Isobaras estables a la desintegración beta

Las isobaras estables de desintegración beta son el conjunto de nucleidos que no pueden sufrir desintegración beta , es decir, la transformación de un neutrón en un protón o de un protón en un neutrón dentro del núcleo . Un subconjunto de estos nucleidos también es estable con respecto a la desintegración beta doble o la desintegración beta simultánea teóricamente más alta, ya que tienen la energía más baja de todos los nucleidos con el mismo número de masa .

Este conjunto de nucleidos también se conoce como la línea de estabilidad beta , un término que ya era de uso común en 1965. ^[1]^[2] Esta línea se encuentra a lo largo del fondo del valle nuclear de estabilidad .

Introducción

La línea de estabilidad beta se puede definir matemáticamente encontrando el nucleido con la mayor energía de enlace para un número de masa dado, mediante un modelo como la fórmula clásica de masa semi-empírica desarrollada por CF Weizsäcker . Estos nucleidos son máximos locales en términos de energía de enlace para un número de masa dado.

β desintegración estable / incluso A
βDS	Uno	Dos	Tres
2-34	17
36-58	5	7
60-72	5	2
74-116	2	19	1
118-154	2	11	6
156-192	5	14
194-210	6	3
212-262	7	19
Total	49	75	7

Todos los números de masa impares tienen solo un nucleido estable de desintegración beta.

Entre el número de masa par, siete (96, 124, 130, 136, 148, 150, 154) tienen tres nucleidos beta-estables. Ninguno tiene más de tres, todos los demás tienen uno o dos.

De 2 a 34 , todos tienen solo uno.
De 36 a 72, solo nueve (36, 40, 46, 48, 50, 54, 58, 64, 70) tienen dos y los 11 restantes tienen uno.
De 74 a 122, solo uno (96) tiene tres, tres (88, 90, 118) tienen uno y los 22 restantes tienen dos.
De 124 a 154, solo uno (140) tiene uno, seis tienen tres y los 9 restantes tienen dos.
Del 156 al 262, solo dieciocho tienen uno y los 36 restantes tienen dos, aunque también pueden existir algunos por descubrir.

Todos los nucleidos primordiales son estables a la desintegración beta, con la excepción de ⁴⁰ K, ⁵⁰ V, ⁸⁷ Rb, ¹¹³ Cd, ¹¹⁵ In, ¹³⁸ La, ¹⁷⁶ Lu y ¹⁸⁷ Re. Además, no se ha observado que el ¹²³ Te y el ^180m Ta se descompongan, pero se cree que sufren una desintegración beta con una vida media extremadamente larga (más de 10 a ¹⁵ años). Se sabe que todos los elementos hasta el nobelio inclusive , excepto el tecnecio y el prometio , tienen al menos un isótopo beta estable.

Lista de isobaras estables de desintegración beta conocidas

Actualmente se conocen 350 nucleidos estables a la desintegración beta. ^[3]^[4] La desintegración beta doble teóricamente predicha u observada experimentalmente se muestra mediante flechas, es decir, las flechas apuntan hacia la isobara de masa más ligera. (Esto a veces está dominado por la desintegración alfa o la fisión espontánea , especialmente para los elementos pesados).

Ningún nucleido estable a la desintegración beta tiene el número de protones 43 o 61 y ningún nucleido estable a la desintegración beta tiene el número de neutrones 19, 21, 35, 39, 45, 61, 71, 89, 115, 123 o 147.

	Incluso N	N impar
Incluso Z	Incluso A	Impar A
Z impar	Impar A	Incluso A

Todas las isobaras estables de desintegración beta conocidas clasificadas por número de masa
Impar A	Incluso A	Impar A	Incluso A	Impar A	Incluso A	Impar A	Incluso A
¹ hora	² H	³ Él	⁴ él	⁵ Él (n)	⁶ Li	⁷ Li	⁸ ser (α)
⁹ ser	¹⁰ B	¹¹ B	¹² C	¹³ C	¹⁴ N	¹⁵ N	¹⁶ O
¹⁷ O	¹⁸ O	¹⁹ F	²⁰ Ne	²¹ Ne	²² Ne	²³ Na	²⁴ mg
²⁵ mg	²⁶ mg	²⁷ Al	²⁸ Si	²⁹ Si	³⁰ Si	³¹ P	³² S
³³ S	³⁴ S	³⁵ cl	³⁶ S ← ³⁶ Ar	³⁷ Cl	³⁸ Ar	³⁹ K	⁴⁰ Ar ← ⁴⁰ Ca
⁴¹ K	⁴² Ca	⁴³ Ca	⁴⁴ Ca	⁴⁵ Sc	⁴⁶ Ca → ⁴⁶ Ti	⁴⁷ Ti	⁴⁸ Ca ^[a] → ⁴⁸ Ti
⁴⁹ Ti	⁵⁰ Ti ← ⁵⁰ Cr	⁵¹ V	⁵² Cr	⁵³ Cr	⁵⁴ Cr ← ⁵⁴ Fe	⁵⁵ Mn	⁵⁶ Fe
⁵⁷ Fe	⁵⁸ Fe ← ⁵⁸ Ni	⁵⁹ Co	⁶⁰ Ni	⁶¹ Ni	⁶² Ni	⁶³ Cu	⁶⁴ Ni ← ⁶⁴ Zn
⁶⁵ Cu	⁶⁶ Zn	⁶⁷ Zn	⁶⁸ Zn	⁶⁹ Ga	⁷⁰ Zn → ⁷⁰ Ge	⁷¹ Ga	⁷² Ge
⁷³ Ge	⁷⁴ Ge ← ⁷⁴ Se	⁷⁵ como	⁷⁶ Ge → ⁷⁶ Se	⁷⁷ Se	⁷⁸ Se ← ⁷⁸ Kr	⁷⁹ Hab	⁸⁰ Se → ⁸⁰ Kr
⁸¹ Hab	⁸² Se → ⁸² Kr	⁸³ Kr	⁸⁴ Kr ← ⁸⁴ Sr	⁸⁵ Rb	⁸⁶ Kr → ⁸⁶ Sr	⁸⁷ Sr	⁸⁸ Sr
⁸⁹ Y	⁹⁰ Zr	⁹¹ Zr	⁹² Zr ← ⁹² Mo	⁹³ Nb	⁹⁴ Zr → ⁹⁴ Mo	⁹⁵ meses	⁹⁶ Zr ^[b] → ⁹⁶ Mo ← ⁹⁶ Ru
⁹⁷ meses	⁹⁸ Mo → ⁹⁸ Ru	⁹⁹ Ru	¹⁰⁰ Mo → ¹⁰⁰ Ru	¹⁰¹ Ru	¹⁰² Ru ← ¹⁰² Pd	¹⁰³ Rh	¹⁰⁴ Ru → ¹⁰⁴ Pd
¹⁰⁵ Pd	¹⁰⁶ Pd ← ¹⁰⁶ Cd	¹⁰⁷ Ag	¹⁰⁸ Pd ← ¹⁰⁸ Cd	¹⁰⁹ Ag	¹¹⁰ Pd → ¹¹⁰ Cd	¹¹¹ Cd	¹¹² Cd ← ¹¹² Sn
¹¹³ en	¹¹⁴ Cd → ¹¹⁴ Sn	¹¹⁵ Sn	¹¹⁶ Cd → ¹¹⁶ Sn	¹¹⁷ Sn	¹¹⁸ Sn	¹¹⁹ Sn	¹²⁰ Sn ← ¹²⁰ Te
¹²¹ Sb	¹²² Sn → ¹²² Te	¹²³ Sb	¹²⁴ Sn → ¹²⁴ Te ← ¹²⁴ Xe	¹²⁵ Te	¹²⁶ Te ← ¹²⁶ Xe	¹²⁷ yo	¹²⁸ Te → ¹²⁸ Xe
¹²⁹ Xe	¹³⁰ Te → ¹³⁰ Xe ← ¹³⁰ Ba	¹³¹ Xe	¹³² Xe ← ¹³² Ba	¹³³ C	¹³⁴ Xe → ¹³⁴ Ba	¹³⁵ Ba	¹³⁶ Xe → ¹³⁶ Ba ← ¹³⁶ Ce
¹³⁷ Ba	¹³⁸ Ba ← ¹³⁸ Ce	¹³⁹ La	¹⁴⁰ Ce	¹⁴¹ Pr	¹⁴² Ce → ¹⁴² Nd	¹⁴³ Nd	¹⁴⁴ Nd (α) ← ¹⁴⁴ Sm
¹⁴⁵ Nd	¹⁴⁶ Nd → ¹⁴⁶ Sm (α)	¹⁴⁷ Sm (α)	¹⁴⁸ Nd → ¹⁴⁸ Sm (α) ← ¹⁴⁸ Gd (α)	¹⁴⁹ Sm	¹⁵⁰ Nd → ¹⁵⁰ Sm ← ¹⁵⁰ Gd (α)	¹⁵¹ Eu (α)	¹⁵² Sm ← ¹⁵² Gd
¹⁵³ UE	¹⁵⁴ Sm → ¹⁵⁴ Gd ← ¹⁵⁴ Dy (α)	¹⁵⁵ Dios	¹⁵⁶ Días ← ¹⁵⁶ Días	¹⁵⁷ Dios	¹⁵⁸ Di ← ¹⁵⁸ Dy	¹⁵⁹ Tb	¹⁶⁰ Gd → ¹⁶⁰ Dy
¹⁶¹ Dy	¹⁶² Dy ← ¹⁶² Er	¹⁶³ Dy	¹⁶⁴ Dy ← ¹⁶⁴ Er	¹⁶⁵ Ho	¹⁶⁶ Er	¹⁶⁷ Er	¹⁶⁸ Er ← ¹⁶⁸ Yb
¹⁶⁹ Tm	¹⁷⁰ Er → ¹⁷⁰ Yb	¹⁷¹ Yb	¹⁷² Yb	¹⁷³ Yb	¹⁷⁴ Yb ← ¹⁷⁴ Hf (α)	¹⁷⁵ Lu	¹⁷⁶ Yb → ¹⁷⁶ Hf
¹⁷⁷ Hf	¹⁷⁸ Hf	¹⁷⁹ Hf	¹⁸⁰ Hf ← ¹⁸⁰ W (α)	¹⁸¹ Ta	¹⁸² W	¹⁸³ W	¹⁸⁴ W ← ¹⁸⁴ Os
¹⁸⁵ Re	¹⁸⁶ W → ¹⁸⁶ Os (α)	¹⁸⁷ Os	¹⁸⁸ Os	¹⁸⁹ Os	¹⁹⁰ Os ← ¹⁹⁰ Pt (α)	¹⁹¹ Ir	¹⁹² Os → ¹⁹² Pt
¹⁹³ Ir	¹⁹⁴ Ptos	¹⁹⁵ Ptos	¹⁹⁶ Pt ← ¹⁹⁶ Hg	¹⁹⁷ Au	¹⁹⁸ Pt → ¹⁹⁸ Hg	¹⁹⁹ Hg	²⁰⁰ Hg
²⁰¹ Hg	²⁰² Hg	²⁰³ Tl	²⁰⁴ Hg → ²⁰⁴ Pb	²⁰⁵ Tl	²⁰⁶ Pb	²⁰⁷ Pb	²⁰⁸ Pb
²⁰⁹ Bi (α)	²¹⁰ Po (α)	²¹¹ Po (α)	²¹² Po (α) ← ²¹² Rn (α)	²¹³ Po (α)	²¹⁴ Po (α) ← ²¹⁴ Rn (α)	²¹⁵ En (α)	²¹⁶ Po (α) → ²¹⁶ Rn (α)
²¹⁷ Rn (α)	²¹⁸ Rn (α) ← ²¹⁸ Ra (α)	²¹⁹ Fr (α)	²²⁰ Rn (α) → ²²⁰ Ra (α)	²²¹ Ra (α)	²²² Ra ^[c] (α)	²²³ Ra (α)	²²⁴ Ra (α) ← ²²⁴ Mil (α)
²²⁵ Ac (α)	²²⁶ Ra (α) → ²²⁶ Th (α)	²²⁷ miles (α)	²²⁸ miles (α)	²²⁹ miles (α)	²³⁰ Mil (α) ← ²³⁰ U (α)	²³¹ Pa (α)	²³² Th (α) → ²³² U (α)
²³³ U (α)	²³⁴ U (α)	²³⁵ U (α)	²³⁶ U (α) ← ²³⁶ Pu (α)	²³⁷ Np (α)	²³⁸ U (α) → ²³⁸ Pu (α)	²³⁹ Pu (α)	²⁴⁰ Pu (α)
^{241 a.} M. (Α)	²⁴² Pu (α) ← ²⁴² Cm (α)	^{243 a.} M. (Α)	²⁴⁴ Pu (α) → ²⁴⁴ Cm (α)	²⁴⁵ cm (α)	²⁴⁶ cm (α)	²⁴⁷ Bk (α)	²⁴⁸ Cm (α) → ²⁴⁸ Cf (α)
²⁴⁹ Cf (α)	²⁵⁰ Cf (α)	²⁵¹ Cf (α)	²⁵² Cf (α) ← ²⁵² Fm (α)	²⁵³ Es (α)	²⁵⁴ Cf (SF) → ²⁵⁴ Fm (α)	²⁵⁵ Fm (α)	²⁵⁶ Cf (SF) → ²⁵⁶ Fm (SF)
²⁵⁷ Fm (α)	²⁵⁸ Fm (SF) ← ²⁵⁸ No (SF)	²⁵⁹ Md (SF)	²⁶⁰ Fm (SF) → ²⁶⁰ No (SF)		²⁶² No (SF)

Un gráfico de nucleidos conocidos y pronosticados hasta Z = 149, N = 256. El negro indica la línea de estabilidad beta pronosticada, que concuerda bien con los datos experimentales. Se predice que las islas de estabilidad se centrarán cerca de ²⁹⁴ Ds y ³⁵⁴ 126, más allá de lo cual el modelo parece desviarse de varias reglas de la fórmula de masa semi-empírica. ^[8]

Se observó que todos los nucleidos estables a la desintegración beta con A ≥ 209 se desintegraron por desintegración alfa, excepto en algunos donde domina la fisión espontánea. Con la excepción de ²⁶² No, ningún nucleido con A ≥ 260 se ha identificado definitivamente como beta estable, aunque ²⁶⁰ Fm y ²⁶² No están sin confirmar. ^[4]

Se espera que los patrones generales de estabilidad beta continúen en la región de elementos superpesados , aunque la ubicación exacta del centro del valle de estabilidad depende del modelo. Se cree ampliamente que existe una isla de estabilidad a lo largo de la línea de estabilidad beta para los isótopos de elementos alrededor del copernicio que se estabilizan mediante cierres de caparazón en la región; tales isótopos se descompondrían principalmente a través de la desintegración alfa o la fisión espontánea. ^[9]Más allá de la isla de estabilidad, varios modelos que predicen correctamente los isótopos beta-estables conocidos predicen anomalías en la línea de estabilidad beta que no se observan en ningún nucleido conocido, como la existencia de dos nucleidos beta-estables con el mismo número de masa impar. ^[8]^[10] Esto es una consecuencia del hecho de que una fórmula de masa semi-empírica debe considerar la corrección de la capa y la deformación nuclear, que se vuelven mucho más pronunciadas para los nucleidos pesados. ^[10]^[11]

Desintegración beta hacia la masa mínima

La desintegración beta generalmente hace que los isótopos se desintegran hacia la isobara con la masa más baja (que a menudo, pero no siempre, la que tiene la energía de enlace más alta) con el mismo número de masa, los que no están en cursiva en la tabla anterior. Por lo tanto, aquellos con menor número atómico y mayor número de neutrones que la isobara de masa mínima sufren desintegración beta-menos , mientras que aquellos con mayor número atómico y menor número de neutrones sufren desintegración beta-más o captura de electrones . Sin embargo, hay cuatro nucleidos que son excepciones, ya que la mayoría de sus desintegraciones están en la dirección opuesta:

Cloro-36	35,96830698	Potasio-40	39.96399848	Plata-108	107.905956	Prometio-146	145,914696
2% a Azufre-36	35.96708076	11,2% a argón-40	39.9623831225	3% a paladio-108	107.903892	37% hasta Samario-146	145,913041
98% a argón-36	35,967545106	89% a Calcio-40	39.96259098	97% a cadmio-108	107.904184	63% a neodimio-146	145,9131169

Notas

^ Este isótopo es teóricamente capaz de desintegrarse beta a⁴⁸ Sc, por lo que no es un nucleido beta estable. Sin embargo, nunca se ha observado un proceso de este tipo, ya que tiene una vida media parcial superior a 1,1^+0,8
_−0,6× 10 ²¹ años, más largo que su semivida de desintegración beta doble, lo que significa que la desintegración beta doble generalmente ocurriría primero. ^[5]
^ Este isótopo es teóricamente capaz de desintegrarse beta a⁹⁶ Nb, por lo que no es un nucleido beta estable. Sin embargo, nunca se ha observado un proceso de este tipo, ya que tiene una vida media parcial superior a 2,4 × 10¹⁹ años, más larga que su vida media de desintegración beta doble, lo que significa que la desintegración beta doble generalmente ocurriría primero.^[6]
^ Si bien la evaluación de masa atómica AME2016 da a²²² Rn una masa menor que²²² Fr,^[4] lo que implica estabilidad beta, se predice que la desintegración beta única de²²² Rn es energéticamente posible (aunque con muy baja energía de desintegración ),^[7] y cae dentro del margen de error dado en AME2016. ^[4] Por lo tanto,es probable que²²² Rn no sea beta estable, aunque solo se conoce experimentalmente el modo de desintegración alfa para ese nucleido, y la búsqueda de desintegración beta arrojó un límite inferior de semivida parcial de 8 años. ^[7]

Referencias

^ Proc. En t. Simposio sobre por qué y cómo deberíamos investigar los nucleidos lejos de la línea de estabilidad ", Lysekil, Suecia, agosto de 1966, eds. W. Forsling, CJ Herrlander y H. Ryde, Estocolmo, Almqvist & Wiksell, 1967
^ Hansen, PG (1979). "Núcleos lejos de la línea de estabilidad beta: estudios por separación de masa en línea" . Revisión anual de ciencia nuclear y de partículas . 29 : 69-119. Código Bibliográfico : 1979ARNPS..29 ... 69H . doi : 10.1146 / annurev.ns.29.120179.000441 .
^ Gráfico interactivo de nucleidos (Laboratorio nacional de Brookhaven)
^ a b c d Audi, G .; Kondev, FG; Wang, M .; Huang, WJ; Naimi, S. (2017). "La evaluación NUBASE2016 de las propiedades nucleares" (PDF) . Física C china . 41 (3): 030001. Código bibliográfico : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030001 .
↑ Aunola, M .; Suhonen, J .; Siiskonen, T. (1999). "Estudio de modelo de concha de la desintegración beta altamente prohibida ⁴⁸ Ca → ⁴⁸ Sc". EPL . 46 (5): 577. Bibcode : 1999EL ..... 46..577A . doi : 10.1209 / epl / i1999-00301-2 .
^ Finch, SW; Tornow, W. (2016). "Búsqueda de la desintegración β de 96 Zr" . Instrumentos y métodos nucleares en la investigación de la física Sección A: Aceleradores, espectrómetros, detectores y equipos asociados . 806 : 70–74. Código Bib : 2016NIMPA.806 ... 70F . doi : 10.1016 / j.nima.2015.09.098 .
↑ a b Belli, P .; Bernabei, R .; Cappella, C .; Caracciolo, V .; Cerulli, R .; Danevich, FA; Di Marco, A .; Incicchitti, A .; Poda, DV; Polischuk, OG; Tretyak, VI (2014). "Investigación de desintegraciones nucleares raras con centelleador _de cristal BaF ₂ contaminado por radio". Physical Journal Europeo Una . 50 (9): 134-143. arXiv : 1407,5844 . Código Bibliográfico : 2014EPJA ... 50..134B . doi : 10.1140 / epja / i2014-14134-6 . S2CID 118513731 .
↑ a b Koura, H. (2011). Modos de desintegración y límite de existencia de núcleos en la región de masa superpesada (PDF) . IV Congreso Internacional de Química y Física de los Elementos Transactínidos . Consultado el 18 de noviembre de 2018 .
^ Zagrebaev, Valeriy; Karpov, Alexander; Greiner, Walter (2013). "Futuro de la investigación de elementos superpesados: ¿Qué núcleos podrían sintetizarse en los próximos años?" (PDF) . Revista de física . 420 (1): 012001. arXiv : 1207.5700 . Código bibliográfico : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088 / 1742-6596 / 420/1/012001 . S2CID 55434734 .
↑ a b Möller, P .; Sierk, AJ; Ichikawa, T .; Sagawa, H. (2016). "Masas y deformaciones nucleares en estado fundamental: FRDM (2012)". Tablas de datos atómicos y de datos nucleares . 109-110: 1-204. arXiv : 1508.06294 . Código bibliográfico : 2016ADNDT.109 .... 1M . doi : 10.1016 / j.adt.2015.10.002 . S2CID 118707897 .
^ Möller, P. (2016). "Los límites de la carta nuclear establecida por la fisión y la desintegración alfa" (PDF) . Web de Conferencias EPJ . 131 : 03002: 1–8. Código Bib : 2016EPJWC.13103002M . doi : 10.1051 / epjconf / 201613103002 .

enlaces externos

Cadenas de descomposición https://www-nds.iaea.org/relnsd/NdsEnsdf/masschain.html
(Ruso) Núclidos estables de desintegración beta hasta Z = 118

[6] Este isótopo es teóricamente capaz de desintegrarse beta a⁴⁸ Sc, por lo que no es un nucleido beta estable. Sin embargo, nunca se ha observado un proceso de este tipo, ya que tiene una vida media parcial superior a 1,1^+0,8
_−0,6× 10 ²¹ años, más largo que su semivida de desintegración beta doble, lo que significa que la desintegración beta doble generalmente ocurriría primero. ^[5]

[8] Este isótopo es teóricamente capaz de desintegrarse beta a⁹⁶ Nb, por lo que no es un nucleido beta estable. Sin embargo, nunca se ha observado un proceso de este tipo, ya que tiene una vida media parcial superior a 2,4 × 10¹⁹ años, más larga que su vida media de desintegración beta doble, lo que significa que la desintegración beta doble generalmente ocurriría primero.^[6]

[10] Si bien la evaluación de masa atómica AME2016 da a²²² Rn una masa menor que²²² Fr,^[4] lo que implica estabilidad beta, se predice que la desintegración beta única de²²² Rn es energéticamente posible (aunque con muy baja energía de desintegración ),^[7] y cae dentro del margen de error dado en AME2016. ^[4] Por lo tanto,es probable que²²² Rn no sea beta estable, aunque solo se conoce experimentalmente el modo de desintegración alfa para ese nucleido, y la búsqueda de desintegración beta arrojó un límite inferior de semivida parcial de 8 años. ^[7]

[1] Proc. En t. Simposio sobre por qué y cómo deberíamos investigar los nucleidos lejos de la línea de estabilidad ", Lysekil, Suecia, agosto de 1966, eds. W. Forsling, CJ Herrlander y H. Ryde, Estocolmo, Almqvist & Wiksell, 1967

[2] Hansen, PG (1979). "Núcleos lejos de la línea de estabilidad beta: estudios por separación de masa en línea" . Revisión anual de ciencia nuclear y de partículas . 29 : 69-119. Código Bibliográfico : 1979ARNPS..29 ... 69H . doi : 10.1146 / annurev.ns.29.120179.000441 .

[3] Gráfico interactivo de nucleidos (Laboratorio nacional de Brookhaven)

[NUBASE2016-4] Audi, G .; Kondev, FG; Wang, M .; Huang, WJ; Naimi, S. (2017). "La evaluación NUBASE2016 de las propiedades nucleares" (PDF) . Física C china . 41 (3): 030001. Código bibliográfico : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030001 .

[5] Aunola, M .; Suhonen, J .; Siiskonen, T. (1999). "Estudio de modelo de concha de la desintegración beta altamente prohibida ⁴⁸ Ca → ⁴⁸ Sc". EPL . 46 (5): 577. Bibcode : 1999EL ..... 46..577A . doi : 10.1209 / epl / i1999-00301-2 .

[7] Finch, SW; Tornow, W. (2016). "Búsqueda de la desintegración β de 96 Zr" . Instrumentos y métodos nucleares en la investigación de la física Sección A: Aceleradores, espectrómetros, detectores y equipos asociados . 806 : 70–74. Código Bib : 2016NIMPA.806 ... 70F . doi : 10.1016 / j.nima.2015.09.098 .

[222Rn01-9] Belli, P .; Bernabei, R .; Cappella, C .; Caracciolo, V .; Cerulli, R .; Danevich, FA; Di Marco, A .; Incicchitti, A .; Poda, DV; Polischuk, OG; Tretyak, VI (2014). "Investigación de desintegraciones nucleares raras con centelleador _de cristal BaF ₂ contaminado por radio". Physical Journal Europeo Una . 50 (9): 134-143. arXiv : 1407,5844 . Código Bibliográfico : 2014EPJA ... 50..134B . doi : 10.1140 / epja / i2014-14134-6 . S2CID 118513731 .

[SHlimit-11] Koura, H. (2011). Modos de desintegración y límite de existencia de núcleos en la región de masa superpesada (PDF) . IV Congreso Internacional de Química y Física de los Elementos Transactínidos . Consultado el 18 de noviembre de 2018 .

[Zagrebaev-12] Zagrebaev, Valeriy; Karpov, Alexander; Greiner, Walter (2013). "Futuro de la investigación de elementos superpesados: ¿Qué núcleos podrían sintetizarse en los próximos años?" (PDF) . Revista de física . 420 (1): 012001. arXiv : 1207.5700 . Código bibliográfico : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088 / 1742-6596 / 420/1/012001 . S2CID 55434734 .

[frdm2012-13] Möller, P .; Sierk, AJ; Ichikawa, T .; Sagawa, H. (2016). "Masas y deformaciones nucleares en estado fundamental: FRDM (2012)". Tablas de datos atómicos y de datos nucleares . 109-110: 1-204. arXiv : 1508.06294 . Código bibliográfico : 2016ADNDT.109 .... 1M . doi : 10.1016 / j.adt.2015.10.002 . S2CID 118707897 .

[liquiddrop-14] Möller, P. (2016). "Los límites de la carta nuclear establecida por la fisión y la desintegración alfa" (PDF) . Web de Conferencias EPJ . 131 : 03002: 1–8. Código Bib : 2016EPJWC.13103002M . doi : 10.1051 / epjconf / 201613103002 .

[1]