Los neutrinos estériles (o neutrinos inertes ) son partículas hipotéticas ( leptones neutros - neutrinos ) que se cree que interactúan solo a través de la gravedad y no interactúan a través de ninguna de las interacciones fundamentales del Modelo Estándar . [1] El término neutrino estéril se utiliza para distinguirlos de los neutrinos activos conocidos en el modelo estándar , que llevan una carga isospin de ±+1/2bajo la interacción débil . Por lo general, se refiere a los neutrinos con quiralidad de la mano derecha (ver neutrino de la mano derecha ), que se pueden agregar al modelo estándar. Las partículas que poseen el número cuántico de neutrinos estériles y masas lo suficientemente grandes como para que no interfieran con la teoría actual de la nucleosíntesis del Big Bang a menudo se denominan leptones pesados neutros (NHL) o leptones neutros pesados (HNL). [2]
Composición | Partícula elemental |
---|---|
Estadísticas | Fermiónico |
Generacion | desconocido |
Interacciones | gravedad; otras posibles interacciones desconocidas |
Estado | Hipotético |
Tipos | desconocido |
Masa | desconocido |
Carga eléctrica | 0 |
Carga de color | ninguno |
Girar | 1 ⁄ 2 |
Estados de giro | 2 |
Proyección de isospín débil | 0 |
Hipercarga débil | 0 |
Quiralidad | diestro |
B - L | depende de la asignación de carga L |
X | −5 |
La existencia de neutrinos diestros está teóricamente bien motivada porque todos los demás fermiones conocidos se han observado con quiralidad tanto izquierda como derecha . [3] También podrían explicar de forma natural las pequeñas masas activas de neutrinos inferidas de la oscilación de neutrinos . [3] Se desconoce la masa de los neutrinos diestros y podría tener cualquier valor entre 10 15 GeV y menos de 1 eV. [4] Para cumplir con las teorías de leptogénesis y materia oscura , debe haber al menos 3 tipos de neutrinos estériles (si existen). [5] Esto contrasta con el número de tipos de neutrinos activos, que debe ser exactamente 3, el número de leptones cargados y generaciones de quarks , para garantizar que la interacción electrodébil esté libre de anomalías.
La búsqueda de neutrinos estériles es un área activa de la física de partículas . Si existen y su masa es menor que las energías de las partículas en el experimento, se pueden producir en el laboratorio, ya sea mezclando neutrinos activos y estériles o en colisiones de partículas de alta energía. Si son más pesados, la única consecuencia directamente observable de su existencia serían las masas de neutrinos activos observadas. Sin embargo, pueden ser responsables de una serie de fenómenos inexplicables en cosmología física y astrofísica , incluida la materia oscura , la bariogénesis o la radiación oscura hipotética . [4] En mayo de 2018, los físicos del experimento MiniBooNE informaron una señal de oscilación de neutrinos más fuerte de lo esperado, un posible indicio de neutrinos estériles. [6] [7]
Motivación
Los resultados experimentales muestran que todos los neutrinos producidos y observados tienen helicidades zurdas (giro antiparalelo al momento ), y todos los antineutrinos tienen helicidades diestras, dentro del margen de error. [3] En el límite sin masa, significa que solo se observa una de las dos posibles quiralidades para cada partícula. Estas son las únicas helicidades (y quiralidades) incluidas en el modelo estándar de interacciones de partículas. [8]
Experimentos recientes como la oscilación de neutrinos , sin embargo, han demostrado que los neutrinos tienen una masa distinta de cero, que no es predicha por el Modelo Estándar y sugiere una física nueva y desconocida. [9] Esta masa inesperada explica los neutrinos con helicidad diestra y los antineutrinos con helicidad zurda: como no se mueven a la velocidad de la luz, su helicidad no es invariante relativista (es posible moverse más rápido que ellos y observar la helicidad opuesta). [10] Sin embargo, todos los neutrinos se han observado con quiralidad zurda y todos los antineutrinos diestros. La quiralidad es una propiedad fundamental de las partículas y es relativísticamente invariante: es la misma independientemente de la velocidad y masa de la partícula en cada sistema de referencia inercial. [11] Sin embargo, una partícula con masa que comienza con quiralidad zurda puede desarrollar un componente diestro a medida que viaja; a menos que no tenga masa, la quiralidad no se conserva durante la propagación de una partícula libre a través del espacio.
La pregunta, entonces, permanece: ¿Los neutrinos y los antineutrinos se diferencian solo en su quiralidad? ¿O existen exóticos neutrinos diestros y antineutrinos zurdos como partículas separadas de los neutrinos zurdos y antineutrinos diestros comunes?
Propiedades
Tales partículas pertenecerían a una representación singlete con respecto a la interacción fuerte y la interacción débil , teniendo carga eléctrica cero , hipercarga débil cero , isospín débil cero y, como con los otros leptones , carga de color cero , aunque convencionalmente se representan como tienen un número cuántico B - L de −1. [12] Si el modelo estándar está incrustado en una teoría hipotética de gran unificación SO (10) , se les puede asignar una carga X de −5. El anti-neutrino zurdo tiene un B - L de +1 y una carga X de +5.
Debido a la falta de carga eléctrica, hipercarga y carga de color, los neutrinos estériles no interactuarían electromagnéticamente , débil o fuertemente , haciéndolos extremadamente difíciles de detectar. Tienen interacciones Yukawa con leptones ordinarios y bosones de Higgs , lo que a través del mecanismo de Higgs conduce a la mezcla con neutrinos ordinarios.
En experimentos con energías mayores que su masa, los neutrinos estériles participarían en todos los procesos en los que participan los neutrinos ordinarios, pero con una probabilidad mecánica cuántica que es suprimida por un pequeño ángulo de mezcla. Eso hace posible producirlos en experimentos, si son lo suficientemente ligeros como para estar al alcance de los actuales aceleradores de partículas.
También interactuarían gravitacionalmente debido a su masa, y si son lo suficientemente pesados, podrían explicar la materia oscura fría o la materia oscura cálida . En algunas teorías de gran unificación , como SO (10) , también interactúan a través de interacciones de calibre que están extremadamente suprimidas con energías ordinarias porque su bosón de calibre es extremadamente masivo. No aparecen en absoluto en algunas otras GUT, como el modelo de Georgi-Glashow ( es decir , todas sus cargas SU (5) o números cuánticos son cero).
Masa
Todas las partículas son inicialmente sin masa bajo el Modelo Estándar, ya que no hay términos de masa de Dirac en el Lagrangiano del Modelo Estándar . Los únicos términos de masa son generados por el mecanismo de Higgs , que produce acoplamientos Yukawa distintos de cero entre los componentes zurdos de los fermiones, el campo de Higgs y sus componentes diestros. Esto ocurre cuando el campo de Higgs del doblete SU (2) adquiere su valor esperado de vacío distinto de cero, , rompiendo espontáneamente su simetría SU (2) L × U (1) y, por lo tanto, produciendo acoplamientos Yukawa distintos de cero:
Tal es el caso de los leptones cargados, como el electrón, pero dentro del modelo estándar el neutrino derecho no existe. Por lo tanto, a falta de los neutrinos quirales derechos estériles para emparejarse con los neutrinos quirales izquierdos, incluso con el acoplamiento de Yukawa, los neutrinos activos permanecen sin masa. En otras palabras, no hay términos generadores de masa para neutrinos bajo el Modelo Estándar: para cada generación, el modelo solo contiene un neutrino zurdo y su antipartícula, un antineutrino diestro, cada uno de los cuales se produce en estados propios débiles durante interacciones débiles; se omiten los neutrinos "estériles". (Consulte las masas de neutrinos en el modelo estándar para obtener una explicación detallada).
En el mecanismo de balancín , el modelo se amplía para incluir los neutrinos diestros y los antineutrinos zurdos que faltan; Entonces, se plantea la hipótesis de que uno de los vectores propios de la matriz de masa de neutrinos es notablemente más pesado que el otro.
Un neutrino estéril (quiral derecho) tendría la misma hipercarga débil , isospín débil y carga eléctrica que su antipartícula, porque todos estos son cero y, por lo tanto, no se ven afectados por la inversión de signo . [a]
Términos de Dirac y Majorana
Los neutrinos estériles permiten la introducción de un término de masa de Dirac como de costumbre. Esto puede producir la masa de neutrinos observada, pero requiere que la fuerza del acoplamiento de Yukawa sea mucho más débil para el neutrino electrónico que para el electrón, sin explicación. Se observan problemas similares (aunque menos graves) en el sector de quarks, donde las masas superior e inferior difieren en un factor de 40.
A diferencia del neutrino zurdo, se puede agregar un término de masa de Majorana para un neutrino estéril sin violar las simetrías locales (isospín débil e hipercarga débil) ya que no tiene carga débil. Sin embargo, esto aún violaría el número total de leptones .
Es posible incluir términos tanto de Dirac como de Majorana: esto se hace en el mecanismo de balancín (abajo). Además de satisfacer la ecuación de Majorana , si el neutrino fuera también su propia antipartícula , entonces sería el primer fermión de Majorana . En ese caso, podría aniquilarse con otro neutrino, permitiendo la desintegración beta doble sin neutrinos . [13] El otro caso es que se trata de un fermión de Dirac , que no es su propia antipartícula.
Para poner esto en términos matemáticos, tenemos que hacer uso de las propiedades de transformación de las partículas. Para los campos libres, un campo Majorana se define como un estado propio de la conjugación de carga. Sin embargo, los neutrinos interactúan solo a través de interacciones débiles, que no son invariantes bajo la conjugación de carga (C), por lo que un neutrino Majorana que interactúa no puede ser un estado propio de C. La definición generalizada es: "un campo de neutrinos Majorana es un estado propio de la transformación CP ". En consecuencia, los neutrinos de Majorana y Dirac se comportarían de manera diferente bajo transformaciones CP (en realidad transformaciones de Lorentz y CPT ). Además, un neutrino de Dirac masivo tendría momentos dipolares magnéticos y eléctricos distintos de cero , mientras que un neutrino de Majorana no los tendría. Sin embargo, los neutrinos de Majorana y Dirac son diferentes solo si su masa en reposo no es cero. Para los neutrinos de Dirac, los momentos dipolares son proporcionales a la masa y desaparecerían para una partícula sin masa. Sin embargo, tanto los términos de masa de Majorana como de Dirac pueden aparecer en el lagrangiano de masas .
Mecanismo de balancín
Además del neutrino zurdo, que se acopla al leptón cargado de su familia en corrientes cargadas débiles, si también hay un neutrino asociado estéril diestro (un isosinglet débil con carga cero ), entonces es posible agregar un término de masa de Majorana sin violar la simetría electrodébil. [14] Ambos neutrinos tienen masa y la lateralidad ya no se conserva (por lo tanto, "neutrino zurdo o diestro" significa que el estado es mayoritariamente zurdo o diestro). Para obtener los estados propios de la masa de neutrinos, tenemos que diagonalizar la matriz de masa general:
dónde es grande y es de tamaño intermedio.
Aparte de la evidencia empírica, también existe una justificación teórica para el mecanismo de balancín en varias extensiones del Modelo Estándar. Tanto las teorías de la gran unificación (GUT) como los modelos simétricos de izquierda a derecha predicen la siguiente relación:
Según GUT y los modelos de izquierda a derecha, el neutrino de la mano derecha es extremadamente pesado: 10 5 a 10 12 GeV, mientras que el valor propio más pequeño es aproximadamente igual a [15]
Este es el mecanismo de balancín : a medida que el neutrino derecho estéril se vuelve más pesado, el neutrino zurdo normal se vuelve más ligero. El neutrino de la mano izquierda es una mezcla de dos neutrinos de Majorana, y este proceso de mezcla es la forma en que se genera la masa de neutrinos estéril.
Neutrinos estériles como materia oscura
Para que una partícula se considere candidata a materia oscura, debe tener una masa distinta de cero y no tener carga electromagnética . [16] Naturalmente, los neutrinos y las partículas similares a los neutrinos son una fuente de interés en la búsqueda de materia oscura debido a la posesión de estas dos propiedades. Hoy en día es más común que las teorías se basen en modelos de materia oscura fría (la materia oscura en el universo temprano no es relativista) en contraposición a los modelos de materia oscura caliente (la materia oscura en el universo temprano es relativista). Por lo tanto, no es probable que los neutrinos activos del modelo estándar representen toda la materia oscura debido a su baja masa. [17]
Dado que actualmente no se conoce la masa de neutrinos estériles, no se ha descartado la posibilidad de que sea materia oscura. Si la materia oscura consiste en neutrinos estériles, se pueden aplicar ciertas restricciones a sus propiedades. En primer lugar, la masa del neutrino estéril debería estar en la escala keV para producir la estructura del universo que se observa hoy. [18] En segundo lugar, aunque no se requiere que la materia oscura sea estable, la vida útil de las partículas debe ser mayor que la edad actual del universo. Esto coloca un límite superior en la fuerza de la mezcla entre neutrinos estériles y activos en el mecanismo de balancín . [19] Por lo que se sabe hasta ahora acerca de la partícula, el neutrino estéril es un prometedor candidato a materia oscura, pero, como ocurre con todas las demás partículas hipotéticas de materia oscura, aún no se ha confirmado su existencia.
Intentos de detección
La producción y desintegración de neutrinos estériles podría ocurrir a través de la mezcla con neutrinos virtuales ("fuera de masa"). Se establecieron varios experimentos para descubrir u observar los LNH, por ejemplo, el experimento NuTeV (E815) en Fermilab o LEP-L3 en el CERN . Todos llevaron a establecer límites a la observación, en lugar de la observación real de esas partículas. Si de hecho son un componente de la materia oscura, se necesitarían detectores de rayos X sensibles para observar la radiación emitida por sus desintegraciones. [20]
Los neutrinos estériles pueden mezclarse con neutrinos ordinarios a través de una masa de Dirac después de la ruptura de la simetría electrodébil , en analogía con los quarks y los leptones cargados . [21] Los neutrinos estériles y (en modelos más complicados) los neutrinos ordinarios también pueden tener masas de Majorana . En el mecanismo de balancín de tipo 1 , tanto las masas de Dirac como las de Majorana se utilizan para hacer descender las masas de neutrinos ordinarios y hacer que los neutrinos estériles sean mucho más pesados que los neutrinos que interactúan del Modelo Estándar. En los modelos de balancín a escala GUT, los neutrinos pesados pueden ser tan pesados como la escala GUT (≈10 15 GeV ). [22] En otros modelos, tales como el modelo νMSM donde sus masas están en la keV a la gama GeV, podrían ser más ligero que los bosones débiles W y Z . [23] Una luz (con la masa≈1 eV ) se sugirió neutrino estéril como una posible explicación de los resultados del experimento del detector de neutrinos de centelleo líquido . El 11 de abril de 2007, los investigadores del experimento MiniBooNE en Fermilab anunciaron que no habían encontrado ninguna evidencia que apoyara la existencia de un neutrino tan estéril. [24] Los resultados y análisis más recientes han proporcionado cierto apoyo a la existencia del neutrino estéril. [25]
Dos detectores separados cerca de un reactor nuclear en Francia encontraron que faltaba el 3% de los antineutrinos. Sugirieron la existencia de un cuarto neutrino con una masa de 1,2 eV. [26] Los neutrinos estériles también son candidatos a la radiación oscura . Daya Bay también ha buscado un neutrino estéril ligero y ha excluido algunas regiones de masa. [27] Daya Bay Collaboration midió el espectro de energía anti-neutrinos y encontró que los anti-neutrinos a una energía de alrededor de 5 MeV están en exceso en relación con las expectativas teóricas. También registró un 6% de antineutrinos faltantes. [28] Esto podría sugerir que existen neutrinos estériles o que nuestra comprensión de algún otro aspecto de los neutrinos es incompleta.
La cantidad de neutrinos y las masas de las partículas pueden tener efectos a gran escala que dan forma a la apariencia del fondo cósmico de microondas . El número total de especies de neutrinos, por ejemplo, afecta la velocidad a la que el cosmos se expandió en sus primeras épocas: más neutrinos significa una expansión más rápida. La publicación de datos de Planck Satellite 2013 es compatible con la existencia de un neutrino estéril. El rango de masa implícito es de 0 a 3 eV. [29] [ Verificación fallida - ver discusión ] En 2016, los científicos del Observatorio de Neutrinos IceCube no encontraron ninguna evidencia del neutrino estéril. [30] Sin embargo, en mayo de 2018, los físicos del experimento MiniBooNE informaron una señal de oscilación de neutrinos más fuerte de lo esperado, un posible indicio de neutrinos estériles. [6] [7]
Ver también
- Lista de partículas hipotéticas
- MiniBooNE en Fermilab
- Partícula delgada que interactúa débilmente
Notas al pie
- ^ Y como con todos los demás pares de partículas / antipartículas, el neutrino estéril quiral derecho y el antineutrino quiral izquierdo también tendrían una masa idéntica distinta de cero. La quiralidad, el número de leptones y el sabor (si los hay) son los únicos números cuánticos que distinguen un neutrino estéril de un antineutrino estéril. Para cualquier partícula cargada, por ejemplo el electrón , este no es el caso: su antipartícula, el positrón , tiene carga eléctrica opuesta, isospín débil opuesto y quiralidad opuesta, entre otras cargas opuestas. Del mismo modo, un quark up tiene una carga de ++2/3 y, por ejemplo, una carga de color rojo, mientras que su antipartícula tiene una carga eléctrica de -+2/3 y en este ejemplo una carga de color de anti-rojo.
Referencias
- ^ "Neutrinos estériles | Todas las cosas Neutrino" . Consultado el 29 de abril de 2021 .
- ^ PA Zyla y col. (Grupo de datos de partículas), Prog. Theor. Exp. Phys. 2020, 083C01 (2020)
- ^ a b c Boyarsky, A .; Drewes, M .; Lasserre, T .; Mertens, S .; Ruchayskiy, O. (enero de 2019). "Materia oscura neutrino estéril" . Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 104 : 1-45. arXiv : 1807.07938 . doi : 10.1016 / j.ppnp.2018.07.004 .
- ^ a b Drewes, Marco (2013). "La fenomenología de los neutrinos diestros". International Journal of Modern Physics E . 22 (8): 1330019–593. arXiv : 1303.6912 . Código bibliográfico : 2013IJMPE..2230019D . doi : 10.1142 / S0218301313300191 . S2CID 119161526 .
- ^ Ibe, Masahiro; Kusenko, Alexander; Yanagida, Tsutomu T. (10 de julio de 2016). "¿Por qué tres generaciones?" . Physics Letters B . 758 : 365–369. doi : 10.1016 / j.physletb.2016.05.025 . ISSN 0370-2693 .
- ^ a b Letzter, Rafi (1 de junio de 2018). "Un gran experimento de física acaba de detectar una partícula que no debería existir" . LiveScience . Consultado el 3 de junio de 2018 .
- ^ a b Colaboración, MiniBooNE; Aguilar-Arévalo, AA; Brown, BC; Bugel, L .; Cheng, G .; Conrad, JM; et al. (2018). "Observación de un exceso significativo de eventos similares a los electrones en el experimento de neutrinos de línea de base corta MiniBooNE". Cartas de revisión física . 121 (22): 221801. arXiv : 1805.12028 . Código bibliográfico : 2018PhRvL.121v1801A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.121.221801 . PMID 30547637 . S2CID 53999758 .
- ^ Fonseca, Renato M. (agosto de 2015). "Sobre la quiralidad del SM y el contenido de fermiones de las GUT" . Física B nuclear . 897 : 757–780. doi : 10.1016 / j.nuclphysb.2015.06.012 .
- ^ Fukuda, Y .; Hayakawa, T .; Ichihara, E .; Inoue, K .; Ishihara, K .; Ishino, H .; Itow, Y .; Kajita, T .; Kameda, J .; Kyosuke, S .; Kobayashi, K. (24 de agosto de 1998). "Evidencia de oscilación de neutrinos atmosféricos" . Cartas de revisión física . 81 (8): 1562-1567. doi : 10.1103 / PhysRevLett.81.1562 . ISSN 0031-9007 .
- ^ Jentschura, UD; Wundt, BJ (1 de julio de 2014). "Inversión de helicidad de neutrinos y simetrías fundamentales" . Journal of Physics G: Física nuclear y de partículas . 41 (7): 075201. arXiv : 1206.6342 . doi : 10.1088 / 0954-3899 / 41/7/075201 . ISSN 0954-3899 .
- ^ Chen, Jing-Yuan; Hijo, Dam T .; Stephanov, Mikhail A .; Yee, Ho-Ung; Yin, Yi (30 de octubre de 2014). "Invarianza de Lorentz en teoría cinética quiral" . Cartas de revisión física . 113 (18): 182302. doi : 10.1103 / PhysRevLett.113.182302 . ISSN 0031-9007 . PMID 25396362 .
- ^ Das, Arindam; Dev, PS Bhupal; Okada, Nobuchika (10 de diciembre de 2019). "Producción de neutrinos diestros a escala TeV de larga duración en el LHC en modelo U (1) X calibrado" . Physics Letters B . 799 : 135052. doi : 10.1016 / j.physletb.2019.135052 . ISSN 0370-2693 .
- ^ Rodejohann, Werner (septiembre de 2011). "Física de partículas y desintegración beta doble sin neutrinos" . International Journal of Modern Physics E . 20 (9): 1833-1930. arXiv : 1106.1334 . doi : 10.1142 / S0218301311020186 . ISSN 0218-3013 .
- ^ Mohapatra, RN (abril de 2005). "Mecanismo de balancín y sus implicaciones" . Balancín 25 . Institut Henri Poincaré, París: CIENTÍFICO MUNDIAL: 29–44. arXiv : hep-ph / 0412379 . doi : 10.1142 / 9789812702210_0003 . ISBN 978-981-256-111-4.
- ^ Rodejohann, Werner (1 de mayo de 2021). "Neutrinos estériles de baja energía a la escala GUT" (PDF) .
- ^ "Materia oscura" . CERN . Consultado el 29 de abril de 2021 .
- ^ Ibarra, Alejandro (15 de julio de 2015). "Neutrinos y materia oscura" . Actas de la conferencia AIP . 1666 (1): 140004. doi : 10.1063 / 1.4915588 . ISSN 0094-243X .
- ^ Merle, Alexander (agosto de 2013). "EDIFICIO MODELO keV NEUTRINO" . International Journal of Modern Physics D . 22 (10): 1330020. arXiv : 1302.2625 . doi : 10.1142 / S0218271813300206 . ISSN 0218-2718 .
- ^ Boyarsky, A .; Drewes, M .; Lasserre, T .; Mertens, S .; Ruchayskiy, O. (enero de 2019). "Materia oscura neutrino estéril" . Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 104 : 1-45. arXiv : 1807.07938 . doi : 10.1016 / j.ppnp.2018.07.004 .
- ^ Battison, Leila (16 de septiembre de 2011). "Las galaxias enanas sugieren que la teoría de la materia oscura puede estar equivocada" . BBC News . Consultado el 18 de septiembre de 2011 .
- ^ Gorbunov, Dmitry; Panin, Alexander (31 de enero de 2014). "Mínima mezcla de neutrinos activo-estériles en mecanismo de balancín tipo I con neutrinos estériles a escala GeV" . Physical Review D . 89 (1): 017302. arXiv : 1312.2887 . doi : 10.1103 / PhysRevD.89.017302 . ISSN 1550-7998 .
- ^ Shakya, Bibhushan (28 de febrero de 2016). "Materia oscura neutrino estéril de congelación" . Modern Physics Letters A . 31 (6): 1630005. arXiv : 1512.02751 . doi : 10.1142 / S0217732316300056 . ISSN 0217-7323 .
- ^ Gorbunov, Dmitry (16 de marzo de 2016). "nuMSM: el modelo, sus predicciones y pruebas experimentales" . Actas de la Conferencia de la Sociedad Europea de Física sobre Física de Altas Energías - PoS (EPS-HEP2015) . Viena, Austria: Sissa Medialab: 092. doi : 10.22323 / 1.234.0092 .
- ^ "Primeros resultados" (PDF) . Experimento Booster Neutrino (BooNE). Laboratorio del Acelerador Nacional Fermi (Fermilab) .
- ^ Bulbul, E .; Markevitch, M .; Foster, A .; Smith, RK; Loewenstein, M .; Randall, SW (2014). "Detección de una línea de emisión no identificada en el espectro de rayos X apilados de cúmulos de galaxias". El diario astrofísico . 789 (1): 13. arXiv : 1402.2301 . Código Bibliográfico : 2014ApJ ... 789 ... 13B . doi : 10.1088 / 0004-637X / 789/1/13 . S2CID 118468448 .
- ^ "La anomalía del antineutrino del reactor" . irfu.cea.fr .
- ^ An, FP; Balantekin, AB; Banda, HR; Beriguete, W .; Bishai, M .; Blyth, S .; et al. (1 de octubre de 2014). "Búsqueda de un neutrino estéril ligero en Daya Bay". Cartas de revisión física . 113 (14): 141802. arXiv : 1407.7259 . Código Bibliográfico : 2014PhRvL.113n1802A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.113.141802 . PMID 25325631 . S2CID 10500157 .
- ^ "Daya Bay descubre un desajuste" . Simetría .
- ^ Ade, PAR; et al. ( Colaboración Planck ) (2013). "Resultados Planck 2013. XVI. Parámetros cosmológicos". Astronomía y Astrofísica . 571 : A16. arXiv : 1303.5076 . Bibcode : 2014A & A ... 571A..16P . doi : 10.1051 / 0004-6361 / 201321591 . S2CID 118349591 .
- ^ "Telescopio helado arroja agua fría sobre la teoría de neutrinos estériles" . Naturaleza . 8 de agosto de 2016 . Consultado el 12 de agosto de 2016 .
- Drewes, M. (2013). "La fenomenología de los neutrinos diestros". International Journal of Modern Physics E . 22 (8): 1330019–593. arXiv : 1303.6912 . Código bibliográfico : 2013IJMPE..2230019D . doi : 10.1142 / S0218301313300191 . S2CID 119161526 .
- Merle, A. (2013). "Construcción de modelos de neutrinos keV". International Journal of Modern Physics D . 22 (10): 1330020. arXiv : 1302.2625 . Código bibliográfico : 2013IJMPD..2230020M . doi : 10.1142 / S0218271813300206 . S2CID 118550598 .
- Vaitaitis, AG; et al. (1999). "Búsqueda de leptones pesados neutrales en un haz de neutrinos de alta energía". Cartas de revisión física . 83 (24): 4943–4946. arXiv : hep-ex / 9908011 . Código Bibliográfico : 1999PhRvL..83.4943V . doi : 10.1103 / PhysRevLett.83.4943 . S2CID 14328194 .
- Formaggio, JA; Conrad, J .; Shaevitz, M .; Vaitaitis, A. (1998). "Efectos de helicidad en desintegraciones de leptones pesados neutros". Physical Review D . 57 (11): 7037–7040. Código Bibliográfico : 1998PhRvD..57.7037F . doi : 10.1103 / PhysRevD.57.7037 .
- Nakamura, K .; Grupo de datos de partículas (2010). "Revisión de la física de partículas" . Journal of Physics G . 37 (75021): 075021. Código bibliográfico : 2010JPhG ... 37g5021N . doi : 10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021 .
enlaces externos
- "Neutrinos estériles" . Neutrino desatado. Archivado desde el original el 24 de junio de 2016.
- "El experimento NuTeV en Fermilab" .
- "El Experimento L3 en el CERN" .
- "Experimento elimina el cuarto neutrino" . Scientific American . Abril de 2007.