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En física teórica , representaciones masivas de un supersimetría extendida álgebra llamados estados BPS tienen igual masa a la supersimetría central de carga Z . Mecánicamente cuántico, si la supersimetría permanece intacta, existe una igualdad exacta con el módulo de Z. Su importancia surge a medida que los multipletes se acortan para representaciones masivas genéricas, con estabilidad y fórmula de masa exacta.
d = 4 N = 2Los generadores de la parte impar del superalgebra tienen relaciones: [1]
{ Q α A , Q ¯ β ˙ B } = 2 σ α β ˙ metro PAG metro δ B A { Q α A , Q β B } = 2 ϵ α β ϵ A B Z ¯ { Q ¯ α ˙ A , Q ¯ β ˙ B } = - 2 ϵ α ˙ β ˙ ϵ A B Z {\ Displaystyle {\ begin {alineado} \ {Q _ {\ alpha} ^ {A}, {\ bar {Q}} _ {{\ dot {\ beta}} B} \} & = 2 \ sigma _ {\ alpha {\ dot {\ beta}}} ^ {m} P_ {m} \ delta _ {B} ^ {A} \\\ {Q _ {\ alpha} ^ {A}, Q _ {\ beta} ^ {B } \} & = 2 \ epsilon _ {\ alpha \ beta} \ epsilon ^ {AB} {\ bar {Z}} \\\ {{\ bar {Q}} _ {{\ dot {\ alpha}} A }, {\ bar {Q}} _ {{\ dot {\ beta}} B} \} & = - 2 \ epsilon _ {{\ dot {\ alpha}} {\ dot {\ beta}}} \ epsilon _ {AB} Z \\\ end {alineado}}} donde: son los índices del grupo de Lorentz, A y B son índices de simetría R. α β ˙ {\ Displaystyle \ alpha {\ dot {\ beta}}}
Tome combinaciones lineales de los generadores anteriores de la siguiente manera:
R α A = ξ - 1 Q α A + ξ σ α β ˙ 0 Q ¯ β ˙ B T α A = ξ - 1 Q α A - ξ σ α β ˙ 0 Q ¯ β ˙ B {\displaystyle {\begin{aligned}R_{\alpha }^{A}&=\xi ^{-1}Q_{\alpha }^{A}+\xi \sigma _{\alpha {\dot {\beta }}}^{0}{\bar {Q}}^{{\dot {\beta }}B}\\T_{\alpha }^{A}&=\xi ^{-1}Q_{\alpha }^{A}-\xi \sigma _{\alpha {\dot {\beta }}}^{0}{\bar {Q}}^{{\dot {\beta }}B}\\\end{aligned}}} Considere un estado ψ que tiene 4 impulso . Al aplicar el siguiente operador a este estado se obtiene: ( M , 0 , 0 , 0 ) {\displaystyle (M,0,0,0)}
( R 1 1 + ( R 1 1 ) † ) 2 ψ = 4 ( M + R e ( Z ξ 2 ) ) ψ {\displaystyle {\begin{aligned}(R_{1}^{1}+(R_{1}^{1})^{\dagger })^{2}\psi &=4(M+Re(Z\xi ^{2}))\psi \\\end{aligned}}} Pero debido a que este es el cuadrado de un operador hermitiano, el coeficiente del lado derecho debe ser positivo para todos . ξ {\displaystyle \xi }
En particular, el resultado más fuerte de esto es
M ≥ | Z | {\displaystyle {\begin{aligned}M\geq |Z|\\\end{aligned}}} Aplicaciones de ejemplo Entropías supersimétricas de agujeros negros [2] Ver también Referencias