Un foco de plasma denso ( DPF ) es un tipo de sistema de generación de plasma desarrollado originalmente como un dispositivo de energía de fusión a principios de la década de 1960. El sistema demostró escalar leyes que sugerían que no sería útil en el papel de potencia comercial, y desde la década de 1980 se ha utilizado principalmente como un sistema de enseñanza de fusión, y como fuente de neutrones y rayos-X .
El concepto original fue desarrollado en 1954 por NV Filippov, quien notó el efecto mientras trabajaba en las primeras máquinas pinch en la URSS. [1] Un importante programa de investigación sobre DPF se llevó a cabo en la URSS hasta finales de la década de 1950 y continúa hasta el día de hoy. Una versión diferente del mismo concepto básico fue descubierta de forma independiente en los Estados Unidos por JW Mather a principios de la década de 1960. Esta versión experimentó cierto desarrollo en la década de 1970 y se siguen desarrollando variaciones.
El diseño básico se deriva del concepto z-pinch . Tanto el DPF como el pellizco utilizan grandes corrientes eléctricas que atraviesan un gas para hacer que se ionice en plasma y luego se pellizcan sobre sí mismos para aumentar la densidad y la temperatura del plasma. El DPF difiere en gran medida en la forma; la mayoría de los dispositivos utilizan dos cilindros concéntricos y forman el pellizco en el extremo del cilindro central. Por el contrario, los sistemas de pellizco en Z generalmente usan un solo cilindro, a veces un toro, y pellizcan el plasma en el centro.
El foco de plasma es similar al dispositivo de pistola de plasma de alta intensidad (HIPGD) (o simplemente pistola de plasma ), que expulsa plasma en forma de plasmoide, sin pellizcarlo. Krishnan realizó una revisión exhaustiva del foco de plasma denso y sus diversas aplicaciones en 2012. [2]
Concepto de pellizco
Los dispositivos basados en pinch son los primeros sistemas que se desarrollaron seriamente para la investigación de la fusión, comenzando con máquinas muy pequeñas construidas en Londres en 1948. Normalmente tomaban una de dos formas; Las máquinas de pellizco lineales son tubos rectos con electrodos en ambos extremos para aplicar la corriente al plasma, mientras que las máquinas de pellizco toroidales son máquinas en forma de rosquilla con grandes imanes envueltos alrededor que suministran la corriente a través de inducción magnética .
En ambos tipos de máquinas, se aplica una gran ráfaga de corriente a un gas diluido dentro del tubo. Esta corriente inicialmente ioniza el gas en plasma. Una vez que se completa la ionización, que ocurre en microsegundos, el plasma comienza a conducir una corriente. Debido a la fuerza de Lorentz , esta corriente crea un campo magnético que hace que el plasma se "pellizque" en un filamento, similar a un rayo. Este proceso aumenta la densidad del plasma muy rápidamente, lo que hace que aumente su temperatura.
Los primeros dispositivos demostraron rápidamente un problema con la estabilidad de este proceso. A medida que la corriente comenzó a fluir en el plasma, aparecieron efectos magnéticos conocidos como "salchicha" y "torcedura" que hicieron que el plasma se volviera inestable y finalmente golpeara los lados del recipiente. Cuando esto ocurría, el plasma caliente hacía que los átomos del metal o del vidrio se desconcharan y entraran en el combustible, enfriando rápidamente el plasma. A menos que el plasma pudiera estabilizarse, este proceso de pérdida haría imposible la fusión.
A mediados de la década de 1950 aparecieron dos posibles soluciones. En el concepto de pellizco rápido , un dispositivo lineal sufriría el pellizco tan rápido que el plasma en su conjunto no se movería, en cambio, solo la capa más externa comenzaría a pellizcar, creando una onda de choque que continuaría el proceso después de que se eliminó la corriente. . En el pellizco estabilizado , se agregarían nuevos campos magnéticos que se mezclarían con el campo de la corriente y crearían una configuración más estable. En las pruebas, ninguno de estos sistemas funcionó, y la ruta de pellizco hacia la fusión fue abandonada en gran medida a principios de la década de 1960. [ cita requerida ]
Concepto DPF
Durante los experimentos en una máquina de pellizco lineal, Filippov notó que ciertas disposiciones de los electrodos y el tubo harían que el plasma tomara nuevas formas. Esto llevó al concepto de DPF.
En una máquina DPF típica, hay dos electrodos cilíndricos. El interior, a menudo sólido, está físicamente separado del exterior por un disco aislante en un extremo del dispositivo. Se deja abierto en el otro extremo. El resultado final es algo así como una taza de café con medio perrito caliente de pie en su extremo en el medio de la taza.
Cuando se aplica corriente, comienza a formar un arco en la ruta de menor resistencia, en el extremo cerca del disco aislante. Esto hace que el gas en el área se ionice rápidamente y la corriente comience a fluir a través de él hacia el electrodo externo. La corriente crea un campo magnético que comienza a empujar el plasma por el tubo hacia el extremo abierto. Llega al final en microsegundos.
Cuando llega al final, continúa moviéndose por un corto tiempo, pero los puntos finales de la hoja actual permanecen unidos al final de los cilindros. Esto hace que la hoja de plasma se doble en una forma similar a la de un paraguas o la gorra de un hongo.
En este punto, el movimiento adicional se detiene y la corriente continua en cambio comienza a pellizcar la sección cerca del electrodo central. Eventualmente, esto hace que el área en forma de anillo anterior se comprima hacia abajo en un poste vertical que se extiende desde el extremo del electrodo interno. En esta zona, la densidad aumenta considerablemente.
Todo el proceso procede a muchas veces la velocidad del sonido en el gas ambiental. A medida que la vaina de corriente continúa moviéndose axialmente, la parte en contacto con el ánodo se desliza a través de la cara del ánodo, simétricamente en el eje. Cuando el frente de implosión de la onda de choque se fusiona con el eje, un frente de choque reflejado emana desde el eje hasta que se encuentra con la vaina de la corriente impulsora que luego forma el límite axisimétrico de la columna de plasma caliente pellizcada o enfocada.
La densa columna de plasma (similar al Z-pinch ) aprieta rápidamente, sufre inestabilidades y se rompe. La intensa radiación electromagnética y las explosiones de partículas, denominadas colectivamente multirradiación, se producen durante el plasma denso y las fases de ruptura. Estas fases críticas duran típicamente decenas de nanosegundos para una máquina de enfoque pequeña (kJ, 100 kA) hasta alrededor de un microsegundo para una máquina de enfoque grande (MJ, varias MA).
El proceso, incluidas las fases axiales y radiales, puede durar, para la máquina Mather DPF, de unos pocos microsegundos (para un foco pequeño) a 10 microsegundos para una máquina de foco más grande. Una máquina de enfoque Filippov tiene una fase axial muy corta en comparación con un enfoque Mather.
Aplicaciones
Cuando se opera con deuterio , se emiten ráfagas intensas de rayos X y partículas cargadas, al igual que los subproductos de la fusión nuclear, incluidos los neutrones . [3] Hay investigaciones en curso que demuestran aplicaciones potenciales como fuente de rayos X suaves [4] para litografía microelectrónica de próxima generación , micromecanizado de superficie , rayos X pulsados y fuente de neutrones para aplicaciones de inspección médica y de seguridad y modificación de materiales, [5 ] entre otros.
Para aplicaciones de armas nucleares , los dispositivos de enfoque de plasma denso se pueden utilizar como fuente de neutrones externa . [6] Otras aplicaciones incluyen la simulación de explosiones nucleares (para probar el equipo electrónico) y una fuente de neutrones corta e intensa útil para el descubrimiento sin contacto o la inspección de materiales nucleares (uranio, plutonio).
Caracteristicas
Una característica importante del foco de plasma denso es que la densidad de energía del plasma enfocado es prácticamente una constante en toda la gama de máquinas, [7] desde máquinas de sub-kilojulios hasta máquinas de megajulios, cuando estas máquinas están sintonizadas para un funcionamiento óptimo. [8] Esto significa que una pequeña máquina de enfoque de plasma del tamaño de una mesa produce esencialmente las mismas características de plasma (temperatura y densidad) que el foco de plasma más grande. Por supuesto, la máquina más grande producirá el mayor volumen de plasma enfocado con una correspondiente vida útil más larga y más rendimiento de radiación.
Incluso el foco de plasma más pequeño tiene esencialmente las mismas características dinámicas que las máquinas más grandes, produciendo las mismas características de plasma y los mismos productos de radiación. Esto se debe a la escalabilidad de los fenómenos del plasma .
Véase también plasmoide , la bola de plasma magnética autónoma que puede producirse mediante un foco de plasma denso.
Parámetros de diseño
El hecho de que la densidad de energía del plasma sea constante en toda la gama de dispositivos de enfoque de plasma, de grandes a pequeños, está relacionado con el valor de un parámetro de diseño que debe mantenerse en un cierto valor para que el enfoque de plasma funcione de manera eficiente.
El parámetro crítico de diseño de 'velocidad' para los dispositivos productores de neutrones es , dónde es la corriente, es el radio del ánodo, y es la densidad o presión del gas. [7]
Por ejemplo, para el funcionamiento optimizado por neutrones en deuterio, el valor de este parámetro crítico, observado experimentalmente en un rango de máquinas desde kilojulios hasta cientos de kilojulios, es: 9 kA / (mm · Torr 0,5 ) o 780 kA / (m · Pa 0,5 ), con una desviación notablemente pequeña del 10% en una gama tan amplia de tamaños de máquinas.
Por lo tanto, si tenemos una corriente máxima de 180 kA, requerimos un ánodo de radio de 10 mm con una presión de llenado de deuterio de 4 Torr (530 Pa). La longitud del ánodo debe coincidir con el tiempo de subida de la corriente del condensador para permitir una velocidad de tránsito axial promedio de la vaina de corriente de poco más de 50 mm / μs. Por tanto, un tiempo de subida del condensador de 3 μs requiere una longitud de ánodo coincidente de 160 mm.
El ejemplo anterior de corriente máxima de 180 kA que aumenta en 3 μs, el radio del ánodo y la longitud de 10 y 160 mm respectivamente están cerca de los parámetros de diseño de la UNU / ICTP PFF (Universidad de las Naciones Unidas / Centro Internacional de Física Teórica Instalación de Fusión de Plasma) . [9] Este pequeño dispositivo de sobremesa fue diseñado como un sistema experimental integrado de bajo costo para entrenamiento y transferencia para iniciar / fortalecer la investigación experimental del plasma en países en desarrollo. [10]
Puede observarse que el cuadrado del parámetro de excitación es una medida de la "densidad de energía del plasma".
Por otro lado, otro propuesto, el llamado "parámetro de densidad de energía" , donde E es la energía almacenada en el banco de condensadores y a es el radio del ánodo, para la operación optimizada con neutrones en deuterio, el valor de este parámetro crítico, observado experimentalmente en un rango de máquinas desde decenas de julios hasta cientos de kilojulios, está en el orden de J / m 3 . [8] Por ejemplo, para un banco de condensadores de 3 kJ, el radio del ánodo es del orden de 12 mm. Este parámetro tiene un rango de 3.6x10 ^ 9 a 7.6x10 ^ 11 para las máquinas encuestadas por Soto. La amplia gama de este parámetro se debe a que se trata de una "densidad de energía de almacenamiento" que se traduce en una densidad de energía de plasma con diferente eficiencia dependiendo del rendimiento ampliamente diferente de las diferentes máquinas. Por lo tanto, para dar como resultado la densidad de energía del plasma necesaria (que se encuentra casi constante para la producción de neutrones optimizada) se requiere una densidad de almacenamiento inicial muy diferente.
La investigación actual
Una red de diez máquinas DPF idénticas opera en ocho países de todo el mundo. Esta red produce artículos de investigación sobre temas que incluyen optimización y diagnóstico de máquinas (rayos X suaves, neutrones, haces de electrones e iones), aplicaciones (microlitografía, micromecanizado, modificación y fabricación de materiales, imágenes y simulación médica, astrofísica), así como modelado y computación. . La red fue organizada por Sing Lee en 1986 y está coordinada por la Asociación Africana Asiática para el Entrenamiento del Plasma, AAAPT . Se ha desarrollado un paquete de simulación, el Modelo Lee, [11] para esta red, pero es aplicable a todos los dispositivos de enfoque de plasma. El código normalmente produce una excelente concordancia entre los resultados calculados y medidos, [12] y está disponible para descargar como una instalación de laboratorio de Universal Plasma Focus. El Instituto de Estudios de Concentración de Plasma IPFS [13] se fundó el 25 de febrero de 2008 para promover el uso correcto e innovador del código del Modelo Lee y fomentar la aplicación de experimentos numéricos de concentración de plasma. La investigación de IPFS ya ha extendido las leyes de escalado de neutrones derivadas numéricamente a experimentos de varios megajulios. [14] Estos esperan verificación. Los experimentos numéricos con el código también han dado como resultado la compilación de una ley de escala global que indica que el conocido efecto de saturación de neutrones está mejor correlacionado con un mecanismo de deterioro de escala. Esto se debe al creciente dominio de la resistencia dinámica de fase axial a medida que la impedancia del banco de capacitores disminuye con el aumento de la energía del banco (capacitancia). En principio, la saturación resistiva podría superarse operando el sistema de energía por pulsos a un voltaje más alto.
El Centro Internacional de Plasmas Magnetizados Densos (ICDMP) en Varsovia, Polonia, opera varias máquinas de enfoque de plasma para un programa internacional de investigación y capacitación. Entre estas máquinas hay una con una capacidad de energía de 1 MJ, lo que la convierte en uno de los dispositivos de enfoque de plasma más grandes del mundo.
En Argentina existe un Programa Interinstitucional de Investigación de Plasma Focus desde 1996, coordinado por un Laboratorio Nacional de Plasmas Magnetizados Densos ( www.pladema.net ) en Tandil, Buenos Aires. El Programa también coopera con la Comisión Chilena de Energía Nuclear y conecta a la Comisión Nacional de Energía de Argentina, el Consejo Científico de Buenos Aires, la Universidad del Centro, la Universidad de Mar del Plata, la Universidad de Rosario y el Instituto de Física del Plasma de la Universidad de Buenos Aires. El programa opera seis dispositivos de enfoque de plasma, desarrollando aplicaciones, en particular tomografía ultracorta y detección de sustancias mediante interrogación por pulsos de neutrones. PLADEMA también contribuyó durante la última década con varios modelos matemáticos de Plasma Focus. El modelo termodinámico fue capaz de desarrollar por primera vez mapas de diseño que combinan parámetros geométricos y operativos, mostrando que siempre hay una longitud de pistola y una presión de carga óptimas que maximizan la emisión de neutrones. Actualmente existe un código completo de elementos finitos validado frente a numerosos experimentos, que se puede utilizar con confianza como herramienta de diseño para Plasma Focus.
En Chile, en la Comisión Chilena de Energía Nuclear, los experimentos de enfoque de plasma se han extendido a dispositivos de sub-kilojulios y las reglas de las escalas se han extendido hasta una región de menos de un julio [15] [16] [17] . [18] Sus estudios han contribuido a saber que es posible escalar el foco de plasma en un amplio rango de energías y tamaños manteniendo el mismo valor de densidad iónica, campo magnético, velocidad de la vaina del plasma, velocidad de Alfvén y la cantidad de energía por partícula. Por lo tanto, incluso se pueden obtener reacciones de fusión en dispositivos ultraminiatura (impulsados por generadores de 0.1J por ejemplo), como en los dispositivos más grandes (impulsados por generadores de 1MJ). Sin embargo, la estabilidad del pellizco de plasma depende en gran medida del tamaño y la energía del dispositivo. [8] Se ha observado una rica fenomenología del plasma en los dispositivos de enfoque de plasma de sobremesa desarrollados en la Comisión Chilena de Energía Nuclear: estructuras filamentosas, [19] singularidades toroidales, [20] estallidos de plasma [21] y generaciones de chorros de plasma. [22] Además, se exploran posibles aplicaciones utilizando este tipo de pequeños dispositivos de plasma: desarrollo de generadores portátiles como fuentes no radiactivas de neutrones y rayos X para aplicaciones de campo, [16] [17] radiación pulsada aplicada a estudios biológicos, enfoque de plasma como fuente de neutrones para reactores híbridos de fusión-fisión nuclear, [23] y el uso de dispositivos de enfoque de plasma como aceleradores de plasma para estudios de materiales bajo pulsos intensos relevantes para la fusión. [24] Además, la Comisión Chilena de Energía Nuclear opera actualmente la instalación SPEED-2, la instalación de Plasma Focus más grande del hemisferio sur.
Desde principios de 2009, se han puesto en marcha una serie de nuevas máquinas de enfoque de plasma, incluido el INTI Plasma Focus en Malasia, el NX3 en Singapur, el primer enfoque de plasma que se encargó en una universidad de EE. UU. En los últimos tiempos, el KSU Plasma Focus en la Universidad Estatal de Kansas, que registró su primer pellizco emisor de neutrones de fusión en la víspera de Año Nuevo de 2009 y el foco de plasma IR-MPF-100 (115kJ) en Irán.
El poder de la fusion
Varios grupos propusieron que la energía de fusión basada en el DPF podría ser económicamente viable, posiblemente incluso con ciclos de combustible de bajo nivel de neutrones como p-B11. La viabilidad de la potencia neta de p-B11 en el DPF requiere que las pérdidas bremsstrahlung se reduzcan mediante efectos mecánicos cuánticos inducidos por un campo magnético extremadamente fuerte " congelado en el plasma" . El alto campo magnético también da como resultado una alta tasa de emisión de radiación ciclotrónica , pero a las densidades previstas, donde la frecuencia del plasma es mayor que la frecuencia del ciclotrón , la mayor parte de esta potencia se reabsorberá antes de perderse del plasma. Otra ventaja reivindicada es la capacidad de conversión directa de la energía de los productos de fusión en electricidad, con una eficiencia potencialmente superior al 70%.
Física del plasma de Lawrenceville
En Lawrenceville Plasma Physics (LPP) se están llevando a cabo experimentos y simulaciones por computadora para investigar la capacidad de DPF para la energía de fusión bajo la dirección de Eric Lerner , quien explicó su enfoque de "Focus Fusion" en una charla técnica de Google 2007. [25] El 14 de noviembre de 2008, Lerner recibió fondos para continuar la investigación, con el fin de probar la viabilidad científica de Focus Fusion. [26]
El 15 de octubre de 2009, el dispositivo DPF "Focus Fusion-1" logró su primer pellizco. [27] El 28 de enero de 2011, LPP publicó los resultados iniciales que incluían disparos experimentales con rendimientos de fusión considerablemente más altos que la tendencia histórica de DPF. [28] En marzo de 2012, la empresa anunció que había alcanzado temperaturas de 1.800 millones de grados, superando el antiguo récord de 1.100 millones que había sobrevivido desde 1978. [29] [30] En 2016, la empresa anunció que había logrado un rendimiento de fusión de 0,25 julios. [31] En 2017, la empresa redujo las impurezas en masa en 3 veces y el número de iones en 10 veces. El rendimiento de fusión aumentó en un 50%. El rendimiento de la fusión se duplicó en comparación con otros dispositivos de enfoque de plasma con la misma entrada de energía de 60 kJ. Además, la energía iónica media aumentó a un récord de 240 ± 20 keV para cualquier plasma de fusión confinado. Una mezcla de deuterio-nitrógeno y una preionización por descarga en corona redujeron la desviación estándar del rendimiento de fusión en 4 veces hasta aproximadamente el 15%. [32]
En 2019, el equipo llevó a cabo una serie de experimentos para reemplazar los electrodos de tungsteno con electrodos de berilio (denominados Focus Fusion 2B). Después de 44 disparos, el electrodo formó una capa de óxido de 10 nm mucho más delgada con menos impurezas y menos erosión del electrodo que con los electrodos de tungsteno. El rendimiento de fusión alcanzó 0,1 julios. El rendimiento generalmente aumentó y las impurezas disminuyeron con un número creciente de disparos. [33]
Ver también
- Lista de artículos de física del plasma
Historia
- 1958: Петров Д.П., Филиппов Н.В., Филиппова Т.И., Храбров В.А. "Мощный импульсный газовый разряд в камерах с проводящими стенками". В сб. Физика плазмы и проблемы управляемых термоядерных реакций. Изд. АН СССР, 1958, т. 4, с. 170–181.
- 1958: Hannes Alfvén : Actas de la Segunda Conferencia Internacional sobre Usos Pacíficos de la Energía Atómica (Naciones Unidas), 31, 3
- 1960: H Alfven, L Lindberg y P Mitlid, " Experimentos con anillos de plasma " (1961) Journal of Nuclear Energy . Parte C, Física del plasma, aceleradores, investigación termonuclear, volumen 1, número 3, págs. 116-120
- 1960: Lindberg, L., E. Witalis y CT Jacobsen, "Experimentos con anillos de plasma" (1960) Nature 185: 452.
- 1961: Hannes Alfvén: Experimento del anillo de plasma en " Sobre el origen de los campos magnéticos cósmicos " (1961) Astrophysical Journal , vol. 133, pág. 1049
- 1961: Lindberg, L. & Jacobsen, C., " Sobre la amplificación del flujo magnético poloidal en un plasma " (1961) Astrophysical Journal , vol. 133, pág. 1043
- 1962: Filippov. NV, et al., "Plasma denso a alta temperatura en una compresión no cilíndrica de 2 pellizcos" (1962) 'Nuclear Fusion Supplement'. Pt. 2, 577
- 1969: Buckwald, Robert Allen, "Formación de focos de plasma denso por simetría de disco" (1969) Tesis , Universidad Estatal de Ohio .
Notas
- ^ Petrov DP, NV Filippov, TI Filippova, VA Khrabrov "Descarga de gas pulsado de gran alcance en las celdas con paredes conductoras". En el sol. Física del plasma y reacciones termonucleares controladas. Ed. Academia de Ciencias de la URSS, 1958, т. 4, с. 170-181.
- ^ Krishnan, Mahadevan (diciembre de 2012). "El foco de plasma denso: una pizca densa versátil para diversas aplicaciones". Transacciones IEEE sobre ciencia del plasma . 40 (12): 3189–3221. Código Bibliográfico : 2012ITPS ... 40.3189K . doi : 10.1109 / TPS.2012.2222676 .
- ^ Springham, SV; S Lee; MS Rafique (octubre de 2000). "Espectros de energía del deuterón correlacionados y rendimiento de neutrones para un foco de plasma de 3 kJ". Física del plasma y fusión controlada . 42 (10): 1023–1032. Código Bibliográfico : 2000PPCF ... 42.1023S . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 42/10/302 .
- ^ Bogolyubov, EP; et al. (1970). "Una potente fuente de rayos X suaves para la litografía de rayos X basada en el enfoque de plasma". Physica Scripta . 57 (4): 488–494. Código bibliográfico : 1998PhyS ... 57..488B . doi : 10.1088 / 0031-8949 / 57/4/003 .
- ^ Rawat, RS; P. Arun; AG Vedeshwar; P. Lee (15 de junio de 2004). "Efecto de la irradiación de iones energéticos sobre CdI2películas" . Journal of Applied Physics . 95 (12):. 7725-30 arXiv : cond-mat / 0408092 . bibcode : 2004JAP .... 95.7725R . doi : 10.1063 / 1.1738538 . Obtenido 2009-01-08 .
- ^ Departamento de Defensa de Estados Unidos , Lista de tecnologías militares críticas, Parte II: Tecnologías de armas de destrucción masiva (febrero de 1998) Sección 5. Tecnología de armas nucleares ( PDF ), Tabla 5.6-2, p. II-5-66. Consultado el 8 de enero de 2009.
- ^ a b Lee, Sing; Serban, A. (junio de 1996). "Dimensiones y vida útil del pellizco de enfoque de plasma". Transacciones IEEE sobre ciencia del plasma . 24 (3): 1101–1105. Código Bibliográfico : 1996ITPS ... 24.1101L . doi : 10.1109 / 27.533118 . ISSN 0093-3813 .
- ^ a b c Soto, Leopoldo; C. Pavez; A. Tarifeño; J. Moreno; F. Veloso (20 de septiembre de 2010). "Estudios sobre escalabilidad y leyes de escala para el foco de plasma: similitudes y diferencias en dispositivos de 1MJ a 0.1J". Ciencia y tecnología de fuentes de plasma . 19 (55001–055017): 055017. Código bibliográfico : 2010PSST ... 19e5017S . doi : 10.1088 / 0963-0252 / 19/5/055017 .
- ^ Lee, S y Zakaullah, M et al. y Srivastava, MP y Gholap, AV et al. y Eissa, MA y Moo, SP et al. (1988) Doce años de UNU / ICTP PFF: una revisión archivada el 29 de marzo de 2008 en la Wayback Machine . IC, 98 (231). ICTP Abdus Salam, Miramare, Trieste. Consultado el 8 de enero de 2009.
- ^ Lee, Sing; Wong, Chiow San (2006). "Iniciando y fortaleciendo la investigación del plasma en países en desarrollo" . Física hoy . 59 (5): 31–36. Código bibliográfico : 2006PhT .... 59e..31L . doi : 10.1063 / 1.2216959 . ISSN 0031-9228 . Archivado desde el original el 9 de mayo de 2006 . Consultado el 8 de enero de 2009 .
- ^ Lee, Sing (agosto de 2014). "Modelo radiativo de enfoque de plasma: revisión del código modelo de Lee". Revista de energía de fusión . 33 (4): 319–335. doi : 10.1007 / s10894-014-9683-8 . ISSN 0164-0313 .
- ^ "Instalación de laboratorio de Universal Plasma Focus en INTI-UC" . INTI University College (INTI-UC) Malasia . 24 de noviembre de 2008. Archivado desde el original el 28 de octubre de 2008 . Consultado el 8 de enero de 2009 .
- ^ "Instituto de estudios de enfoque de plasma" . 19 de noviembre de 2008 . Consultado el 8 de enero de 2009 .
- ^ [1] (PDF) Archivado el 25 de marzo de 2012 en Wayback Machine.
- ^ Soto, Leopoldo (20 de abril de 2005). "Nuevas tendencias y perspectivas de futuro en la investigación de enfoque de plasma". Física del plasma y fusión controlada . 47 (5A): A361 – A381. Código Bibliográfico : 2005PPCF ... 47A.361S . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 47 / 5A / 027 . hdl : 10533/176861 .
- ^ a b Soto, Leopoldo; P. Silva; J. Moreno; M. Zambra; W. Kies; RE Mayer; L. Altamirano; C. Pavez; L. Huerta (1 de octubre de 2008). "Demostración de la producción de neutrones en un dispositivo de enfoque de plasma de pellizco de mesa operado a sólo decenas de julios". Revista de Física D: Física Aplicada . 41 (202001–205503): 205215. Código bibliográfico : 2008JPhD ... 41t5215S . doi : 10.1088 / 0022-3727 / 41/20/205215 . hdl : 10533/141980 .
- ^ a b Pavez, Cristian; Leopoldo Soto (6 de mayo de 2010). "Demostración de la emisión de rayos X de una descarga de enfoque de plasma pellizco ultraminiatura que funciona a 0,1 J. Nanofocus". Transacciones IEEE sobre ciencia del plasma . 38 (5): 1132-1135. Código Bibliográfico : 2010ITPS ... 38.1132P . doi : 10.1109 / TPS.2010.2045110 .
- ^ Silva, Patricio .; José Moreno; Leopoldo Soto; Lipo Birstein; Roberto E. Mayer; Walter Kies; L. Altamirano (15 de octubre de 2003). "Emisión de neutrones de un foco de plasma rápido de 400 julios". Letras de Física Aplicada . 83 (16): 3269. Código bibliográfico : 2003ApPhL..83.3269S . doi : 10.1063 / 1.1621460 . hdl : 10533/174369 . S2CID 122201072 .
- ^ Soto, Leopoldo; C. Pavez; F. Castillo; F. Veloso; J. Moreno; SKH Auluck (1 de julio de 2014). "Estructuras filamentarias en foco de plasma denso: filamentos de corriente o filamentos de torbellino". Física de Plasmas . 21 (7): 072702. Código bibliográfico : 2014PhPl ... 21g2702S . doi : 10.1063 / 1.4886135 .
- ^ Casanova, Federico; Ariel Tarifeño-Saldivia; Felipe Veloso; Cristian Pavez; Alejandro Clausse; Leopoldo Soto (6 de septiembre de 2011). "Singularidades toroidales de alta densidad en un pequeño Plasma Focus". Revista de energía de fusión . 31 (3): 279–283. Código bibliográfico : 2012JFuE ... 31..279C . doi : 10.1007 / s10894-011-9469-1 .
- ^ Soto, Leopoldo; C. Pavez; J. Moreno; MJ Inestrosa-Izurieta; F. Veloso; G. Gutiérrez; J. Vergara; A. Clausse; H. Bruzzone; F. Castillo; LF Delgado-Aparicio (5 de diciembre de 2014). "Caracterización del choque de plasma axial en un foco de plasma de sobremesa tras el pellizco y su posible aplicación a materiales de ensayo para reactores de fusión". Física de Plasmas . 21 (12): 122703. Código bibliográfico : 2014PhPl ... 21l2703S . doi : 10.1063 / 1.4903471 .
- ^ Paves, Cristian; J. Pedreros; A. Tarifeño Saldivia; L. Soto (24 de abril de 2015). "Observaciones de chorros de plasma en una descarga de foco de plasma de mesa". Física de Plasmas . 22 (4): 040705. Código Bibliográfico : 2015PhPl ... 22d0705P . doi : 10.1063 / 1.4919260 .
- ^ Clausse, Alejandro; Leopoldo Soto; Carlos Friedli; Luis Altamirano (26 de diciembre de 2014). "Estudio de viabilidad de un sistema de fisión subcrítico híbrido impulsado por neutrones de fusión Plasma-Focus". Annals of Nuclear Energy . 22 : 10-14. doi : 10.1016 / j.anucene.2014.12.028 .
- ^ Inestrosa-Izurieta, Maria José; E. Ramos-Moore; L. Soto (5 de agosto de 2015). "Efectos morfológicos y estructurales sobre los objetivos de tungsteno producidos por pulsos de plasma de fusión de un foco de plasma de sobremesa". Fusión nuclear . 55 (93011): 093011. Código Bibliográfico : 2015NucFu..55i3011I . doi : 10.1088 / 0029-5515 / 55/9/093011 .
- ^ Lerner, Eric (3 de octubre de 2007). "Focus Fusion: la ruta más rápida hacia una energía limpia y barata" (video) . Google TechTalks . Consultado el 8 de enero de 2009 .
- ^ "LPP recibe importantes inversiones, inicia proyecto experimental" . Lawrenceville Plasma Physics , Inc. 22 de noviembre de 2008 . Consultado el 8 de enero de 2009 .
- ^ "¡Focus-Fusion-1 funciona! Primeros disparos y primer pellizco logrados el 15 de octubre de 2009" . Lawrenceville Plasma Physics , Inc. 15 de octubre de 2009 . Consultado el 18 de octubre de 2009 .
- ^ Lerner, Eric J .; Krupakar Murali, S .; Haboub, A. (28 de enero de 2011). "Teoría y programa experimental para la fusión de p-B11 con el foco de plasma denso". Revista de energía de fusión . 30 (5): 367–376. Código Bibliográfico : 2011JFuE ... 30..367L . doi : 10.1007 / s10894-011-9385-4 .
- ^ Lerner, Eric J .; S. Krupakar Murali; Derek Shannon; Aaron M. Blake; Fred Van Roessel (23 de marzo de 2012). "Reacciones de fusión de iones> 150 keV en un plasmoide de foco de plasma denso". Física de Plasmas . 19 (3): 032704. Bibcode : 2012PhPl ... 19c2704L . doi : 10.1063 / 1.3694746 . S2CID 120207711 .
- ^ Halper, Mark (28 de marzo de 2012). "Avance de la fusión" . Smart PLanet . Consultado el 1 de abril de 2012 .
- ^ "Próximo gran futuro: a pesar de un comienzo difícil y de la financiación de sólo unas 25 tomas, el rendimiento de LPP Fusion ha subido un 50% a un récord para cualquier dispositivo de enfoque de plasma denso" . Próximo gran futuro . Archivado desde el original el 6 de junio de 2016 . Consultado el 5 de junio de 2016 .
- ^ Lerner, Eric J .; Syed M. Hassan; Ivana Karamitsos; Fred Von Roessel (2017). "Energía de iones confinados> 200 keV y mayor rendimiento de fusión en un DPF con electrodos monolíticos de tungsteno y preionización". Física de Plasmas . 24 (10): 102708. Código bibliográfico : 2017PhPl ... 24j2708L . doi : 10.1063 / 1.4989859 .
- ^ LPPFusion (1 de julio de 2019). "Los experimentos de berilio comienzan con FF-2B: impurezas bajas, aumento de rendimiento" (PDF) . lppfusion.com . Consultado el 26 de julio de 2019 .
enlaces externos
- Instituto de Estudios de Enfoque de Plasma (IPFS) .
- Artículos de investigación publicados en 2011 por personal de IPFS. [2]
- La tendencia del enfoque de plasma hacia el futuro ( [3] )
- Dimensiones y vida útil del foco de plasma ( [4] )
- Laboratorio de fuentes de radiación de plasma en el Instituto Nacional de Educación de Singapur
- Plasma Focus Laboratory, Centro Internacional de Plasmas Magnetizados Densos, Varsovia, Polonia
- Grupo de Óptica y Física del Plasma, Pontificia Universidad Católica de Chile
- Ponencia de Leopoldo Soto ( Comisión Chilena de Energía Nuclear, Departamento de Plasma Termonucluar ): Nuevas tendencias y perspectivas de futuro en la investigación de focos de plasma
- Focus Fusion Society
- Laboratorio de enfoque de plasma ICTP Abdus Salam. [5]
- Paquete de simulación numérica: Laboratorio Universal Plasma Focus en INTI-UC. [6]
- Red de concentración de plasma denso en Argentina .
- Artículos de investigación publicados en 2011 por personal de IPFS. [7]
- Sitio de Fusion Energy con enlaces .
- Charla de Google por Eric J. Lerner, presidente de Lawrenceville Plasma Physics y director ejecutivo de Focus Fusion Society