
La definición exacta se establece en relación con las unidades cgs de erg s −1 cm −2 Hz −1 :
Invertir esto conduce a la verdadera definición del valor numérico "3 631 Jy "a menudo citados:
Las mediciones reales siempre se realizan en un rango continuo de longitudes de onda. La magnitud AB de paso de banda se define de modo que el punto cero corresponda a una densidad de flujo espectral promediada de paso de banda de aproximadamente3 631 Jy :
donde e ( ν ) es la función de respuesta del filtro de "energía igual" y el término ( hν ) -1 supone que el detector es un dispositivo de conteo de fotones como un CCD o un fotomultiplicador . [2] (Las respuestas de los filtros a veces se expresan como eficiencias cuánticas, es decir, en términos de su respuesta por fotón, en lugar de por unidad de energía. En esos casos, el término ( hν ) −1 se ha incorporado a la definición de e ( ν ) y no debe incluirse.)
El sistema STMAG se define de manera similar, pero para un flujo constante por unidad de intervalo de longitud de onda.
AB significa "absoluto" en el sentido de que no se utiliza ningún objeto de referencia relativo (a diferencia de utilizar Vega como objeto de referencia). [3] Esto no debe confundirse con la magnitud absoluta en el sentido del brillo aparente de un objeto visto desde una distancia de 10 parsecs .
Expresión en términos de f λ
En algunos campos, las densidades de flujo espectral se expresan por unidad de longitud de onda, f λ , en lugar de por unidad de frecuencia, f ν . En cualquier longitud de onda específica,
donde f ν se mide por frecuencia (digamos, en hercios ), y f λ se mide por longitud de onda (digamos, en centímetros). Si la unidad de longitud de onda es ångströms ,
Esto luego se puede conectar a las ecuaciones anteriores.
La "longitud de onda de pivote" de un paso de banda dado es el valor de λ que hace que la conversión anterior sea exacta para las observaciones realizadas en ese paso de banda. Para una función de respuesta de igual energía como se define arriba, es [4]
Para una función de respuesta expresada en la convención de eficiencia cuántica, es:
Conversión de otros sistemas de magnitud
Las magnitudes en el sistema AB se pueden convertir a otros sistemas. Sin embargo, debido a que todos los sistemas de magnitud implican la integración de algún espectro de fuente supuesto sobre alguna banda de paso supuesta, tales conversiones no son necesariamente triviales de calcular, y las conversiones precisas dependen del paso de banda real de las observaciones en cuestión. Varios autores han calculado conversiones para situaciones estándar. [5]
enlaces externos
Referencias
- ^ Oke, JB (1983). "Estrellas estándar secundarias para espectrofotometría absoluta". El diario astrofísico . 266 : 713–717. Código bibliográfico : 1983ApJ ... 266..713O . doi : 10.1086 / 160817 .
- ^ Tonry, JL (2012). "El Sistema Fotométrico Pan-STARRS1". El diario astrofísico . 750 (2): 99. arXiv : 1203.0297 . Código bibliográfico : 2012ApJ ... 750 ... 99T . doi : 10.1088 / 0004-637X / 750/2/99 .
- ^ Oke, JB (1974). "Distribuciones de energía espectral absoluta para enanas blancas". Serie de suplementos de revistas astrofísicas . 236 (27): 21-25. Código Bibliográfico : 1974ApJS ... 27 ... 21O . doi : 10.1086 / 190287 .
- ^ Tokunaga, AT; Vacca (abril de 2005). "El conjunto de filtros de infrarrojo cercano de los observatorios de Mauna Kea. III. Longitudes de onda isofotales y calibración absoluta". Publicaciones de la Sociedad Astronómica del Pacífico . 117 (830): 421–426. arXiv : astro-ph / 0502120 . Código Bibliográfico : 2005PASP..117..421T . doi : 10.1086 / 429382 .
- ^ Blanton, MR (2007). "K-correcciones y transformaciones de filtros en ultravioleta, óptica e infrarrojo cercano". El diario astronómico . 133 (2): 734–754. arXiv : astro-ph / 0606170 . Código bibliográfico : 2007AJ .... 133..734B . doi : 10.1086 / 510127 .