La electrónica de escala molecular , también llamada electrónica de molécula única , es una rama de la nanotecnología que utiliza moléculas individuales, o colecciones a nanoescala de moléculas individuales, como componentes electrónicos . Debido a que las moléculas individuales constituyen las estructuras estables más pequeñas imaginables, esta miniaturización es el objetivo final para encoger los circuitos eléctricos .
El campo a menudo se denomina simplemente " electrónica molecular ", pero este término también se usa para referirse al campo distante de los polímeros conductores y la electrónica orgánica , que usa las propiedades de las moléculas para afectar las propiedades generales de un material. Se ha sugerido una distinción de nomenclatura de modo que los materiales moleculares para la electrónica se refieren a este último campo de aplicaciones a granel, mientras que la electrónica a escala molecular se refiere a las aplicaciones de nanoescala de una sola molécula tratadas aquí. [1] [2]
Conceptos fundamentales
La electrónica convencional se ha fabricado tradicionalmente a partir de materiales a granel. Desde su invención en 1958, el rendimiento y la complejidad de los circuitos integrados ha experimentado un crecimiento exponencial , una tendencia denominada ley de Moore , ya que los tamaños de las características de los componentes integrados se han reducido en consecuencia. A medida que las estructuras se encogen, aumenta la sensibilidad a las desviaciones. En unas pocas generaciones de tecnología, la composición de los dispositivos debe controlarse con una precisión de unos pocos átomos [3] para que funcionen. Con los métodos a granel cada vez más exigentes y costosos a medida que se acercan a los límites inherentes, nació la idea de que los componentes podrían construirse átomo por átomo en un laboratorio de química (de abajo hacia arriba) en lugar de tallarlos a partir de material a granel (de arriba hacia abajo ). Esta es la idea detrás de la electrónica molecular, siendo la miniaturización final los componentes contenidos en moléculas individuales.
En la electrónica de una sola molécula, el material a granel se reemplaza por moléculas individuales. En lugar de formar estructuras quitando o aplicando material siguiendo un patrón de andamio, los átomos se juntan en un laboratorio de química. De esta manera, se hacen miles de millones de miles de millones de copias simultáneamente (típicamente se hacen más de 10 20 moléculas a la vez) mientras que la composición de las moléculas se controla hasta el último átomo. Las moléculas utilizadas tienen propiedades que se asemejan a los componentes electrónicos tradicionales, como un cable , un transistor o un rectificador .
La electrónica de una sola molécula es un campo emergente, y los circuitos electrónicos completos que consisten exclusivamente en compuestos de tamaño molecular aún están muy lejos de realizarse. Sin embargo, la demanda incesante de más potencia de cálculo, junto con los límites inherentes de los métodos litográficos a partir de 2016[actualizar], hacen que la transición parezca inevitable. Actualmente, la atención se centra en descubrir moléculas con propiedades interesantes y en encontrar formas de obtener contactos fiables y reproducibles entre los componentes moleculares y el material a granel de los electrodos.
Bases teóricas
La electrónica molecular opera en el ámbito cuántico de distancias inferiores a 100 nanómetros. La miniaturización hasta las moléculas individuales reduce la escala a un régimen en el que los efectos de la mecánica cuántica son importantes. En los componentes electrónicos convencionales, los electrones pueden introducirse o extraerse más o menos como un flujo continuo de carga eléctrica . Por el contrario, en la electrónica molecular, la transferencia de un electrón altera significativamente el sistema. Por ejemplo, cuando un electrón ha sido transferido de un electrodo fuente a una molécula, la molécula se carga, lo que dificulta la transferencia del siguiente electrón (ver también bloqueo de Coulomb ). La cantidad significativa de energía debida a la carga debe tenerse en cuenta al realizar cálculos sobre las propiedades electrónicas de la configuración, y es muy sensible a las distancias a las superficies conductoras cercanas.
La teoría de los dispositivos de una sola molécula es especialmente interesante, ya que el sistema en consideración es un sistema cuántico abierto en desequilibrio (impulsado por voltaje). En el régimen de voltaje de baja polarización, se puede ignorar la naturaleza de desequilibrio de la unión molecular y se pueden calcular las características de corriente-voltaje del dispositivo utilizando la estructura electrónica de equilibrio del sistema. Sin embargo, en regímenes de sesgo más fuertes se requiere un tratamiento más sofisticado, ya que ya no existe un principio variacional . En el caso de tunelización elástica (donde el electrón que pasa no intercambia energía con el sistema), el formalismo de Rolf Landauer se puede utilizar para calcular la transmisión a través del sistema en función del voltaje de polarización y, por lo tanto, de la corriente. En tunelización inelástica, un elegante formalismo basado en las funciones de no equilibrio de Green de Leo Kadanoff y Gordon Baym , e independientemente de Leonid Keldysh, fue avanzado por Ned Wingreen y Yigal Meir . Esta formulación de Meir-Wingreen se ha utilizado con gran éxito en la comunidad de la electrónica molecular para examinar los casos más difíciles e interesantes en los que el electrón transitorio intercambia energía con el sistema molecular (por ejemplo, a través del acoplamiento electrón-fonón o excitaciones electrónicas).
Además, conectar moléculas individuales de manera confiable a un circuito a mayor escala ha demostrado ser un gran desafío y constituye un obstáculo significativo para la comercialización.
Ejemplos de
Lo común para las moléculas utilizadas en la electrónica molecular es que las estructuras contienen muchos enlaces dobles y simples alternos (ver también Sistema conjugado ). Esto se hace porque tales patrones deslocalizan los orbitales moleculares, lo que hace posible que los electrones se muevan libremente sobre el área conjugada.
Alambres
El único propósito de los cables moleculares es conectar eléctricamente diferentes partes de un circuito eléctrico molecular. Como el ensamblaje de estos y su conexión a un circuito macroscópico aún no se domina, el foco de la investigación en electrónica de una sola molécula se centra principalmente en las moléculas funcionalizadas: los cables moleculares se caracterizan por no contener grupos funcionales y, por lo tanto, están compuestos por repeticiones simples de un bloque de construcción conjugado. Entre estos se encuentran los nanotubos de carbono que son bastante grandes en comparación con las otras sugerencias, pero que han mostrado propiedades eléctricas muy prometedoras.
El principal problema con los cables moleculares es obtener un buen contacto eléctrico con los electrodos para que los electrones puedan moverse libremente dentro y fuera del cable.
Transistores
Los transistores de una sola molécula son fundamentalmente diferentes de los conocidos de la electrónica a granel. La puerta en un transistor convencional (efecto de campo) determina la conductancia entre la fuente y el electrodo de drenaje controlando la densidad de los portadores de carga entre ellos, mientras que la puerta en un transistor de una sola molécula controla la posibilidad de que un solo electrón salte y fuera de la molécula modificando la energía de los orbitales moleculares. Uno de los efectos de esta diferencia es que el transistor de una sola molécula es casi binario: está encendido o apagado . Esto se opone a sus contrapartes a granel, que tienen respuestas cuadráticas al voltaje de la puerta.
Es la cuantificación de la carga en electrones la responsable del comportamiento marcadamente diferente en comparación con la electrónica a granel. Debido al tamaño de una sola molécula, la carga debido a un solo electrón es significativo y proporciona medios para convertir un transistor en o fuera (ver Coulomb bloqueo ). Para que esto funcione, los orbitales electrónicos de la molécula del transistor no pueden integrarse demasiado bien con los orbitales de los electrodos. Si lo están, no se puede decir que un electrón esté ubicado en la molécula o en los electrodos y la molécula funcionará como un cable.
Un grupo popular de moléculas, que puede funcionar como material de canal semiconductor en un transistor molecular, son los oligopolifenilenvinilenos (OPV) que funcionan mediante el mecanismo de bloqueo de Coulomb cuando se colocan entre la fuente y el electrodo de drenaje de manera adecuada. [4] Los fullerenos funcionan mediante el mismo mecanismo y también se han utilizado habitualmente.
También se ha demostrado que los nanotubos de carbono semiconductores funcionan como material de canal, pero aunque son moleculares, estas moléculas son lo suficientemente grandes como para comportarse casi como semiconductores en masa .
El tamaño de las moléculas y la baja temperatura de las mediciones que se realizan hacen que los estados de la mecánica cuántica estén bien definidos. Por lo tanto, se está investigando si las propiedades de la mecánica cuántica se pueden utilizar para fines más avanzados que los transistores simples (por ejemplo, la espintrónica ).
Los físicos de la Universidad de Arizona , en colaboración con químicos de la Universidad de Madrid , han diseñado un transistor de molécula única utilizando una molécula en forma de anillo similar al benceno . Los físicos del Instituto Nacional de Nanotecnología de Canadá han diseñado un transistor de molécula única que utiliza estireno. Ambos grupos esperan (los diseños no fueron verificados experimentalmente en junio de 2005[actualizar]) sus respectivos dispositivos para que funcionen a temperatura ambiente y sean controlados por un solo electrón. [5]
Rectificadores (diodos)
Los rectificadores moleculares son imitadores de sus contrapartes a granel y tienen una construcción asimétrica para que la molécula pueda aceptar electrones en un extremo pero no en el otro. Las moléculas tienen un donante de electrones (D) en un extremo y un aceptor de electrones (A) en el otro. De esta manera, el estado inestable D + - A - se hará más fácilmente que D - - A + . El resultado es que se puede hacer pasar una corriente eléctrica a través de la molécula si los electrones se agregan a través del extremo aceptor, pero con menos facilidad si se intenta lo contrario.
Métodos
Uno de los mayores problemas con la medición de moléculas individuales es establecer un contacto eléctrico reproducible con una sola molécula y hacerlo sin atajar los electrodos. Debido a que la tecnología fotolitográfica actual es incapaz de producir espacios entre electrodos lo suficientemente pequeños como para entrar en contacto con ambos extremos de las moléculas probadas (del orden de nanómetros), se aplican estrategias alternativas.
Brechas moleculares
Una forma de producir electrodos con un espacio de tamaño molecular entre ellos es romper uniones, en las que se estira un electrodo delgado hasta que se rompe. Otro es la electromigración . Aquí se conduce una corriente a través de un cable delgado hasta que se derrite y los átomos migran para producir el espacio. Además, el alcance de la fotolitografía convencional se puede mejorar grabando químicamente o depositando metal sobre los electrodos.
Probablemente, la forma más fácil de realizar mediciones en varias moléculas es usar la punta de un microscopio de efecto túnel (STM) para contactar moléculas adheridas en el otro extremo a un sustrato metálico. [7]
Fondeo
Una forma popular de anclar moléculas a los electrodos es hacer uso de la alta afinidad química del azufre con el oro . En estas configuraciones, las moléculas se sintetizan de modo que los átomos de azufre se colocan estratégicamente para funcionar como pinzas de cocodrilo que conectan las moléculas a los electrodos de oro. Aunque es útil, el anclaje no es específico y, por lo tanto, ancla las moléculas de forma aleatoria a todas las superficies de oro. Además, la resistencia de contacto depende en gran medida de la geometría atómica precisa alrededor del sitio de anclaje y, por lo tanto, compromete inherentemente la reproducibilidad de la conexión.
Para evitar este último problema, los experimentos han demostrado que los fullerenos podrían ser un buen candidato para su uso en lugar del azufre debido al gran sistema π conjugado que puede contactar eléctricamente muchos más átomos a la vez que un átomo de azufre. [8]
Nanoelectrónica fullereno
En los polímeros , las moléculas orgánicas clásicas están compuestas tanto de carbono como de hidrógeno (y a veces compuestos adicionales como nitrógeno, cloro o azufre). Se obtienen de la gasolina y, a menudo, se pueden sintetizar en grandes cantidades. La mayoría de estas moléculas son aislantes cuando su longitud excede unos pocos nanómetros. Sin embargo, el carbono natural es conductor, especialmente el grafito recuperado del carbón o encontrado de otra manera. Desde un punto de vista teórico, el grafito es un semi-metal , una categoría entre metales y semiconductores. Tiene una estructura en capas, cada hoja tiene un átomo de espesor. Entre cada hoja, las interacciones son lo suficientemente débiles como para permitir un corte manual fácil.
Adaptar la hoja de grafito para obtener objetos de tamaño nanométrico bien definidos sigue siendo un desafío. Sin embargo, a finales del siglo XX, los químicos estaban explorando métodos para fabricar objetos grafíticos extremadamente pequeños que podrían considerarse moléculas individuales. Después de estudiar las condiciones interestelares en las que se sabe que el carbono forma cúmulos, el grupo de Richard Smalley (Universidad de Rice, Texas) estableció un experimento en el que se vaporizaba grafito mediante irradiación láser. La espectrometría de masas reveló que los grupos que contienen números mágicos específicos de átomos eran estables, especialmente aquellos grupos de 60 átomos. Harry Kroto , un químico inglés que ayudó en el experimento, sugirió una posible geometría para estos grupos: átomos unidos covalentemente con la simetría exacta de un balón de fútbol. Los racimos , denominados buckminsterfullerenos , buckybolas o C 60 , retuvieron algunas propiedades del grafito, como la conductividad. Estos objetos se imaginaron rápidamente como posibles bloques de construcción para la electrónica molecular.
Problemas
Artefactos
Al intentar medir los rasgos electrónicos de las moléculas, pueden ocurrir fenómenos artificiales que pueden ser difíciles de distinguir del comportamiento verdaderamente molecular. [9] Antes de que fueran descubiertos, estos artefactos se publicaron erróneamente como características pertenecientes a las moléculas en cuestión.
La aplicación de una caída de voltaje del orden de voltios a través de una unión de tamaño nanométrico da como resultado un campo eléctrico muy fuerte. El campo puede hacer que los átomos de metal migren y eventualmente cierren la brecha con un filamento delgado, que puede romperse nuevamente cuando se transporta una corriente. Los dos niveles de conductancia imitan el cambio molecular entre un estado conductor y uno de aislamiento de una molécula.
Otro artefacto encontrado es cuando los electrodos experimentan reacciones químicas debido a la alta intensidad de campo en el espacio. Cuando se invierte la polarización de voltaje , la reacción causará histéresis en las mediciones que pueden interpretarse como de origen molecular.
Un grano metálico entre los electrodos puede actuar como un transistor de un solo electrón mediante el mecanismo descrito anteriormente, asemejándose así a las características de un transistor molecular. Este artefacto es especialmente común con los nanogaps producidos por el método de electromigración.
Comercialización
Uno de los mayores obstáculos para la explotación comercial de la electrónica de una sola molécula es la falta de métodos para conectar un circuito de tamaño molecular a electrodos a granel de forma que se obtengan resultados reproducibles. En el estado actual, la dificultad de conectar moléculas individuales supera con creces cualquier posible aumento de rendimiento que podría obtenerse de tal contracción. Las dificultades se agravan si las moléculas deben tener una determinada orientación espacial y / o tener múltiples polos para conectarse.
También es problemático que algunas mediciones de moléculas individuales se llevan a cabo a temperaturas criogénicas (cercanas al cero absoluto), lo que consume mucha energía. Esto se hace para reducir el ruido de la señal lo suficiente como para medir las corrientes débiles de moléculas individuales.
Historia y progreso reciente
En su tratamiento de los llamados complejos donante-aceptor en la década de 1940, Robert Mulliken y Albert Szent-Györgyi avanzaron el concepto de transferencia de carga en moléculas. Posteriormente, perfeccionaron aún más el estudio de la transferencia de carga y la transferencia de energía en las moléculas. Asimismo, un artículo de 1974 de Mark Ratner y Ari Aviram ilustró un rectificador molecular teórico . [10]
En 1960, el ingeniero egipcio Mohamed Atalla y el ingeniero coreano Dawon Kahng de Bell Labs fabricaron el primer MOSFET (transistor de efecto de campo semiconductor de óxido metálico) con un espesor de óxido de puerta de 100 nm , junto con una longitud de puerta de 20 µm . [11] En 1962, Atalla y Kahng fabricaron una nanocapa -base de unión de metal-semiconductor (M-S unión) transistor que usado oro películas delgadas con un espesor de 10 nm . [12] En 1987, el ingeniero iraní Bijan Davari dirigió un equipo de investigación de IBM que demostró el primer MOSFET con un espesor de óxido de puerta de 10 nm , utilizando tecnología de puerta de tungsteno . [13]
En 1988, Aviram describió en detalle un transistor teórico de efecto de campo de una sola molécula . Forrest Carter, del Laboratorio de Investigación Naval , propuso otros conceptos , incluidas las puertas lógicas de una sola molécula . Se presentó una amplia gama de ideas, bajo su égida, en una conferencia titulada Dispositivos electrónicos moleculares en 1988. [14] Se trataba de construcciones teóricas y no de dispositivos concretos. La medición directa de los rasgos electrónicos de moléculas individuales esperaba el desarrollo de métodos para hacer contactos eléctricos a escala molecular. No fue una tarea fácil. Por lo tanto, el primer experimento que midió directamente la conductancia de una sola molécula solo fue informado en 1995 en una sola molécula de C 60 por C. Joachim y JK Gimzewsky en su artículo seminal Physical Revie Letter y más tarde en 1997 por Mark Reed y colaboradores. en unos cientos de moléculas. Desde entonces, esta rama del campo ha avanzado rápidamente. Asimismo, como se ha hecho posible medir tales propiedades directamente, las predicciones teóricas de los primeros investigadores se han confirmado sustancialmente.
El concepto de electrónica molecular se publicó en 1974 cuando Aviram y Ratner sugirieron una molécula orgánica que podría funcionar como rectificador. [15] Teniendo un gran interés comercial y fundamental, se dedicó mucho esfuerzo a probar su viabilidad, y 16 años después, en 1990, Ashwell y sus colaboradores realizaron la primera demostración de un rectificador molecular intrínseco para una película delgada de moléculas.
La primera medición de la conductancia de una sola molécula fue realizada en 1994 por C. Joachim y JK Gimzewski y publicada en 1995 (ver el artículo correspondiente Phys. Rev. Lett.). Esta fue la conclusión de 10 años de investigación iniciada en IBM TJ Watson, utilizando el ápice de la punta del microscopio de efecto túnel de barrido para cambiar una sola molécula como ya lo exploraron A. Aviram, C. Joachim y M. Pomerantz a finales de la década de 1980 (ver su artículo seminal Chem. Phys. Lett. durante este período). El truco consistía en utilizar un microscopio de túnel de barrido UHV para permitir que el ápice de la punta toque suavemente la parte superior de una sola C
60molécula adsorbida en una superficie de Au (110). Se registró una resistencia de 55 MOhms junto con un IV lineal de bajo voltaje. El contacto se certificó registrando la propiedad de distancia actual Iz, que permite medir la deformación de la C
60jaula bajo contacto. Este primer experimento fue seguido por el resultado reportado usando un método de unión de ruptura mecánica para conectar dos electrodos de oro a un alambre molecular terminado en azufre por Mark Reed y James Tour en 1997. [16]
Los avances recientes en nanotecnología y nanociencia han facilitado el estudio tanto experimental como teórico de la electrónica molecular. El desarrollo del microscopio de efecto túnel (STM) y más tarde el microscopio de fuerza atómica (AFM) han facilitado enormemente la manipulación de la electrónica de una sola molécula. Además, los avances teóricos en la electrónica molecular han facilitado una mayor comprensión de los eventos de transferencia de carga no adiabática en las interfaces electrodo-electrolito. [17] [18]
C. Joachim y JK Gimzewski implementaron un amplificador de una sola molécula en IBM Zurich. Este experimento, que involucra a un C
60 molécula, demostró que una molécula de este tipo puede proporcionar ganancia en un circuito a través de efectos de interferencia cuántica intramolecular solo.
Una colaboración de investigadores de Hewlett-Packard (HP) y la Universidad de California, Los Ángeles (UCLA), dirigida por James Heath, Fraser Stoddart, R. Stanley Williams y Philip Kuekes, ha desarrollado una electrónica molecular basada en rotaxanos y catenanos .
También se está trabajando en el uso de nanotubos de carbono de pared simple como transistores de efecto de campo. La mayor parte de este trabajo lo realiza International Business Machines ( IBM ).
En 2002 se demostró que algunos informes específicos de un transistor de efecto de campo basado en monocapas moleculares autoensambladas eran fraudulentos como parte del escándalo de Schön . [19]
Hasta hace poco, completamente teórico, el modelo Aviram-Ratner para un rectificador unimolecular ha sido confirmado sin ambigüedades en experimentos por un grupo dirigido por Geoffrey J. Ashwell en la Universidad de Bangor , Reino Unido. [20] [21] [22] Hasta ahora se han identificado muchas moléculas rectificadoras, y el número y la eficiencia de estos sistemas está creciendo rápidamente.
La electrónica supramolecular es un nuevo campo que involucra a la electrónica a un nivel supramolecular .
Un tema importante en la electrónica molecular es la determinación de la resistencia de una sola molécula (tanto teórica como experimental). Por ejemplo, Bumm, et al. utilizó STM para analizar un solo interruptor molecular en una monocapa autoensamblada para determinar qué tan conductora puede ser dicha molécula. [23] Otro problema al que se enfrenta este campo es la dificultad de realizar una caracterización directa, ya que la obtención de imágenes a escala molecular suele ser difícil en muchos dispositivos experimentales.
Ver también
- Electrónica molecular
- Imán de una sola molécula
- Estereoelectrónica
- Semiconductor orgánico
- Polímero conductor
- Conductancia molecular
- Comparación de software para modelado de mecánica molecular
Referencias
- ^ Petty, MC; Bryce, MR y Bloor, D. (1995). Introducción a la electrónica molecular . Nueva York: Oxford University Press. págs. 1–25. ISBN 978-0-19-521156-6.
- ^ Tour, James M .; et al. (1998). "Avances recientes en electrónica a escala molecular". Anales de la Academia de Ciencias de Nueva York . 852 (1): 197-204. Código bibliográfico : 1998NYASA.852..197T . CiteSeerX 10.1.1.506.4411 . doi : 10.1111 / j.1749-6632.1998.tb09873.x .
- ^ Waser, Rainer; Lüssem, B. y Bjørnholm, T. (2008). "Capítulo 8: Conceptos en electrónica de una sola molécula". Nanotecnología. Volumen 4: Tecnología de la información II . Weinheim: Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. págs. 175–212. ISBN 978-3-527-31737-0.
- ^ Kubatkin, S .; et al. (2003). "Transistor de un solo electrón de una sola molécula orgánica con acceso a varios estados redox". Naturaleza . 425 (6959): 698–701. Código Bibliográfico : 2003Natur.425..698K . doi : 10.1038 / nature02010 . PMID 14562098 .
- ^ Anderson, Mark (2009-06-09) "Cariño, encogí la PC" . Wired.com
- ^ Zoldan, Vinícius Claudio; Faccio, Ricardo & Pasa, André Avelino (2015). "Carácter de tipo N y p de diodos de una sola molécula" . Informes científicos . 5 : 8350. Bibcode : 2015NatSR ... 5E8350Z . doi : 10.1038 / srep08350 . PMC 4322354 . PMID 25666850 .
- ^ Gimzewski, JK; Joachim, C. (1999). "Ciencia a nanoescala de moléculas individuales utilizando sondas locales". Ciencia . 283 (5408): 1683–1688. Código Bibliográfico : 1999Sci ... 283.1683G . doi : 10.1126 / science.283.5408.1683 . PMID 10073926 .
- ^ Sørensen, JK Archivado el 29 de marzo de 2016 en la Wayback Machine . (2006). "Síntesis de nuevos componentes, funcionalizados con (60) fullereno, para electrónica molecular". 4ª reunión anual - CONT 2006, Universidad de Copenhague.
- ^ Servicio, RF (2003). "Electrónica molecular - La tecnología de próxima generación golpea una crisis de la mediana edad". Ciencia . 302 (5645): 556– +. doi : 10.1126 / science.302.5645.556 . PMID 14576398 .
- ^ Aviram, Arieh; Ratner, Mark A. (1974). "Rectificadores moleculares". Cartas de Física Química . 29 (2): 277–283. Código bibliográfico : 1974CPL .... 29..277A . doi : 10.1016 / 0009-2614 (74) 85031-1 .
- ^ Sze, Simon M. (2002). Dispositivos semiconductores: física y tecnología (PDF) (2ª ed.). Wiley . pag. 4. ISBN 0-471-33372-7.
- ^ Pasa, André Avelino (2010). "Capítulo 13: Transistor de base de nanocapa de metal" . Manual de nanofísica: nanoelectrónica y nanofotónica . Prensa CRC . págs. 13–1, 13–4. ISBN 9781420075519.
- ^ Davari, Bijan ; Ting, Chung-Yu; Ahn, Kie Y .; Basavaiah, S .; Hu, Chao-Kun; Taur, Yuan; Wordeman, Matthew R .; Aboelfotoh, O .; Krusin-Elbaum, L .; Joshi, Rajiv V .; Polcari, Michael R. (1987). "MOSFET de puerta de tungsteno submicrónico con óxido de puerta de 10 nm" . 1987 Simposio sobre tecnología VLSI. Recopilación de artículos técnicos : 61–62.
- ^ Carter, FL; Siatkowski, RE y Wohltjen, H. (eds.) (1988) Molecular Electronic Devices , págs. 229–244, Holanda Septentrional, Amsterdam.
- ^ Aviram, Arieh; Ratner, MA (1974). "Rectificadores moleculares". Cartas de Física Química . 29 (2): 277–283. Código bibliográfico : 1974CPL .... 29..277A . doi : 10.1016 / 0009-2614 (74) 85031-1 .
- ^ Reed, MA; et al. (1997). "Conductancia de una unión molecular". Ciencia . 287 (5336): 252-254. doi : 10.1126 / science.278.5336.252 .
- ^ Gupta, Chaitanya; Shannon, Mark A .; Kenis, Paul JA (2009). "Mecanismos de transporte de carga a través de electrodos de oro policristalinos modificados en monocapa en ausencia de restos activos redox". El Diario de la Química Física C . 113 (11): 4687–4705. doi : 10.1021 / jp8090045 .
- ^ Gupta, Chaitanya; Shannon, Mark A .; Kenis, Paul JA (2009). "Propiedades electrónicas de una interfaz monocapa-electrolito obtenida del análisis de impedancia mecanicista". El Diario de la Química Física C . 113 (21): 9375–9391. doi : 10.1021 / jp900918u .
- ^ Jacoby, Mitch (27 de enero de 2003). "Revisión de circuitos basados en moléculas" . Noticias de Química e Ingeniería . Consultado el 24 de febrero de 2011 .
- ^ Ashwell, Geoffrey J .; Hamilton, Richard; Alto, LR Hermann (2003). "Rectificación molecular: curvas asimétricas de corriente-voltaje de monocapas autoensambladas de un tinte donante (puente n)". Revista de Química de Materiales . 13 (7): 1501. doi : 10.1039 / B304465N .
- ^ Ashwell, Geoffrey J .; Chwialkowska, Anna; Alto, LR Hermann (2004). "Au-SC n H 2n -Q3CNQ: monocapas autoensambladas para rectificación molecular". Revista de Química de Materiales . 14 (15): 2389. doi : 10.1039 / B403942D .
- ^ Ashwell, Geoffrey J .; Chwialkowska, Anna; Hermann High, LR (2004). "Rectificación de derivados Au-SC n H 2n -P3CNQ". Revista de Química de Materiales . 14 (19): 2848. doi : 10.1039 / B411343H .
- ^ Bumm, LA; Arnold, JJ; Cygan, MT; Dunbar, TD; Burgin, TP; Jones, L .; Allara, DL; Tour, JM; Weiss, PS (1996). "¿Conducen cables moleculares individuales?". Ciencia . 271 (5256): 1705-1707. Código Bibliográfico : 1996Sci ... 271.1705B . doi : 10.1126 / science.271.5256.1705 .