Un reloj nuclear o un reloj óptico nuclear es un reloj teórico que usaría la frecuencia de una transición nuclear como frecuencia de referencia, [1] de la misma manera que un reloj atómico usa la frecuencia de una transición electrónica en la capa de un átomo . Se espera que dicho reloj sea más preciso que los mejores relojes atómicos actuales en un factor de aproximadamente 10, con una precisión alcanzable que se acerca al nivel 10-19 . [2] El único estado nuclear adecuado para el desarrollo de un reloj nuclear utilizando la tecnología existente es el torio-229m , un isómero nuclear del torio.-229 y el isómero nuclear de menor energía conocido. Con una energía de aproximadamente 8 eV , [3] [4] [5] [6] [7] se espera que la correspondiente transición del estado fundamental esté en la región de longitud de onda ultravioleta del vacío alrededor de 150 nm, lo que la haría accesible al láser excitación. Se puede encontrar una revisión completa como referencia. [8]
Reloj nuclear |
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Principio de funcionamiento
Los relojes atómicos ópticos modernos son hoy en día los dispositivos de cronometraje más precisos. Su principio de funcionamiento subyacente se basa en el hecho de que la energía de una transición atómica (la diferencia de energía entre dos estados atómicos) es independiente del espacio y el tiempo. La energía de transición atómica corresponde a una frecuencia particular de una onda de luz, que se requiere para impulsar la transición. Por lo tanto, una transición atómica se puede excitar con la ayuda de la luz láser, si la frecuencia del láser coincide exactamente con la frecuencia correspondiente a la energía de la transición atómica. Por tanto, a su vez, la frecuencia del láser se puede estabilizar para que coincida con la energía de transición atómica correspondiente mediante la verificación continua de una excitación láser exitosa de la transición atómica. En caso de estabilización exitosa a una transición atómica, la frecuencia de la luz láser siempre será la misma (independientemente del espacio y el tiempo).
Es tecnológicamente posible medir la frecuencia de la luz láser con una precisión extraordinariamente alta contando las oscilaciones de la onda de luz con la ayuda de un peine de frecuencia . Esto permite medir el tiempo simplemente contando el número de oscilaciones de la luz láser, que se ha estabilizado en una transición atómica particular. Tal dispositivo se conoce como reloj atómico óptico . [9] Un ejemplo destacado de un reloj atómico óptico es el reloj de celosía de iterbio (Yb), donde se utiliza una transición particular en el isótopo de iterbio-171 para la estabilización láser. [10] En este caso, ha transcurrido un segundo después de exactamente 518,295,836,590,864 oscilaciones de la luz láser estabilizadas a la transición correspondiente. Otros ejemplos de relojes atómicos ópticos de la más alta precisión son el reloj de ión único de iterbio (Yb) -171, [11] el reloj de celosía óptica de estroncio (Sr) -87 [12] y el reloj de ión único de aluminio (Al) -27 reloj. [13] Las precisiones alcanzadas de estos relojes varían alrededor de 10-18 , lo que corresponde a aproximadamente 1 segundo de inexactitud en 30 mil millones de años, significativamente más largo que la edad del universo.
Para un reloj óptico nuclear, el principio de funcionamiento permanece sin cambios, sin embargo, con la importante diferencia de que se utiliza una transición nuclear en lugar de una transición de capa atómica para la estabilización láser. [1] La ventaja esperada de un reloj nuclear en comparación con un reloj atómico es que, hablando en sentido figurado, el núcleo atómico es más pequeño que la capa atómica hasta en cinco órdenes de magnitud y, por lo tanto (debido a los pequeños momentos dipolares magnéticos y cuadrupolos eléctricos) significativamente menos afectado por influencias externas como, por ejemplo, campos eléctricos y magnéticos. Tales perturbaciones externas son el factor limitante para las precisiones logradas de los relojes basados en capas atómicas. Debido a esta ventaja conceptual, se espera que un reloj óptico nuclear logre una precisión de tiempo cercana a 10-19 , una mejora diez veces mayor que los relojes basados en capa atómica. [2]
Diferentes conceptos de reloj nuclear
Dos conceptos diferentes de relojes ópticos nucleares se han discutido en la literatura: los relojes nucleares basada en la detección y relojes nucleares de estado sólido .
Relojes nucleares basados en trampas
En el caso de un reloj nuclear basado en trampas, un solo ión 229 está atrapado en una trampa de Paul, conocida como reloj nuclear de iones únicos , [1] [2] o se atrapa una cadena de iones múltiples, considerada como el ión múltiple. reloj nuclear . [8] Se espera que estos relojes logren la mayor precisión de tiempo, ya que los iones están en gran medida aislados de su entorno. Un reloj nuclear de iones múltiples podría tener una ventaja significativa sobre el reloj nuclear de iones únicos en términos de rendimiento de estabilidad.
Relojes nucleares de estado sólido
Como el núcleo no se ve afectado en gran medida por la capa atómica, también es intrigante incrustar muchos núcleos en un entorno de red cristalina. Este concepto se conoce como reloj nuclear de celosía de cristal . [1] Debido a la alta densidad de núcleos incrustados de hasta 10 18 por cm 3 , este concepto permitiría irradiar una gran cantidad de núcleos en paralelo, aumentando así drásticamente la relación señal-ruido alcanzable, [14] sin embargo , sobre el costo de perturbaciones externas potencialmente más altas. [15] También se propuso irradiar una superficie metálica de 229 Th y sondear la excitación del isómero en el canal de conversión interno , que se conoce como reloj nuclear de conversión interna . [16] Se demostró que ambos tipos de relojes nucleares de estado sólido ofrecen el potencial de un rendimiento comparable.
Requisitos de transición
A partir del principio de funcionamiento de un reloj óptico nuclear, es evidente que la excitación láser directa de un estado nuclear es un requisito central para el desarrollo de un reloj nuclear. Hasta el día de hoy no se ha logrado ninguna excitación láser nuclear directa. La razón principal es que el rango de energía típico de las transiciones nucleares (keV a MeV) está en órdenes de magnitud por encima de la energía máxima a la que se puede acceder con una intensidad significativa mediante la tecnología láser de banda estrecha actual (unos pocos eV). Solo se conocen dos estados de excitación nuclear que poseen una energía de excitación extraordinariamente baja (por debajo de 100 eV). Se trata de 229m Th, un estado excitado nuclear metaestable del isótopo Torio-229 con una energía de excitación de sólo unos 8 eV [5] [7] y 235m U, un estado excitado metaestable de Uranio-235 con una energía de 76,7 eV. [17] Por razones de estructura nuclear, solo 229m Th ofrece una posibilidad realista de excitación láser nuclear directa.
Otros requisitos para el desarrollo de un reloj nuclear son que la vida útil del estado de excitación nuclear sea relativamente larga, lo que conduce a una resonancia de ancho de banda estrecho (un factor de alta calidad) y que el núcleo del estado fundamental está fácilmente disponible y es suficientemente largo. -vivido para permitir trabajar con cantidades moderadas del material. Afortunadamente, con una vida útil radiativa de 10 3 a 10 4 segundos de 229 m Th [18] [19] y una vida útil de aproximadamente 7917 años de un núcleo de 229 Th en su estado fundamental, [20] ambas condiciones se cumplen para 229 m Th, haciéndolo un candidato ideal para el desarrollo de un reloj nuclear.
Historia
La historia del reloj nuclear
Un reloj óptico nuclear basado en 229m Th fue propuesto por primera vez en 2003 por E. Peik y C. Tamm, quienes desarrollaron una idea de U. Sterr. [1] El artículo contiene ambos conceptos, el reloj nuclear de un solo ión, así como el reloj nuclear de estado sólido.
En su trabajo pionero, Peik y Tamm propusieron usar iones 229 Th 3+ enfriados por láser individuales en una trampa de Paul para realizar espectroscopía láser nuclear. [1] Aquí, el estado de carga 3+ es ventajoso, ya que posee una estructura de carcasa adecuada para enfriamiento láser directo. Además, se propuso excitar un estado de capa electrónica, para lograr números cuánticos "buenos" del sistema total de la capa más el núcleo que conducirán a una reducción de la influencia inducida por campos perturbadores externos. Una idea central es sondear la excitación láser exitosa del estado nuclear a través del cambio de estructura hiperfina inducido en la capa electrónica debido a los diferentes espines nucleares del estado de tierra y excitado. Este método se conoce como método de doble resonancia .
El rendimiento esperado de un reloj nuclear de iones únicos fue investigado más a fondo en 2012 por C. Campbell et al. con el resultado de que se podría lograr una incertidumbre (precisión) de frecuencia sistemática del reloj de 1,5 · 10 -19 , que sería aproximadamente un orden de magnitud mejor que la precisión lograda por los mejores relojes atómicos ópticos de la actualidad. [2] El enfoque del reloj nuclear propuesto por Campbell et al. difiere ligeramente del original propuesto por Peik y Tamm. En lugar de excitar un estado de capa electrónica para obtener la mayor insensibilidad frente a campos perturbadores externos, el reloj nuclear propuesto por Campbell et al. utiliza un par extendido de estados hiperfinos nucleares en la configuración electrónica del estado fundamental, lo que parece ser ventajoso en términos del factor de calidad alcanzable y una supresión mejorada del desplazamiento cuadrático de Zeeman.
El enfoque del reloj nuclear de estado sólido fue desarrollado en 2010 por WG Rellergert et al. [15] con el resultado de una precisión esperada a largo plazo de aproximadamente 2 · 10 −16 . Aunque se espera que sea menos preciso que el enfoque del reloj nuclear de iones únicos debido a los efectos de ensanchamiento de la línea y los cambios de temperatura en el entorno de la red cristalina, este enfoque puede tener ventajas en términos de compacidad, robustez y consumo de energía. El comportamiento de estabilidad esperado fue investigado por G. Kazakov et al. en 2012. [14] En 2020, se propuso el desarrollo de un reloj nuclear de conversión interna . [dieciséis]
Los pasos importantes en el camino hacia un reloj nuclear fueron un experimento de espectroscopía de rayos gamma de precisión que permitió determinar la energía isomérica a 7.8 ± 0.5 eV, [3] [4] el exitoso enfriamiento láser directo de 229 iones Th 3+ en un Paul trampa lograda en 2011, [21] la detección directa de la desintegración de 229m Th en 2016 [22] y una primera detección del cambio de estructura hiperfina inducido por isómeros, lo que permitió al método de doble resonancia probar una excitación nuclear exitosa en 2018. [23] En 2019, la energía del isómero se midió mediante la detección de electrones de conversión interna emitidos en su decaimiento directo del estado fundamental a 8,28 ± 0,17 eV. [5] También se informó de una primera excitación exitosa del estado excitado nuclear de 29 keV de 229 Th a través de radiación de sincrotrón. [24] Más recientemente, se obtuvo una energía de 8,10 ± 0,17 eV a partir de espectroscopía de rayos gamma de precisión. [7]
La historia de 229m Th
Desde 1976, se sabe que el núcleo de 229 Th posee un estado excitado de baja energía, [25] que se restringió a una energía de excitación inferior a 10 eV en 1990 [26] y para el cual se determinó un valor de energía de 3,5 ± 1,0 eV. en 1994. [27] Ya en 1996 se propuso utilizar la excitación nuclear como una fuente de luz altamente estable para la metrología por EV Tkalya. [28]
En el momento de la propuesta del reloj nuclear en 2003, los parámetros de 229 m Th, en particular su energía, no se conocían con suficiente precisión para permitir la espectroscopia láser nuclear de iones de torio individuales y, por lo tanto, el desarrollo de un reloj nuclear. Este hecho desencadenó una multitud de esfuerzos experimentales para precisar los parámetros del estado excitado como la energía y la vida media. La detección de la luz emitida en la desintegración directa de 229 m Th ayudaría significativamente a determinar su energía con mayor precisión, sin embargo, hasta el día de hoy, todos los esfuerzos fracasaron en observar una señal segura de luz emitida en la desintegración de 229 m Th. [8] El fracaso de los primeros experimentos para observar cualquier señal de desintegración directa de 229m Th puede explicarse en parte por una corrección del valor de energía a 7,6 ± 0,5 eV en 2007 [3] (ligeramente desplazado a 7,8 ± 05 eV en 2009 [4] ). Sin embargo, tampoco todos los experimentos recientes pudieron observar ninguna señal de luz emitida en la desintegración directa, lo que podría apuntar hacia un fuerte canal de desintegración no radiativa. [29] [30] [31] [32] En 2012 [33] y nuevamente en 2018 [34] se informó la detección de luz emitida en la desintegración de 229m Th, pero las señales observadas están sujetas a discusiones controvertidas dentro de la comunidad . [35]
En 2016 se logró una detección directa de electrones emitidos en el canal de desintegración de conversión interna del isómero. [22] Esta detección sentó las bases para la determinación de la vida media de 229 m Th en átomos neutros unidos a la superficie en 2017 [36]. y una primera caracterización espectroscópica láser en 2018. [23] En 2019 se pudo determinar un valor energético mejorado basado en la espectroscopía electrónica de conversión interna. [5] Además, se logró una excitación segura del isómero a través de la población del estado de 29 keV con radiación de sincrotrón. [24] Más recientemente, se publicaron dos artículos adicionales sobre la energía isomérica. [6] [7]
Aplicaciones
Cuando esté en funcionamiento, se espera que un reloj óptico nuclear sea aplicable en varios campos. Pueden surgir aplicaciones potenciales en el campo donde ya están en funcionamiento los relojes atómicos actuales, como por ejemplo, la navegación por satélite o la transferencia de datos. Sin embargo, también pueden surgir aplicaciones potencialmente nuevas en los campos de la geodesia relativista, la búsqueda de materia oscura topológica [37] o la determinación de variaciones temporales de constantes fundamentales. [38]
Se ha destacado especialmente una alta sensibilidad de un reloj nuclear para posibles variaciones de tiempo de constantes fundamentales, por ejemplo, la constante de estructura fina. [39] La idea central es que una transición nuclear se acopla de manera diferente a la constante de estructura fina que una transición de capa atómica. Por esta razón, una comparación de la frecuencia de un reloj nuclear con un reloj atómico podría conducir a una sensibilidad extraordinariamente alta para posibles variaciones de tiempo de la constante de estructura fina. El factor de sensibilidad alcanzable, sin embargo, sigue sujeto a especulaciones. Una medición reciente es consistente con factores de mejora entre 1 (sin mejora) y 10 4 . [23]
Referencias
- ^ a b c d e f E. Peik; Chr. Tamm (2003). "Espectroscopia de láser nuclear de la transición de 3,5 eV en 229 Th" (PDF) . Cartas de Europhysics . 61 (2): 181–186. Código Bibliográfico : 2003EL ..... 61..181P . doi : 10.1209 / epl / i2003-00210-x . Archivado desde el original (PDF) el 16 de diciembre de 2013 . Consultado el 17 de marzo de 2019 .
- ^ a b c d C. Campbell; et al. (2012). "Un reloj nuclear de un solo ión para metrología en el decimonoveno lugar decimal". Phys. Rev. Lett . 108 (12): 120802. arXiv : 1110.2490 . Código bibliográfico : 2012PhRvL.108l0802C . doi : 10.1103 / PhysRevLett.108.120802 . PMID 22540568 .
- ^ a b c BR Beck; et al. (2007). "Energía que se divide en el doblete del estado fundamental en el núcleo 229 Th" . Phys. Rev. Lett . 98 (14): 142501. Código Bibliográfico : 2007PhRvL..98n2501B . doi : 10.1103 / PhysRevLett.98.142501 . PMID 17501268 .
- ^ a b c BR Beck; et al. (2009). Valor mejorado para la división de energía del doblete del estado fundamental en el núcleo 229 Th (PDF) . 12th Int. Conf. sobre Mecanismos de Reacción Nuclear. Varenna, Italia. LLNL-PROC-415170. Archivado desde el original (PDF) el 27 de enero de 2017 . Consultado el 17 de marzo de 2019 .
- ^ a b c d B. Seiferle; et al. (2019). "Energía de la transición del reloj nuclear 229 Th". Naturaleza . 573 (7773): 243–246. arXiv : 1905.06308 . Bibcode : 2019Natur.573..243S . doi : 10.1038 / s41586-019-1533-4 . PMID 31511684 .
- ^ a b A. Yamaguchi; et al. (2019). "Energía del isómero del reloj nuclear 229 Th determinada por diferencia absoluta de energía de rayos gamma". Phys. Rev. Lett . 123 (22): 222501. arXiv : 1912.05395 . Código bibliográfico : 2019PhRvL.123v2501Y . doi : 10.1103 / PhysRevLett.123.222501 . PMID 31868403 .
- ^ a b c d T. Sikorsky; et al. (2020). "Medición de la energía del isómero 229 Th con un microcalorímetro magnético". Phys. Rev. Lett . 125 (14): 142503. arXiv : 2005.13340 . doi : 10.1103 / PhysRevLett.125.142503 . PMID 33064540 .
- ^ a b c L. von der Wense; B. Seiferle (2020). "El isómero 229 Th: perspectivas de un reloj óptico nuclear". EUR. Phys. J. A . 56 : 277. arXiv : 2009.13633 . doi : 10.1140 / epja / s10050-020-00263-0 .
- ^ AD Ludlow; et al. (2015). "Relojes atómicos ópticos". Rev. Mod. Phys . 87 (2): 637–699. arXiv : 1407.3493 . doi : 10.1103 / RevModPhys.87.637 .
- ^ WF McGrew; et al. (2018). "Rendimiento del reloj atómico que permite la geodesia por debajo del nivel del centímetro". Naturaleza . 564 (7734): 87–90. arXiv : 1807.11282 . Código Bib : 2018Natur.564 ... 87M . doi : 10.1038 / s41586-018-0738-2 . PMID 30487601 .
- ^ N. Huntemann; et al. (2016). "Reloj atómico de ion único con 3 · 10 -18 incertidumbre sistemática". Phys. Rev. Lett . 116 (6): 063001. arXiv : 1602.03908 . Código bibliográfico : 2016PhRvL.116f3001H . doi : 10.1103 / PhysRevLett.116.063001 . PMID 26918984 .
- ^ TL Nicholson; et al. (2015). "Evaluación sistemática de un reloj atómico en 2 · 10 - 18 incertidumbre total" . Comunicaciones de la naturaleza . 6 : 6896. arXiv : 1412.8261 . Código Bibliográfico : 2015NatCo ... 6E6896N . doi : 10.1038 / ncomms7896 . PMC 4411304 . PMID 25898253 .
- ^ SM Brewer; et al. (2019). "Un reloj de lógica cuántica de 27 Al + con incertidumbre sistemática por debajo de 10-18 ". Phys. Rev. Lett . 123 (3): 033201. arXiv : 1902.07694 . doi : 10.1103 / PhysRevLett.123.033201 . PMID 31386450 .
- ^ a b GA Kazakov; et al. (2012). "Rendimiento de un reloj nuclear de estado sólido de torio 229". Nueva Revista de Física . 14 (8): 083019. arXiv : 1204.3268 . Código bibliográfico : 2012NJPh ... 14h3019K . doi : 10.1088 / 1367-2630 / 14/8/083019 .
- ^ a b WG Rellergert; et al. (2010). "Restringir la evolución de las constantes fundamentales con una referencia de frecuencia óptica de estado sólido basada en el núcleo 229 Th" (PDF) . Phys. Rev. Lett . 104 (20): 200802. doi : 10.1103 / PhysRevLett.104.200802 . PMID 20867019 .
- ^ a b L. von der Wense; C. Zhang (2020). "Conceptos para la espectroscopia de peine de frecuencia directa de 229m Th y un reloj nuclear de estado sólido basado en conversión interna". EUR. Phys. J. D . 74 (7): 146. arXiv : 1905.08060 . doi : 10.1140 / epjd / e2020-100582-5 .
- ^ F. Ponce; et al. (2018). "Medición precisa del primer estado nuclear excitado en 235 U" . Phys. Rev. C . 97 (5): 054310. Código Bibliográfico : 2018PhRvC..97e4310P . doi : 10.1103 / PhysRevC.97.054310 .
- ^ EV Tkalya; et al. (2015). "Vida radiativa y energía del nivel isomérico de baja energía en 229 Th". Phys. Rev. C . 92 (5): 054324. arXiv : 1509.09101 . Código bibliográfico : 2015PhRvC..92e4324T . doi : 10.1103 / PhysRevC.92.054324 .
- ^ N. Minkov; A. Pálffy (2017). "Probabilidades de transición reducidas para la desintegración gamma del isómero de 7,8 eV en 229m Th". Phys. Rev. Lett . 118 (21): 212501. arXiv : 1704.07919 . Código Bibliográfico : 2017PhRvL.118u2501M . doi : 10.1103 / PhysRevLett.118.212501 . PMID 28598657 .
- ^ Z. Varga; A. Nicholl; K. Mayer (2014). "Determinación de la 229ª vida media" . Phys. Rev. C . 89 : 064310. doi : 10.1103 / PhysRevC.89.064310 .
- ^ CJ Campbell; AG Radnaev; A. Kuzmich (2011). "Cristales Wigner de 229 Th para excitación óptica del isómero nuclear". Phys. Rev. Lett . 106 (22): 223001. arXiv : 1110.2339 . doi : 10.1103 / PhysRevLett.106.223001 . PMID 21702597 .
- ^ a b L. von der Wense; et al. (2016). "Detección directa de la transición del reloj nuclear 229 Th". Naturaleza . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Código Bib : 2016Natur.533 ... 47V . doi : 10.1038 / nature17669 . PMID 27147026 .
- ^ a b c J. Thielking; et al. (2018). "Caracterización espectroscópica láser del isómero del reloj nuclear 229m Th". Naturaleza . 556 (7701): 321–325. arXiv : 1709.05325 . Código Bib : 2018Natur.556..321T . doi : 10.1038 / s41586-018-0011-8 . PMID 29670266 .
- ^ a b T. Masuda; et al. (2019). "Bombeo de rayos X del isómero del reloj nuclear 229 Th". Naturaleza . 573 (7773): 238–242. arXiv : 1902.04823 . Código Bib : 2019Natur.573..238M . doi : 10.1038 / s41586-019-1542-3 . PMID 31511686 .
- ^ LA Kroger; CW Reich (1976). "Características del esquema de bajo nivel de energía de 229 Th como se observa en la desintegración α de 233 U". Nucl. Phys. Una . 259 (1): 29–60. Código bibliográfico : 1976NuPhA.259 ... 29K . doi : 10.1016 / 0375-9474 (76) 90494-2 .
- ^ CW Reich; RG Helmer (1990). "Separación de energía del doblete de estados intrínsecos en el estado fundamental de 229 Th" . Phys. Rev. Lett . Sociedad Estadounidense de Física. 64 (3): 271-273. Código Bibliográfico : 1990PhRvL..64..271R . doi : 10.1103 / PhysRevLett.64.271 . PMID 10041937 .
- ^ RG Helmer; CW Reich (1994). "Un estado emocionado de 229 Th a 3,5 eV" . Physical Review C . 49 (4): 1845–1858. Código Bibliográfico : 1994PhRvC..49.1845H . doi : 10.1103 / PhysRevC.49.1845 . PMID 9969412 .
- ^ EV Tkalya; et al. (1996). "Procesos del isómero nuclear 229m Th (3/2 + , 3,5 ± 1,0 eV) Excitación resonante por fotones ópticos". Physica Scripta . 53 (3): 296–299. Código Bibliográfico : 1996PhyS ... 53..296T . doi : 10.1088 / 0031-8949 / 53/3/003 .
- ^ J. Jeet; et al. (2015). "Resultados de una búsqueda directa utilizando radiación de sincrotrón para la baja energía". Cartas de revisión física . 114 (25): 253001. arXiv : 1502.02189 . Código Bibliográfico : 2015PhRvL.114y3001J . doi : 10.1103 / physrevlett.114.253001 . PMID 26197124 .
- ^ A. Yamaguchi; et al. (2015). "Búsqueda experimental de la transición nuclear de baja energía en 229 Th con radiación ondulante" . Nueva Revista de Física . 17 (5): 053053. Código bibliográfico : 2015NJPh ... 17e3053Y . doi : 10.1088 / 1367-2630 / 17/5/053053 . ISSN 1367-2630 .
- ^ L. von der Wense (2018). Sobre la detección directa de 229m Th (PDF) . Springer Theses, Berlín . ISBN 978-3-319-70461-6.
- ^ S. Stellmer; et al. (2018). "Intente excitar ópticamente el isómero nuclear en 229 Th". Phys. Rev. A . 97 (6): 062506. arXiv : 1803.09294 . Código bibliográfico : 2018PhRvA..97f2506S . doi : 10.1103 / PhysRevA.97.062506 .
- ^ X. Zhao; et al. (2012). "Observación de la desexcitación del isómero nuclear 229m Th" . Cartas de revisión física . 109 (16): 160801. Código Bibliográfico : 2012PhRvL.109p0801Z . doi : 10.1103 / PhysRevLett.109.160801 . ISSN 0031-9007 . PMID 23215066 .
- ^ PV Borisyuk; et al. (2018). "Excitación de núcleos 229 Th en plasma láser: la energía y la vida media del estado isomérico de baja altitud". arXiv : 1804.00299 [ nucl-th ].
- ^ E. Peik; K. Zimmermann (2013). "Comentario sobre" Observación de la desexcitación del isómero nuclear 229m Th " ". Cartas de revisión física . 111 (1): 018901. Código Bibliográfico : 2013PhRvL.111a8901P . doi : 10.1103 / PhysRevLett.111.018901 . PMID 23863029 .
- ^ B. Seiferle; L. von der Wense; PG Thirolf (2017). "Medición de la vida útil del isómero nuclear 229 Th". Phys. Rev. Lett . 118 (4): 042501. arXiv : 1801.05205 . Código bibliográfico : 2017PhRvL.118d2501S . doi : 10.1103 / PhysRevLett.118.042501 . PMID 28186791 .
- ^ A. Derevianko; M. Pospelov (2014). "Caza de materia oscura topológica con relojes atómicos". Física de la naturaleza . 10 (12): 933–936. arXiv : 1311.1244 . Código bibliográfico : 2014NatPh..10..933D . doi : 10.1038 / nphys3137 .
- ^ PG Thirolf; B. Seiferle; L. von der Wense (2019). "Mejorar nuestro conocimiento sobre el isómero de torio 229m : hacia un banco de pruebas para las variaciones de tiempo de las constantes fundamentales" . Annalen der Physik . 531 (5): 1800381. Bibcode : 2019AnP ... 53100381T . doi : 10.1002 / yp.201800381 .
- ^ VV Flambaum (2006). "Efecto mejorado de la variación temporal de la constante de estructura fina y la interacción fuerte en 229m Th". Phys. Rev. Lett . 97 (9): 092502. arXiv : física / 0604188 . doi : 10.1103 / PhysRevLett.97.092502 . PMID 17026357 .