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La espectroscopía de microondas es el método de espectroscopía que emplea microondas , es decir, radiación electromagnética a frecuencias de GHz, para el estudio de la materia.

En física molecular [ editar ]

En el campo de la física molecular , la espectroscopia de microondas se usa comúnmente para sondear la rotación de moléculas. [1]

En física de la materia condensada [ editar ]

En el campo de la física de la materia condensada , la espectroscopía de microondas se utiliza para detectar fenómenos dinámicos de cargas o espines en frecuencias de GHz (correspondientes a escalas de tiempo de nanosegundos) y escalas de energía en el régimen µeV. En consonancia con estas escalas de energía, la espectroscopia de microondas en sólidos se realiza a menudo en función de la temperatura (hasta regímenes criogénicos de unos pocos K o incluso inferiores) [2] y / o campo magnético (con campos de hasta varios T).Espectroscopiatradicionalmente considera la respuesta dependiente de la frecuencia de los materiales, y en el estudio de los dieléctricos, la espectroscopia de microondas a menudo cubre un amplio rango de frecuencias. Por el contrario, tanto para muestras conductoras como para resonancia magnética, los experimentos a una frecuencia fija son habituales (utilizando un resonador de microondas de alta sensibilidad ), [3] pero también son posibles las mediciones dependientes de la frecuencia. [4]

Sondando cargas en la física de la materia condensada [ editar ]

Para materiales aislantes (tanto sólidos como líquidos), [5] sondear la dinámica de carga con microondas es parte de la espectroscopía dieléctrica . Entre los materiales conductores, los superconductores son una clase de material que a menudo se estudia con espectroscopía de microondas, proporcionando información sobre la profundidad de penetración (gobernada por el condensado superconductor), [3] [6] brecha de energía (excitación de una sola partícula de pares de Cooper ), y dinámica de cuasipartículas. [7]

Otra clase de material que se ha estudiado mediante espectroscopía de microondas a bajas temperaturas son los metales fermiónicos pesados con tasas de relajación Drude a frecuencias de GHz. [4]

Sondando espines en la física de la materia condensada [ editar ]

Las microondas que inciden sobre la materia suelen interactuar con las cargas y con los espines (a través de los componentes del campo eléctrico y magnético, respectivamente), y la respuesta de la carga suele ser mucho más fuerte que la respuesta del espín. Pero en el caso de la resonancia magnética, los espines se pueden probar directamente con microondas. Para materiales paramagnéticos, esta técnica se llama resonancia de espín electrónico (ESR) y para materiales ferromagnéticos resonancia ferromagnética (FMR) . [8] En el caso paramagnético, tal experimento prueba la división de Zeeman , con una relación lineal entre el campo magnético externo estático y la frecuencia del campo de microondas de prueba. Una combinación popular, implementada en la banda X comercialEspectrómetros ESR, es aproximadamente 0.3 T (campo estático) y 10 GHz (frecuencia de microondas) para un material típico con un factor g de electrones cercano a 2.

Referencias [ editar ]

  1. ^ Gordy, W. (1970). A. Weissberger (ed.). Espectros moleculares de microondas en la técnica de la química orgánica . IX . Nueva York: Interscience.
  2. ^ Krupka, J .; et al. (1999). "Permitividad compleja de algunos cristales dieléctricos de pérdida ultrabaja a temperaturas criogénicas". Meas. Sci. Technol . 10 (5): 387–392. Código bibliográfico : 1999MeScT..10..387K . doi : 10.1088 / 0957-0233 / 10/5/308 .
  3. ^ a b Hardy, WN; et al. (1999). "Medidas de precisión de la dependencia de la temperatura de λ en YBa 2 Cu 3 O 6,95 : fuerte evidencia de nodos en la función de brecha". Phys. Rev. Lett . 70 (25): 3999–4002. Código Bibliográfico : 1993PhRvL..70.3999H . doi : 10.1103 / PhysRevLett.70.3999 . PMID 10054019 . 
  4. ↑ a b Scheffler, M .; et al. (2013). "Espectroscopía de microondas en sistemas de fermiones pesados: sondeo de la dinámica de cargas y momentos magnéticos". Phys. Estatus Solidi B . 250 (3): 439–449. arXiv : 1303.5011 . Código Bibliográfico : 2013PSSBR.250..439S . doi : 10.1002 / pssb.201200925 . S2CID 59067473 . 
  5. ^ Kaatze, U .; Feldman, Y. (2006). "Espectrometría dieléctrica de banda ancha de líquidos y biosistemas". Meas. Sci. Technol . 17 (2): R17 – R35. Código Bibliográfico : 2006MeScT..17R..17K . doi : 10.1088 / 0957-0233 / 17/2 / R01 .
  6. ^ Hashimoto, K .; et al. (2009). "Profundidad de penetración de microondas y conductividad de cuasipartículas de cristales individuales de PrFeAsO 1 − y : evidencia de un superconductor de espacio completo". Phys. Rev. Lett . 102 (1): 017002. arXiv : 0806.3149 . Código Bibliográfico : 2009PhRvL.102a7002H . doi : 10.1103 / PhysRevLett.102.017002 . PMID 19257228 . S2CID 41994664 .  
  7. ^ Hosseini, A .; et al. (1999). "Espectroscopía de microondas de cuasipartículas excitadas térmicamente en YBa 2 Cu 3 O 6,99 ". Phys. Rev. B . 60 (2): 1349-1359. arXiv : cond-mat / 9811041 . Código Bibliográfico : 1999PhRvB..60.1349H . doi : 10.1103 / PhysRevB.60.1349 . S2CID 119403711 . 
  8. ^ Farle, M. (1998). "Resonancia ferromagnética de capas metálicas ultrafinas". Rep. Prog. Phys . 61 (7): 755–826. Código Bibliográfico : 1998RPPh ... 61..755F . doi : 10.1088 / 0034-4885 / 61/7/001 .