La aproximación GW (GWA) es una aproximación hecha para calcular la energía propia de un sistema de electrones de muchos cuerpos . [1] [2] [3] La aproximación es que la expansión de la energía propia Σ en términos de la función G de una sola partícula de Green y la interacción de Coulomb apantallada W (en unidades de )
se puede truncar después del primer término:
En otras palabras, la energía propia se expande en una serie formal de Taylor en potencias de la interacción filtrada W y el término de orden más bajo se mantiene en la expansión en GWA.
Las fórmulas anteriores son de naturaleza esquemática y muestran la idea general de la aproximación. Más precisamente, si etiquetamos una coordenada electrónica con su posición, giro y tiempo y agrupamos los tres en un índice compuesto (los números 1, 2, etc.), tenemos
donde el superíndice "+" significa que el índice de tiempo se desplaza hacia adelante en una cantidad infinitesimal. La GWA es entonces
Para poner esto en contexto, si se reemplaza W por la interacción pura de Coulomb (es decir, la interacción habitual 1 / r), se genera la serie perturbativa estándar para la energía propia que se encuentra en la mayoría de los libros de texto de muchos cuerpos. El GWA con W reemplazado por el Coulomb desnudo no produce nada más que el potencial de intercambio Hartree-Fock (energía propia). Por lo tanto, en términos generales, el GWA representa un tipo de energía propia Hartree-Fock filtrada dinámicamente.
En un sistema de estado sólido, la serie de la energía propia en términos de W debería converger mucho más rápido que la serie tradicional en la interacción de Coulomb desnuda. Esto se debe a que el apantallamiento del medio reduce la fuerza efectiva de la interacción de Coulomb: por ejemplo, si uno coloca un electrón en alguna posición de un material y pregunta cuál es el potencial en alguna otra posición del material, el valor es menor que dada por la interacción de Coulomb desnuda (distancia inversa entre los puntos) porque los otros electrones en el medio se polarizan (mueven o distorsionan sus estados electrónicos) para filtrar el campo eléctrico. Por lo tanto, W es una cantidad menor que la interacción de Coulomb desnuda, de modo que una serie en W debería tener mayores esperanzas de converger rápidamente.
Para ver la convergencia más rápida, podemos considerar el ejemplo más simple que involucra el gas de electrones homogéneo o uniforme que se caracteriza por una densidad de electrones o, de manera equivalente, la separación promedio de electrones y electrones o el radio de Wigner-Seitz . (Solo presentamos un argumento de escala y no calcularemos prefactores numéricos que sean unidades de orden). Estos son los pasos clave:
¿Dónde está el número de onda de cribado que escala como
Por lo tanto, para la interacción de Coulomb desnuda, la relación de Coulomb a la energía cinética es del orden de 2-5 para un metal típico y no es pequeña en absoluto: en otras palabras, la interacción de Coulomb desnuda es bastante fuerte y lo convierte en una pobre expansión perturbativa. Por otro lado, la relación de una energía típica a la cinética se reduce en gran medida por el cribado y es de un orden que se comporta bien y es menor que la unidad incluso para grandes : la interacción del cribado es mucho más débil y es más probable que dé una rápida Serie perturbativa convergente.
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