Jet de Bickley

En dinámica de fluidos , el chorro de Bickley es un chorro de plano laminar bidimensional estable con un gran número de Reynolds que emerge en el fluido en reposo, llamado así por WG Bickley, quien dio la solución analítica en 1937, ^[1] al problema derivado por Schlichting en 1933 ^[2] y el problema correspondiente en coordenadas axisimétricas se denomina chorro de Schlichting . La solución es válida solo para distancias alejadas del origen del chorro.

Considere un plano estable que emerge en el mismo fluido, un tipo de chorros sumergidos de una rendija estrecha, que se supone que es muy pequeña (de modo que el fluido pierde memoria de la forma y el tamaño de la rendija lejos del origen, recuerda sólo el flujo de impulso neto). Sea la velocidad en coordenadas cartesianas y el eje del chorro sea el eje con origen en el orificio. El flujo es auto-similar para un gran número de Reynolds (el chorro es tan delgado que varía mucho más rápidamente en la dirección transversal que en la dirección de la corriente ) y puede aproximarse con ecuaciones de capa límite . ${\ Displaystyle (u, v)}$ ${\ Displaystyle x}$ ${\ Displaystyle u (x, y)}$ ${\ Displaystyle y}$ ${\ Displaystyle x}$

donde está la viscosidad cinemática y la presión es en todas partes igual a la presión del fluido exterior. Dado que el fluido está en reposo lejos del centro del chorro ${\ Displaystyle \ nu}$

y porque el flujo es simétrico con respecto al eje ${\ Displaystyle x}$

y también dado que no hay un límite sólido y la presión es constante, el flujo de momento a través de cualquier plano normal al eje debe ser el mismo ${\ Displaystyle M}$ ${\ Displaystyle x}$

es una constante, donde también es constante para flujo incompresible. ${\ Displaystyle \ rho}$