Experimento LHCb

Experimento en el Gran Colisionador de Hadrones

Coordenadas : 46 ° 14′28 ″ N 06 ° 05′49 ″ E / 46.24111°N 6.09694°E / 46.24111; 6.09694

Gran Colisionador de Hadrones
(LHC)

Experimentos del LHC
ATLAS	Un aparato toroidal LHC
CMS	Solenoide compacto de muón
LHCb	LHC-belleza
ALICIA	Un experimento de un gran colisionador de iones
TÓTEM	Sección transversal total, dispersión elástica y disociación por difracción
LHCf	LHC hacia adelante
MoEDAL	Detector monopolo y exóticas en el LHC
Más rápido	EXPERIMENTO DE BÚSQUEDA AVANZADA
Preaceleradores del LHC
py Pb	Aceleradores lineales para protones (Linac 4) y plomo (Linac 3)
(no marcado)	Amplificador de sincrotrón de protones
PD	Sincrotrón de protones
SPS	Sincrotrón de super protones

El experimento LHCb ( belleza del Gran Colisionador de Hadrones ) es uno de los ocho experimentos de detección de partículas físicas que recopilan datos en el Gran Colisionador de Hadrones del CERN . ^[1] LHCb es un experimento de física b especializado , diseñado principalmente para medir los parámetros de violación de CP en las interacciones de hadrones b (partículas pesadas que contienen un quark de fondo ). Estos estudios pueden ayudar a explicar la asimetría materia-antimateria del Universo. El detector también puede realizar mediciones de secciones transversales de producción, espectroscopia de hadrones exóticos , encantofísica y física electrodébil en la región delantera. La colaboración del LHCb, que construyó, opera y analiza los datos del experimento, está compuesta por aproximadamente 1260 personas de 74 institutos científicos, que representan a 16 países. ^[2] Chris Parkes ^[3] tuvo éxito el 1 de julio de 2020 como portavoz de la colaboración con Giovanni Passaleva (portavoz 2017-2020). ^[4] El experimento se encuentra en el punto 8 del túnel del LHC cerca de Ferney-Voltaire , Francia , justo al otro lado de la frontera con Ginebra . El (pequeño) experimento MoEDAL comparte la misma caverna.

Objetivos de física

El experimento tiene un amplio programa de física que cubre muchos aspectos importantes de la física de gran sabor (tanto belleza como encanto), electrodinámica y cromodinámica cuántica (QCD). Se han identificado seis medidas clave que involucran mesones B. Estos se describen en un documento de hoja de ruta ^[5] que formó el programa de física central para el primer LHC de alta energía que se ejecutó en 2010-2012. Incluyen:

• La medición de la relación de derivación de la rara B _s → μ ⁺ μ ^- caries.
• Midiendo la asimetría hacia adelante-atrás del par de muones en la corriente neutra que cambia el sabor B _d → K ^* μ ⁺ μ ^- decaimiento. Tal corriente neutra de cambio de sabor no puede ocurrir a nivel de árbol en el Modelo Estándar de Física de Partículas, y solo ocurre a través de diagramas de caja y bucle de Feynman; las propiedades de la desintegración pueden ser fuertemente modificadas por la nueva física.
• Medición de la fase de violación de CP en el decaimiento B _s → J / ψ φ, causado por la interferencia entre los decaimientos con y sin B s oscilaciones . Esta fase es uno de los observables de CP con la menor incertidumbre teórica en el Modelo Estándar y puede ser modificado significativamente por la nueva física.
• Medir las propiedades de las desintegraciones radiativas B, es decir, el mesón B se desintegra con los fotones en los estados finales. Específicamente, estos son nuevamente decaimientos de corriente neutra que cambian el sabor .
• Determinación a nivel de árbol del ángulo γ del triángulo unitario.
• B de dos cuerpos cargados sin encanto.

El detector LHCb

El hecho de que los dos b-hadrones se produzcan predominantemente en el mismo cono delantero se aprovecha en el diseño del detector LHCb. El detector LHCb es un espectrómetro de avance de un solo brazo con una cobertura angular polar de 10 a 300 milirradianes (mrad) en el plano horizontal y 250 mrad en el vertical. La asimetría entre el plano horizontal y vertical está determinada por un gran imán dipolo con el componente de campo principal en la dirección vertical.

El logotipo de la colaboración LHCb

Subsistemas

El localizador de vértices (VELO) se construye alrededor de la región de interacción de protones. ^{[6] [7]} Se utiliza para medir las trayectorias de las partículas cercanas al punto de interacción para separar con precisión los vértices primarios y secundarios.

El detector funciona a 7 milímetros (0,28 pulgadas) del haz del LHC. Esto implica un enorme flujo de partículas; VELO ha sido diseñado para soportar fluencias integradas de más de 10 ¹⁴  p / cm ² por año durante un período de aproximadamente tres años. El detector funciona al vacío y se enfría a aproximadamente -25 ° C (-13 ° F) utilizando un sistema bifásico de CO 2 . Los datos del detector VELO son amplificados y leídos por el Beetle ASIC .

VELO

• El localizador de vértices (VELO) durante la construcción.

• Un elemento de VELO

El detector RICH-1 (detector Cherenkov de imágenes en anillo ) se encuentra directamente después del detector de vértices. Se utiliza para la identificación de partículas de pistas de baja cantidad de movimiento .

El sistema de seguimiento principal se coloca antes y después del imán dipolo. Se utiliza para reconstruir las trayectorias de partículas cargadas y medir sus momentos. El rastreador consta de tres subdetectores:

• El Tracker Turicensis, un detector de tiras de silicona ubicado antes del imán dipolo LHCb
• El rastreador externo. Un detector basado en un tubo de paja ubicado después del imán dipolo que cubre la parte exterior de la aceptación del detector
• El rastreador interno, detector basado en tiras de silicona ubicado después del imán dipolo que cubre la parte interna de la aceptación del detector

Siguiendo el sistema de seguimiento está RICH-2. Permite la identificación del tipo de partículas de las pistas de alto momento.

Los calorímetros electromagnéticos y hadrónicos proporcionan medidas de la energía de electrones , fotones y hadrones . Estas mediciones se utilizan a nivel de activación para identificar las partículas con gran momento transversal (partículas de alto Pt).

El sistema de muones se utiliza para identificar y gatillo de muones en los eventos.

Actualización del LHCb (2019-2021)

A fines de 2018, el LHC se cerró para realizar actualizaciones, y actualmente se planea un reinicio para principios de 2022. Para el detector LHCb, casi todos los subdetectores deben modernizarse o reemplazarse. ^[8] Obtendrá un sistema de seguimiento completamente nuevo compuesto por un localizador de vértices modernizado, un rastreador ascendente (UT) y un rastreador de fibra centelleante (SciFi). Los detectores RICH también se actualizarán, así como toda la electrónica del detector. Sin embargo, el cambio más importante es el cambio al disparador de software completo del experimento, lo que significa que cada colisión registrada será analizada por sofisticados programas de software sin un paso de filtrado de hardware intermedio (que se consideró un cuello de botella en el pasado). ^[9]

Resultados

Durante la carrera protón-protón de 2011, LHCb registró una luminosidad integrada de 1 fb ⁻¹ a una energía de colisión de 7 TeV. En 2012, se recolectaron alrededor de 2 fb ⁻¹ a una energía de 8 TeV. ^[10] Durante 2015-2018 (Prueba 2 del LHC), se recolectaron alrededor de 6 fb ^-1 a una energía de centro de masa de 13 TeV. Además, se recolectaron pequeñas muestras en colisiones protón-plomo, plomo-plomo y xenón-xenón. El diseño del LHCb también permitió el estudio de colisiones de haces de partículas con un gas (helio o neón) inyectado dentro del volumen VELO, haciéndolo similar a un experimento de objetivo fijo; esta configuración generalmente se conoce como "SMOG". ^[11]Estos conjuntos de datos permiten la colaboración para llevar a cabo el programa de física de pruebas de modelos estándar de precisión con muchas mediciones adicionales. A partir de 2021, LHCb ha publicado más de 500 artículos científicos. ^[12]

Espectroscopia de hadrones

LHCb está diseñado para estudiar la belleza y el encanto de los hadrones . Además de los estudios de precisión de las partículas conocidas, como la misteriosa X (3872) , el experimento ha descubierto una serie de nuevos hadrones. A partir de 2021, los cuatro experimentos del LHC han descubierto alrededor de 60 nuevos hadrones en total, la gran mayoría de los cuales por LHCb. ^[13] En 2015, el análisis de la desintegración de los bariones lambda inferiores (Λ⁰
_b) en el experimento LHCb reveló la existencia aparente de pentaquarks , ^{[14] [15]} en lo que se describió como un descubrimiento "accidental". ^[16] Otros descubrimientos notables son los del barión "doblemente encantado" en 2017, siendo un primer barión conocido con dos quarks pesados; y del tetraquark completamente encantado en 2020, hecho de dos quarks de encanto y dos antiquarks de encanto. ${\displaystyle \Xi _{\rm {cc}}^{++}}$${\displaystyle \mathrm {T} _{\rm {cccc}}}$

Hadrones descubiertos en LHCb. ^[17] El término "excitado" para bariones y mesones significa la existencia de un estado de masa inferior con el mismo contenido de quarks e isospín.

	Contenido de Quark [i]	Nombre de la partícula	Tipo	Año de descubrimiento	Notas
1	${\displaystyle {\rm {bud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {b}}(5912)^{0}}$	Barión emocionado	2012
2	${\displaystyle {\rm {bud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {b}}(5920)^{0}}$	Barión emocionado	2012
3	${\displaystyle {\rm {c{\bar {u}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}(2580)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2013
4	${\displaystyle {\rm {c{\bar {u}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}(2740)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2013
5	${\displaystyle {\rm {c{\bar {d}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}^{*}(2760)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2013
6	${\displaystyle {\rm {c{\bar {u}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}(3000)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2013
7	${\displaystyle {\rm {c{\bar {u}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}^{*}(3000)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2013
8	${\displaystyle {\rm {c{\bar {d}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{J}^{*}(3000)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2013
9	${\displaystyle {\rm {c{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{s1}^{*}(2860)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2014
10	${\displaystyle {\rm {bsd}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {b}}^{'-}}$	Barión emocionado	2014
11	${\displaystyle {\rm {bsd}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {b}}^{*-}}$	Barión emocionado	2014
12	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}u}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{J}(5840)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2015
13	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}d}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{J}(5840)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2015
14	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}u}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{J}(5970)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2015
15	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}d}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{J}(5970)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2015
dieciséis	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}uud}}}$	${\displaystyle {\rm {P_{c}(4380)^{+}}}}$	Pentaquark	2015	Combinación de quarks previamente desconocida
17	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}s{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {X(4274)}}}$	Tetraquark	2016
18	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}s{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {X(4500)}}}$	Tetraquark	2016
19	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}s{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {X(4700)}}}$	Tetraquark	2016
20	${\displaystyle {\rm {c{\bar {u}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{3}^{*}(2760)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2016
21	${\displaystyle {\rm {cud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {c}}(2860)^{+}}$	Barión emocionado	2017
22	${\displaystyle {\rm {css}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {c}}(3000)^{0}}$	Barión emocionado	2017
23	${\displaystyle {\rm {css}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {c}}(3050)^{0}}$	Barión emocionado	2017
24	${\displaystyle {\rm {css}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {c}}(3066)^{0}}$	Barión emocionado	2017
25	${\displaystyle {\rm {css}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {c}}(3090)^{0}}$	Barión emocionado	2017
26	${\displaystyle {\rm {css}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {c}}(3119)^{0}}$	Barión emocionado	2017
27	${\displaystyle {\rm {ccu}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {cc}}^{++}}$	Barión	2017	Combinación de quarks previamente desconocida; primer barión con dos quarks encantadores, y la única partícula débilmente decadente descubierta hasta ahora en el LHC.
28	${\displaystyle {\rm {bsd}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {b}}(6227)^{-}}$	Barión emocionado	2018
29	${\displaystyle {\rm {buu}}}$	${\displaystyle \Sigma _{\rm {b}}(6097)^{+}}$	Barión emocionado	2018
30	${\displaystyle {\rm {bdd}}}$	${\displaystyle \Sigma _{\rm {b}}(6097)^{-}}$	Barión emocionado	2018
31	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}}}}$	${\displaystyle \psi _{3}(3842)}$[18]	Mesón emocionado	2019
32	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}uud}}}$	${\displaystyle {\rm {P_{c}(4312)^{+}}}}$	Pentaquark	2019
33	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}uud}}}$	${\displaystyle {\rm {P_{c}(4440)^{+}}}}$	Pentaquark	2019
34	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}uud}}}$	${\displaystyle {\rm {P_{c}(4457)^{+}}}}$	Pentaquark	2019
35	${\displaystyle {\rm {bud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {b}}(6146)^{0}}$	Barión emocionado	2019
36	${\displaystyle {\rm {bud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {b}}(6152)^{0}}$	Barión emocionado	2019
37	${\displaystyle {\rm {bss}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {b}}(6340)^{-}}$	Barión emocionado	2020
38	${\displaystyle {\rm {bss}}}$	${\displaystyle \Omega _{\rm {b}}(6350)^{-}}$	Barión emocionado	2020
39	${\displaystyle {\rm {bud}}}$	${\displaystyle \Lambda _{\rm {b}}(6070)^{0}}$	Barión emocionado	2020	Simultáneo con CMS ; CMS no tenía suficientes datos para reclamar el descubrimiento
40	${\displaystyle {\rm {csd}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {c}}(2923)^{0}}$	Barión emocionado	2020
41	${\displaystyle {\rm {csd}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {c}}(2939)^{0}}$	Barión emocionado	2020
42	${\displaystyle {\rm {cc{\bar {c}}{\bar {c}}}}}$	${\displaystyle {\rm {T_{cccc}}}}$	Tetraquark	2020	Combinación de quarks previamente desconocida; primer tetraquark hecho exclusivamente de quarks de encanto
43	${\displaystyle {\rm {{\bar {c}}d{\bar {s}}u}}}$	${\displaystyle {\rm {X_{0}(2900)}}}$	Tetraquark	2020	Combinación de quarks previamente desconocida; primer tetraquark con todos los quarks diferentes
44	${\displaystyle {\rm {{\bar {c}}d{\bar {s}}u}}}$	${\displaystyle {\rm {X_{1}(2900)}}}$	Tetraquark	2020
45	${\displaystyle {\rm {bsu}}}$	${\displaystyle \Xi _{\rm {b}}(6227)^{0}}$	Barión emocionado	2020
46	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}s}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{s}(6063)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2020
47	${\displaystyle {\rm {{\bar {b}}s}}}$	${\displaystyle {\rm {B_{s}(6114)^{0}}}}$	Mesón emocionado	2020
48	${\displaystyle {\rm {c{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {D_{s0}(2590)^{+}}}}$	Mesón emocionado	2020
49	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}s{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {X(4630)}}}$	Tetraquark	2021
50	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}s{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {X(4685)}}}$	Tetraquark	2021
51	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}u{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {Z_{cs}(4000)^{+}}}}$	Tetraquark	2021
52	${\displaystyle {\rm {c{\bar {c}}u{\bar {s}}}}}$	${\displaystyle {\rm {Z_{cs}(4220)^{+}}}}$	Tetraquark	2021

1. abreviaturas son la primera letra del nombre del quark ( up = 'u', down = 'd', top = 't', bottom = 'b', charmed = 'c', strange = 's'). Las antigüedades tienen barras superiores.

Violación de CP y mezcla

Los estudios de violación de la paridad de carga (CP) en las desintegraciones del mesón B son el objetivo principal del diseño del experimento LHCb. A partir de 2021, las mediciones del LHCb confirman con una precisión notable la imagen descrita por el triángulo de unitaridad CKM . El ángulo del triángulo de unitaridad ahora se conoce a unos 4 ° y está de acuerdo con las determinaciones indirectas. ^[19]${\displaystyle \gamma \,\,(\alpha _{3})}$

En 2019, LHCb anunció el descubrimiento de una violación de CP en desintegraciones de mesones encantadores. ^[20] Esta es la primera vez que se observa una violación de CP en las desintegraciones de partículas distintas de los kaones o mesones B. La tasa de asimetría de CP observada está en el borde superior de las predicciones teóricas existentes, lo que despertó cierto interés entre los teóricos de partículas con respecto al posible impacto de la física más allá del Modelo Estándar. ^[21]

En 2020, LHCb anunció el descubrimiento de una violación de CP dependiente del tiempo en las desintegraciones de _los mesones B _s . ^[22] La frecuencia de oscilación de _los mesones de B a su antipartícula y viceversa se midió con gran precisión en 2021.

Decaídas raras

Las desintegraciones raras son los modos de desintegración severamente suprimidos en el modelo estándar, lo que los hace sensibles a los efectos potenciales de mecanismos físicos aún desconocidos.

En 2014, los experimentos de LHCb y CMS publicaron un artículo conjunto en Nature anunciando el descubrimiento de una desintegración muy rara , cuya tasa se encontró cercana a las predicciones del Modelo Estándar. ^[23] Esta medición ha limitado duramente el posible espacio de parámetros de las teorías de supersimetría, que han predicho una gran mejora en la tasa. Desde entonces, LHCb ha publicado varios artículos con mediciones más precisas en este modo de desintegración.${\displaystyle \mathrm {B} _{\rm {s}}^{0}\to \mu ^{+}\mu ^{-}}$

Se encontraron anomalías en varias desintegraciones raras de los mesones B. El ejemplo más famoso en el llamado observable angular se encontró en el decaimiento , donde la desviación entre los datos y la predicción teórica persiste durante años. ^[24] Las tasas de desintegración de varias desintegraciones raras también difieren de las predicciones teóricas, aunque estas últimas tienen incertidumbres considerables.${\displaystyle \mathrm {P} _{5}^{'}}$${\displaystyle \mathrm {B} ^{0}\to \mathrm {K} ^{*0}\mu ^{+}\mu ^{-}}$

Universalidad del sabor de Lepton

En el modelo estándar, se espera que los acoplamientos de leptones cargados (electrón, muón y leptón tau) a los bosones gauge sean idénticos, con la única diferencia que surge de las masas leptónicas. Este postulado se conoce como "universalidad del sabor leptónico". Como consecuencia, en las desintegraciones de los hadrones b, los electrones y muones deben producirse a velocidades similares, y la pequeña diferencia debida a las masas de los leptones se puede calcular con precisión.

LHCb ha encontrado desviaciones de estas predicciones al comparar la tasa de desintegración con la de , ^[25] y en procesos similares. ^[26] Sin embargo, dado que las desintegraciones en cuestión son muy raras, es necesario analizar un conjunto de datos más grande para llegar a conclusiones definitivas.${\displaystyle \mathrm {B} ^{+}\to \mathrm {K} ^{+}\mu ^{+}\mu ^{-}}$${\displaystyle \mathrm {B} ^{+}\to \mathrm {K} ^{+}\mathrm {e} ^{+}\mathrm {e} ^{-}}$

En marzo de 2021, LHCb anunció que la anomalía en la universalidad de los leptones cruzó el umbral de significación estadística "3 sigma " , que se traduce en un valor p de 0,1%. ^[27] Se encontró que el valor medido de , donde el símbolo denota la probabilidad de que ocurra una desintegración determinada, es mientras que el Modelo Estándar predice que está muy cerca de la unidad. ^[28]${\displaystyle R_{\rm {K}}={\frac {{\mathcal {B}}(\mathrm {B} ^{+}\to \mathrm {K} ^{+}\mu ^{+}\mu ^{-})}{{\mathcal {B}}(\mathrm {B} ^{+}\to \mathrm {K} ^{+}\mathrm {e} ^{+}\mathrm {e} ^{-})}}}$${\displaystyle {\mathcal {B}}}$${\displaystyle 0.846_{-0.041}^{+0.044}}$

Otras medidas

LHCb ha contribuido a estudios de cromodinámica cuántica, física electrodébil y ha proporcionado mediciones de sección transversal para la física de astropartículas. ^[29]

Ver también

Wikimedia Commons tiene medios relacionados con LHCb .

• B-fábrica

Referencias

1. Belyaev, I .; Carboni, G .; Harnew, N .; Teubert, C. Matteuzzi F. (13 de enero de 2021). "La historia de LHCB". El European Physical Diario H . 46 . arXiv : 2101.05331 . doi : 10.1140 / epjh / s13129-021-00002-z . S2CID  231603240 .
2. "Organización LHCb" .
3. Ana Lopes (30 de junio de 2020). "Nuevo portavoz de la colaboración LHCb" . CERN . Consultado el 3 de julio de 2020 .
4. "Giovanni Passaleva" . LHCb, CERN . Consultado el 3 de julio de 2020 .
5. B. Adeva et al (colaboración LHCb) (2009). "Hoja de ruta para las medidas clave seleccionadas de LHCb". arXiv : 0912,4179 [ hep-ex ].
6. [1] , LHCb VELO (del grupo VELO)
7. [2] , Páginas públicas de VELO
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10. "Luminosidades Run1" . Consultado el 14 de diciembre de 2017 ., Gráficos de luminosidad del LHC de 2012
11. "Nuevo SMOG en el horizonte" . Mensajero del CERN . 2020-05-08 . Consultado el 21 de marzo de 2021 .
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13. "59 nuevos hadrones y contando" . CERN . Consultado el 21 de marzo de 2021 .
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15. R. Aaij y col. (Colaboración LHCb) (2015). "Observación de resonancias J / ψp consistentes con estados de pentaquark en Λ⁰
    _b→ J / ψK ^- . P desintegraciones" Physical Review Letters . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.115.072001 . PMID  26317714 . S2CID  119.204.136 .
16. G. Amit (14 de julio de 2015). "El descubrimiento de Pentaquark en el LHC muestra una nueva forma de materia tan buscada" . Nuevo científico . Consultado el 14 de julio de 2015 .
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22. "LHCb ve una nueva forma de asimetría materia-antimateria en extrañas partículas de belleza" . CERN . Consultado el 21 de marzo de 2021 .
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29. Fontana, Marianna (19 de octubre de 2017). "Entradas de LHCb a la física de astropartículas" . Actas de la Conferencia de la Sociedad Europea de Física sobre Física de Altas Energías . Venecia, Italia: Sissa Medialab. pag. 832. doi : 10.22323 / 1.314.0832 .

Enlaces externos

• Medios relacionados con LHCb en Wikimedia Commons
• Página web pública del LHCb
• Sección LHCb del sitio web de US / LHC
• A. Augusto Alves Jr. y col. (Colaboración LHCb) (2008). "El detector LHCb en el LHC" . Revista de instrumentación . 3 (8): S08005. Código Bibliográfico : 2008JInst ... 3S8005T . doi : 10.1088 / 1748-0221 / 3/08 / S08005 . hdl : 10251/54510 . (Documentación de diseño completa)