Una fuente de iones es un dispositivo que crea iones atómicos y moleculares . [1] Las fuentes de iones se utilizan para formar iones para espectrómetros de masas , espectrómetros de emisión óptica , aceleradores de partículas , implantadores de iones y motores de iones .
Ionización de electrones
La ionización de electrones se usa ampliamente en espectrometría de masas, particularmente para moléculas orgánicas . La reacción en fase gaseosa que produce ionización de electrones es
donde M es el átomo o molécula que se está ionizando, es el electrón, y es el ion resultante.
Los electrones pueden ser creados por una descarga de arco entre un cátodo y un ánodo .
Una fuente de iones de haz de electrones (EBIS) se utiliza en física atómica para producir iones altamente cargados bombardeando átomos con un potente haz de electrones . [2] [3] Su principio de funcionamiento es compartido por la trampa de iones de haz de electrones .
Ionización por captura de electrones
La ionización por captura de electrones (ECI) es la ionización de un átomo o molécula en fase gaseosa mediante la unión de un electrón para crear un ion de la forma A - • . La reaccion es
donde la M sobre la flecha indica que para conservar energía y momento se requiere un tercer cuerpo (la molecularidad de la reacción es tres).
La captura de electrones se puede utilizar junto con la ionización química . [4]
En algunos sistemas de cromatografía de gases se utiliza un detector de captura de electrones . [5]
Ionización química
La ionización química (CI) es un proceso de menor energía que la ionización de electrones porque implica reacciones de iones / moléculas en lugar de la eliminación de electrones. [6] La energía más baja produce menos fragmentación y, por lo general, un espectro más simple . Un espectro de CI típico tiene un ion molecular fácilmente identificable. [7]
En un experimento de CI, los iones se producen a través de la colisión del analito con iones de un gas reactivo en la fuente de iones. Algunos gases reactivos comunes incluyen: metano , amoníaco e isobutano . Dentro de la fuente de iones, el gas reactivo está presente en gran exceso en comparación con el analito. Los electrones que entran en la fuente ionizarán preferentemente el gas reactivo. Las colisiones resultantes con otras moléculas de gas reactivo crearán un plasma de ionización . Los iones positivos y negativos del analito se forman por reacciones con este plasma. Por ejemplo, la protonación ocurre por
- (formación de iones primarios),
- (formación de iones reactivos),
- (formación de iones de producto, por ejemplo, protonación).
Ionización de intercambio de carga
La ionización por intercambio de carga (también conocida como ionización por transferencia de carga) es una reacción en fase gaseosa entre un ión y un átomo o molécula en la que la carga del ión se transfiere a la especie neutra. [8]
Quimiionización
La quimiionización es la formación de un ión mediante la reacción de un átomo o molécula en fase gaseosa con un átomo o molécula en estado excitado . [9] [10] La quimiionización se puede representar mediante
donde G es la especie en estado excitado (indicada por el asterisco en superíndice) y M es la especie que se ioniza por la pérdida de un electrón para formar el catión radical (indicado por el "punto más" en superíndice).
Ionización asociativa
La ionización asociativa es una reacción en fase gaseosa en la que dos átomos o moléculas interactúan para formar un ión producto único. [11] [12] [13] Una o ambas especies que interactúan pueden tener un exceso de energía interna .
Por ejemplo,
donde la especie A con exceso de energía interna (indicada por el asterisco) interactúa con B para formar el ion AB + .
Ionización Penning
La ionización de Penning es una forma de quimiionización que implica reacciones entre átomos o moléculas neutros. [14] [15] El proceso lleva el nombre del físico holandés Frans Michel Penning, quien lo informó por primera vez en 1927. [16] La ionización de Penning implica una reacción entre un átomo o molécula G * en estado excitado en fase gaseosa y una molécula objetivo M dando como resultado la formación de un radical catión molecular M +. , un electrón e - y una molécula de gas neutro G: [17]
La ionización de Penning ocurre cuando la molécula objetivo tiene un potencial de ionización menor que la energía interna del átomo o molécula en estado excitado.
La ionización de Penning asociativa puede proceder a través de
La ionización Surface Penning (también conocida como desexcitación Auger) se refiere a la interacción del gas en estado excitado con una superficie en masa S, lo que resulta en la liberación de un electrón de acuerdo con
- .
Accesorio de iones
La ionización por unión de iones es similar a la ionización química en la que un catión se une a la molécula del analito en una colisión reactiva:
Donde M es la molécula de analito, X + es el catión y A es un compañero de colisión que no reacciona. [18]
En una fuente de iones radiactivos , se utiliza una pequeña pieza de material radiactivo, por ejemplo, 63 Ni o 241 Am , para ionizar un gas. [ cita requerida ] Esto se utiliza en detectores de humo de ionización y espectrómetros de movilidad iónica .
Fuentes de iones de descarga de gas
Estas fuentes de iones utilizan una fuente de plasma o una descarga eléctrica para crear iones.
Plasma acoplado inductivamente
Los iones se pueden crear en un plasma acoplado inductivamente , que es una fuente de plasma en la que la energía es suministrada por corrientes eléctricas que se producen por inducción electromagnética , es decir, por campos magnéticos variables en el tiempo . [19]
Plasma inducido por microondas
Las fuentes de iones de plasma inducidas por microondas son capaces de excitar descargas de gas sin electrodos para crear iones para espectrometría de masas de oligoelementos. [20] [21] Un plasma de microondas es un tipo de plasma que tiene radiación electromagnética de alta frecuencia en el rango de GHz . Es capaz de excitar descargas de gas sin electrodos . Si se aplican en modo sostenido por ondas superficiales , son especialmente adecuados para generar plasmas de gran área de alta densidad de plasma. Si están tanto en modo de onda superficial como de resonador , pueden exhibir un alto grado de localización espacial. Esto permite separar espacialmente la ubicación de las generaciones de plasma de la ubicación del procesamiento de la superficie. Tal separación (junto con un esquema de flujo de gas apropiado) puede ayudar a reducir el efecto negativo que las partículas liberadas de un sustrato procesado pueden tener en la química del plasma de la fase gaseosa .
Fuente de iones ECR
La fuente de iones ECR utiliza la resonancia ciclotrónica de electrones para ionizar un plasma. Las microondas se inyectan en un volumen a la frecuencia correspondiente a la resonancia del ciclotrón de electrones, definida por el campo magnético aplicado a una región dentro del volumen. El volumen contiene un gas a baja presión.
Descarga de resplandor
Los iones se pueden crear en una descarga luminiscente eléctrica . Una descarga luminiscente es un plasma formado por el paso de corriente eléctrica a través de un gas a baja presión. Se crea aplicando un voltaje entre dos electrodos metálicos en una cámara de vacío que contiene gas. Cuando el voltaje excede un cierto valor, llamado voltaje de impacto , el gas forma un plasma.
Un duoplasmatron es un tipo de fuente de iones de descarga luminiscente que consta de un cátodo ( cátodo caliente o cátodo frío ) que produce un plasma que se utiliza para ionizar un gas. [1] [22] Los duoplasmatrones pueden producir iones positivos o negativos. [23] Los duoplasmatrones se utilizan para espectrometría de masas de iones secundarios, [24] [25] grabado por haz de iones y física de alta energía. [26]
Resplandor que fluye
En un resplandor que fluye , los iones se forman en un flujo de gas inerte, típicamente helio o argón . [27] [28] [29] Los reactivos se agregan corriente abajo para crear productos iónicos y estudiar las velocidades de reacción. La espectrometría de masas de flujo-resplandor se utiliza para el análisis de gases traza [30] para compuestos orgánicos. [31]
Ionización por chispa
La ionización por chispa eléctrica se utiliza para producir iones en fase gaseosa a partir de una muestra sólida. Cuando se incorpora con un espectrómetro de masas, el instrumento completo se denomina espectrómetro de masas de ionización de chispa o espectrómetro de masas de fuente de chispas (SSMS). [32]
Una fuente de iones de deriva cerrada utiliza un campo magnético radial en una cavidad anular para confinar electrones para ionizar un gas. Se utilizan para la implantación de iones y para la propulsión espacial ( propulsores de efecto Hall ).
Fotoionización
La fotoionización es el proceso de ionización en el que se forma un ión a partir de la interacción de un fotón con un átomo o molécula. [33]
Ionización multifotónica
En la ionización multifotónica (MPI), varios fotones de energía por debajo del umbral de ionización pueden combinar sus energías para ionizar un átomo.
La ionización multifotónica potenciada por resonancia (REMPI) es una forma de MPI en la que uno o más de los fotones acceden a una transición enlazada-enlazada que es resonante en el átomo o molécula que se está ionizando.
Fotoionización a presión atmosférica
La fotoionización a presión atmosférica utiliza una fuente de fotones, generalmente una lámpara UV de vacío (VUV), para ionizar el analito con un proceso de ionización de fotón único. De manera análoga a otras fuentes de iones a presión atmosférica, una pulverización de disolvente se calienta a temperaturas relativamente altas (por encima de 400 grados Celsius) y se pulveriza con altas tasas de flujo de nitrógeno para la desolvatación. El aerosol resultante se somete a radiación ultravioleta para crear iones. La ionización por láser de presión atmosférica utiliza fuentes de luz láser UV para ionizar el analito a través de MPI.
Ionización por desorción
Desorción de campo
La desorción de campo se refiere a una fuente de iones en la que se aplica un campo eléctrico de alto potencial a un emisor con una superficie afilada, como una hoja de afeitar, o más comúnmente, un filamento del que se han formado pequeños "bigotes". [34] Esto da como resultado un campo eléctrico muy alto que puede resultar en la ionización de moléculas gaseosas del analito. Los espectros de masas producidos por FI tienen poca o ninguna fragmentación. Están dominados por cationes de radicales moleculares. y con menos frecuencia, moléculas protonadas .
Bombardeo de partículas
Bombardeo atómico rápido
El bombardeo de partículas con átomos se denomina bombardeo de átomos rápidos (FAB) y el bombardeo con iones atómicos o moleculares se denomina espectrometría de masas de iones secundarios (SIMS). [35] La ionización de fragmentos de fisión utiliza átomos iónicos o neutros formados como resultado de la fisión nuclear de un nucleido adecuado , por ejemplo, el isótopo de californio 252 Cf.
En FAB, los analitos se mezclan con un entorno de protección química no volátil llamado matriz y se bombardean al vacío con un haz de átomos de alta energía (4000 a 10,000 electronvoltios ). [36] Los átomos son típicamente de un gas inerte como el argón o el xenón . Las matrices comunes incluyen glicerol , tioglicerol , alcohol 3-nitrobencílico (3-NBA), éter 18-corona-6 , éter 2-nitrofeniloctílico , sulfolano , dietanolamina y trietanolamina . Esta técnica es similar a la espectrometría de masas de iones secundarios y la espectrometría de masas de desorción de plasma .
Ionización secundaria
La espectrometría de masas de iones secundarios (SIMS) se utiliza para analizar la composición de superficies sólidas y películas delgadas pulverizando la superficie de la muestra con un haz de iones primario enfocado y recolectando y analizando los iones secundarios expulsados. Las relaciones masa / carga de estos iones secundarios se miden con un espectrómetro de masas para determinar la composición elemental, isotópica o molecular de la superficie a una profundidad de 1 a 2 nm.
En una fuente de iones metálicos líquidos (LMIS), un metal (típicamente galio ) se calienta hasta el estado líquido y se coloca en el extremo de un capilar o una aguja. Luego se forma un cono de Taylor bajo la aplicación de un fuerte campo eléctrico. A medida que la punta del cono se vuelve más afilada, el campo eléctrico se vuelve más fuerte, hasta que se producen iones por evaporación del campo. Estas fuentes de iones se utilizan particularmente en la implantación de iones o en instrumentos de haz de iones enfocados .
Ionización por desorción de plasma
La espectrometría de masas de ionización por desorción de plasma (PDMS), también llamada ionización de fragmentos de fisión, es una técnica de espectrometría de masas en la que la ionización del material en una muestra sólida se logra bombardeándolo con átomos iónicos o neutros formados como resultado de la fisión nuclear de una muestra sólida. nucleido , típicamente el isótopo de californio 252 Cf. [37] [38]
Ionización por desorción láser
La desorción / ionización láser asistida por matriz (MALDI) es una técnica de ionización suave. La muestra se mezcla con un material de matriz. Al recibir un pulso de láser, la matriz absorbe la energía del láser y se cree que principalmente la matriz es desorbida e ionizada (mediante la adición de un protón) por este evento. Las moléculas de analito también se desorben. Entonces se piensa que la matriz transfiere el protón a las moléculas del analito (p. Ej., Moléculas de proteína), cargando así el analito.
Desorción / ionización láser asistida por superficie
La desorción / ionización láser asistida por superficie (SALDI) es una técnica de desorción láser suave que se utiliza para analizar biomoléculas mediante espectrometría de masas . [39] [40] En su primera realización, utilizó matriz de grafito . [39] En la actualidad, los métodos de desorción / ionización por láser que utilizan otras matrices inorgánicas , como los nanomateriales , a menudo se consideran variantes de SALDI. También se ha demostrado un método relacionado denominado "SALDI ambiental", que es una combinación de SALDI convencional con espectrometría de masas ambiental que incorpora la fuente de iones DART . [41]
Ionización / desorción láser mejorada en la superficie
La desorción / ionización láser mejorada en la superficie (SELDI) es una variante de MALDI que se utiliza para el análisis de mezclas de proteínas que utilizan un objetivo modificado para lograr afinidad bioquímica con el compuesto analito. [42]
Ionización por desorción en silicio
La ionización por desorción en silicio (DIOS) se refiere a la desorción / ionización por láser de una muestra depositada sobre una superficie porosa de silicio. [43]
Fuente pequeña
Una fuente de racimo de vaporización por láser produce iones mediante una combinación de ionización por desorción por láser y expansión supersónica. [44] La fuente de Smalley (o fuente de racimo de Smalley ) [45] fue desarrollada por Richard Smalley en la Universidad de Rice en la década de 1980 y fue fundamental para el descubrimiento de los fullerenos en 1985. [46] [47]
Ionización de aerosoles
En la espectrometría de masas de aerosoles con análisis de tiempo de vuelo, las partículas de aerosol sólido del tamaño de un micrómetro extraídas de la atmósfera se desorben e ionizan simultáneamente mediante un pulso láser sincronizado con precisión a medida que pasan por el centro de un extractor de iones de tiempo de vuelo. [48] [49]
Ionización por pulverización
Los métodos de ionización por pulverización implican la formación de partículas de aerosol a partir de una solución líquida y la formación de iones desnudos después de la evaporación del disolvente. [50]
La ionización asistida por solvente (SAI) es un método en el que se producen gotas cargadas al introducir una solución que contiene analito en un tubo de entrada calentado de un espectrómetro de masas de ionización a presión atmosférica. Al igual que en la ionización por electropulverización (ESI), la desolvatación de las gotas cargadas produce iones de analito con carga múltiple. Los compuestos volátiles y no volátiles son analizados por SAI y no se requiere alto voltaje para lograr una sensibilidad comparable a ESI. [51] La aplicación de un voltaje a la solución que ingresa a la entrada caliente a través de un accesorio de volumen muerto cero conectado a una tubería de sílice fundida produce espectros de masas similares a ESI, pero con mayor sensibilidad. [52] El tubo de entrada al espectrómetro de masas se convierte en la fuente de iones.
Ionización asistida por matriz
La ionización asistida por matriz [MAI] es similar a MALDI en la preparación de muestras, pero no se requiere un láser para convertir las moléculas de analito incluidas en un compuesto de matriz en iones en fase gaseosa. En MAI, los iones de analito tienen estados de carga similares a la ionización por electropulverización, pero se obtienen de una matriz sólida en lugar de un disolvente. No se requiere voltaje ni láser, pero se puede usar un láser para obtener una resolución espacial para la obtención de imágenes. Las muestras de analito de matriz se ionizan en el vacío de un espectrómetro de masas y se pueden insertar en el vacío a través de una entrada de presión atmosférica. Las matrices menos volátiles como el ácido 2,5-dihidroxibenzoico requieren un tubo de entrada caliente para producir iones analitos por MAI, pero las matrices más volátiles como el 3-nitrobenzonitrilo no requieren calor, voltaje o láser. Simplemente introduciendo la matriz: la muestra de analito en la abertura de entrada de un espectrómetro de masas de ionización a presión atmosférica produce abundantes iones. Con este método se pueden ionizar compuestos al menos tan grandes como la albúmina de suero bovino [66 kDa]. [53] En este método de ionización simple, de bajo costo y fácil de usar, la entrada al espectrómetro de masas puede considerarse la fuente de iones.
Ionización química a presión atmosférica
La ionización química a presión atmosférica es una forma de ionización química que utiliza un aerosol de disolvente a presión atmosférica. [54] Una pulverización de disolvente se calienta a temperaturas relativamente altas (por encima de 400 grados Celsius), se pulveriza con altas tasas de flujo de nitrógeno y toda la nube de aerosol se somete a una descarga de corona que crea iones con el disolvente evaporado que actúa como ionización química. gas reactivo. La APCI no es una técnica de ionización tan "blanda" (baja fragmentación) como la ESI. [55] Tenga en cuenta que la ionización a presión atmosférica (API) no debe utilizarse como sinónimo de APCI. [56]
Ionización por termopulverización
La ionización por termopulverización es una forma de ionización a presión atmosférica en espectrometría de masas . Transfiere iones de la fase líquida a la fase gaseosa para su análisis. Es particularmente útil en cromatografía líquida-espectrometría de masas . [57]
Ionización por electropulverización
En ionización por electrospray , un líquido es empujado a través de una muy pequeña, cargada y por lo general de metal , capilar . [58] Este líquido contiene la sustancia a estudiar, el analito , disuelta en una gran cantidad de disolvente , que suele ser mucho más volátil que el analito. A esta solución también se añaden a menudo ácidos , bases o tampones volátiles . El analito existe como ión en solución, ya sea en su forma aniónica o catiónica. Debido a que las cargas iguales se repelen, el líquido sale del capilar y forma un aerosol , una neblina de pequeñas gotas de unos 10 μm de diámetro. El aerosol se produce, al menos parcialmente, mediante un proceso que implica la formación de un cono de Taylor y un chorro de la punta de este cono. A veces se usa un gas portador sin carga, como el nitrógeno, para ayudar a nebulizar el líquido y ayudar a evaporar el solvente neutro en las gotitas. A medida que el disolvente se evapora, las moléculas de analito se acercan, se repelen y rompen las gotitas. Este proceso se llama fisión de Coulombic porque es impulsado por fuerzas de Coulombic repulsivas entre moléculas cargadas. El proceso se repite hasta que el analito está libre de solvente y es un ion desnudo . Los iones observados se crean mediante la adición de un protón (un ion de hidrógeno) y se denotan, o de otro catión como el ion sodio ,, o la eliminación de un protón, . Multiplica los iones cargados comose observan a menudo. Para macromoléculas grandes , puede haber muchos estados de carga, que ocurren con diferentes frecuencias; la carga puede ser tan grande como, por ejemplo.
Sonda de ionización por electropulverización
La ionización por electropulverización por sonda (PESI) es una versión modificada de electropulverización, donde el capilar para la transferencia de la solución de muestra se reemplaza por una aguja sólida de punta afilada con movimiento periódico. [59]
Ionización a presión atmosférica sin contacto
La ionización a presión atmosférica sin contacto es una técnica utilizada para el análisis de muestras líquidas y sólidas mediante espectrometría de masas . [60] La API sin contacto se puede operar sin una fuente de alimentación eléctrica adicional (que suministre voltaje al emisor de la fuente), suministro de gas o bomba de jeringa . Por tanto, la técnica proporciona un medio sencillo para analizar compuestos químicos mediante espectrometría de masas a presión atmosférica .
Ionización por pulverización sónica
La ionización por pulverización sónica es un método para crear iones a partir de una solución líquida , por ejemplo, una mezcla de metanol y agua . [61] Se usa un nebulizador neumático para convertir la solución en un aerosol supersónico de pequeñas gotas. Los iones se forman cuando el solvente se evapora y la distribución de carga estadísticamente desequilibrada en las gotitas conduce a una carga neta y la desolvatación completa da como resultado la formación de iones. La ionización por pulverización sónica se utiliza para analizar pequeñas moléculas orgánicas y fármacos y puede analizar moléculas grandes cuando se aplica un campo eléctrico al capilar para ayudar a aumentar la densidad de carga y generar múltiples iones cargados de proteínas. [62]
La ionización por pulverización sónica se ha combinado con cromatografía líquida de alta resolución para el análisis de fármacos. [63] [64] Se han estudiado oligonucleótidos con este método. [65] [66] SSI se ha utilizado de una manera similar a la ionización por electropulverización por desorción [67] para la ionización ambiental y se ha acoplado con cromatografía de capa fina de esta manera. [68]
Ionización por pulverización asistida por ultrasonidos
La ionización por pulverización asistida por ultrasonidos (UASI) implica la ionización mediante la aplicación de ultrasonidos . [69] [70]
Ionización térmica
La ionización térmica (también conocida como ionización de superficie o ionización por contacto) implica la pulverización de átomos neutros vaporizados sobre una superficie caliente, a partir de la cual los átomos se vuelven a evaporar en forma iónica. Para generar iones positivos, las especies atómicas deben tener una energía de ionización baja y la superficie debe tener una función de trabajo alta . Esta técnica es más adecuada para átomos alcalinos (Li, Na, K, Rb, Cs) que tienen bajas energías de ionización y se evaporan fácilmente. [71]
Para generar iones negativos, las especies atómicas deben tener una alta afinidad electrónica y la superficie debe tener una función de trabajo baja. Este segundo enfoque es más adecuado para átomos de halógeno Cl, Br, I, At. [72]
Ionización ambiental
En la ionización ambiental , los iones se forman fuera del espectrómetro de masas sin preparación o separación de la muestra. [73] [74] [75] Los iones se pueden formar por extracción en gotitas de electropulverización cargadas , desorbidas térmicamente e ionizadas por ionización química , o desorbidas o ablacionadas con láser y postionizadas antes de que entren en el espectrómetro de masas.
La ionización ambiental basada en extracción sólido-líquido utiliza un rociador cargado para crear una película líquida en la superficie de la muestra. [74] [76] Las moléculas de la superficie se extraen en el disolvente. La acción de las gotitas primarias que golpean la superficie produce gotitas secundarias que son la fuente de iones para el espectrómetro de masas. La ionización por electropulverización por desorción (DESI) utiliza una fuente de electropulverización para crear gotas cargadas que se dirigen a una muestra sólida a unos pocos milímetros o unos centímetros de distancia. Las gotitas cargadas recogen la muestra a través de la interacción con la superficie y luego forman iones altamente cargados que se pueden muestrear en un espectrómetro de masas. [77]
La ionización ambiental basada en plasma se basa en una descarga eléctrica en un gas que fluye que produce átomos y moléculas metaestables e iones reactivos. El calor se utiliza a menudo para ayudar en la desorción de especies volátiles de la muestra. Los iones se forman por ionización química en fase gaseosa. Una fuente de análisis directo en tiempo real opera exponiendo la muestra a una corriente de gas seco (típicamente helio o nitrógeno) que contiene átomos o moléculas neutros excitados electrónica o vibrónicamente de larga duración (o "metaestables" ). Los estados de excitación se forman típicamente en la fuente DART al crear una descarga luminiscente en una cámara a través de la cual fluye el gas. Un método similar llamado sonda de análisis de sólidos atmosféricos [ASAP] utiliza el gas calentado de las sondas ESI o APCI para vaporizar la muestra colocada en un tubo de punto de fusión insertado en una fuente ESI / APCI. [78] La ionización es por APCI.
La ionización ambiental basada en láser es un proceso de dos pasos en el que se utiliza un láser pulsado para desorber o eliminar el material de una muestra y la columna de material interactúa con un electropulverizador o plasma para crear iones. La desorción / ionización láser asistida por electropulverización (ELDI) utiliza un láser UV de 337 nm [79] o un láser infrarrojo de 3 μm [80] para desorber material en una fuente de electropulverización. La ionización por electropulverización por desorción láser asistida por matriz (MALDESI) [81] es una fuente de ionización a presión atmosférica para la generación de iones con carga múltiple. Se dirige un láser ultravioleta o infrarrojo sobre una muestra sólida o líquida que contiene el analito de interés y la matriz que desorbe moléculas de analito neutro que se ionizan por interacción con gotitas de disolvente electropulverizadas que generan iones de carga múltiple. La ionización por electropulverización por ablación con láser (LAESI) es un método de ionización ambiental para espectrometría de masas que combina la ablación por láser de un láser de infrarrojo medio (IR medio) con un proceso de ionización por electropulverización secundaria (ESI).
Aplicaciones
Espectrometría de masas
En un espectrómetro de masas, una muestra se ioniza en una fuente de iones y los iones resultantes se separan por su relación masa / carga. Los iones se detectan y los resultados se muestran como espectros de la abundancia relativa de iones detectados en función de la relación masa-carga. Los átomos o moléculas de la muestra se pueden identificar correlacionando masas conocidas con las masas identificadas o mediante un patrón de fragmentación característico.
Aceleradores de partículas
En los aceleradores de partículas, una fuente de iones crea un haz de partículas al comienzo de la máquina, la fuente . La tecnología para crear fuentes de iones para los aceleradores de partículas depende en gran medida del tipo de partícula que necesita ser generados: electrones , protones , H - ion o unos iones pesados .
Los electrones se generan con un cañón de electrones , de los cuales existen muchas variedades.
Los protones se generan con un dispositivo basado en plasma , como un duoplasmatrón o un magnetrón .
H - iones se generan con un magnetrón o un Penning fuente. Un magnetrón consta de un cátodo cilíndrico central rodeado por un ánodo. El voltaje de descarga suele ser superior a 150 V y el consumo de corriente es de alrededor de 40 A. Un campo magnético de aproximadamente 0,2 tesla es paralelo al eje del cátodo . El gas hidrógeno se introduce mediante una válvula de gas pulsado. El cesio se usa a menudo para disminuir la función de trabajo del cátodo, mejorando la cantidad de iones que se producen. Grandes caesiated H - fuentes también se utilizan para el calentamiento de plasma en los dispositivos de fusión nuclear.
Para una fuente Penning , un fuerte campo magnético paralelo al campo eléctrico de la vaina guía electrones e iones en espirales ciclotrónicas de cátodo a cátodo. Los iones rápidos H-minus se generan en los cátodos como en el magnetrón. Se ralentizan debido a la reacción de intercambio de carga a medida que migran a la apertura del plasma. Esto genera un haz de iones más frío que los iones obtenidos de un magnetrón.
Se pueden generar iones pesados con una fuente de iones de resonancia de ciclotrón de electrones . El uso de fuentes de iones de resonancia ciclotrónica de electrones (ECR) para la producción de haces intensos de iones altamente cargados ha crecido enormemente durante la última década. Las fuentes de iones ECR se utilizan como inyectores en aceleradores lineales, generadores de Van-de-Graaff o ciclotrones en física nuclear y de partículas elementales. En física atómica y de superficies, las fuentes de iones ECR entregan haces intensos de iones altamente cargados para experimentos de colisión o para la investigación de superficies. Sin embargo, para los estados de carga más altos, se necesitan fuentes de iones de haz de electrones (EBIS). Pueden generar incluso iones desnudos de elementos medio pesados. La trampa de iones de haz de electrones (EBIT), basada en el mismo principio, puede producir hasta iones de uranio desnudos y también se puede utilizar como fuente de iones.
Los iones pesados también se pueden generar con una pistola de iones que normalmente utiliza la emisión termoiónica de electrones para ionizar una sustancia en su estado gaseoso. Estos instrumentos se utilizan normalmente para el análisis de superficies.
El gas fluye a través de la fuente de iones entre el ánodo y el cátodo . Se aplica un voltaje positivo al ánodo. Este voltaje, combinado con el alto campo magnético entre las puntas de los cátodos internos y externos, permite que se inicie un plasma . Los iones del plasma son repelidos por el campo eléctrico del ánodo . Esto crea un haz de iones. [83]
Modificacion superficial
- Limpieza y pretratamiento de superficies para depósitos de grandes superficies
- Deposición de película fina
- Deposición de películas gruesas de carbono tipo diamante (DLC)
- Rugosidad de la superficie de los polímeros para mejorar la adherencia y / o la biocompatibilidad [84]
Ver también
- Haz de iones
- Fuente de iones de antena RF
- Separador de masa de isótopos en línea
Referencias
- ↑ a b Bernhard Wolf (31 de agosto de 1995). Manual de fuentes de iones . Prensa CRC. ISBN 978-0-8493-2502-1.
- ^ Ian G. Brown (6 de marzo de 2006). La física y la tecnología de las fuentes de iones . John Wiley e hijos. ISBN 978-3-527-60454-8.
- ^ Heinrich Beyer; Heinrich F. Beyer; H.-Jürgen Kluge; H.-J. Kluge; Vi͡acheslav Petrovich Shevelʹko (14 de agosto de 1997). Radiación de rayos X de iones altamente cargados . Springer Science & Business Media. ISBN 978-3-540-63185-9.
- ^ Donald F. Hunt; Frank W. Crow (1978), "Espectrometría de masas de ionización química de iones negativos por captura de electrones", Analytical Chemistry , 50 (13): 1781-1784, doi : 10.1021 / ac50035a017
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida online: (2006–) " detector de captura de electrones (en cromatografía de gases) ". doi : 10.1351 / goldbook.E01981
- ^ Munson, MSB; Field, FH (1966). "Espectrometría de masas de ionización química. I. Introducción general". Revista de la Sociedad Química Estadounidense . 88 (12): 2621–2630. doi : 10.1021 / ja00964a001 .
- ^ de Hoffmann, Edmond; Vincent Stroobant (2003). Espectrometría de masas: principios y aplicaciones (Segunda ed.). Toronto: John Wiley & Sons, Ltd. p. 14. ISBN 978-0-471-48566-7.
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida en línea: (2006–) " ionización de intercambio de carga ". doi : 10.1351 / goldbook.C00989
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida en línea: (2006–) " chemi-ionization ". doi : 10.1351 / goldbook.C01044 C01044
- ^ Klucharev, AN (1993), "Procesos de quimiionización", Physics-Uspekhi , 36 (6): 486–512, Bibcode : 1993PhyU ... 36..486K , doi : 10.1070 / PU1993v036n06ABEH002162
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida en línea: (2006–) " ionización asociativa ". doi : 10.1351 / goldbook.A00475
- ^ * Jones DM, Dahler JS (abril de 1988). "Teoría de la ionización asociativa". Physical Review A . 37 (8): 2916–2933. Código bibliográfico : 1988PhRvA..37.2916J . doi : 10.1103 / PhysRevA.37.2916 . PMID 9900022 .
- ^ Cohen, James S. (1976). "Modelo de cruce de curvas multiestado para la dispersión: transferencia asociativa de ionización y excitación en helio". Physical Review A . 13 (1): 99-114. Código Bibliográfico : 1976PhRvA..13 ... 99C . doi : 10.1103 / PhysRevA.13.99 .
- ^ Arango CA, Shapiro M, Brumer P (2006). "Colisiones atómicas frías: control coherente de la pluma y la ionización asociativa". Phys. Rev. Lett . 97 (19): 193202. arXiv : física / 0610131 . Código Bibliográfico : 2006PhRvL..97s3202A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.97.193202 . PMID 17155624 . S2CID 1480148 .
- ^ Hiraoka K, Furuya H, Kambara S, Suzuki S, Hashimoto Y, Takamizawa A (2006). "Ionización Penning de presión atmosférica de hidrocarburos alifáticos". Rapid Commun. Mass Spectrom . 20 (21): 3213-22. Código Bibliográfico : 2006RCMS ... 20.3213H . doi : 10.1002 / rcm.2706 . PMID 17016831 .
- ^ Penning, FM Die Naturwissenschaften , 1927, 15 , 818. Über Ionisation durch metastabile Atome.
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida en línea: (2006–) " Mezcla de gas Penning ". doi : 10.1351 / goldbook.P04476
- ^ Selvin, P. Christopher; Fujii, Toshihiro (2001). "Espectrometría de masas de acoplamiento de iones de litio: instrumentación y características". Revisión de instrumentos científicos . 72 (5): 2248. Bibcode : 2001RScI ... 72.2248S . doi : 10.1063 / 1.1362439 .
- ^ A. Montaser y DW Golightly, eds. Plasmas acoplados inductivamente en espectrometría atómica analítica, VCH Publishers, Inc., Nueva York, 1992.
- ^ Okamoto, Yukio (1994). "Espectrometría de masas de plasma inducida por microondas de alta sensibilidad para análisis de oligoelementos". Revista de espectrometría atómica analítica . 9 (7): 745. doi : 10.1039 / ja9940900745 . ISSN 0267-9477 .
- ^ Douglas, DJ; Francés, JB (1981). "Análisis elemental con un sistema de espectrómetro de masas de plasma / cuadrupolo inducido por microondas". Química analítica . 53 (1): 37–41. doi : 10.1021 / ac00224a011 . ISSN 0003-2700 .
- ^ Lejeune, C. (1974). "Estudio teórico y experimental de la fuente de iones duoplasmatron". Instrumentos y métodos nucleares . 116 (3): 417–428. Código Bibliográfico : 1974NucIM.116..417L . doi : 10.1016 / 0029-554X (74) 90821-0 . ISSN 0029-554X .
- ^ Aberth, William; Peterson, James R. (1967). "Características de una fuente de iones negativos Duoplasmatron de baja energía". Revisión de instrumentos científicos . 38 (6): 745. Bibcode : 1967RScI ... 38..745A . doi : 10.1063 / 1.1720882 . ISSN 0034-6748 .
- ^ Coath, CD; Long, JVP (1995). "Una fuente de iones duoplasmatron de alto brillo para espectrometría de masas de iones secundarios con microsonda". Revisión de instrumentos científicos . 66 (2): 1018. Bibcode : 1995RScI ... 66.1018C . doi : 10.1063 / 1.1146038 . ISSN 0034-6748 .
- ^ Christine M. Mahoney (9 de abril de 2013). Espectrometría de masas de iones secundarios de clúster: principios y aplicaciones . John Wiley e hijos. págs. 65–. ISBN 978-1-118-58925-0.
- ^ Stanley Humphries (25 de julio de 2013). Haces de partículas cargadas . Publicaciones de Dover. págs. 309–. ISBN 978-0-486-31585-0.
- ^ Ferguson, EE; Fehsenfeld, FC; Schmeltekopf, AL (1969). "Tasas de reacción ion-molécula medidas en una posluminiscencia de descarga". Reacciones químicas en descargas eléctricas . Avances en Química. 80 . págs. 83–91. doi : 10.1021 / ba-1969-0080.ch006 . ISBN 978-0-8412-0081-4. ISSN 0065-2393 .
- ^ Ferguson, Eldon E. (1992). "Una historia personal del desarrollo temprano de la técnica del resplandor crepuscular para estudios de reacciones de iones-moléculas" . Revista de la Sociedad Estadounidense de Espectrometría de Masas (manuscrito enviado). 3 (5): 479–486. doi : 10.1016 / 1044-0305 (92) 85024-E . ISSN 1044-0305 . PMID 24234490 .
- ^ Bierbaum, Veronica M. (2014). "Vaya con la corriente: Cincuenta años de innovación y química de iones utilizando el resplandor que fluye". Revista Internacional de Espectrometría de Masas . 377 : 456–466. Código bibliográfico : 2015IJMSp.377..456B . doi : 10.1016 / j.ijms.2014.07.021 . ISSN 1387-3806 .
- ^ Smith, David; Španěl, Patrik (2005). "Espectrometría de masas de tubo de flujo de iones seleccionados (SIFT-MS) para análisis de gases traza en línea". Revisiones de espectrometría de masas . 24 (5): 661–700. Código Bibliográfico : 2005MSRv ... 24..661S . doi : 10.1002 / mas.20033 . ISSN 0277-7037 . PMID 15495143 .
- ^ Dhooghe, Frederik; Vansintjan, Robbe; Schoon, Niels; Amelynck, Crist (30 de agosto de 2012). "Estudios en búsqueda de detección selectiva de hexen-1-oles isoméricos biogénicos y hexanal mediante espectrometría de masas en tándem de posluminiscencia fluida utilizando iones reactivos [H3O] + y [NO] +". Comunicaciones rápidas en espectrometría de masas . 26 (16): 1868–1874. doi : 10.1002 / rcm.6294 . ISSN 1097-0231 . PMID 22777789 .
- ^ HE Beske; A. Hurrle; KP Jochum (1981). "Parte I. Principios de la espectrometría de masas de fuente de chispas (SSMS)". Revista de Química Analítica de Fresenius . 309 (4): 258–261. doi : 10.1007 / BF00488596 . S2CID 92433014 .
- ^ IUPAC , Compendio de terminología química , 2ª ed. (el "Libro de oro") (1997). Versión corregida online: (2006–) " fotoionización ". doi : 10.1351 / goldbook.P04620
- ^ Beckey, HD (1969). "Espectrometría de masas de ionización de campo". Investigación / Desarrollo . 20 (11): 26.
- ^ Williams, Dudley H .; Findeis, A. Frederick; Naylor, Stephen; Gibson, Bradford W. (1987). "Aspectos de la producción de espectros de masas FAB y SIMS". Revista de la Sociedad Química Estadounidense . 109 (7): 1980–1986. doi : 10.1021 / ja00241a013 . ISSN 0002-7863 .
- ^ Morris HR, Panico M, Barber M, Bordoli RS, Sedgwick RD, Tyler A (1981). "Bombardeo de átomos rápidos: un nuevo método de espectrometría de masas para el análisis de secuencias de péptidos". Biochem. Biophys. Res. Comun . 101 (2): 623–31. doi : 10.1016 / 0006-291X (81) 91304-8 . PMID 7306100 .
- ^ Macfarlane, R .; Torgerson, D. (1976). "Espectroscopia de masas de desorción de plasma de Californio-252". Ciencia . 191 (4230): 920–925. Código Bibliográfico : 1976Sci ... 191..920M . doi : 10.1126 / science.1251202 . ISSN 0036-8075 . PMID 1251202 .
- ^ Hilf, ER (1993). "Aproximaciones a la espectrometría de masas por desorción de plasma mediante algunos conceptos de física teórica". Revista internacional de espectrometría de masas y procesos iónicos . 126 : 25–36. Código bibliográfico : 1993IJMSI.126 ... 25H . doi : 10.1016 / 0168-1176 (93) 80067-O . ISSN 0168-1176 .
- ^ a b Sunner, Jan .; Dratz, Edward .; Chen, Yu-Chie. (1995). "Espectrometría de masas de tiempo de vuelo de ionización / desorción láser asistida por superficie de grafito de péptidos y proteínas de soluciones líquidas". Química analítica . 67 (23): 4335–4342. doi : 10.1021 / ac00119a021 . ISSN 0003-2700 . PMID 8633776 .
- ^ Dattelbaum, Andrew M; Iyer, Srinivas (2006). "Espectrometría de masas de ionización / desorción láser asistida por superficie" . Expert Review of Proteomics (manuscrito enviado). 3 (1): 153-161. doi : 10.1586 / 14789450.3.1.153 . ISSN 1478-9450 . PMID 16445359 . S2CID 39538990 .
- ^ Zhang, Jialing; Li, Ze; Zhang, Chengsen; Feng, Baosheng; Zhou, Zhigui; Bai, Yu; Liu, Huwei (2012). "Papel recubierto de grafito como sustrato para análisis de alta sensibilidad en espectrometría de masas de ionización / desorción láser asistida por superficie ambiental". Química analítica . 84 (7): 3296–3301. doi : 10.1021 / ac300002g . ISSN 0003-2700 . PMID 22380704 .
- ^ Tang N, Tornatore P, Weinberger SR (2004). "Desarrollos actuales en tecnología de afinidad SELDI". Revisiones de espectrometría de masas . 23 (1): 34–44. Código Bibliográfico : 2004MSRv ... 23 ... 34T . doi : 10.1002 / mas.10066 . PMID 14625891 .
- ^ Buriak, Jillian M .; Wei, Jing; Siuzdak, Gary (1999). "Espectrometría de masas de desorción-ionización sobre silicio poroso". Naturaleza . 399 (6733): 243–246. Código Bibliográfico : 1999Natur.399..243W . doi : 10.1038 / 20400 . ISSN 0028-0836 . PMID 10353246 . S2CID 4314372 .
- ^ Duncan, Michael A. (2012). "Artículo de revisión invitado: fuentes de racimo de vaporización láser". Revisión de instrumentos científicos . 83 (4): 041101–041101–19. Código Bibliográfico : 2012RScI ... 83d1101D . doi : 10.1063 / 1.3697599 . ISSN 0034-6748 . PMID 22559508 .
- ^ Ablación y desorción con láser . Prensa académica. 10 de diciembre de 1997. págs. 628–. ISBN 978-0-08-086020-6.
- ^ Smalley, Richard (1997). "Descubriendo los fullerenos". Reseñas de Física Moderna . 69 (3): 723–730. Código Bibliográfico : 1997RvMP ... 69..723S . doi : 10.1103 / RevModPhys.69.723 . ISSN 0034-6861 .
- ^ Roy L. Johnston (25 de abril de 2002). Clústeres atómicos y moleculares . Prensa CRC. págs. 150–. ISBN 978-1-4200-5577-1.
- ^ Carson, P; Neubauer, K; Johnston, M; Wexler, A (1995). "Análisis químico en línea de aerosoles mediante espectrometría de masas rápida de una sola partícula". Revista de ciencia de aerosoles . 26 (4): 535–545. Código bibliográfico : 1995JAerS..26..535C . doi : 10.1016 / 0021-8502 (94) 00133-J .
- ^ Guazzotti, S; Café, K; Prather, K (2000). "Monitoreo en tiempo real de la química de partículas individuales de tamaño resuelto durante INDOEX-IFP 99". Revista de ciencia de aerosoles . 31 : 182-183. Código Bibliográfico : 2000JAerS..31..182G . doi : 10.1016 / S0021-8502 (00) 90189-7 .
- ^ Chhabil Dass (11 de mayo de 2007). Fundamentos de la espectrometría de masas contemporánea . John Wiley e hijos. págs. 45–57. ISBN 978-0-470-11848-1.
- ^ Pagnotti VS, Chubatyi ND, McEwen CN (2011). "Ionización de entrada asistida por solvente: un nuevo método de ionización de introducción líquida ultrasensible para espectrometría de masas". Anal. Chem . 83 (11): 3981–3985. doi : 10.1021 / ac200556z . PMID 21528896 .
- ^ Pagnotti VS, Chakrabarty S, Harron AF, McEwen CN (2012). "Aumentar la sensibilidad de la espectrometría de masas de introducción líquida mediante la combinación de ionización por electropulverización y ionización de entrada asistida por solvente". Anal. Chem . 84 (15): 6828–6832. doi : 10.1021 / ac3014115 . PMID 22742705 .
- ^ Trimpin S, Wang B, Lietz CB, Marshall DD, Richards AL, Inutan ED. "Nuevos procesos de ionización y aplicaciones para su uso en espectrometría de masas". Rev. Biochem. Mol. Biol. 2013 . 5 : 409–429.
- ^ Prakash C, Shaffer CL, Nedderman A (2007). "Estrategias analíticas para la identificación de metabolitos de fármacos". Revisiones de espectrometría de masas . 26 (3): 340–69. Código Bibliográfico : 2007MSRv ... 26..340P . doi : 10.1002 / mas.20128 . PMID 17405144 .
- ^ Zaikin VG, Halket JM (2006). "Derivatización en espectrometría de masas - 8. Espectrometría de masas de ionización suave de moléculas pequeñas". Revista europea de espectrometría de masas . 12 (2): 79-115. doi : 10.1255 / ejms.798 . PMID 16723751 . S2CID 34838846 .
- ^ "Ionización a presión atmosférica en espectrometría de masas". Compendio de terminología química de la IUPAC . 2009. doi : 10.1351 / goldbook.A00492 . ISBN 978-0-9678550-9-7.
- ^ Blakley, CR; Carmody, JJ; Vestal, ML (1980). "Espectrómetro de masas de cromatógrafo líquido para análisis de muestras no volátiles". Química analítica . 1980 (52): 1636–1641. doi : 10.1021 / ac50061a025 .
- ^ Fenn, JB; Mann, M .; Meng, CK; Wong, SF; Whitehouse, CM (1990). "Principios y práctica de ionización por electropulverización". Revisiones de espectrometría de masas . 9 (1): 37–70. Código Bibliográfico : 1990MSRv .... 9 ... 37F . doi : 10.1002 / mas.1280090103 .
- ^ Hiraoka K .; Nishidate K .; Mori K .; Asakawa D .; Suzuki S. (2007). "Desarrollo de electropulverización de sonda mediante aguja maciza". Comunicaciones rápidas en espectrometría de masas . 21 (18): 3139–3144. Código Bibliográfico : 2007RCMS ... 21.3139H . doi : 10.1002 / rcm.3201 . PMID 17708527 .
- ^ Hsieh, Cheng-Huan; Chang, Chia-Hsien; Urban, Pawel L .; Chen, Yu-Chie (2011). "Ionización por presión atmosférica sin contacto apoyada por acción capilar para el análisis combinado de muestreo y espectrometría de masas de biomoléculas". Química analítica . 83 (8): 2866–2869. doi : 10.1021 / ac200479s . ISSN 0003-2700 . PMID 21446703 .
- ^ Hirabayashi A, Sakairi M, Koizumi H (1995). "Espectrometría de masas por pulverización sónica". Anal. Chem . 67 (17): 2878–82. doi : 10.1021 / ac00113a023 . PMID 8779414 .
- ^ Chen, Tsung-Yi; Lin, Jia-Yi; Chen, Jen-Yi; Chen, Yu-Chie (22 de noviembre de 2011). "Espectrometría de masas de ionización por pulverización asistida por ultrasonidos para el análisis de biomoléculas en solución" . Revista de la Sociedad Estadounidense de Espectrometría de Masas . 21 (9): 1547-1553. doi : 10.1016 / j.jasms.2010.04.021 . ISSN 1044-0305 . PMID 20547459 .
- ^ Arinobu T, Hattori H, Seno H, Ishii A, Suzuki O (2002). "Comparación de SSI con APCI como interfaz de HPLC-espectrometría de masas para el análisis de un fármaco y sus metabolitos" . Mermelada. Soc. Mass Spectrom . 13 (3): 204-208. doi : 10.1016 / S1044-0305 (01) 00359-2 . PMID 11908800 .
- ^ Represas R, Benijts T, Günther W, Lambert W, De Leenheer A (2002). "Tecnología de ionización por pulverización sónica: estudio de rendimiento y aplicación a un análisis LC / MS en una columna de sílice monolítica para el perfilado de impurezas de heroína". Anal. Chem . 74 (13): 3206–3212. doi : 10.1021 / ac0112824 . PMID 12141684 .
- ^ Huang M, Hirabayashi A, Okumura A, Hirabayashi Y (2001). "Efecto de la matriz en el análisis de oligonucleótidos mediante el uso de un espectrómetro de masas con una fuente de ionización de spray sónico" . Anal Sci . 17 (10): 1179-1182. doi : 10.2116 / analsci.17.1179 . PMID 11990592 .
- ^ Huang M, Hirabayashi A (2002). "Formación de iones de oligonucleótidos de carga múltiple en ionización por pulverización sónica" . Anal Sci . 18 (4): 385–390. doi : 10.2116 / analsci.18.385 . PMID 11999509 .
- ^ Haddad R, Sparrapan R, Eberlin MN (2006). "Ionización de pulverización sónica de desorción para espectrometría de masas ambiental (alta) libre de voltaje". Rapid Commun. Mass Spectrom . 20 (19): 2901–2905. Código Bibliográfico : 2006RCMS ... 20.2901H . doi : 10.1002 / rcm.2680 . PMID 16941547 .
- ^ Haddad R, Milagre HM, Catharino RR, Eberlin MN (2008). "Espectrometría de masas de ionización por pulverización sónica de ambiente fácil combinada con cromatografía de capa fina". Anal. Chem . 80 (8): 2744–2750. doi : 10.1021 / ac702216q . PMID 18331004 .
- ^ Chen, Tsung-Yi; Lin, Jia-Yi; Chen, Jen-Yi; Chen, Yu-Chie (2010). "Espectrometría de masas de ionización por pulverización asistida por ultrasonidos para el análisis de biomoléculas en solución" . Revista de la Sociedad Estadounidense de Espectrometría de Masas . 21 (9): 1547-1553. doi : 10.1016 / j.jasms.2010.04.021 . PMID 20547459 .
- ^ Chen, Tsung-Yi; Chao, Chin-Sheng; Mong, Kwok-Kong Tony; Chen, Yu-Chie (4 de noviembre de 2010). "Espectrometría de masas de ionización por pulverización asistida por ultrasonidos para el seguimiento en línea de reacciones orgánicas" . Comunicaciones químicas . 46 (44): 8347–9. doi : 10.1039 / C0CC02629H . PMID 20957254 . Consultado el 4 de noviembre de 2011 .
- ^ Alton, GD (1988). "Caracterización de una fuente de ionización superficial de cesio con un ionizador de tungsteno poroso. I" . Revisión de instrumentos científicos (manuscrito enviado). 59 (7): 1039. Bibcode : 1988RScI ... 59.1039A . doi : 10.1063 / 1.1139776 . ISSN 0034-6748 .
- ^ "Una ionización de superficie negativa para la generación de haces de iones halógenos radiactivos" (PDF) . Archivado desde el original (PDF) el 18 de diciembre de 2004 . Consultado el 20 de enero de 2014 .
- ^ Cooks, R. Graham; Ouyang, Zheng; Takats, Zoltan; Wiseman, Justin M. (2006). "Espectrometría de masas ambiental". Ciencia . 311 (5767): 1566–70. Código Bibliográfico : 2006Sci ... 311.1566C . doi : 10.1126 / science.1119426 . PMID 16543450 . S2CID 98131681 .
- ^ a b Monge, María Eugenia; Harris, Glenn A .; Dwivedi, Prabha; Fernández, Facundo M. (2013). "Espectrometría de masas: avances recientes en la ionización / muestreo directo de superficie al aire libre". Revisiones químicas . 113 (4): 2269–2308. doi : 10.1021 / cr300309q . ISSN 0009-2665 . PMID 23301684 .
- ^ Huang, Min-Zong; Yuan, Cheng-Hui; Cheng, Sy-Chyi; Cho, Yi-Tzu; Shiea, Jentaie (2010). "Espectrometría de masas de ionización ambiental". Revisión anual de química analítica . 3 (1): 43–65. Código bibliográfico : 2010ARAC .... 3 ... 43H . doi : 10.1146 / annurev.anchem.111808.073702 . ISSN 1936-1327 . PMID 20636033 .
- ^ Badu-Tawiah, Abraham K .; Eberlin, Livia S .; Ouyang, Zheng; Cocineros, R. Graham (2013). "Aspectos químicos de los métodos de extracción de espectrometría de masas de ionización ambiental". Revisión anual de química física . 64 (1): 481–505. Código bibliográfico : 2013ARPC ... 64..481B . doi : 10.1146 / annurev-physchem-040412-110026 . ISSN 0066-426X . PMID 23331308 .
- ^ Takáts Z, Wiseman JM, Cooks RG (2005). "Espectrometría de masas ambiental mediante ionización por electropulverización por desorción (DESI): instrumentación, mecanismos y aplicaciones en medicina forense, química y biología" . Revista de espectrometría de masas . 40 (10): 1261–75. Código Bibliográfico : 2005JMSp ... 40.1261T . doi : 10.1002 / jms.922 . PMID 16237663 .
- ^ McEwen CN, McKay RG, Larsen BS (2005). "Análisis de sólidos, líquidos y tejidos biológicos mediante introducción de sonda de sólidos a presión atmosférica en instrumentos comerciales LC / MS". Anal. Chem . 77 (23): 7826–7831. doi : 10.1021 / ac051470k . PMID 16316194 .
- ^ Shiea J, Huang MZ, Hsu HJ, Lee CY, Yuan CH, Beech I, Sunner J (2005). "Espectrometría de masas de ionización / desorción láser asistida por electroaspersión para el análisis ambiental directo de sólidos". Rapid Commun. Mass Spectrom . 19 (24): 3701–4. Código Bibliográfico : 2005RCMS ... 19.3701S . doi : 10.1002 / rcm.2243 . PMID 16299699 .
- ^ Peng, Ivory X .; Ogorzalek Loo, Rachel R .; Margalith, Eli; Little, Mark W .; Loo, Joseph A. (2010). "Espectrometría de masas de ionización por desorción láser asistida por electropulverización (ELDI-MS) con un láser infrarrojo para caracterizar péptidos y proteínas" . El analista . 135 (4): 767–72. Código Bibliográfico : 2010Ana ... 135..767P . doi : 10.1039 / b923303b . ISSN 0003-2654 . PMC 3006438 . PMID 20349541 .
- ^ Sampson, JS; Hawkridge, AM; Muddiman, DC (2006). "Generación y detección de péptidos y proteínas con carga múltiple por ionización por electropulverización por desorción láser asistida por matriz (MALDESI) Espectrometría de masas por resonancia de ciclotrón iónico por transformada de Fourier" . Mermelada. Soc. Mass Spectrom . 17 (12): 1712–6. doi : 10.1016 / j.jasms.2006.08.003 . PMID 16952462 .
- ^ 35 años de iones H- en Fermilab (PDF) . Fermilab. pag. 12 . Consultado el 12 de agosto de 2015 .
- ^ Cooks, R. G; Ouyang, Z; Takats, Z; Wiseman, J. M (2006). "Fuentes de haz de iones" (PDF) . Ciencia . 311 (5767): 1566–70. Código Bibliográfico : 2006Sci ... 311.1566C . doi : 10.1126 / science.1119426 . PMID 16543450 . S2CID 98131681 . Archivado desde el original (PDF) el 18 de octubre de 2006 . Consultado el 14 de diciembre de 2006 .
- ^ "Tecnología de fuente de haz de iones" . Energía avanzada. Archivado desde el original el 18 de octubre de 2006 . Consultado el 14 de diciembre de 2006 .