Polarización circular

Estado de polarización

Los vectores de campo eléctrico de una onda electromagnética polarizada circularmente que viaja. Esta onda está polarizada circularmente a la derecha, ya que la dirección de rotación del vector está relacionada por la regla de la mano derecha con la dirección en la que se mueve la onda; o polarizado circularmente a la izquierda de acuerdo con una convención alternativa.

En electrodinámica , la polarización circular de una onda electromagnética es un estado de polarización en el que, en cada punto, el campo electromagnético de la onda tiene una magnitud constante y gira a una velocidad constante en un plano perpendicular a la dirección de la onda.

En electrodinámica, la fuerza y ​​la dirección de un campo eléctrico está definida por su vector de campo eléctrico. En el caso de una onda polarizada circularmente, como se ve en la animación adjunta, la punta del vector de campo eléctrico , en un punto dado en el espacio, se relaciona con la fase de la luz a medida que viaja a través del tiempo y el espacio. En cualquier instante de tiempo, el vector de campo eléctrico de la onda indica un punto en una hélice orientada a lo largo de la dirección de propagación. Una onda polarizada circularmente puede rotar en uno de dos sentidos posibles: polarización circular hacia la derecha o hacia la derecha (RHCP) en la que el vector de campo eléctrico gira en el sentido hacia la derecha con respecto a la dirección de propagación, y hacia la izquierda o hacia la derecha.polarización circular zurda (LHCP) en la que el vector gira en el sentido de la mano izquierda .

La polarización circular es un caso límite de polarización elíptica . El otro caso especial es la polarización lineal más fácil de entender .

El fenómeno de la polarización surge como consecuencia del hecho de que la luz se comporta como una onda transversal bidimensional .

La polarización circular ocurre cuando los dos vectores componentes del campo eléctrico ortogonal son de igual magnitud y están desfasados ​​exactamente 90 °, o un cuarto de longitud de onda.

Descripción general

Luz polarizada circularmente para diestros / en sentido horario mostrada con y sin el uso de componentes. Esto se consideraría polarizado circularmente hacia la izquierda / en sentido antihorario si se define desde el punto de vista de la fuente en lugar del receptor. Consulte la sección de convenciones a continuación . ^[1]

A la derecha hay una ilustración de los vectores de campo eléctrico de una onda electromagnética polarizada circularmente. ^[1] Los vectores de campo eléctrico individuales, así como su vector combinado, tienen una magnitud constante y un ángulo de fase cambiante. Dado que se trata de una onda plana , cada vector representa la magnitud y la dirección del campo eléctrico para un plano completo que es perpendicular al eje óptico. Específicamente, dado que se trata de una onda plana polarizada circularmente , estos vectores indican que el campo eléctrico, de plano a plano, tiene una fuerza constante mientras su dirección gira de manera constante. Consulte estas dos imágenes ^{[ enlace muerto ]}en el artículo de onda plana para apreciar mejor esta dinámica. Esta luz se considera que está a la derecha, polarizada circularmente en el sentido de las agujas del reloj si la ve el receptor. Dado que se trata de una onda electromagnética , cada vector de campo eléctrico tiene un vector de campo magnético correspondiente, pero no ilustrado, que forma un ángulo recto con el vector de campo eléctrico y es proporcional en magnitud a él. Como resultado, los vectores del campo magnético trazarían una segunda hélice si se mostraran.

La polarización circular se encuentra a menudo en el campo de la óptica y, en esta sección, la onda electromagnética se denominará simplemente luz .

La naturaleza de la polarización circular y su relación con otras polarizaciones se entiende a menudo al pensar que el campo eléctrico está dividido en dos componentes que son perpendiculares entre sí. El componente vertical y su plano correspondiente se ilustran en azul, mientras que el componente horizontal y su plano correspondiente se ilustran en verde. Observe que el componente horizontal hacia la derecha (en relación con la dirección de desplazamiento) adelanta al componente vertical en un cuarto de longitud de onda , una diferencia de fase de 90 °. Es esta relación de fase en cuadratura la que crea la hélicey hace que los puntos de magnitud máxima de la componente vertical se correspondan con los puntos de magnitud cero de la componente horizontal, y viceversa. El resultado de esta alineación son vectores seleccionados, correspondientes a la hélice, que coinciden exactamente con los máximos de las componentes vertical y horizontal.

Para apreciar cómo este cambio de fase en cuadratura corresponde a un campo eléctrico que gira mientras mantiene una magnitud constante, imagine un punto viajando en el sentido de las agujas del reloj en un círculo. Considere cómo los desplazamientos vertical y horizontal del punto, en relación con el centro del círculo, varían sinusoidalmente.en el tiempo y están desfasados ​​en un cuarto de ciclo. Se dice que los desplazamientos están desfasados ​​en un cuarto de ciclo porque el desplazamiento máximo horizontal (hacia la izquierda) se alcanza un cuarto de ciclo antes de que se alcance el desplazamiento máximo vertical. Ahora, refiriéndose nuevamente a la ilustración, imagine el centro del círculo que se acaba de describir, viajando a lo largo del eje de adelante hacia atrás. El punto circular trazará una hélice con el desplazamiento hacia nuestra vista a la izquierda, liderando el desplazamiento vertical. Así como los desplazamientos horizontal y vertical del punto giratorio están desfasados ​​en un cuarto de ciclo en el tiempo, la magnitud de las componentes horizontal y vertical del campo eléctrico están desfasados ​​en un cuarto de longitud de onda.

Luz polarizada circularmente para zurdos / en sentido antihorario que se muestra con y sin el uso de componentes. Esto se consideraría polarizado circularmente hacia la derecha / en el sentido de las agujas del reloj si se define desde el punto de vista de la fuente en lugar del receptor.

El siguiente par de ilustraciones es el de la luz polarizada circularmente hacia la izquierda, en sentido antihorario, cuando la ve el receptor. Debido a que es zurdo, el componente horizontal hacia la derecha (en relación con la dirección de desplazamiento) ahora está retrasando el componente vertical en un cuarto de longitud de onda, en lugar de adelantarlo.

Inversión de la mano

Waveplate

Para convertir la luz polarizada circularmente a la otra mano, se puede utilizar una placa de media onda . Una placa de media onda desplaza un componente lineal dado de luz la mitad de una longitud de onda en relación con su componente lineal ortogonal.

Reflexión

La destreza de la luz polarizada se invierte reflejada en una superficie con una incidencia normal. Tras tal reflexión, la rotación del plano de polarización de la luz reflejada es idéntica a la del campo incidente. Sin embargo, con la propagación ahora en la dirección opuesta , la misma dirección de rotación que se describiría como "a la derecha" para el haz incidente, es "a la izquierda" para la propagación en la dirección contraria, y viceversa. Aparte de la inversión de la mano, la elipticidad de la polarización también se conserva (excepto en los casos de reflexión por una superficie birrefringente ).

Tenga en cuenta que este principio solo se aplica estrictamente a la luz reflejada en una incidencia normal. Por ejemplo, la luz polarizada circularmente a la derecha reflejada desde una superficie dieléctrica con incidencia rasante (un ángulo más allá del ángulo de Brewster ) aún emergerá polarizada a la derecha, pero elípticamente. La luz reflejada por un metal con una incidencia anormal generalmente también cambiará su elipticidad. Tales situaciones pueden ser resueltos por la descomposición del incidente circular (u otro) de polarización en los componentes de polarización lineal paralela y perpendicular al plano de incidencia , comúnmente denotado p y s , respectivamente. Los componentes reflejados en p y sLas polarizaciones lineales se encuentran aplicando los coeficientes de reflexión de Fresnel , que generalmente son diferentes para esas dos polarizaciones lineales. Solo en el caso especial de incidencia normal, donde no hay distinción entre p y s , los coeficientes de Fresnel para los dos componentes son idénticos, lo que conduce a la propiedad anterior.

Una serie de fotografías de 3 diapositivas tomadas con y sin un par de lentes de película MasterImage 3D polarizados circularmente de algunos parásitos de rosas europeos muertos (Cetonia aurata) cuyo color verde brillante proviene de la luz polarizada a la izquierda. Tenga en cuenta que, sin gafas, tanto los escarabajos como sus imágenes tienen un color brillante. El polarizador derecho elimina el color de los escarabajos pero deja el color de las imágenes. El polarizador izquierdo hace lo contrario, mostrando la inversión de la mano de la luz reflejada.

Conversión ay desde polarización lineal

La luz polarizada circularmente se puede convertir en luz polarizada linealmente pasándola a través de una placa de un cuarto de onda . Al pasar luz polarizada linealmente a través de una placa de un cuarto de onda con sus ejes a 45 ° con respecto a su eje de polarización, se convertirá en polarización circular. De hecho, esta es la forma más común de producir polarización circular en la práctica. Tenga en cuenta que el paso de luz polarizada linealmente a través de una placa de cuarto de onda en un ángulo distinto de 45 ° generalmente producirá una polarización elíptica.

Convenciones de mano

Una onda polarizada circularmente hacia la derecha / en el sentido de las agujas del reloj, según se define desde el punto de vista de la fuente. Se consideraría polarizado circularmente para zurdos / antihorarios si se define desde el punto de vista del receptor.

Una onda polarizada circularmente hacia la izquierda / en sentido contrario a las agujas del reloj, según se define desde el punto de vista de la fuente. Se consideraría polarizado circularmente hacia la derecha / en el sentido de las agujas del reloj si se define desde el punto de vista del receptor.

La polarización circular puede denominarse diestra o zurda, y en sentido horario o antihorario, dependiendo de la dirección en la que gira el vector de campo eléctrico. Desafortunadamente, existen dos convenciones históricas opuestas.

Desde el punto de vista de la fuente

Usando esta convención, la polarización se define desde el punto de vista de la fuente. Cuando se usa esta convención, la mano izquierda o derecha se determina apuntando el pulgar izquierdo o derecho lejos de la fuente, en la misma dirección en que se propaga la onda, y haciendo coincidir el curvado de los dedos con la dirección de la rotación temporal de la onda. el campo en un punto dado en el espacio. Al determinar si la onda está polarizada circularmente en sentido horario o antihorario, se toma nuevamente el punto de vista de la fuente, y mientras se mira hacia otro lado y en la misma dirección de propagación de la onda, se observa la dirección del campo espacial. rotación.

Usando esta convención, el vector de campo eléctrico de una onda polarizada circularmente a la derecha es el siguiente:${\displaystyle \left(E_{x},\,E_{y},\,E_{z}\right)\propto \left(\cos {\frac {2\pi }{\lambda }}\left(ct-z\right),\,\sin {\frac {2\pi }{\lambda }}\left(ct-z\right),\,0\right).}$

Como ejemplo específico, consulte la onda polarizada circularmente en la primera animación. Usando esta convención, esa onda se define como diestra porque cuando uno apunta con el pulgar derecho en la misma dirección de propagación de la onda, los dedos de esa mano se curvan en la misma dirección de la rotación temporal del campo. Se considera polarizado circularmente en el sentido de las agujas del reloj porque, desde el punto de vista de la fuente, mirando en la misma dirección de propagación de la onda, el campo gira en el sentido de las agujas del reloj. La segunda animación es la de la luz para zurdos o en sentido antihorario, utilizando esta misma convención.

Esta convención está en conformidad con el estándar del Instituto de Ingenieros Eléctricos y Electrónicos (IEEE) y, como resultado, se usa generalmente en la comunidad de ingenieros. ^{[2] [3] [4]}

Los físicos cuánticos también utilizan esta convención de la mano porque es consistente con su convención de la mano para el giro de una partícula. ^[5]

Los radioastrónomos también utilizan esta convención de acuerdo con una resolución de la Unión Astronómica Internacional (IAU) hecha en 1973. ^[6]

Desde el punto de vista del receptor

En esta convención alternativa, la polarización se define desde el punto de vista del receptor. Usando esta convención, la mano izquierda o derecha se determina apuntando el pulgar izquierdo o derecho hacia la fuente, en contra de la dirección de propagación, y luego haciendo coincidir el rizado de los dedos con la rotación espacial del campo.

Cuando se usa esta convención, en contraste con la otra convención, la mano definida de la ola coincide con la mano de la naturaleza del tipo de tornillo del campo en el espacio. Específicamente, si uno congela una onda de la mano derecha en el tiempo, cuando uno dobla los dedos de la mano derecha alrededor de la hélice, el pulgar apuntará en la dirección de progresión de la hélice, dado el sentido de rotación. Tenga en cuenta que, en el contexto de la naturaleza de todos los tornillos y hélices, no importa en qué dirección apunte con el pulgar al determinar su destreza.

Al determinar si la onda está polarizada circularmente en sentido horario o antihorario, se toma nuevamente el punto de vista del receptor y, mientras se mira hacia la fuente, en contra de la dirección de propagación, se observa la dirección de rotación temporal del campo.

Al igual que en la otra convención, ser diestro corresponde a una rotación en el sentido de las agujas del reloj, y ser zurdo corresponde a una rotación en el sentido contrario a las agujas del reloj.

Muchos libros de texto de óptica utilizan esta segunda convención. ^{[7] [8]} También es utilizado por SPIE ^[9] , así como por la Unión Internacional de Química Pura y Aplicada (IUPAC). ^[10]

Usos de las dos convenciones

Como se indicó anteriormente, existe una confusión significativa con respecto a estos dos convenios. Como regla general, las comunidades de ingeniería, física cuántica y radioastronomía utilizan la primera convención, en la que la onda se observa desde el punto de vista de la fuente. ^{[3] [5] [6]} En muchos libros de texto de física que tratan de la óptica, se utiliza la segunda convención, en la que la luz se observa desde el punto de vista del receptor. ^{[5] [7]}

Para evitar confusiones, es una buena práctica especificar "como se define desde el punto de vista de la fuente" o "como se define desde el punto de vista del receptor" cuando se analizan cuestiones de polarización.

El archivo de la norma federal estadounidense 1037C propone dos convenciones contradictorias de la mano derecha. ^[11]

Radio FM

El término "polarización circular" se utiliza a menudo erróneamente para describir señales de polaridad mixta ^{[ cita requerida ] que se} utilizan principalmente en radio FM (87,5 a 108,0 MHz en los EE. UU.), En las que un componente vertical y uno horizontal se propagan simultáneamente por un solo o un matriz combinada. Esto tiene el efecto de producir una mayor penetración en edificios y áreas de difícil recepción que una señal con un solo plano de polarización. Este sería un caso en el que la polarización se llamaría más apropiadamente polarización aleatoria porque la polarización en un receptor, aunque constante, variará dependiendo de la dirección del transmisor y otros factores en el diseño de la antena transmisora. Consulte los parámetros de Stokes .
El término "radio FM" anterior se refiere a la transmisión de FM , no a la radio bidireccional (más propiamente llamada radio móvil terrestre ), que utiliza polarización vertical casi exclusivamente.

Dicroísmo

Artículo principal: dicroísmo circular

El dicroísmo circular (CD) es la absorción diferencial de luz polarizada circularmente para diestros y zurdos . El dicroísmo circular es la base de una forma de espectroscopía que se puede utilizar para determinar la isomería óptica y la estructura secundaria de las moléculas .

En general, este fenómeno se exhibirá en bandas de absorción de cualquier molécula ópticamente activa . Como consecuencia, la mayoría de las moléculas biológicas exhiben dicroísmo circular, debido a las moléculas dextrorrotarias (p. Ej., Algunos azúcares ) y levorrotarias (p. Ej., Algunos aminoácidos ) que contienen. También es digno de mención que una estructura secundaria también impartirá una CD distinta a sus moléculas respectivas. Por lo tanto, la hélice alfa , la hoja beta y las regiones espirales aleatorias de las proteínas y la doble hélice de los ácidos nucleicos. tienen firmas espectrales de CD representativas de sus estructuras.

Además, en las condiciones adecuadas, incluso las moléculas no quirales exhibirán dicroísmo circular magnético , es decir, dicroísmo circular inducido por un campo magnético.

Luminiscencia

La luminiscencia de polarización circular (CPL) puede ocurrir cuando un luminóforo o un conjunto de luminóforos es quiral . El grado de polarización de las emisiones se cuantifica de la misma manera que para el dicroísmo circular , en términos del factor de disimetría , también denominado a veces factor de anisotropía . Este valor viene dado por:

${\displaystyle g_{em}\ =\ 2\left({\theta _{\mathrm {left} }-\theta _{\mathrm {right} } \over \theta _{\mathrm {left} }+\theta _{\mathrm {right} }}\right)}$

donde corresponde al rendimiento cuántico de la luz polarizada circularmente para zurdos y al de la luz para diestros. El valor absoluto máximo de g _em , correspondiente a la polarización circular puramente hacia la izquierda o hacia la derecha, es por tanto 2. Mientras tanto, el valor absoluto más pequeño que puede alcanzar g _em , correspondiente a la luz linealmente polarizada o no polarizada, es cero.${\displaystyle \theta _{\mathrm {left} }}$${\displaystyle \theta _{\mathrm {right} }}$

Descripción matemática

La solución de onda plana sinusoidal clásica de la ecuación de onda electromagnética para los campos eléctrico y magnético es:

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathbf {E} (\mathbf {r} ,t)&=\left|\,\mathbf {E} \,\right|\mathrm {Re} \left\{\mathbf {Q} \left|\psi \right\rangle \exp \left[i\left(kz-\omega t\right)\right]\right\}\\\mathbf {B} (\mathbf {r} ,t)&={\hat {\mathbf {z} }}\times \mathbf {E} (\mathbf {r} ,t)\end{aligned}}}$

donde k es el número de onda ;

${\displaystyle \omega =ck}$

es la frecuencia angular de la onda; es una matriz ortogonal cuyas columnas abarcan el plano transversal xy; y es la velocidad de la luz .${\displaystyle \mathbf {Q} =\left[{\hat {\mathbf {x} }},{\hat {\mathbf {y} }}\right]}$${\displaystyle 2\times 2}$${\displaystyle c}$

Aquí,

${\displaystyle \left|\,\mathbf {E} \,\right|}$

es la amplitud del campo, y

${\displaystyle |\psi \rangle \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {\begin{pmatrix}\psi _{x}\\\psi _{y}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\cos \theta \exp \left(i\alpha _{x}\right)\\\sin \theta \exp \left(i\alpha _{y}\right)\end{pmatrix}}}$

es el vector de Jones normalizado en el plano xy.

Si gira en radianes con respecto a y la amplitud x es igual a la amplitud y, la onda está polarizada circularmente. El vector de Jones es:${\displaystyle \alpha _{y}}$${\displaystyle \pi /2}$${\displaystyle \alpha _{x}}$

${\displaystyle |\psi \rangle ={1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\\pm i\end{pmatrix}}\exp \left(i\alpha _{x}\right)}$

donde el signo más indica polarización circular izquierda y el signo menos indica polarización circular derecha. En el caso de la polarización circular, el vector de campo eléctrico de magnitud constante gira en el plano x - y .

Si los vectores base se definen de manera que:

${\displaystyle |\mathrm {R} \rangle \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\-i\end{pmatrix}}}$

y:

${\displaystyle |\mathrm {L} \rangle \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {1 \over {\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\i\end{pmatrix}}}$

entonces el estado de polarización se puede escribir en la "base RL" como:

${\displaystyle |\psi \rangle =\psi _{\mathrm {R} }|\mathrm {R} \rangle +\psi _{\mathrm {L} }|\mathrm {L} \rangle }$

dónde:

${\displaystyle {\begin{aligned}\psi _{\mathrm {R} }~&{\stackrel {\mathrm {def} }{=}}~{\frac {1}{\sqrt {2}}}\left(\cos \theta +i\sin \theta \exp \left(i\delta \right)\right)\exp \left(i\alpha _{x}\right)\\\psi _{\mathrm {L} }~&{\stackrel {\mathrm {def} }{=}}~{\frac {1}{\sqrt {2}}}\left(\cos \theta -i\sin \theta \exp \left(i\delta \right)\right)\exp \left(i\alpha _{x}\right)\end{aligned}}}$

y:

${\displaystyle \delta =\alpha _{y}-\alpha _{x}.}$

Antenas

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Se pueden utilizar varios tipos diferentes de elementos de antena para producir radiación polarizada circularmente (o casi); siguiendo a Balanis, ^[12] se pueden utilizar elementos dipolares :

"... dos dipolos cruzados proporcionan los dos componentes de campo ortogonales ... Si los dos dipolos son idénticos, la intensidad de campo de cada uno a lo largo del cenit ... sería de la misma intensidad. Además, si los dos dipolos fueran alimentados con una diferencia de fase de tiempo de 90 ° (cuadratura de fase), la polarización a lo largo del cenit sería circular ... Una forma de obtener la diferencia de fase de tiempo de 90 ° entre las dos componentes de campo ortogonales, radiadas respectivamente por los dos dipolos, es alimentando uno de los dos dipolos con una línea de transmisión que es 1/4 de longitud de onda más larga o más corta que la del otro ", p.80;

o elementos helicoidales :

"Para lograr una polarización circular [en modo axial o de fuego final] ... la circunferencia C de la hélice debe ser ... con C / longitud de onda = 1 cerca del óptimo, y el espaciado alrededor de S = longitud de onda / 4", p. 571;

o elementos de parche :

"... se pueden obtener polarizaciones circulares y elípticas utilizando varias disposiciones de alimentación o ligeras modificaciones realizadas a los elementos ... Se puede obtener una polarización circular si se excitan dos modos ortogonales con una diferencia de tiempo-fase de 90 ° entre ellos. puede lograrse ajustando las dimensiones físicas del parche .... Para un elemento de parche cuadrado, la forma más fácil de excitar la polarización circular ideal es alimentar el elemento en dos bordes adyacentes ... La diferencia de fase en cuadratura se obtiene alimentando el elemento con divisor de potencia de 90 °, "p.859.

En mecánica cuántica

Más información: polarización de fotones

En el punto de vista de la mecánica cuántica , la luz está compuesta de fotones . La polarización es una manifestación del momento angular de giro de la luz . Más específicamente, en mecánica cuántica, la dirección de giro de un fotón está ligada a la mano de la luz polarizada circularmente, y el giro de un haz de fotones es similar al giro de un haz de partículas, como los electrones. ^[13]

En la naturaleza

La superficie externa de la rosa chafer refleja casi exclusivamente luz polarizada circularmente a la izquierda.

Solo se conocen unos pocos mecanismos en la naturaleza que producen sistemáticamente luz polarizada circularmente . En 1911, Albert Abraham Michelson descubrió que la luz reflejada por el escarabajo dorado Chrysina resplendens está polarizada preferentemente a la izquierda. Desde entonces, la polarización circular se ha medido en varios otros escarabajos como Chrysina gloriosa , ^[14] así como en algunos crustáceos como el camarón mantis . En estos casos, el mecanismo subyacente es la helicidad a nivel molecular de la cutícula quitinosa . ^[15]

La bioluminiscencia de las larvas de luciérnagas también está polarizada circularmente, como se informó en 1980 para las especies Photuris lucicrescens y Photuris versicolor . Para las luciérnagas, es más difícil encontrar una explicación microscópica para la polarización, porque se encontró que las linternas izquierda y derecha de las larvas emiten luz polarizada de sentidos opuestos. Los autores sugieren que la luz comienza con una polarización lineal debido a la falta de homogeneidad dentro de los fotocitos alineados , y capta la polarización circular mientras pasa a través del tejido birrefringente linealmente . ^[dieciséis]

Las interfaces agua-aire proporcionan otra fuente de polarización circular. La luz solar que se vuelve a dispersar hacia la superficie está polarizada linealmente. Si esta luz se refleja entonces totalmente internamente hacia abajo, su componente vertical sufre un cambio de fase. Para un observador submarino que mira hacia arriba, la tenue luz fuera de la ventana de Snell está polarizada (parcialmente) circularmente. ^[17]

Las fuentes más débiles de polarización circular en la naturaleza incluyen la dispersión múltiple por polarizadores lineales, como en la polarización circular de la luz de las estrellas, y la absorción selectiva por medios dicroicos circularmente .

Se ha informado que dos especies de camarones mantis pueden detectar luz polarizada circular. ^{[18] [19]}

Ver también

• Polarizador
• Película 3D
• Quiralidad
• Soluciones de onda plana sinusoidal de la ecuación de onda electromagnética
• Polarización de la luz de las estrellas
• Placa de onda

Referencias

1. Para conocer las convenciones sobre la mano derecha, consulte la sección de referencia Convenciones sobre la mano izquierda / derecha
2. IEEE Std 149-1979 (R2008), "Procedimientos de prueba estándar IEEE para antenas". Reafirmado el 10 de diciembre de 2008, aprobado el 15 de diciembre de 1977, Junta de Normas IEEE-SA. Aprobado el 9 de octubre de 2003, American National Standards Institute. ISBN  0-471-08032-2 . doi : 10.1109 / IEEESTD.1979.120310 , seg. 11.1, pág. 61. "el sentido de polarización, o lateralidad ... se llama diestro (zurdo) si la dirección de rotación es en el sentido de las agujas del reloj (en sentido antihorario) para un observador que mira en la dirección de propagación"
3. Ondas electromagnéticas y antenas - SJ Orfanidis: Nota a pie de página p.45, "la mayoría de los textos de ingeniería utilizan la convención IEEE y la mayoría de los textos de física, la convención opuesta".
4. Ondas electromagnéticas y antenas - SJ Orfanidis Pg 44 "Enrolle los dedos de sus manos izquierda y derecha en un puño y apunte ambos pulgares hacia la dirección de propagación"
5. Conferencias sobre física Feynman (Vol. 1, cap. 33-1) "Si el final del vector eléctrico, cuando lo miramos cuando la luz viene directamente hacia nosotros, gira en sentido contrario a las agujas del reloj, lo llamamos polarización circular de la mano derecha ... Nuestra convención para etiquetar la polarización circular de la mano izquierda y la derecha es consistente con la que se usa hoy para todas las demás partículas en física que exhiben polarización (por ejemplo, electrones). , en algunos libros sobre óptica se utilizan las convenciones opuestas, por lo que hay que tener cuidado ".
6. Reunión de la Asamblea General de la UAI, 1973, Comisión 40 (Radioastronomía / Radioastronomía), 8. DEFINICIONES DE POLARIZACIÓN - "Se convocó un grupo de trabajo presidido por Westerhout para discutir la definición de temperaturas de brillo de polarización utilizadas en la descripción de objetos extendidos polarizados y la La siguiente resolución fue adoptada por las Comisiones 25 y 40: 'SE RESUELVE, que el marco de referencia para los parámetros de Stokes es el de Ascensión Recta y Declinación con el ángulo de posición del vector eléctrico máximo, q, comenzando desde el Norte y aumentando a través de Este. La polarización elíptica se define de conformidad con las definiciones del Instituto de Ingenieros Eléctricos y Electrónicos (Norma IEEE 211, 1969). Esto significa que la polarización de la radiación entrante, para la cual el ángulo de posición, q,del vector eléctrico, medido en un punto fijo en el espacio, aumenta con el tiempo, se describe como diestro y positivo '".
7. Polarización en líneas espectrales. 2004 E. Landi Degl'innocenti, M Landolfi Sección 1.2 "Cuando ... la punta del vector de campo eléctrico gira en el sentido de las agujas del reloj para un observador que mira hacia la fuente de radiación, ... (se considerará) ... positivo (o diestro ) polarización circular, Nuestra convención ... concuerda con las propuestas en los libros de texto clásicos sobre luz polarizada por Shurcliff (1952) y por Clarke y Grainger (1971). La misma convención también es utilizada, aunque con algunas excepciones, por astrónomos ópticos trabajando en el campo de la polarimetría. Muchos radioastrónomos, por otro lado, usan la convención opuesta. [1]
8. MANUAL DE ÓPTICA Volumen I, Dispositivos, Medidas y Propiedades, Michael Bass Página 272 Nota al pie: "La luz polarizada circularmente a la derecha se define como una rotación en el sentido de las agujas del reloj del vector eléctrico cuando el observador mira en contra de la dirección en la que viaja la onda".
9. "La elipse de polarización" . spie.org . Consultado el 13 de abril de 2018 .
10. SE Braslavsky (1 de enero de 2009). "Glosario de términos utilizados en fotoquímica, 3ª edición (Recomendaciones de la IUPAC 2006)" (PDF) . Química pura y aplicada . 79 (3): 293–465. doi : 10.1351 / pac200779030293 . S2CID 96601716 .  
11. En un lugar se indica ... "Nota 1. ... En general, la figura, es decir, la polarización, es elíptica y se traza en sentido horario o antihorario, visto en la dirección de propagación. .. La rotación del vector eléctrico en el sentido de las agujas del reloj se denomina polarización a la derecha, y la rotación en el sentido contrario a las agujas del reloj se denomina polarización a la izquierda ". [2] Archivado 2011-05-14 en la Wayback Machine En otra ubicación se dice ... "Nota 4: La polarización circular puede denominarse" a la derecha "o" a la izquierda ", dependiendo de si la hélice describe la rosca de un tornillo a la derecha o a la izquierda, respectivamente. " [3]
12. Balanis, Constantine A. "Teoría de la antena - Análisis y diseño", 2005, tercera edición, John Wiley & Sons.
13. Introducción a la teoría cuántica 2ED David Park Sec 2.2 Pg32 "... la polarización de un haz de luz es exactamente el mismo tipo de cosa que el giro de un haz de electrones, las diferencias de terminología reflejan solo los accidentes del orden histórico de descubrimiento ".
14. Srinivasarao, Mohan; Park, Jung Ok; Crne, Matija; Sharma, Vivek (24 de julio de 2009). "Origen estructural de la iridiscencia polarizada circularmente en escarabajos enjoyados" . Ciencia . 325 (5939): 449–451. Código Bibliográfico : 2009Sci ... 325..449S . doi : 10.1126 / science.1172051 . PMID 19628862 . S2CID 206519071 : a través de science.sciencemag.org.  
15. Hegedüs, Ramón; Győző Szélb; Gábor Horváth (septiembre de 2006). "Polarimetría de imágenes de la cutícula de polarización circular de escarabajos (Coleoptera: Rutelidae, Cetoniidae)" (PDF) . Investigación de la visión . 46 (17): 2786–2797. doi : 10.1016 / j.visres.2006.02.007 . PMID 16564066 . S2CID 14974820 . Archivado desde el original (PDF) el 21 de julio de 2011.   
16. Wynberg, Hans; Meijer, EW; Hummelen, JC; Dekkers, HPJM; Schippers, PH; Carlson, AD (7 de agosto de 1980). "Polarización circular observada en bioluminiscencia" (PDF) . Naturaleza . 286 (5773): 641–642. Código Bibliográfico : 1980Natur.286..641W . doi : 10.1038 / 286641a0 . S2CID 4324467 . Archivado desde el original (PDF) el 24 de julio de 2011.  
17. Horváth, Gábor; Dezsö Varjú (2003). Luz polarizada en la visión animal: patrones de polarización en la naturaleza . Saltador. págs. 100-103. ISBN 978-3-540-40457-6.
18. Tsyr-Huei Chiou; Sonja Kleinlogel; Tom Cronin; Roy Caldwell; Birte Loeffler; Afsheen Siddiqi; Alan Goldizen; Justin Marshall (2008). "Visión de polarización circular en un crustáceo estomatópodo". Biología actual . 18 (6): 429–34. doi : 10.1016 / j.cub.2008.02.066 . PMID 18356053 . S2CID 6925705 .  
19. Sonja Kleinlogel; Andrew White (2008). "El mundo secreto de los camarones: visión de polarización en su máxima expresión" . PLoS ONE . 3 (5): e2190. arXiv : 0804.2162 . Código bibliográfico : 2008PLoSO ... 3.2190K . doi : 10.1371 / journal.pone.0002190 . PMC 2377063 . PMID 18478095 .  

Enlaces externos

• Luz circularmente polarizada: escarabajos y pantallas
• Artículo sobre el camarón mantis y la polarización circular.
• Animación de polarización circular (en YouTube)
• Comparación de polarización circular con polarizaciones lineales y elípticas (animación de YouTube)
• Inversión de la mano de la luz polarizada circularmente por espejo. Una demostración: sencilla, barata e instructiva

Lectura adicional

• Jackson, John D. (1999). Electrodinámica clásica (3ª ed.). Nueva York: Wiley. ISBN 978-0-471-30932-1.
• Born, M. y Wolf, E. (1999). Principios de óptica : teoría electromagnética de propagación, interferencia y difracción de la luz (7ª ed.). Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-64222-4.