Fotónica de silicio
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La fotónica de silicio es el estudio y la aplicación de sistemas fotónicos que utilizan silicio como medio óptico . [1] [2] [3] [4] [5] El silicio generalmente se modela con precisión submicrométrica , en componentes microfotónicos . [4] Estos operan en infrarrojos , más comúnmente en la longitud de onda de 1,55 micrómetros utilizada por la mayoría de los sistemas de telecomunicaciones de fibra óptica . [6] El silicio normalmente se encuentra sobre una capa de sílice en lo que (por analogía con una construcción similar enmicroelectrónica ) se conoce como silicio sobre aislante (SOI). [4] [5]

Oblea de silicio fotónica de 300 mm

Los dispositivos fotónicos de silicio se pueden fabricar utilizando técnicas de fabricación de semiconductores existentes , y debido a que el silicio ya se utiliza como sustrato para la mayoría de los circuitos integrados , es posible crear dispositivos híbridos en los que los componentes ópticos y electrónicos se integran en un solo microchip. [6] En consecuencia, la fotónica de silicio está siendo investigada activamente por muchos fabricantes de productos electrónicos, incluidos IBM e Intel , así como por grupos de investigación académicos, como un medio para mantenerse al día con la Ley de Moore , mediante el uso de interconexiones ópticas para proporcionar una transferencia de datos más rápida.tanto entre microchips como dentro de ellos . [7] [8] [9]

La propagación de la luz a través de dispositivos de silicio se rige por una serie de fenómenos ópticos no lineales que incluyen el efecto Kerr , el efecto Raman , la absorción de dos fotones y las interacciones entre fotones y portadores de carga libre . [10] La presencia de no linealidad es de fundamental importancia, ya que permite que la luz interactúe con la luz, [11] permitiendo así aplicaciones como conversión de longitud de onda y enrutamiento de señales totalmente ópticas, además de la transmisión pasiva de luz.

Las guías de ondas de silicio también son de gran interés académico, debido a sus propiedades de guía únicas, pueden usarse para comunicaciones, interconexiones, biosensores, [12] [13] y ofrecen la posibilidad de soportar fenómenos ópticos no lineales exóticos como la propagación de solitones . [14] [15] [16]

Aplicaciones

Comunicaciones ópticas

En un enlace óptico típico, los datos se transfieren primero del dominio eléctrico al óptico utilizando un modulador electroóptico o un láser directamente modulado. Un modulador electroóptico puede variar la intensidad y / o la fase del portador óptico. En la fotónica de silicio, una técnica común para lograr la modulación es variar la densidad de los portadores de carga libre. Las variaciones de las densidades de electrones y huecos cambian la parte real e imaginaria del índice de refracción del silicio como se describe en las ecuaciones empíricas de Soref y Bennett. [17] Los moduladores pueden consistir en ambos diodos PIN polarizados hacia adelante , que generalmente generan grandes cambios de fase pero sufren velocidades más bajas, [18] así como uniones PN polarizadas hacia atrás . [19]Se ha demostrado un prototipo de interconexión óptica con moduladores microring integrados con detectores de germanio. [20] [21] Los moduladores no resonantes, como los interferómetros Mach-Zehnder , tienen dimensiones típicas en el rango milimétrico y generalmente se utilizan en aplicaciones de telecomunicaciones o comunicaciones de datos. Los dispositivos resonantes, como los resonadores en anillo, pueden tener dimensiones de unas pocas decenas de micrómetros, ocupando por tanto áreas mucho más pequeñas. En 2013, los investigadores demostraron un modulador de agotamiento resonante que se puede fabricar utilizando procesos de fabricación de semiconductores de óxido de metal complementarios de silicio sobre aislante estándar (SOI CMOS). [22] También se ha demostrado un dispositivo similar en CMOS a granel en lugar de SOI. [23] [24]

En el lado del receptor, la señal óptica se convierte típicamente de nuevo al dominio eléctrico usando un fotodetector semiconductor . El semiconductor utilizado para la generación de portadores suele tener un intervalo de banda más pequeño que la energía del fotón, y la opción más común es el germanio puro. [25] [26] La mayoría de los detectores utilizan una unión PN para la extracción de portadores, sin embargo, los detectores basados ​​en uniones metal-semiconductor (con germanio como semiconductor) también se han integrado en guías de ondas de silicio. [27] Más recientemente, se han fabricado fotodiodos de avalancha de silicio-germanio capaces de funcionar a 40 Gbit / s. [28] [29]Se han comercializado transceptores completos en forma de cables ópticos activos. [30]

Las comunicaciones ópticas se clasifican convenientemente por el alcance o la longitud de sus enlaces. La mayoría de las comunicaciones fotónicas de silicio se han limitado hasta ahora a aplicaciones de telecomunicaciones [31] y comunicaciones de datos, [32] [33] donde el alcance es de varios kilómetros o varios metros respectivamente.

Sin embargo, se espera que la fotónica de silicio también juegue un papel importante en las comunicaciones por computadora, donde los enlaces ópticos tienen un alcance de centímetro a metro. De hecho, el progreso en la tecnología informática (y la continuación de la Ley de Moore ) depende cada vez más de una transferencia de datos más rápida entre y dentro de los microchips . [34] Las interconexiones ópticas pueden proporcionar un camino a seguir, y la fotónica de silicio puede resultar particularmente útil, una vez integrada en los chips de silicio estándar. [6] [35] [36] En 2006, el ex vicepresidente senior de Intel , Pat Gelsingerdeclaró que, "Hoy en día, la óptica es una tecnología de nicho. Mañana, es la corriente principal de todos los chips que construimos". [8]

El primer microprocesador con entrada / salida óptica (E / S) se demostró en diciembre de 2015 utilizando un enfoque conocido como fotónica CMOS de "cambio cero". [37] Esta primera demostración se basó en un nodo SOI de 45 nm, y el enlace bidireccional de chip a chip se operó a una velocidad de 2 × 2,5 Gbit / s. Se calculó que el consumo total de energía del enlace era de 16 pJ / by estuvo dominado por la contribución del láser fuera del chip.

Algunos investigadores creen que se requiere una fuente láser en chip . [38] Otros piensan que debería permanecer fuera del chip debido a problemas térmicos (la eficiencia cuántica disminuye con la temperatura y los chips de computadora generalmente están calientes) y debido a problemas de compatibilidad con CMOS. Uno de estos dispositivos es el láser de silicio híbrido , en el que el silicio se une a un semiconductor diferente (como el fosfuro de indio ) como medio láser . [39] Otros dispositivos incluyen el láser Raman totalmente de silicio [40] o los láseres Brillouin totalmente de silicio [41] en los que el silicio sirve como medio láser.

En 2012, IBM anunció que había logrado componentes ópticos en la escala de 90 nanómetros que pueden fabricarse utilizando técnicas estándar e incorporarse en chips convencionales. [7] [42] En septiembre de 2013, Intel anunció tecnología para transmitir datos a velocidades de 100 gigabits por segundo a lo largo de un cable de aproximadamente cinco milímetros de diámetro para conectar servidores dentro de los centros de datos. Los cables de datos PCI-E convencionales transportan datos a una velocidad de hasta ocho gigabits por segundo, mientras que los cables de red alcanzan los 40 Gbit / s. La última versión del USBestándar alcanza un máximo de diez Gbit / s. La tecnología no reemplaza directamente los cables existentes, ya que requiere una placa de circuito separada para interconvertir señales eléctricas y ópticas. Su velocidad avanzada ofrece el potencial de reducir la cantidad de cables que conectan los blades en un rack e incluso de separar el procesador, el almacenamiento y la memoria en blades separados para permitir una configuración dinámica y una refrigeración más eficiente. [43]

GrafenoLos fotodetectores tienen el potencial de superar a los dispositivos de germanio en varios aspectos importantes, aunque se mantienen en un orden de magnitud por detrás de la capacidad de generación actual, a pesar de la rápida mejora. Los dispositivos de grafeno pueden funcionar a frecuencias muy altas y, en principio, podrían alcanzar anchos de banda más altos. El grafeno puede absorber una gama más amplia de longitudes de onda que el germanio. Esa propiedad podría aprovecharse para transmitir más flujos de datos simultáneamente en el mismo haz de luz. A diferencia de los detectores de germanio, los fotodetectores de grafeno no requieren voltaje aplicado, lo que podría reducir las necesidades de energía. Finalmente, los detectores de grafeno en principio permiten una integración en chip más simple y menos costosa. Sin embargo, el grafeno no absorbe fuertemente la luz. Emparejar una guía de ondas de silicio con una hoja de grafeno encamina mejor la luz y maximiza la interacción.El primer dispositivo de este tipo se demostró en 2011. No se ha demostrado la fabricación de dichos dispositivos utilizando técnicas de fabricación convencionales.[44]

Enrutadores ópticos y procesadores de señal

Otra aplicación de la fotónica de silicio son los enrutadores de señales para la comunicación óptica . La construcción se puede simplificar enormemente fabricando las partes ópticas y electrónicas en el mismo chip, en lugar de tenerlas distribuidas en múltiples componentes. [45] Un objetivo más amplio es el procesamiento de señales totalmente ópticas, mediante el cual las tareas que se realizan convencionalmente mediante la manipulación de señales en forma electrónica se realizan directamente en forma óptica. [3] [46] Un ejemplo importante es la conmutación totalmente óptica , mediante la cual el enrutamiento de señales ópticas se controla directamente mediante otras señales ópticas. [47] Otro ejemplo es la conversión de longitud de onda totalmente óptica. [48]

En 2013, una empresa de nueva creación llamada "Compass-EOS", con sede en California e Israel , fue la primera en presentar un enrutador comercial de silicio a fotónica. [49]

Telecomunicaciones de largo alcance utilizando fotónica de silicio

La microfotónica de silicio puede aumentar potencialmente la capacidad de ancho de banda de Internet al proporcionar dispositivos de energía ultrabaja a microescala. Además, el consumo de energía de los centros de datos puede reducirse significativamente si esto se logra con éxito. Investigadores de Sandia , [50] Kotura, NTT , Fujitsu y varios institutos académicos han estado intentando probar esta funcionalidad. Un documento de 2010 informó sobre un prototipo de transmisión de 80 km, 12,5 Gbit / s utilizando dispositivos de silicio microring. [51]

Pantallas de campo de luz

A partir de 2015, la empresa emergente estadounidense Magic Leap está trabajando en un chip de campo de luz que utiliza fotónica de silicio con el propósito de una pantalla de realidad aumentada . [52]

Redes neuronales artificiales

Empresas como Lightmatter, con sede en EE. UU., Están desarrollando chips fotónicos especializados para procesar cálculos de multiplicación de matrices utilizados en modelos de aprendizaje automático neuronal . [53]

Propiedades físicas

Adaptación de dispersión y guiado óptico

El silicio es transparente a la luz infrarroja con longitudes de onda superiores a 1,1 micrómetros. [54] El silicio también tiene un índice de refracción muy alto , de aproximadamente 3,5. [54] El estrecho confinamiento óptico proporcionado por este alto índice permite guías de ondas ópticas microscópicas , que pueden tener dimensiones de sección transversal de sólo unos pocos cientos de nanómetros . [10] Se puede lograr la propagación monomodo, [10] así (como la fibra óptica monomodo ) eliminando el problema de la dispersión modal .

Los fuertes efectos de frontera dieléctrica que resultan de este estrecho confinamiento alteran sustancialmente la relación de dispersión óptica . Al seleccionar la geometría de la guía de ondas, es posible adaptar la dispersión para que tenga las propiedades deseadas, lo cual es de crucial importancia para aplicaciones que requieren pulsos ultracortos. [10] En particular, la dispersión de la velocidad del grupo (es decir, el grado en que la velocidad del grupo varía con la longitud de onda) se puede controlar de cerca. En silicio a granel a 1,55 micrómetros, la dispersión de velocidad de grupo (GVD) es normalen que los pulsos con longitudes de onda más largas viajan con mayor velocidad de grupo que aquellos con longitudes de onda más cortas. Sin embargo, seleccionando una geometría de guía de ondas adecuada, es posible revertir esto y lograr una GVD anómala , en la que los pulsos con longitudes de onda más cortas viajan más rápido. [55] [56] [57] La dispersión anómala es significativa, ya que es un requisito previo para la propagación del solitón y la inestabilidad modulacional . [58]

Para que los componentes fotónicos de silicio permanezcan ópticamente independientes del silicio a granel de la oblea en la que están fabricados, es necesario tener una capa de material intermedio. Suele ser sílice , que tiene un índice de refracción mucho más bajo (de aproximadamente 1,44 en la región de longitud de onda de interés [59] ) y, por lo tanto, la luz en la interfaz silicio-sílice (como la luz en la interfaz silicio-aire) sufrirá un proceso interno total. reflexión , y permanecer en el silicio. Esta construcción se conoce como silicio sobre aislante. [4] [5] Lleva el nombre de la tecnología de silicio sobre aislante en la electrónica, mediante la cual los componentes se construyen sobre una capa de aislante.para reducir la capacitancia parásita y así mejorar el rendimiento. [60]

No linealidad de Kerr

El silicio tiene una no linealidad de enfoque de Kerr , ya que el índice de refracción aumenta con la intensidad óptica. [10] Este efecto no es especialmente fuerte en el silicio a granel, pero puede mejorarse en gran medida utilizando una guía de ondas de silicio para concentrar la luz en un área de sección transversal muy pequeña. [14] Esto permite ver efectos ópticos no lineales a bajas potencias. La no linealidad se puede mejorar aún más usando una guía de ondas de ranura , en la que el alto índice de refracción del silicio se usa para confinar la luz en una región central llena de un polímero fuertemente no lineal . [61]

La no linealidad de Kerr subyace a una amplia variedad de fenómenos ópticos. [58] Un ejemplo es la mezcla de cuatro ondas , que se ha aplicado en silicio para realizar amplificación paramétrica óptica , [62] conversión de longitud de onda paramétrica, [48] y generación de peine de frecuencia., [63] [64]

La no linealidad de Kerr también puede causar inestabilidad modulacional , en la que refuerza las desviaciones de una forma de onda óptica, lo que lleva a la generación de bandas laterales espectrales y la eventual ruptura de la forma de onda en un tren de pulsos. [65] Otro ejemplo (como se describe a continuación) es la propagación de solitones.

Absorción de dos fotones

El silicio exhibe absorción de dos fotones (TPA), en la que un par de fotones pueden actuar para excitar un par electrón-hueco . [10] Este proceso está relacionado con el efecto Kerr y, por analogía con el índice de refracción complejo , puede considerarse como la parte imaginaria de una no linealidad compleja de Kerr. [10] En la longitud de onda de telecomunicaciones de 1,55 micrómetros, esta parte imaginaria es aproximadamente el 10% de la parte real. [66]

La influencia del TPA es muy perjudicial, ya que desperdicia luz y genera calor no deseado . [67] Sin embargo, se puede mitigar cambiando a longitudes de onda más largas (en las que cae la relación TPA a Kerr), [68] o utilizando guías de onda de ranura (en las que el material interno no lineal tiene una relación TPA a Kerr más baja) . [61] Alternativamente, la energía perdida a través del TPA se puede recuperar parcialmente (como se describe a continuación) extrayéndola de los portadores de carga generados. [69]

Interacciones de portador de carga gratuita

Los portadores de carga gratuita dentro del silicio pueden absorber fotones y cambiar su índice de refracción. [70] Esto es particularmente significativo a altas intensidades y para períodos prolongados, debido a que la concentración de portadores está generada por el TPA. La influencia de los transportistas gratuitos es a menudo (pero no siempre) indeseada, y se han propuesto varios medios para eliminarlos. Uno de estos esquemas consiste en implantar el silicio con helio para mejorar la recombinación del portador . [71] También se puede utilizar una elección adecuada de geometría para reducir la vida útil del portador. Guías de ondas de costillas(en el que las guías de ondas consisten en regiones más gruesas en una capa más ancha de silicio) mejoran tanto la recombinación de portadores en la interfaz sílice-silicio como la difusión de portadores desde el núcleo de la guía de ondas. [72]

Un esquema más avanzado para la eliminación de portadoras es integrar la guía de ondas en la región intrínseca de un diodo PIN , que tiene polarización inversa para que las portadoras se alejen del núcleo de la guía de ondas. [73] Un esquema aún más sofisticado es utilizar el diodo como parte de un circuito en el que el voltaje y la corriente están desfasados, lo que permite extraer energía de la guía de ondas. [69] La fuente de este poder es la luz perdida por la absorción de dos fotones, por lo que al recuperar parte de ella, se puede reducir la pérdida neta (y la velocidad a la que se genera calor).

Como se mencionó anteriormente, los efectos de portador de carga gratuita también se pueden usar de manera constructiva, con el fin de modular la luz. [18] [19] [74]

No linealidad de segundo orden

Las no linealidades de segundo orden no pueden existir en el silicio a granel debido a la centrosimetría de su estructura cristalina. Sin embargo, aplicando tensión, se puede romper la simetría de inversión del silicio. Esto se puede obtener, por ejemplo, depositando una capa de nitruro de silicio sobre una fina película de silicio. [75] Los fenómenos no lineales de segundo orden pueden explotarse para la modulación óptica , la conversión descendente paramétrica espontánea , la amplificación paramétrica , el procesamiento de señales ópticas ultrarrápidas y la generación de infrarrojos medios . Sin embargo, la conversión no lineal eficiente requiere la coincidencia de fasesentre las ondas ópticas involucradas. Las guías de ondas no lineales de segundo orden basadas en silicio deformado pueden lograr la adaptación de fases mediante ingeniería de dispersión . [76] Hasta ahora, sin embargo, las demostraciones experimentales se basan únicamente en diseños que no están emparejados en fase . [77] Se ha demostrado que la adaptación de fases también se puede obtener en guías de ondas de silicio de doble ranura recubiertas con un revestimiento orgánico altamente no lineal [78] y en guías de ondas de silicio tensas periódicamente. [79]

El efecto Raman

El silicio exhibe el efecto Raman , en el que un fotón se intercambia por un fotón con una energía ligeramente diferente, correspondiente a una excitación o relajación del material. La transición Raman de silicio está dominada por un solo pico de frecuencia muy estrecho, que es problemático para fenómenos de banda ancha como la amplificación Raman , pero es beneficioso para dispositivos de banda estrecha como los láseres Raman . [10] Los primeros estudios de amplificación Raman y láseres Raman comenzaron en UCLA, lo que llevó a la demostración de amplificadores Raman de silicio de ganancia neta y láser Raman pulsado de silicio con resonador de fibra (Optics express 2004). En consecuencia, en 2005 se fabricaron láseres Raman totalmente de silicio [40].

El efecto Brillouin

En el efecto Raman, los fotones se desplazan al rojo o al azul mediante fonones ópticos con una frecuencia de aproximadamente 15 THz. Sin embargo, las guías de ondas de silicio también soportan excitaciones acústicas de fonones . La interacción de estos fonones acústicos con la luz se denomina dispersión de Brillouin . Las frecuencias y formas de modo de estos fonones acústicos dependen de la geometría y el tamaño de las guías de ondas de silicio, lo que hace posible producir una fuerte dispersión de Brillouin en frecuencias que van desde unos pocos MHz hasta decenas de GHz. [80] [81] La dispersión estimulada de Brillouin se ha utilizado para fabricar amplificadores ópticos de banda estrecha [82] [83] [84] , así como láseres Brillouin totalmente de silicio. [41]La interacción entre fotones y fonones acústicos también se estudia en el campo de la optomecánica de cavidades , aunque las cavidades ópticas 3D no son necesarias para observar la interacción. [85] Por ejemplo, además de en guías de ondas de silicio, el acoplamiento optomecánico también se ha demostrado en fibras [86] y en guías de ondas de calcogenuro. [87]

Solitones

La evolución de la luz a través de guías de ondas de silicio se puede aproximar con una ecuación cúbica de Schrödinger no lineal , [10] que es notable por admitir soluciones de solitón similares a sech . [88] Estos solitones ópticos (que también se conocen en fibra óptica ) resultan de un equilibrio entre la modulación de fase propia (que hace que el borde de ataque del pulso se corrija al rojo y el borde de salida se corrija al azul) y la dispersión de velocidad de grupo anómala. [58] Estos solitones se han observado en guías de ondas de silicio, por grupos en las universidades de Columbia , [14] Rochester , [15] y Bath . [dieciséis]

Referencias

  1. ^ Soref, Richard A .; Lorenzo, Joseph P. (1986). "Componentes de onda guiada pasiva y activa de silicio para lambda = 1.3 y 1.6 micrones" . Revista IEEE de Electrónica Cuántica . 22 (6): 873–879. Código bibliográfico : 1986IJQE ... 22..873S . doi : 10.1109 / JQE.1986.1073057 .
  2. ^ Jalali, Bahram; Fathpour, Sasan (2006). "Fotónica de silicio". Revista de tecnología Lightwave . 24 (12): 4600–4615. Código bibliográfico : 2006JLwT ... 24.4600J . doi : 10.1109 / JLT.2006.885782 .
  3. ^ a b Almeida, VR; Barrios, CA; Panepucci, RR; Lipson, M (2004). "Control totalmente óptico de la luz en un chip de silicio". Naturaleza . 431 (7012): 1081–1084. Código Bibliográfico : 2004Natur.431.1081A . doi : 10.1038 / nature02921 . PMID 15510144 . S2CID 4404067 .  
  4. ^ a b c d Fotónica de silicio . Springer . 2004. ISBN 3-540-21022-9.
  5. ^ a b c Fotónica de silicio: introducción . John Wiley e hijos . 2004. ISBN 0-470-87034-6.
  6. ↑ a b c Lipson, Michal (2005). "Orientación, modulación y emisión de luz sobre el silicio: desafíos y oportunidades". Revista de tecnología Lightwave . 23 (12): 4222–4238. Código bibliográfico : 2005JLwT ... 23.4222L . doi : 10.1109 / JLT.2005.858225 . S2CID 42767475 . 
  7. ^ a b "Nanofotónica integrada de silicio" . IBM Research . Consultado el 14 de julio de 2009 .
  8. ^ a b "Fotónica de silicio" . Intel . Consultado el 14 de julio de 2009 .
  9. ^ SPIE (5 de marzo de 2015). "Presentación plenaria de Yurii A. Vlasov: nanofotónica integrada de silicio: de la ciencia fundamental a la tecnología fabricable". Sala de prensa SPIE . doi : 10.1117 / 2.3201503.15 .
  10. ^ a b c d e f g h i Dekker, R; Usechak, N; Först, M; Driessen, A (2008). "Procesos totalmente ópticos no lineales ultrarrápidos en guías de ondas de silicio sobre aislante". Journal of Physics D . 40 (14): R249 – R271. Código Bibliográfico : 2007JPhD ... 40..249D . doi : 10.1088 / 0022-3727 / 40/14 / r01 .
  11. ^ Carnicero, Paul N .; Cotter, David (1991). Los elementos de la óptica no lineal . Prensa de la Universidad de Cambridge . ISBN 0-521-42424-0.
  12. ^ Talebi Fard, Sahba; Grist, Samantha M .; Donzella, Valentina; Schmidt, Shon A .; Flueckiger, Jonas; Wang, Xu; Shi, Wei; Millspaugh, Andrew; Webb, Mitchell; Ratner, Daniel M .; Cheung, Karen C .; Chrostowski, Lukas (2013). "Biosensores fotónicos de silicio sin etiqueta para uso en diagnóstico clínico". En Kubby, Joel; Reed, Graham T (eds.). Silicon Photonics VIII . 8629 . pag. 862909. doi : 10.1117 / 12.2005832 . S2CID 123382866 . 
  13. ^ Donzella, Valentina; Sherwali, Ahmed; Flueckiger, Jonas; Grist, Samantha M .; Fard, Sahba Talebi; Chrostowski, Lukas (2015). "Diseño y fabricación de resonadores de microanillos SOI basados ​​en guías de onda de rejilla de sub-longitud de onda" . Optics Express . 23 (4): 4791–803. Código Bib : 2015OExpr..23.4791D . doi : 10.1364 / OE.23.004791 . PMID 25836514 . 
  14. ^ a b c Hsieh, I.-Wei; Chen, Xiaogang; Dadap, Jerry I .; Panoiu, Nicolae C .; Osgood, Richard M .; McNab, Sharee J .; Vlasov, Yurii A. (2006). "Modulación de autofase de pulso ultrarrápido y dispersión de tercer orden en guías de ondas de alambre fotónicas de Si" . Optics Express . 14 (25): 12380-12387. Código bibliográfico : 2006OExpr..1412380H . doi : 10.1364 / OE.14.012380 . PMID 19529669 . 
  15. ^ a b Zhang, Jidong; Lin, Qiang; Piredda, Giovanni; Boyd, Robert W .; Agrawal, Govind P .; Fauchet, Philippe M. (2007). "Solitones ópticos en una guía de ondas de silicio" . Optics Express . 15 (12): 7682–7688. Código bibliográfico : 2007OExpr..15.7682Z . doi : 10.1364 / OE.15.007682 . PMID 19547096 . S2CID 26807722 .  
  16. ^ a b Ding, W .; Benton, C .; Gorbach, AV; Wadsworth, WJ; Knight, JC; Skryabin, DV; Gnan, M .; Acedera, M .; de la Rue, RM (2008). "Solitones y ensanchamiento espectral en cables fotónicos largos de silicio sobre aislante" . Optics Express . 16 (5): 3310–3319. Código Bib : 2008OExpr..16.3310D . doi : 10.1364 / OE.16.003310 . PMID 18542420 . 
  17. ^ Soref, Richard A .; Bennett, Brian R. (1987). "Efectos electroópticos en silicio" . Revista IEEE de Electrónica Cuántica . 23 (1): 123-129. Código bibliográfico : 1987IJQE ... 23..123S . doi : 10.1109 / JQE.1987.1073206 .
  18. ^ a b Barrios, CA; Almeida, VR; Panepucci, R .; Lipson, M. (2003). "Modulación electroóptica de dispositivos de guía de ondas de tamaño submicrométrico de silicio sobre aislante". Revista de tecnología Lightwave . 21 (10): 2332–2339. Código Bibliográfico : 2003JLwT ... 21.2332B . doi : 10.1109 / JLT.2003.818167 .
  19. ^ a b Liu, Ansheng; Liao, Ling; Rubin, Doron; Nguyen, sombrero; Ciftcioglu, Berkehan; Chetrit, Yoel; Izhaky, Nahum; Paniccia, Mario (2007). "Modulación óptica de alta velocidad basada en el agotamiento de la portadora en una guía de ondas de silicio" . Optics Express . 15 (2): 660–668. Código bibliográfico : 2007OExpr..15..660L . doi : 10.1364 / OE.15.000660 . PMID 19532289 . S2CID 24984744 .  
  20. ^ Chen, largo; Preston, Kyle; Manipatruni, Sasikanth; Lipson, Michal (2009). "Interconexión fotónica de silicio de GHz integrada con moduladores y detectores de escala micrométrica". Optics Express . 17 (17): 15248-15256. arXiv : 0907.0022 . Código Bibliográfico : 2009OExpr..1715248C . doi : 10.1364 / OE.17.015248 . PMID 19688003 . S2CID 40101121 .  
  21. ^ Vance, Ashlee. "Intel aumenta el juego de chip a chip de próxima generación" . El registro . Consultado el 26 de julio de 2009 .
  22. ^ Shainline, JM; Orcutt, JS; Wade, MT; Nammari, K .; Moss, B .; Georgas, M .; Sun, C .; Ram, RJ; Stojanović, V .; Popović, MA (2013). "Modulador óptico de plasma portador en modo de agotamiento en CMOS avanzado de cambio cero". Letras de óptica . 38 (15): 2657–2659. Código Bibliográfico : 2013OptL ... 38.2657S . doi : 10.1364 / OL.38.002657 . PMID 23903103 . S2CID 16603677 .  
  23. ^ "El gran avance de la fotónica de silicio podría permitir un crecimiento exponencial continuo en microprocesadores" . KurzweilAI. 8 de octubre de 2013.
  24. ^ Shainline, JM; Orcutt, JS; Wade, MT; Nammari, K .; Tehar-Zahav, O .; Sternberg, Z .; Meade, R .; Ram, RJ; Stojanović, V .; Popović, MA (2013). "Moduladores ópticos de polisilicio en modo de agotamiento en un proceso de semiconductor de óxido metálico complementario a granel". Letras de óptica . 38 (15): 2729–2731. Código bibliográfico : 2013OptL ... 38.2729S . doi : 10.1364 / OL.38.002729 . PMID 23903125 . S2CID 6228126 .  
  25. ↑ Kucharski, D .; et al. (2010). "Receptor óptico de 10 Gb / s 15 mW con fotodetector de germanio integrado e inductor híbrido con pico en tecnología SOI CMOS de 0,13 µm". Compendio de artículos técnicos de la conferencia sobre circuitos de estado sólido (ISSCC) : 360–361.
  26. ^ Gunn, Cary; Masini, Gianlorenzo; Witzens, J .; Capellini, G. (2006). "Fotónica CMOS utilizando fotodetectores de germanio". Transacciones ECS . 3 (7): 17-24. Código Bibliográfico : 2006ECSTr ... 3g..17G . doi : 10.1149 / 1.2355790 .
  27. ^ Vivien, Laurent; Rouvière, Mathieu; Fédéli, Jean-Marc; Marris-Morini, Delphine; Damlencourt, Jean François; Mangeney, Juliette; Crozat, Paul; El Melhaoui, Loubna; Cassan, Eric; Le Roux, Xavier; Pascal, Daniel; Laval, Suzanne (2007). "Fotodetector de germanio de alta velocidad y alta capacidad de respuesta integrado en una guía de microondas Silicon-On-Insulator" . Optics Express . 15 (15): 9843–9848. Código Bib : 2007OExpr..15.9843V . doi : 10.1364 / OE.15.009843 . PMID 19547334 . 
  28. ^ Kang, Yimin; Liu, Han-Din; Morse, Mike; Paniccia, Mario J .; Zadka, Moshe; Litski, Stas; Sarid, Gadi; Pauchard, Alexandre; Kuo, Ying-Hao; Chen, Hui-Wen; Zaoui, Wissem Sfar; Bowers, John E .; Beling, Andreas; McIntosh, Dion C .; Zheng, Xiaoguang; Campbell, Joe C. (2008). "Fotodiodos monolíticos de avalancha de germanio / silicio con producto de ancho de banda de ganancia de 340 GHz". Nature Photonics . 3 (1): 59–63. Código Bibliográfico : 2009NaPho ... 3 ... 59K . doi : 10.1038 / nphoton.2008.247 .
  29. ^ Modine, Austin (8 de diciembre de 2008). "Intel trompeta el detector fotónico de silicio más rápido del mundo" . El registro.
  30. ^ Narasimha, A. (2008). "Un transceptor optoelectrónico QSFP de 40 Gb / s en una tecnología de silicio sobre aislante CMOS de 0,13 µm" . Actas de la Conferencia de comunicación por fibra óptica (OFC) : OMK7. ISBN 978-1-55752-859-9.
  31. ^ Doerr, Christopher R .; et al. (2015). "Integración fotónica de silicio en telecomunicaciones". En Yamada, Koji (ed.). Integración fotónica y convergencia fotónica-electrónica sobre silicio . Fronteras en física . 3 . Frontiers Media SA. pag. 7. Bibcode : 2015FrP ..... 3 ... 37D . doi : 10.3389 / fphy.2015.00037 .
  32. ^ Orcutt, Jason; et al. (2016). Fotónica de silicio monolítica a 25 Gb / s . Conferencia de comunicación por fibra óptica. OSA. págs. Th4H.1. doi : 10.1364 / OFC.2016.Th4H.1 .
  33. ^ Frederic, Boeuf; et al. (2015). Progresos recientes en I + D y fabricación de fotónica de silicio en una plataforma de obleas de 300 mm . Conferencia de comunicación por fibra óptica. OSA. págs. W3A.1. doi : 10.1364 / OFC.2015.W3A.1 .
  34. ^ Meindl, JD (2003). "Más allá de la ley de Moore: la era de la interconexión". Computación en ciencia e ingeniería . 5 (1): 20–24. Código bibliográfico : 2003CSE ..... 5a..20M . doi : 10.1109 / MCISE.2003.1166548 .
  35. ↑ Barwicz, T .; Byun, H .; Gan, F .; Holzwarth, CW; Popovic, MA; Rakich, PT; Watts, MR; Ippen, EP; Kärtner, FX; Smith, HI; Orcutt, JS; Ram, RJ; Stojanovic, V .; Olubuyide, OO; Hoyt, JL; Spector, S .; Geis, M .; Grein, M .; Lyszczarz, T .; Yoon, JU (2006). "Fotónica de silicio para interconexiones compactas y energéticamente eficientes". Revista de redes ópticas . 6 (1): 63–73. Código Bibliográfico : 2007JON ..... 6 ... 63B . doi : 10.1364 / JON.6.000063 . S2CID 10174513 . 
  36. ^ Orcutt, JS; et al. (2008). Demostración de un circuito integrado fotónico electrónico en un proceso CMOS a granel a escala comercial . Conferencia sobre Láseres y Electro-Óptica / Electrónica Cuántica y Conferencia sobre Ciencia Láser y Tecnologías de Sistemas de Aplicaciones Fotónicas.
  37. ^ Sun, Chen; et al. (2015). "Microprocesador monochip que se comunica directamente mediante luz" . Naturaleza . 528 (7583): 534–538. Código Bibliográfico : 2015Natur.528..534S . doi : 10.1038 / nature16454 . PMID 26701054 . S2CID 205247044 .  
  38. ^ Bowers, John E (2014). Láseres semiconductores sobre silicio . Conferencia internacional de láser de semiconductores 2014 \. IEEE. pag. 29.
  39. ^ "Láser de silicio híbrido - Investigación de plataforma Intel" . Intel . Consultado el 14 de julio de 2009 .
  40. ^ a b Rong, H; Liu, A; Jones, R; Cohen, O; Hak, D; Nicolaescu, R; Fang, A; Paniccia, M (2005). "Un láser Raman totalmente de silicio". Naturaleza . 433 (7023): 292–294. Código Bibliográfico : 2005Natur.433..292R . doi : 10.1038 / nature03273 . PMID 15635371 . S2CID 4407228 .  
  41. ↑ a b Otterstrom, Nils T .; Behunin, Ryan O .; Kittlaus, Eric A .; Wang, Zheng; Rakich, Peter T. (8 de junio de 2018). "Un láser Brillouin de silicio". Ciencia . 360 (6393): 1113-1116. arXiv : 1705.05813 . Código bibliográfico : 2018Sci ... 360.1113O . doi : 10.1126 / science.aar6113 . ISSN 0036-8075 . PMID 29880687 . S2CID 46979719 .   
  42. ^ Borghino, Dario (13 de diciembre de 2012). IBM integra óptica y electrónica en un solo chip ” . Gizmag.com.
  43. ^ Simonita, Tom. "Intel presenta tecnología óptica para eliminar los cables de cobre y hacer que los centros de datos funcionen más rápido | Revisión de tecnología del MIT" . Technologyreview.com . Consultado el 4 de septiembre de 2013 .
  44. ^ Orcutt, Mike (2 de octubre de 2013) "La comunicación óptica basada en grafeno podría hacer que la informática sea más eficiente . Revisión de la tecnología del MIT" .
  45. ^ Analui, Behnam; Guckenberger, Drew; Kucharski, Daniel; Narasimha, Adithyaram (2006). "Un transceptor optoelectrónico de 20 Gb / s totalmente integrado implementado en una tecnología estándar CMOS SOI de 0,13 μm". Revista IEEE de circuitos de estado sólido . 41 (12): 2945–2955. Código bibliográfico : 2006IJSSC..41.2945A . doi : 10.1109 / JSSC.2006.884388 . S2CID 44232146 . 
  46. ^ Boyraz, ÖZdal; Koonath, Prakash; Raghunathan, Varun; Jalali, Bahram (2004). "Toda la conmutación óptica y generación continua en guías de ondas de silicio" . Optics Express . 12 (17): 4094–4102. Código bibliográfico : 2004OExpr..12.4094B . doi : 10.1364 / OPEX.12.004094 . PMID 19483951 . S2CID 29225037 .  
  47. ↑ Vlasov, Yurii; Green, William MJ; Xia, Fengnian (2008). "Interruptor insensible a la longitud de onda nanofotónica de silicio de alto rendimiento para redes ópticas en chip". Nature Photonics . 2 (4): 242–246. doi : 10.1038 / nphoton.2008.31 .
  48. ^ a b Foster, Mark A .; Turner, Amy C .; Salem, Reza; Lipson, Michal; Gaeta, Alexander L. (2007). "Conversión de longitud de onda paramétrica de onda continua de banda ancha en guías de nano ondas de silicio" . Optics Express . 15 (20): 12949–12958. Código Bib : 2007OExpr..1512949F . doi : 10.1364 / OE.15.012949 . PMID 19550563 . S2CID 12219167 .  
  49. ^ "Después de seis años de planificación, Compass-EOS toma Cisco para hacer enrutadores ultrarrápidos" . venturebeat.com. 12 de marzo de 2013 . Consultado el 25 de abril de 2013 .
  50. ^ Zortman, WA (2010). "Medición de penalización de potencia y extracción de chirp de frecuencia en moduladores de resonador de microdisco de silicio". Proc. Conferencia de comunicación por fibra óptica (OFC) (OMI7): OMI7. doi : 10.1364 / OFC.2010.OMI7 . ISBN 978-1-55752-885-8. S2CID  11379237 .
  51. ^ Biberman, Aleksandr; Manipatruni, Sasikanth; Ofir, Noam; Chen, Long; Lipson, Michal; Bergman, Keren (2010). "Primera demostración de transmisión de largo alcance utilizando moduladores microring de silicio" . Optics Express . 18 (15): 15544-15552. Código Bibliográfico : 2010OExpr..1815544B . doi : 10.1364 / OE.18.015544 . PMID 20720934 . S2CID 19421366 .  
  52. ^ Bourzac, Katherine (11 de junio de 2015). "¿Puede Magic Leap hacer lo que dice con 592 millones de dólares?" . Revisión de tecnología del MIT . Consultado el 13 de junio de 2015 .
  53. ^ "Las ambiciones de IA fotónica de Lightmatter iluminan una ronda de $ 80 MB" . TechCrunch . Consultado el 27 de julio de 2021 .
  54. ^ a b "Silicio (Si)" . Laboratorio de infrarrojos multicapa de la Universidad de Reading . Consultado el 17 de julio de 2009 .
  55. ^ Yin, Lianghong; Lin, Q .; Agrawal, Govind P. (2006). "Adaptación de dispersión y propagación de solitones en guías de ondas de silicio". Letras de óptica . 31 (9): 1295-1297. Código Bibliográfico : 2006OptL ... 31.1295Y . doi : 10.1364 / OL.31.001295 . PMID 16642090 . S2CID 43103486 .  
  56. ^ Turner, Amy C .; Manolatou, Christina; Schmidt, Bradley S .; Lipson, Michal; Foster, Mark A .; Sharping, Jay E .; Gaeta, Alexander L. (2006). "Dispersión de velocidad de grupo anómala a medida en guías de onda de canal de silicio" . Optics Express . 14 (10): 4357–4362. Código Bib : 2006OExpr..14.4357T . doi : 10.1364 / OE.14.004357 . PMID 19516587 . S2CID 41508892 .  
  57. ^ Talukdar, Tahmid H .; Allen, Gabriel D .; Kravchenko, Ivan; Ryckman, Judson D. (5 de agosto de 2019). "Interferómetros de guía de ondas de silicio poroso monomodo con factores de confinamiento unitarios para la detección de una capa de superficie ultrasensible" . Optics Express . 27 (16): 22485–22498. Código Bib : 2019OExpr..2722485T . doi : 10.1364 / OE.27.022485 . ISSN 1094-4087 . OSTI 1546510 . PMID 31510540 .   
  58. ↑ a b c Agrawal, Govind P. (1995). Fibra óptica no lineal (2ª ed.). San Diego (California): Academic Press. ISBN 0-12-045142-5.
  59. ^ Malitson, IH (1965). "Comparación entre muestras del índice de refracción de la sílice fundida". Revista de la Optical Society of America . 55 (10): 1205–1209. Código bibliográfico : 1965JOSA ... 55.1205M . doi : 10.1364 / JOSA.55.001205 .
  60. ^ Celler, GK; Cristoloveanu, Sorin (2003). "Fronteras del silicio sobre aislante". Revista de Física Aplicada . 93 (9): 4955. Código Bibliográfico : 2003JAP .... 93.4955C . doi : 10.1063 / 1.1558223 .
  61. ^ a b Koos, C; Jacome, L; Poulton, C; Leuthold, J; Freude, W (2007). "Guías de ondas de silicio sobre aislante no lineales para el procesamiento de señales totalmente ópticas". Optics Express . 15 (10): 5976–5990. Código bibliográfico : 2007OExpr..15.5976K . doi : 10.1364 / OE.15.005976 . hdl : 10453/383 . PMID 19546900 . S2CID 7069722 .  
  62. ^ Foster, MA; Turner, AC; Sharping, JE; Schmidt, BS; Lipson, M; Gaeta, AL (2006). "Ganancia paramétrica óptica de banda ancha en un chip fotónico de silicio". Naturaleza . 441 (7096): 960–3. Código Bibliográfico : 2006Natur.441..960F . doi : 10.1038 / nature04932 . PMID 16791190 . S2CID 205210957 .  
  63. ^ Griffith, Austin G .; Lau, Ryan KW; Cárdenas, Jaime; Okawachi, Yoshitomo; Mohanty, Aseema; Fain, Romy; Lee, Yoon Ho Daniel; Yu, Mengjie; Phare, Christopher T .; Poitras, Carl B .; Gaeta, Alexander L .; Lipson, Michal (24 de febrero de 2015). "Generación de peine de frecuencia de infrarrojo medio con chip de silicio". Comunicaciones de la naturaleza . 6 : 6299. arXiv : 1408.1039 . Código bibliográfico : 2015NatCo ... 6.6299G . doi : 10.1038 / ncomms7299 . PMID 25708922 . S2CID 1089022 .  
  64. ^ Kuyken, Bart; Ideguchi, Takuro; Holzner, Simon; Yan, Ming; Hänsch, Theodor W .; Van Campenhout, Joris; Verheyen, Peter; Coen, Stéphane; Leo, Francois; Baets, Roel; Roelkens, Gunther; Picqué, Nathalie (20 de febrero de 2015). "Un peine de frecuencia de infrarrojo medio que abarca una octava generado en una guía de ondas de alambre nanofotónico de silicio" . Comunicaciones de la naturaleza . 6 : 6310. arXiv : 1405.4205 . Código bibliográfico : 2015NatCo ... 6.6310K . doi : 10.1038 / ncomms7310 . PMC 4346629 . PMID 25697764 .  
  65. ↑ Panoiu, Nicolae C .; Chen, Xiaogang; Osgood Jr., Richard M. (2006). "Inestabilidad de modulación en nanocables fotónicos de silicio". Letras de óptica . 31 (24): 3609-11. Código Bibliográfico : 2006OptL ... 31.3609P . doi : 10.1364 / OL.31.003609 . PMID 17130919 . 
  66. ^ Yin, Lianghong; Agrawal, Govind P. (2006). "Impacto de la absorción de dos fotones en la modulación de fase propia en guías de ondas de silicio: efectos de portador libre". Letras de óptica . 32 (14): 2031-2033. Código Bibliográfico : 2007OptL ... 32.2031Y . doi : 10.1364 / OL.32.002031 . PMID 17632633 . S2CID 10937266 .  
  67. ^ Nikbin, Darius (20 de julio de 2006). "La fotónica de silicio resuelve su" problema fundamental " " . Publicación de IOP.
  68. ↑ Rybczynski, J .; Kempa, K .; Herczynski, A .; Wang, Y .; Naughton, MJ; Ren, ZF; Huang, ZP; Cai, D .; Giersig, M. (2007). "Absorción de dos fotones y coeficientes de Kerr de silicio para 850-2.200 nmi (4.100 km)". Letras de Física Aplicada . 90 (2): 191104. Código Bibliográfico : 2007ApPhL..90b1104R . doi : 10.1063 / 1.2430400 . S2CID 122887780 . 
  69. ↑ a b Tsia, KM (2006). Recolección de energía en amplificadores Raman de silicio . 3ra Conferencia Internacional IEEE sobre Fotónica del Grupo IV.
  70. ^ Soref, R .; Bennett, B. (1987). "Efectos electroópticos en silicio" . Revista IEEE de Electrónica Cuántica . 23 (1): 123-129. Código bibliográfico : 1987IJQE ... 23..123S . doi : 10.1109 / JQE.1987.1073206 .
  71. ^ Liu, Y .; Tsang, HK (2006). "Absorción no lineal y ganancia Raman en guías de ondas de silicio implantadas con iones de helio". Letras de óptica . 31 (11): 1714-1716. Código Bibliográfico : 2006OptL ... 31.1714L . doi : 10.1364 / OL.31.001714 . PMID 16688271 . 
  72. ↑ Zevallos l., Manuel E .; Gayen, SK; Alrubaiee, M .; Alfano, RR (2005). "Vida útil de los portadores fotogenerados en guías de ondas de nervadura de silicio sobre aislante". Letras de Física Aplicada . 86 (1): 071115. Código Bibliográfico : 2005ApPhL..86a1115Z . doi : 10.1063 / 1.1846145 . S2CID 37590490 . 
  73. ^ Jones, Richard; Rong, Haisheng; Liu, Ansheng; Fang, Alexander W .; Paniccia, Mario J .; Hak, Dani; Cohen, Oded (2005). "Ganancia óptica de onda continua neta en una guía de onda de silicio sobre aislante de baja pérdida por dispersión Raman estimulada" . Optics Express . 13 (2): 519-525. Código bibliográfico : 2005OExpr..13..519J . doi : 10.1364 / OPEX.13.000519 . PMID 19488380 . S2CID 6804621 .  
  74. ^ Manipatruni, Sasikanth; et al. (2007). "Modulador electroóptico de microanillo de silicio de inyección de portadora de alta velocidad de 18 Gbit / s". Actas de la Sociedad de Láseres y Electroóptica: 537–538. doi : 10.1109 / leos.2007.4382517 . ISBN 978-1-4244-0924-2. S2CID  26131159 .
  75. ^ Jacobsen, Rune S .; Andersen, Karin N .; Borel, Peter I .; Fage-Pedersen, Jacob; Frandsen, Lars H .; Hansen, Ole; Kristensen, Martin; Lavrinenko, Andrei V .; Moulin, Gaid; Ou, Haiyan; Peucheret, Christophe; Zsigri, Beáta; Bjarklev, Anders (2006). "Silicio colado como nuevo material electroóptico". Naturaleza . 441 (7090): 199–202. Código Bibliográfico : 2006Natur.441..199J . doi : 10.1038 / nature04706 . ISSN 0028-0836 . PMID 16688172 . S2CID 205210888 .   
  76. ^ Avrutsky, Ivan; Soref, Richard (2011). "Generación de frecuencia de suma emparejada en fase en guías de ondas de silicio deformadas utilizando su susceptibilidad óptica no lineal de segundo orden" . Optics Express . 19 (22): 21707–16. Código Bib : 2011OExpr..1921707A . doi : 10.1364 / OE.19.021707 . ISSN 1094-4087 . PMID 22109021 .  
  77. ↑ Cazzanelli, M .; Bianco, F .; Borga, E .; Pucker, G .; Ghulinyan, M .; Degoli, E .; Luppi, E .; Véniard, V .; Ossicini, S .; Modotto, D .; Wabnitz, S .; Pierobon, R .; Pavesi, L. (2011). "Generación de segundo armónico en guías de ondas de silicio deformadas por nitruro de silicio". Materiales de la naturaleza . 11 (2): 148-154. Código bibliográfico : 2012NatMa..11..148C . doi : 10.1038 / nmat3200 . hdl : 11379/107111 . ISSN 1476-1122 . PMID 22138793 .  
  78. ^ Alloatti, L .; Korn, D .; Weimann, C .; Koos, C .; Freude, W .; Leuthold, J. (2012). "Guías de ondas híbridas silicio-orgánico no lineal de segundo orden" . Optics Express . 20 (18): 20506–15. Código bibliográfico : 2012OExpr..2020506A . doi : 10.1364 / OE.20.020506 . ISSN 1094-4087 . PMID 23037098 .  
  79. ^ Hon, Nick K .; Tsia, Kevin K .; Solli, Daniel R .; Jalali, Bahram (2009). "Silicio periódicamente polarizado". Letras de Física Aplicada . 94 (9): 091116. arXiv : 0812.4427 . Código bibliográfico : 2009ApPhL..94i1116H . doi : 10.1063 / 1.3094750 . ISSN 0003-6951 . S2CID 28598739 .  
  80. ^ Rakich, Peter T .; Reinke, Charles; Camacho, Ryan; Davids, Paul; Wang, Zheng (30 de enero de 2012). "Mejora gigante de la dispersión de Brillouin estimulada en el límite de sublongitud de onda" . Physical Review X . 2 (1): 011008. Código Bibliográfico : 2012PhRvX ... 2a1008R . doi : 10.1103 / PhysRevX.2.011008 . ISSN 2160-3308 . 
  81. ^ Shin, Heedeuk; Qiu, Wenjun; Jarecki, Robert; Cox, Jonathan A .; Olsson, Roy H .; Starbuck, Andrew; Wang, Zheng; Rakich, Peter T. (diciembre de 2013). "Dispersión de Brillouin estimulada adaptable en guías de ondas de silicio a nanoescala" . Comunicaciones de la naturaleza . 4 (1): 1944. arXiv : 1301.7311 . Código Bibliográfico : 2013NatCo ... 4.1944S . doi : 10.1038 / ncomms2943 . ISSN 2041-1723 . PMC 3709496 . PMID 23739586 .   
  82. ^ Kittlaus, Eric A .; Shin, Heedeuk; Rakich, Peter T. (1 de julio de 2016). "Gran amplificación de Brillouin en silicio". Nature Photonics . 10 (7): 463–467. arXiv : 1510.08495 . Código Bibliográfico : 2016NaPho..10..463K . doi : 10.1038 / nphoton.2016.112 . ISSN 1749-4885 . S2CID 119159337 .  
  83. ^ Van Laer, Raphaël; Kuyken, Bart; Van Thourhout, Dries; Baets, Roel (1 de marzo de 2015). "Interacción entre la luz y el hipersonido altamente confinado en un nanoalambre fotónico de silicio". Nature Photonics . 9 (3): 199–203. arXiv : 1407.4977 . Código Bibliográfico : 2015NaPho ... 9..199V . doi : 10.1038 / nphoton.2015.11 . ISSN 1749-4885 . S2CID 55218097 .  
  84. ^ Van Laer, Raphaël; Bazin, Alexandre; Kuyken, Bart; Baets, Roel; Thourhout, Dries Van (1 de enero de 2015). "Ganancia Brillouin neta en chip basada en nanocables de silicio suspendidos". Nueva Revista de Física . 17 (11): 115005. arXiv : 1508.06318 . Código bibliográfico : 2015NJPh ... 17k5005V . doi : 10.1088 / 1367-2630 / 17/11/115005 . ISSN 1367-2630 . S2CID 54539825 .  
  85. ^ Van Laer, Raphaël; Baets, Roel; Van Thourhout, Dries (20 de mayo de 2016). "Unificando la dispersión de Brillouin y la optomecánica de cavidades". Physical Review A . 93 (5): 053828. arXiv : 1503.03044 . Código Bibliográfico : 2016PhRvA..93e3828V . doi : 10.1103 / PhysRevA.93.053828 . S2CID 118542296 . 
  86. ^ Kobyakov, Andrey; Sauer, Michael; Chowdhury, Dipak (31 de marzo de 2010). "Dispersión de Brillouin estimulada en fibras ópticas". Avances en Óptica y Fotónica . 2 (1): 1. Bibcode : 2010AdOP .... 2 .... 1K . doi : 10.1364 / AOP.2.000001 . ISSN 1943-8206 . 
  87. ^ Levy, Shahar; Lyubin, Victor; Klebanov, Matvei; Scheuer, Jacob; Zadok, Avi (15 de diciembre de 2012). "Amplificación de dispersión de Brillouin estimulada en guías de ondas de calcogenuro escritas directamente de un centímetro de largo". Letras de óptica . 37 (24): 5112–4. Código bibliográfico : 2012OptL ... 37.5112L . doi : 10.1364 / OL.37.005112 . ISSN 1539-4794 . PMID 23258022 . S2CID 11976822 .   
  88. ^ Drazin, PG y Johnson, RS (1989). Solitones: una introducción . Prensa de la Universidad de Cambridge . ISBN 0-521-33655-4.
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