Los bariones son compuestos partículas hechas de tres quarks , en contraposición a los mesones , que son partículas compuestas hechas de un quark y un antiquark. Los bariones y los mesones son hadrones , que son partículas compuestas únicamente de quarks o de quarks y antiquarks. El término barión se deriva del griego "βαρύς" ( barys ), que significa "pesado", porque, en el momento de su denominación, se creía que los bariones se caracterizaban por tener mayores masas que otras partículas clasificadas como materia.
Hasta hace unos años, se creía que algunos experimentos mostraban la existencia de pentaquarks , bariones hechos de cuatro quarks y un antiquark. [1] [2] La comunidad de física de partículas en su conjunto no consideró probable su existencia en 2006. [3] El 13 de julio de 2015, la colaboración del LHCb en el CERN informó resultados consistentes con los estados de pentaquark en la desintegración de los bariones Lambda inferiores ( Λ0
b). [4]
Dado que los bariones están compuestos de quarks, participan en la interacción fuerte . Los leptones , por otro lado, no están compuestos de quarks y, como tales, no participan en la interacción fuerte. Los bariones más conocidos son los protones y neutrones que constituyen la mayor parte de la masa de la materia visible en el universo , mientras que los electrones , el otro componente principal de los átomos , son los leptones. Cada barión tiene una antipartícula correspondiente conocida como antibarión en la que los quarks son reemplazados por sus correspondientes antiquarks. Por ejemplo, un protón está formado por dos quarks up y un quark down, mientras que su antipartícula correspondiente, el antiprotón , está formado por dos antiquarks up y un antiquark down.
Listas de bariones
Estas listas detallan todos los bariones conocidos y predichos en el momento angular total J = 1 ⁄ 2 y J = 3 ⁄ 2 configuraciones con paridad positiva. [5]
- Los bariones compuestos por un tipo de quark (uuu, ddd, ...) pueden existir en J = Configuración 3 ⁄ 2 , pero J = 1 ⁄ 2 está prohibido por el principio de exclusión de Pauli .
- Los bariones compuestos por dos tipos de quarks (uud, uus, ...) pueden existir tanto en J = 1 ⁄ 2 y J = 3 ⁄ 2 configuraciones.
- Los bariones compuestos por tres tipos de quarks (uds, udc, ...) pueden existir tanto en J = 1 ⁄ 2 y J = 3 ⁄ 2 configuraciones. Dos J = Son posibles configuraciones de 1 ⁄ 2 para estos bariones.
Los símbolos que se encuentran en estas listas son: I ( isospin ), J ( momento angular total ), P ( paridad ), u ( quark arriba ), d ( quark abajo ), s ( quark extraño ), c ( quark encanto ), b ( quark inferior ), Q ( carga ), B ( número bariónico ), S ( extrañeza ), C ( encanto ), B ' ( bottomness ), así como una amplia gama de partículas subatómicas (flotar por nombre). (Consulte el artículo sobre bariones para obtener una explicación detallada de estos símbolos).
Los antibióticos no se enumeran en las tablas; sin embargo, simplemente habrían cambiado todos los quarks a antiquarks, y Q , B , S , C , B ′ serían de signos opuestos. Las partículas con † al lado de sus nombres han sido predichas por el Modelo Estándar pero aún no se han observado. Los valores entre paréntesis no se han establecido firmemente mediante experimentos, pero son predichos por el modelo de quark y son consistentes con las mediciones. [6] [7]
J P =1/2+ bariones
Nombre de la partícula | Símbolo | Contenido de Quark | Masa en reposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | Vida media ( s ) | Comúnmente decae a |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
protón [8] | pag,pag+, norte+ | tutuD | 938.272 0813 (58) [a] | 1/2 | 1/2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | Estable [b] | Desapercibido |
neutrón [9] | norte,norte0, norte0 | tuDD | 939.565 4133 (58) [a] | 1/2 | 1/2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | (8,794 ± 0,006) × 10 +2 [c] | pag+ + mi- + νmi |
Lambda [10] | Λ0 | tuDs | 1 115 0.683 ± 0.006 | 0 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (2.632 ± 0.020) × 10 −10 | pag+ + π- o norte0 + π0 |
Lambda encantada [11] | Λ+ c | tuDC | 2 286 0,46 ± 0,14 | 0 | 1/2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | (2,024 ± 0,031) × 10 −13 | Ver Λ+ c modos de decaimiento |
Lambda inferior [12] | Λ0 b | tuDB | 5 619, 6 ± 0,17 | (0) | (1/2+ ) | 0 | 0 | 0 | −1 | (1,471 ± 0,009) × 10 −12 | Ver Λ0 b modos de decaimiento |
Sigma [13] | Σ+ | tutus | 1 189 0,37 ± 0,07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | (8.018 ± 0.026) × 10 −11 | pag+ + π0 o norte0 + π+ |
Sigma [14] | Σ0 | tuDs | 1 192 .642 ± 0.024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (7,4 ± 0,7) × 10 −20 | Λ0 + γ |
Sigma [15] | Σ- | DDs | 1 197, 449 ± 0,030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | (1,479 ± 0,011) × 10 −10 | norte0 + π- |
Sigma encantada [16] | Σ++ c(2455) | tutuC | 2 453, 97 ± 0,14 | 1 | 1/2+ | +2 | 0 | +1 | 0 | 3,48+0,37 −0,16× 10 −22 [d] | Λ+ c + π+ |
Sigma encantada [16] | Σ+ c(2455) | tuDC | 2 452 0,9 ± 0,4 | 1 | 1/2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | >1,43 × 10 −22 [d] | Λ+ c + π0 |
Sigma encantada [16] | Σ0 c(2455) | DDC | 2 453 0,75 ± 0,14 | 1 | 1/2+ | 0 | 0 | +1 | 0 | 3,60+0,42 −0,20× 10 −22 [d] | Λ+ c + π- |
Sigma inferior [17] | Σ+ b | tutuB | 5 810 0,56 ± 0,25 | (1) | (1/2+ ) | +1 | 0 | 0 | −1 | (1,32 ± 0,13) × 10 −22 [d] | Λ0 b + π+ |
Sigma inferior † | Σ0 b | tuDB | Desconocido | (1) | (1/2+ ) | 0 | 0 | 0 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Sigma inferior [17] | Σ- b | DDB | 5 815 0,64 ± 0,27 | (1) | (1/2+ ) | −1 | 0 | 0 | −1 | (1,24 ± 0,12) × 10 −22 [d] | Λ0 b + π- |
Xi [18] | Ξ0 | tuss | 1 314 0,86 ± 0,20 | 1/2 | 1/2(+) | 0 | −2 | 0 | 0 | (2,90 ± 0,09) × 10 −10 | Λ0 + π0 |
Xi [19] | Ξ- | Dss | 1 321 0,71 ± 0,07 | 1/2 | 1/2(+) | −1 | −2 | 0 | 0 | (1,639 ± 0,015) × 10 −10 | Λ0 + π- |
encantado Xi [20] | Ξ+ c | tusC | 2 467 .94+0,17 −0,20 | (1/2) | (1/2+ ) | +1 | −1 | +1 | 0 | (4,56 ± 0,05) × 10 −13 | Ver Ξ+ c modos de decaimiento |
encantado Xi [21] | Ξ0 c | DsC | 2 470 .90+0,22 −0,29 | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | −1 | +1 | 0 | (1,53 ± 0,06) × 10 −13 | Ver Ξ0 c modos de decaimiento |
encantado Xi prime [22] | Ξ ′+ c | tusC | 2 578, 4 ± 0,5 | (1/2) | (1/2+ ) | +1 | −1 | +1 | 0 | Desconocido | Ξ+ c + γ (visto) |
encantado Xi prime [23] | Ξ ′0 c | DsC | 2 579 0,2 ± 0,5 | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | −1 | +1 | 0 | Desconocido | Ξ0 c + γ (visto) |
Xi doblemente encantado [24] | Ξ++ cc | tuCC | 3 621 0,2 ± 0,7 | (1/2) | (1/2+ ) | +2 | 0 | +2 | 0 | Desconocido | Ver Ξ++ cc modos de decaimiento |
doblemente encantado Xi [e] | Ξ+ cc | DCC | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | +1 | 0 | +2 | 0 | Desconocido | Desconocido |
abajo Xi [25] o Cascada B | Ξ0 b | tusB | 5 791 0,9 ± 0,5 | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | −1 | 0 | −1 | (1.480 ± 0.030) × 10 −12 | Ver Ξ0 b modos de decaimiento |
abajo Xi [25] o Cascada B | Ξ- b | DsB | 5 797 0,0 ± 0,6 | (1/2) | (1/2+ ) | −1 | −1 | 0 | −1 | (1,572 ± 0,040) × 10 −12 | Ver Ξ- b modos de decaimiento |
inferior Xi prime † | Ξ ′0 b | tusB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | −1 | 0 | −1 | Desconocido | Desconocido |
inferior Xi prime † | Ξ ′- b | DsB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | −1 | −1 | 0 | −1 | Desconocido | Desconocido |
doble fondo Xi † | Ξ0 bb | tuBB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | 0 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
doble fondo Xi † | Ξ- bb | DBB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | −1 | 0 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi † | Ξ+ cb | tuCB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | +1 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi † | Ξ0 cb | DCB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi prime † | Ξ ′+ cb | tuCB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | +1 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi prime † | Ξ ′0 cb | DCB | Desconocido | (1/2) | (1/2+ ) | 0 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega encantado [26] | Ω0 c | ssC | 2 695 0,2 ± 1,7 | (0) | (1/2+ ) | 0 | −2 | +1 | 0 | (2,68 ± 0,24 ± 0,10) × 10 - 13 | Ver Ω0 c modos de decaimiento |
Omega inferior [27] | Ω- b | ssB | 6 046 0,1 ± 1,7 | (0) | (1/2+ ) | −1 | −2 | 0 | −1 | 1,64+0,18 −0,17× 10 −12 | Ω- + J / ψ (visto) |
Omega doble encantado † | Ω+ cc | sCC | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | +1 | −1 | +2 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Omega inferior encantado † | Ω0 cb | sCB | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | 0 | −1 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
parte inferior encantada Omega prime † | Ω ′0 cb | sCB | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | 0 | −1 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega de doble fondo † | Ω- bb | sBB | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | −1 | −1 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
Omega de fondo doble encantado † | Ω+ ccb | CCB | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | +1 | 0 | +2 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega de doble fondo encantado † | Ω0 cbb | CBB | Desconocido | (0) | (1/2+ ) | 0 | 0 | +1 | −2 | Desconocido | Desconocido |
† ^ Aún no se han observado partículas.
[a] ^ Las masas del protón y del neutrón se conocen con mucha mejor precisión en unidades de masa atómica (u) que en MeV / c 2 , debido al valor relativamente poco conocido de la carga elemental . En unidades de masa atómica, la masa del protón es1.007 276 466 812 (90) u mientras que el del neutrón es1,008 664 916 00 (43) u .
[b] ^ Al menos 10 35 años. Ver desintegración de protones .
[c] ^ Para neutrones libres ; en los núcleos más comunes, los neutrones son estables.
[d] ^ PDG informa el ancho de resonancia (Γ). Aquí la conversión τ = En su lugar, se da ħ ⁄ Γ .
[e] ^ Hay una afirmación de descubrimiento controvertida, desfavorecida por otros datos experimentales. [28]
J P = 3/2+ bariones
Nombre de la partícula | Símbolo | Contenido de Quark | Masa en reposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | Vida media ( s ) | Comúnmente decae a |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Delta [29] | Δ++(1232) | tututu | 1232 ± 2 | 3/2 | 3/2+ | +2 | 0 | 0 | 0 | (5,63 ± 0,14) × 10 −24 [h] | pag+ + π+ |
Delta [29] | Δ+(1232) | tutuD | 1232 ± 2 | 3/2 | 3/2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | (5,63 ± 0,14) × 10 −24 [h] | π+ + norte0 o π0 + pag+ |
Delta [29] | Δ0(1232) | tuDD | 1232 ± 2 | 3/2 | 3/2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | (5,63 ± 0,14) × 10 −24 [h] | π0 + norte0 o π- + pag+ |
Delta [29] | Δ-(1232) | DDD | 1232 ± 2 | 3/2 | 3/2+ | −1 | 0 | 0 | 0 | (5,63 ± 0,14) × 10 −24 [h] | π- + norte0 |
Sigma [30] | Σ∗ +(1385) | tutus | 1 382 0,80 ± 0,35 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | (1.828 ± 0.036) × 10 −23 [h] | Λ0 + π+ o Σ+ + π0 o Σ0 + π+ |
Sigma [30] | Σ∗ 0(1385) | tuDs | 1 383 0,7 ± 1,0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (1,83 ± 0,26) × 10 −23 [h] | Λ0 + π0 o Σ+ + π- o Σ0 + π0 |
Sigma [30] | Σ∗ -(1385) | DDs | 1 387 0,2 ± 0,5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | (1,671 ± 0,089) × 10 −23 [h] | Λ0 + π- o Σ0 + π- o Σ- + π0 |
Sigma encantada [31] | Σ∗ ++ c(2520) | tutuC | 2 518 .41+0,21 −0,19 | 1 | (3/2+ ) | +2 | 0 | +1 | 0 | 4.45+0,12 −0,09× 10 −23 [h] | Λ+ c + π+ |
Sigma encantada [31] | Σ∗ + c(2520) | tuDC | 2 517, 5 ± 2,3 | 1 | (3/2+ ) | +1 | 0 | +1 | 0 | >3,87 × 10 −23 [h] | Λ+ c + π0 |
Sigma encantada [31] | Σ∗ 0 c(2520) | DDC | 2 518 0,48 ± 0,20 | 1 | (3/2+ ) | 0 | 0 | +1 | 0 | 4.30+0,15 −0,11× 10 −23 [h] | Λ+ c + π- |
Sigma inferior [32] | Σ∗ + b | tutuB | 5 830 0,32 ± 0,27 | (1) | (3/2+ ) | +1 | 0 | 0 | −1 | (7,0 ± 0,4) × 10 −23 [h] | Λ0 b + π+ |
Sigma inferior [e] | Σ∗ 0 b | tuDB | Desconocido | (1) | (3/2+ ) | 0 | 0 | 0 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Sigma inferior [32] | Σ∗ - b | DDB | 5 834 0,74 ± 0,30 | (1) | (3/2+ ) | −1 | 0 | 0 | −1 | (6,3 ± 0,5) × 10 −23 [h] | Λ0 b + π- |
Xi [33] | Ξ∗ 0(1530) | tuss | 1 531 0,80 ± 0,32 | 1/2 | 3/2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | (7,23 ± 0,40) × 10 −23 [h] | Ξ0 + π0 o Ξ- + π+ |
Xi [33] | Ξ∗ -(1530) | Dss | 1 535 0,0 ± 0,6 | 1/2 | 3/2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | 6.6+1,3 −1,1× 10 −23 [h] | Ξ0 + π- o Ξ- + π0 |
encantado Xi [34] | Ξ∗ + c(2645) | tusC | 2 645 .56+0,24 −0,30 | (1/2) | (3/2+ ) | +1 | −1 | +1 | 0 | (3,08 ± 0,28) × 10 −22 [h] | Ξ+ c + π0 (visto) |
encantado Xi [34] | Ξ∗ 0 c(2645) | DsC | 2 646 .38+0,20 −0,23 | (1/2) | (3/2+ ) | 0 | −1 | +1 | 0 | (2,80 ± 0,22 ± 0,16) × 10 - 22 [h] | Ξ+ c + π- (visto) |
Xi encantado doble † | Ξ∗ ++ cc | tuCC | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | +2 | 0 | +2 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Xi encantado doble † | Ξ∗ + cc | DCC | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | +1 | 0 | +2 | 0 | Desconocido | Desconocido |
abajo Xi [35] | Ξ∗ 0 b | tusB | 5 952 0,3 ± 0,6 | (1/2) | (3/2+ ) | 0 | −1 | 0 | −1 | 7,31 ± 1,34 ± 0,66) × 10 - 22 [h] | Ξ- b + π+ (visto) |
abajo Xi [36] | Ξ∗ - b | DsB | 5 955 0,33 ± 0,12 ± 0,05 | (1/2) | (3/2+ ) | −1 | −1 | 0 | −1 | 3,99 ± 0,78 ± 0,24) × 10 - 22 [h] | Ver Ξ∗ - b modos de decaimiento |
doble fondo Xi † | Ξ∗ 0 bb | tuBB | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | 0 | 0 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
doble fondo Xi † | Ξ∗ - bb | DBB | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | −1 | 0 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi † | Ξ∗ + cb | tuCB | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | +1 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
fondo encantado Xi † | Ξ∗ 0 cb | DCB | Desconocido | (1/2) | (3/2+ ) | 0 | 0 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega [37] | Ω- | sss | 1 672, 45 ± 0,29 | 0 | 3/2+ | −1 | −3 | 0 | 0 | (8,21 ± 0,11) × 10 −11 [h] | Λ0 + K- o Ξ0 + π- o Ξ- + π0 |
Omega encantado [38] | Ω∗ 0 c(2770) | ssC | 2 765 0,9 ± 2,0 | 0 | (3/2+ ) | 0 | −2 | +1 | 0 | Desconocido | Ω0 c + γ |
Omega inferior † | Ω∗ - b | ssB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | −1 | −2 | 0 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega doble encantado † | Ω∗ + cc | sCC | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | +1 | −1 | +2 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Omega inferior encantado † | Ω∗ 0 cb | sCB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | 0 | −1 | +1 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega de doble fondo † | Ω∗ - bb | sBB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | −1 | −1 | 0 | −2 | Desconocido | Desconocido |
Omega triple encantado † | Ω++ ccc | CCC | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | +2 | 0 | +3 | 0 | Desconocido | Desconocido |
Omega de fondo doble encantado † | Ω∗ + ccb | CCB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | +1 | 0 | +2 | −1 | Desconocido | Desconocido |
Omega de doble fondo encantado † | Ω∗ 0 cbb | CBB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | 0 | 0 | +1 | −2 | Desconocido | Desconocido |
Omega de triple fondo † | Ω- bbb | BBB | Desconocido | (0) | (3/2+ ) | −1 | 0 | 0 | −3 | Desconocido | Desconocido |
† ^ Aún no se han observado partículas.
[h] ^ PDG informa el ancho de resonancia (Γ). Aquí la conversión τ = En su lugar, se da ħ ⁄ Γ .
Partículas de resonancia bariónica
Esta tabla proporciona el nombre, los números cuánticos (si se conocen) y el estado experimental de las resonancias de bariones confirmadas por el PDG . [39] Las partículas de resonancia bariónica son estados bariónicos excitados con vidas medias cortas y masas más altas. A pesar de una investigación significativa, los grados fundamentales de libertad detrás de los espectros de excitación de bariones aún se comprenden poco. [40] La paridad de espín J P (cuando se conoce) se da con cada partícula. Para las partículas en fuerte descomposición, los valores de J P se consideran parte de los nombres, al igual que la masa de todas las resonancias.
Nucleones | Δ partículas | Λ partículas | Σ partículas | Partículas Ξ y Ω | Partículas encantadas | Partículas de fondo | ||||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
pag | 1 ⁄ 2 + | **** | Δ (1232) | 3 ⁄ 2 + | **** | Λ | 1 ⁄ 2 + | **** | Σ + | 1 ⁄ 2 + | **** | Ξ 0 | 1 ⁄ 2 + | **** | Λ+ c | 1 ⁄ 2 + | **** | Λ0 b | 1 ⁄ 2 + | *** |
norte | 1 ⁄ 2 + | **** | Δ (1600) | 3 ⁄ 2 + | **** | Λ (1405) | 1 ⁄ 2 - | **** | Σ 0 | 1 ⁄ 2 + | **** | Ξ - | 1 ⁄ 2 + | **** | Λ c (2595) + | 1 ⁄ 2 - | *** | Λ b (5912) 0 | 1 ⁄ 2 - | *** |
N (1440) | 1 ⁄ 2 + | **** | Δ (1620) | 1 ⁄ 2 - | **** | Λ (1520) | 3 ⁄ 2 - | **** | Σ - | 1 ⁄ 2 + | **** | Ξ (1530) | 3 ⁄ 2 + | **** | Λ c (2625) + | 3 ⁄ 2 - | *** | Λ b (5920) 0 | 3 ⁄ 2 - | *** |
N (1520) | 3 ⁄ 2 - | **** | Δ (1700) | 3 ⁄ 2 - | **** | Λ (1600) | 1 ⁄ 2 + | *** | Σ (1385) | 3 ⁄ 2 + | **** | Ξ (1620) | * | Λ c (2765) + | * | Σ b | 1 ⁄ 2 + | *** | ||
N (1535) | 1 ⁄ 2 - | **** | Δ (1750) | 1 ⁄ 2 + | * | Λ (1670) | 1 ⁄ 2 - | **** | Σ (1480) | * | Ξ (1690) | *** | Λ c (2880) + | 5 ⁄ 2 + | *** | Σ* b | 3 ⁄ 2 + | *** | ||
N (1650) | 1 ⁄ 2 - | **** | Δ (1900) | 1 ⁄ 2 - | *** | Λ (1690) | 3 ⁄ 2 - | **** | Σ (1560) | ** | Ξ (1820) | 3 ⁄ 2 - | *** | Λ c (2940) + | 3 ⁄ 2 - | *** | Ξ0 b, Ξ- b | 1 ⁄ 2 + | *** | |
N (1675) | 5 ⁄ 2 - | **** | Δ (1905) | 5 ⁄ 2 + | **** | Λ (1710) | 1 ⁄ 2 + | * | Σ (1580) | 3 ⁄ 2 - | * | Ξ (1950) | *** | Ξ ' b (5935) - | 1 ⁄ 2 + | *** | ||||
N (1680) | 5 ⁄ 2 + | **** | Δ (1910) | 1 ⁄ 2 + | **** | Λ (1800) | 1 ⁄ 2 - | *** | Σ (1620) | 1 ⁄ 2 - | * | Ξ (2030) | ≥ 5/2? | *** | Σ c (2455) | 1 ⁄ 2 + | **** | Ξ b (5945) 0 | 3 ⁄ 2 + | *** |
N (1700) | 3 ⁄ 2 - | *** | Δ (1920) | 3 ⁄ 2 + | *** | Λ (1810) | 1 ⁄ 2 + | *** | Σ (1660) | 1 ⁄ 2 + | *** | Ξ (2120) | * | Σ c (2520) | 3 ⁄ 2 + | *** | Ξ b (5955) - | 3 ⁄ 2 + | *** | |
N (1710) | 1 ⁄ 2 + | **** | Δ (1930) | 5 ⁄ 2 - | *** | Λ (1820) | 5 ⁄ 2 + | **** | Σ (1670) | 3 ⁄ 2 - | **** | Ξ (2250) | ** | Σ c (2800) | *** | Ω- b | 1 ⁄ 2 + | *** | ||
N (1720) | 3 ⁄ 2 + | **** | Δ (1940) | 3 ⁄ 2 - | ** | Λ (1830) | 5 ⁄ 2 - | **** | Σ (1690) | ** | Ξ (2370) | ** | P c (4380) + | * | ||||||
N (1860) | 5 ⁄ 2 + | ** | Δ (1950) | 7 ⁄ 2 + | **** | Λ (1890) | 3 ⁄ 2 + | **** | Σ (1730) | 3 ⁄ 2 + | * | Ξ (2500) | * | Ξ+ c | 1 ⁄ 2 + | *** | P c (4450) + | * | ||
N (1875) | 3 ⁄ 2 - | *** | Δ (2000) | 5 ⁄ 2 + | ** | Λ (2000) | * | Σ (1750) | 1 ⁄ 2 - | *** | Ξ0 c | 1 ⁄ 2 + | *** | |||||||
N (1880) | 1 ⁄ 2 + | *** | Δ (2150) | 1 ⁄ 2 - | * | Λ (2020) | 7 ⁄ 2 + | * | Σ (1770) | 1 ⁄ 2 + | * | Ω - | 3 ⁄ 2 + | **** | Ξ ′+ c | 1 ⁄ 2 + | *** | |||
N (1895) | 1 ⁄ 2 - | **** | Δ (2200) | 7 ⁄ 2 - | *** | Λ (2050) | 3 ⁄ 2 - | * | Σ (1775) | 5 ⁄ 2 - | **** | Ω (2250) - | *** | Ξ ′0 c | 1 ⁄ 2 + | *** | ||||
N (1900) | 3 ⁄ 2 + | **** | Δ (2300) | 9 ⁄ 2 + | ** | Λ (2100) | 7 ⁄ 2 - | **** | Σ (1840) | 3 ⁄ 2 + | * | Ω (2380) - | ** | Ξ c (2645) | 3 ⁄ 2 + | *** | ||||
N (1990) | 7 ⁄ 2 + | ** | Δ (2350) | 5 ⁄ 2 - | * | Λ (2110) | 5 ⁄ 2 + | *** | Σ (1880) | 1 ⁄ 2 + | ** | Ω (2470) - | ** | Ξ c (2790) | 1 ⁄ 2 - | *** | ||||
N (2000) | 5 ⁄ 2 + | ** | Δ (2390) | 7 ⁄ 2 + | * | Λ (2325) | 3 ⁄ 2 - | * | Σ (1900) | 1 ⁄ 2 - | * | Ξ c (2815) | 3 ⁄ 2 - | *** | ||||||
N (2040) | 3 ⁄ 2 + | * | Δ (2400) | 9 ⁄ 2 - | ** | Λ (2350) | 9 ⁄ 2 + | *** | Σ (1915) | 5 ⁄ 2 + | **** | Ξ c (2930) | * | |||||||
N (2060) | 5 ⁄ 2 - | *** | Δ (2420) | 11 ⁄ 2 + | **** | Λ (2585) | ** | Σ (1940) | 3 ⁄ 2 + | * | Ξ c (2980) | *** | ||||||||
N (2100) | 1 ⁄ 2 + | *** | Δ (2750) | 13 ⁄ 2 - | ** | Σ (1940) | 3 ⁄ 2 - | *** | Ξ c (3055) | *** | ||||||||||
N (2120) | 3 ⁄ 2 - | *** | Δ (2950) | 15 ⁄ 2 + | ** | Σ (2000) | 1 ⁄ 2 - | * | Ξ c (3080) | *** | ||||||||||
N (2190) | 7 ⁄ 2 - | **** | Σ (2030) | 7 ⁄ 2 + | **** | Ξ c (3123) | * | |||||||||||||
N (2220) | 9 ⁄ 2 + | **** | Σ (2070) | 5 ⁄ 2 + | * | |||||||||||||||
N (2250) | 9 ⁄ 2 - | **** | Σ (2080) | 3 ⁄ 2 + | ** | Ω0 c | 1 ⁄ 2 + | *** | ||||||||||||
N (2300) | 1 ⁄ 2 + | ** | Σ (2100) | 7 ⁄ 2 - | * | Ω c (2770) 0 | 3 ⁄ 2 + | *** | ||||||||||||
N (2570) | 5 ⁄ 2 - | ** | Σ (2250) | *** | Ω c (3000) 0 | *** | ||||||||||||||
N (2600) | 11 ⁄ 2 - | *** | Σ (2455) | ** | Ω c (3050) 0 | *** | ||||||||||||||
N (2700) | 13 ⁄ 2 + | ** | Σ (2620) | ** | Ω c (3065) 0 | *** | ||||||||||||||
Σ (3000) | * | Ω c (3090) 0 | *** | |||||||||||||||||
Ω c (3120) 0 | *** | |||||||||||||||||||
Ξ+ cc | * | |||||||||||||||||||
Ξ++ cc | *** |
**** | La existencia es segura y las propiedades están al menos bastante bien exploradas. |
*** | La existencia varía de bastante cierta a cierta, pero es deseable una mayor confirmación y / o los números cuánticos, las fracciones de ramificación, etc. no están bien determinados. |
** | La evidencia de existencia es justa. |
* | La evidencia de existencia es pobre. |
Ver también
- Óctuple vía (física)
- Lista de mesones
- Lista de partículas
- Resonancia roper
- Cronología de los descubrimientos de partículas
Referencias
- ^ H. Muir (2003)
- ↑ K. Carter (2003)
- ^ W.-M. Yao y col. (2006): Listados de partículas - Theta positivo
- ^ R. Aaij y col . (2015)
- ^ Griffiths, David J. (2008), Introducción a las partículas elementales (segunda edición revisada), WILEY-VCH, págs. 181-188, ISBN 978-3-527-40601-2
- ^ PA Zyla y col. (2020): Tablas de resumen de partículas - Bariones
- ^ JG Körner y col. (1994)
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -pag+
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -norte0
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Λ
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -ΛC
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -ΛB
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Σ+
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Σ0
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Σ-
- ^ a b c PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -ΣC(2455)
- ^ a b P.A Zyla y col. (2020): listados de partículas -ΣB
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ0
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ-
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ+ c
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ0 c
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ ′+ c
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ ′0 c
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ξ++ cc
- ^ a b P.A Zyla y col. (2020): listados de partículas -ΞB
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ω0 c
- ^ PA Zyla y col. (2020): listados de partículas -Ω- b
- ^ J. Beringer y col. (2012): listados de partículas -Ξ+ cc
- ^ a b c d P.A Zyla et al. (2020): listados de partículas -Δ(1232)
- ^ a b c P.A Zyla et al . (2020): listados de partículas -Σ(1385)
- ^ a b c P.A Zyla et al . (2020): listados de partículas -ΣC(2520)
- ^ a b P.A Zyla y col . (2020): listados de partículas -Σ∗ b
- ^ a b P.A Zyla y col . (2020): listados de partículas -Ξ(1530)
- ^ a b P.A Zyla y col . (2020): listados de partículas -ΞC(2645)
- ^ PA Zyla y col . (2020): listados de partículas -Ξ0 b(5945)
- ^ PA Zyla y col . (2020): listados de partículas -Ξ0 b(5955)
- ^ J. Beringer y col. (2012): listados de partículas -Ω-
- ^ J. Beringer y col . (2012): listados de partículas -Ω0 c(2770)
- ^ C. Patrignani y col . ( Grupo de datos de partículas ) (2018). "Tabla de resumen de bariones" (PDF) . Barbilla. Phys. C . 40 : 100001 . Consultado el 27 de septiembre de 2018 .
- ^ Crede, Volker; Roberts, Winston (2013). "Progreso hacia la comprensión de las resonancias bariónicas". Rep. Prog. Phys . 76 (7): 076301. arXiv : 1302.7299 . Código Bibliográfico : 2013RPPh ... 76g6301C . doi : 10.1088 / 0034-4885 / 76/7/076301 . PMID 23787948 .
Bibliografía
- R. Aaij y col. ( Colaboración LHCb ) (2015). "Observación de resonancias J / ψp consistentes con estados de pentaquark en Λ0
b→ J / ψK-
p decays ". Physical Review Letters . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.115.072001 . PMID 26317714 . - J. Beringer y col. ( Grupo de datos de partículas ) (2012). "Revisión de la física de partículas" . Physical Review D . 86 (1): 010001. Código bibliográfico : 2012PhRvD..86a0001B . doi : 10.1103 / PhysRevD.86.010001 .
- K. Nakamura y col. ( Grupo de datos de partículas ) (2010). "Revisión de la física de partículas" . Journal of Physics G . 37 (7A): 075021. Código Bibliográfico : 2010JPhG ... 37g5021N . doi : 10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021 .
- C. Amsler y col. ( Grupo de datos de partículas ) (2008). "Revisión de la física de partículas" (PDF) . Physics Letters B . 667 (1): 1–1340. Código Bibliográfico : 2008PhLB..667 .... 1A . doi : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 .
- VM Abazov y col. ( Colaboración DØ ) (2008). "Observación del bariónico doblemente extrañoΩ- b" (PDF) . Fermilab-Pub-08/335-E.
- K. Carter (2006). "El ascenso y la caída del pentaquark" . Revista Symmetry . Fermilab / SLAC . Archivado desde el original el 8 de julio de 2007 . Consultado el 27 de mayo de 2008 .
- W.-M. Yao y col. ( Grupo de datos de partículas ) (2006). "Revisión de la física de partículas" . Journal of Physics G . 33 (1): 1–1232. arXiv : astro-ph / 0601168 . Código bibliográfico : 2006JPhG ... 33 .... 1Y . doi : 10.1088 / 0954-3899 / 33/1/001 .
- H. Muir (2003). "El descubrimiento de Pentaquark confunde a los escépticos" . Nuevo científico . Consultado el 27 de mayo de 2008 .
- JG Körner; M. Krämer y D. Pirjol (1994). "Bariones pesados". Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph / 9406359 . Código bibliográfico : 1994PrPNP..33..787K . doi : 10.1016 / 0146-6410 (94) 90053-1 .
Otras lecturas
- H. Garcilazo; J. Vijande y A. Valcarce (2007). "Estudio de Faddeev de espectroscopia de bariones pesados". Journal of Physics G . 34 (5): 961–976. arXiv : hep-ph / 0703257 . doi : 10.1088 / 0954-3899 / 34/5/014 .
- S. Robbins (2006). "Resumen de partículas de física - bariones" . Viaje a través de la galaxia . Archivado desde el original el 28 de febrero de 2008 . Consultado el 20 de abril de 2008 .
- DM Manley (2005). "Estado de la espectroscopia bariónica" . Journal of Physics: Serie de conferencias . 5 (1): 230–237. Código bibliográfico : 2005JPhCS ... 9..230M . doi : 10.1088 / 1742-6596 / 9/1/043 .
- SSM Wong (1998). Introducción a la física nuclear (2ª ed.). Nueva York (NY): John Wiley & Sons . ISBN 978-0-471-23973-4.
- R. Shankar (1994). Principios de la mecánica cuántica (2ª ed.). Nueva York (NY): Plenum Press . ISBN 978-0-306-44790-7.
- E. Wigner (1937). "Sobre las consecuencias de la simetría del hamiltoniano nuclear en la espectroscopia de núcleos". Revisión física . 51 (2): 106-119. Código bibliográfico : 1937PhRv ... 51..106W . doi : 10.1103 / PhysRev.51.106 .
- M. Gell-Mann (1964). "Un esquema de bariones y mesones". Letras de física . 8 (3): 214–215. Código bibliográfico : 1964PhL ..... 8..214G . doi : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
- W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne I". Zeitschrift für Physik (en alemán). 77 (1–2): 1–11. Código Bibliográfico : 1932ZPhy ... 77 .... 1H . doi : 10.1007 / BF01342433 .
- W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne II". Zeitschrift für Physik (en alemán). 78 (3–4): 156–164. Bibcode : 1932ZPhy ... 78..156H . doi : 10.1007 / BF01337585 .
- W. Heisenberg (1932). "Über den Bau der Atomkerne III". Zeitschrift für Physik (en alemán). 80 (9-10): 587-596. Código bibliográfico : 1933ZPhy ... 80..587H . doi : 10.1007 / BF01335696 .
enlaces externos
- Grupo de datos de partículas: la revisión de la física de partículas (2018)
- Universidad Estatal de Georgia - Hiperfísica
- Bariones hechos pensables , una visualización interactiva que permite comparar propiedades físicas