En la mecánica clásica , la fuerza de Euler es la fuerza tangencial ficticia [1] que aparece cuando se usa un sistema de referencia que gira no uniformemente para el análisis del movimiento y hay variación en la velocidad angular de los ejes del sistema de referencia . La aceleración de Euler (llamada así por Leonhard Euler ), también conocida como aceleración azimutal [2] o aceleración transversal [3] es la parte de la aceleración absoluta causada por la variación en la velocidad angular del marco de referencia. [4]
Ejemplo intuitivo
La fuerza de Euler la sentirá una persona que monte en un tiovivo . A medida que comienza el paseo, la fuerza de Euler será la fuerza aparente que empuja a la persona hacia la parte trasera del caballo, y cuando el paseo se detiene, será la fuerza aparente que empuja a la persona hacia la parte delantera del caballo. Una persona en un caballo cerca del perímetro del tiovivo percibirá una fuerza aparente mayor que una persona en un caballo más cerca del eje de rotación.
Descripción matemática
La dirección y magnitud de la aceleración de Euler viene dada por:
donde ω es la velocidad angular de rotación del marco de referencia y r es la posición vectorial del punto en el marco de referencia. La fuerza de Euler sobre un objeto de masa m es entonces
Ver también
notas y referencias
- ^ Jerrold E. Marsden, Tudor S. Ratiu (1999). Introducción a la mecánica y la simetría: una exposición básica de los sistemas mecánicos clásicos . Saltador. pag. 251. ISBN 0-387-98643-X.
- ^ David Morin (2008). Introducción a la mecánica clásica: con problemas y soluciones . Prensa de la Universidad de Cambridge. pag. 469 . ISBN 978-0-521-87622-3.
Aceleración azimutal Morin.
- ^ Grant R. Fowles y George L. Cassiday (1999). Mecánica analítica, 6ª ed . Editores de Harcourt College. pag. 178.
- ^ Richard H. Battin (1999). Una introducción a las matemáticas y los métodos de la astrodinámica . Reston, VA: Instituto Americano de Aeronáutica y Astronáutica. pag. 102. ISBN 1-56347-342-9.