Una configuración de campo invertido ( FRC ) es un tipo de dispositivo de plasma estudiado como un medio para producir fusión nuclear . Confina un plasma en líneas de campo magnético cerradas sin una penetración central. [1] En un FRC, el plasma tiene la forma de un toro autoestable, similar a un anillo de humo .
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Los FRC están estrechamente relacionados con otro dispositivo de fusión por confinamiento magnético autoestable , el spheromak . Ambos se consideran parte de la clase de dispositivos de fusión de toroides compactos . Los FRC normalmente tienen un plasma que es más alargado que los spheromaks, con la forma general de una salchicha ahuecada en lugar de la spheromak aproximadamente esférica.
Los FRC fueron un área importante de investigación en los años sesenta y en los setenta, pero tuvieron problemas para convertirse en productos triples de fusión prácticos . Los intereses regresaron en la década de 1990 y, a partir de 2019 [actualizar], los FRC eran un área de investigación activa.
Historia
El FRC se observó por primera vez en laboratorios a fines de la década de 1950 durante experimentos de pellizco theta con un campo magnético de fondo invertido. [2]
Los primeros estudios se realizaron en el Laboratorio de Investigación Naval de los Estados Unidos (NRL) en la década de 1960. Se recopilaron datos considerables, con más de 600 artículos publicados. [3] Casi toda la investigación se llevó a cabo durante el Proyecto Sherwood en el Laboratorio Nacional de Los Alamos (LANL) de 1975 a 1990, [4] y durante 18 años en el Laboratorio de Física del Plasma de Redmond de la Universidad de Washington , [5] con los grandes s experimento (LSX). [6]
La investigación posterior fue en el Laboratorio de Investigación de la Fuerza Aérea (AFRL), [7] el Instituto de Tecnología de Fusión (FTI) de la Universidad de Wisconsin-Madison , [8] Laboratorio de Física del Plasma de Princeton , [9] y la Universidad de California, Irvine . [10]
Las empresas privadas ahora estudian los FRC para la generación de electricidad, incluidas General Fusion , TAE Technologies y Helion Energy . [11]
El Electrode Lorentz Thruster (ELF) desarrollado por MSNW fue un intento de diseñar un dispositivo de propulsión espacial. [12] ELF fue un candidato en el programa avanzado de propulsión eléctrica NextSTEP de la NASA, junto con el X-3 Nested-Channel Hall Thruster y VASIMR [13] antes de que MSNW se disolviera.
Aplicaciones
La aplicación principal es para la generación de energía de fusión.
El FRC también se considera para la exploración del espacio profundo , no solo como una posible fuente de energía nuclear, sino como un medio para acelerar un propulsor a altos niveles de impulso específico (I sp ) para naves espaciales de propulsión eléctrica y cohetes de fusión , con interés expresado por la NASA . [14] [15] [16] [17] [18]
Comparaciones
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La producción de energía de fusión al confinar el plasma con campos magnéticos es más eficaz si las líneas de campo no penetran en superficies sólidas, sino que se cierran sobre sí mismas en círculos o superficies toroidales. Los conceptos de confinamiento de la línea principal de tokamak y stellarator hacen esto en una cámara toroidal, lo que permite un gran control sobre la configuración magnética, pero requiere una construcción muy compleja. La configuración de campo invertido ofrece una alternativa en el sentido de que las líneas de campo están cerradas, lo que proporciona un buen confinamiento, pero la cámara es cilíndrica, lo que permite una construcción y un mantenimiento más sencillos y fáciles. [19]
Las configuraciones de campo invertido y las esferomas se conocen juntas como toroides compactos . Spheromak y FRC se diferencian en que un spheromak tiene un campo toroidal adicional. Este campo toroidal puede correr en la misma dirección o en dirección opuesta que el plasma en rotación. [20] En el spheromak, la fuerza del campo magnético toroidal es similar a la del campo poloidal . Por el contrario, el FRC tiene poco o ningún componente de campo toroidal y está confinado únicamente por un campo poloidal. La falta de un campo toroidal significa que el FRC no tiene helicidad magnética y que tiene una beta alta . La beta alta hace que el FRC sea atractivo como reactor de fusión y muy adecuado para combustibles aneutrónicos debido al bajo campo magnético requerido. Los Spheromaks tienen β ≈ 0.1 mientras que un FRC típico tiene β ≈ 1. [21] [22]
Formación
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En los experimentos de FRC modernos, la corriente de plasma que invierte el campo magnético puede inducirse de diversas formas.
Cuando se forma una configuración de campo invertido usando el método theta-pinch (o campo eléctrico inductivo), una bobina cilíndrica produce primero un campo magnético axial. Luego, el gas se preioniza, que "se congela en" el campo de polarización desde un punto de vista magnetohidrodinámico , finalmente el campo axial se invierte, por lo tanto, la "configuración de campo invertido". En los extremos, se produce la reconexión del campo de polarización y el campo principal, produciendo líneas de campo cerrado. El campo principal se eleva aún más, comprimiendo y calentando el plasma y proporcionando un campo de vacío entre el plasma y la pared. [23]
Se sabe que los haces neutrales impulsan la corriente en los Tokamaks [24] inyectando directamente partículas cargadas. Los FRC también se pueden formar, mantener y calentar mediante la aplicación de haces neutrales. [22] [25] En tales experimentos, como el anterior, una bobina cilíndrica produce un campo magnético axial uniforme y el gas se introduce e ioniza, creando un plasma de fondo. Luego se inyectan partículas neutras en el plasma. Se ionizan y las partículas más pesadas con carga positiva forman un anillo de corriente que invierte el campo magnético.
Los Spheromaks son configuraciones similares a FRC con campo magnético toroidal finito. Los FRC se han formado a través de la fusión de esferomas de campo toroidal opuesto y cancelador. [26]
También se han utilizado campos magnéticos giratorios para impulsar la corriente. [27] En tales experimentos, como el anterior, el gas se ioniza y se produce un campo magnético axial. Un campo magnético giratorio es producido por bobinas magnéticas externas perpendiculares al eje de la máquina, y la dirección de este campo gira alrededor del eje. Cuando la frecuencia de rotación está entre las frecuencias giroscópicas de iones y electrones, los electrones en el plasma co-rotan con el campo magnético (son "arrastrados"), produciendo corriente e invirtiendo el campo magnético. Más recientemente, se han utilizado los denominados campos magnéticos rotativos de paridad impar [28] para preservar la topología cerrada del FRC.
Órbitas de una sola partícula
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Los FRC contienen una característica importante y poco común: un "nulo magnético" o línea circular en la que el campo magnético es cero. Este es necesariamente el caso, ya que dentro del nulo el campo magnético apunta en una dirección y fuera del nulo el campo magnético apunta en la dirección opuesta. Partículas alejadas del ciclotrón cerrado de traza nula orbitan como en otras geometrías de fusión magnética. Las partículas que cruzan el nulo, sin embargo, trazan no ciclotrón o órbitas circulares sino betatrones o órbitas en forma de ocho, [29] a medida que la curvatura de la órbita cambia de dirección cuando cruza el nulo magnético.
Debido a que las órbitas de las partículas no son ciclotrón, los modelos de comportamiento del plasma basados en el movimiento del ciclotrón como la magnetohidrodinámica (MHD) son inaplicables en la región alrededor del nulo. El tamaño de esta región está relacionado con el parámetro s, [30] o la relación de la distancia entre el nulo y la separatriz, y el radio del giro de iones térmicos. En s altos, la mayoría de las partículas no cruzan el nulo y este efecto es insignificante. En s bajos, ~ 2, este efecto domina y se dice que el FRC es "cinético" en lugar de "MHD".
Estabilidad del plasma
Con un parámetro s bajo, la mayoría de los iones dentro de un FRC siguen grandes órbitas de betatrón (su radio de giro promedio es aproximadamente la mitad del tamaño del plasma) que son típicas en la física del acelerador más que en la física del plasma . Estos FRC son muy estables porque el plasma no está dominado por las partículas de radio de giro pequeñas habituales como otros plasmas de equilibrio termodinámico o no térmicos . Su comportamiento no está descrito por la magnetohidrodinámica clásica , por lo que no hay ondas de Alfvén y casi no hay inestabilidades de MHD a pesar de su predicción teórica, [ cita requerida ] y evita el típico "transporte anómalo", es decir, procesos en los que se produce una pérdida excesiva de partículas o energía. . [31] [32] [33]
A partir de 2000[actualizar], se están estudiando varias inestabilidades restantes:
- Los modos de inclinación y cambio . Estas inestabilidades pueden mitigarse incluyendo un conductor estabilizador pasivo, o formando plasmas muy achatados (es decir, plasmas muy alargados), [34] o creando un campo toroidal autogenerado. [35] El modo de inclinación también se ha estabilizado en experimentos de FRC aumentando los giroscopios de iones. [30]
- La inestabilidad magnetorrotacional . Este modo provoca una distorsión elíptica giratoria del límite del plasma y puede destruir el FRC cuando el plasma distorsionado entra en contacto con la cámara de confinamiento. [36] Los métodos de estabilización exitosos incluyen el uso de un campo estabilizador cuadripolo, [37] [38] y los efectos de un campo magnético giratorio (RMF). [39] [40]
Experimentos
Año | Dispositivo | Localización | Longitud del dispositivo | Diámetro del dispositivo | Campo B | Presión de llenado | Confinamiento | Estudió |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Metro | Metro | Tesla | Pascal | Segundos | ||||
1959 | - | NRL | 0,10 | 0,06 | 10.00 | 13,33 | 2.E-06 | Aniquilación |
1961 | Scylla I | LANL | 0,11 | 0,05 | 5.50 | 11.33 | 3.E-06 | Aniquilación |
1962 | Escila III | LANL | 0,19 | 0,08 | 12,50 | 11.33 | 4.E-06 | Rotación |
1962 | Thetatron | Culham | 0,21 | 0,05 | 8.60 | 13,33 | 3.E-06 | Contracción |
1962 | Julich | 0,10 | 0,04 | 6,00 | 30,66 | 1.E-06 | Formación, desgarro | |
1963 | Culham | 0,30 | 0,10 | 5,00 | 6,67 | 6.E-06 | Contracción | |
1964 | 0-PII | Garching | 0,30 | 0,05 | 5.30 | 13,33 | 1.E-06 | Desgarro, contracción |
1965 | Pharos | NRL | 1,80 | 0,17 | 3,00 | 8.00 | 3.E-05 | Confinamiento, rotación |
1967 | Centauro | Culham | 0,50 | 0,19 | 2.10 | 2,67 | 2.E-05 | Confinamiento, rotación |
1967 | Julietta | Julich | 1,28 | 0,11 | 2,70 | 6,67 | 2.E-05 | Desgarro |
1971 | P.EJ | Garching | 0,70 | 0,11 | 2,80 | 6,67 | 3.E-05 | Desgarro, rotación |
1975 | BN | Kurchatov | 0,90 | 0,21 | 0,45 | 0,27 - 1,07 | 5.E-05 | Formación |
1979 | COLINA | Kurchatov | 1,50 | 0,30 | 1,00 | 0,27 - 0,67 | 1.E-04 | Formación |
1979 | FRX-A | LASL | 1,00 | 0,25 | 0,60 | 0,53 - 0,93 | 3.E-05 | Confinamiento |
1981 | FRX-B | LANL | 1,00 | 0,25 | 1,30 | 1,20 - 6,53 | 6.E-05 | Confinamiento |
mil novecientos ochenta y dos | STP-L | Nagoya | 1,50 | 0,12 | 1,00 | 1,20 | 3.E-05 | Rotación |
mil novecientos ochenta y dos | NUCTE | Nihon | 2,00 | 0,16 | 1,00 | 6.E-05 | Confinamiento, rotación | |
mil novecientos ochenta y dos | PIEZA | Osaka | 1,00 | 0,15 | 1,40 | 6.E-05 | Rotación | |
1983 | FRX-C | LANL | 2,00 | 0,50 | 0,80 | 0,67 - 2,67 | 3.E-04 | Confinamiento |
1984 | TRX-1 | MSNW | 1,00 | 0,25 | 1,00 | 0,67 -2,00 | 2.E-04 | Formación, encierro |
1984 | CTTX | Penn SU | 0,50 | 0,12 | 0,40 | 13,33 | 4.E-05 | Confinamiento |
1985 | HBQM | U lavar | 3,00 | 0,22 | 0,50 | 0,53 - 0,93 | 3.E-05 | Formación |
1986 | OCT | Osaka | 0,60 | 0,22 | 1,00 | 1.E-04 | Confinamiento | |
1986 | TRX-2 | ITS | 1,00 | 0,24 | 1,30 | 0,40 - 2,67 | 1.E-04 | Formación, encierro |
1987 | CSS | U lavar | 1,00 | 0,45 | 0,30 | 1,33 - 8,00 | 6.E-05 | Formación lenta |
1988 | FRXC / LSM | LANL | 2,00 | 0,70 | 0,60 | 0,27 - 1,33 | 5.E-04 | Formación, encierro |
1990 | LSX | STI / MSNW | 5,00 | 0,90 | 0,80 | 0,27 - 0,67 | Estabilidad, confinamiento |
Dispositivo | Institución | Tipo de dispositivo | Densidad de electrones | Max ion o electrón | Diámetro FRC | Longitud / diámetro |
---|---|---|---|---|---|---|
10 20 / Metro 3 | Temperatura [eV] | [Metro] | ||||
Spheromak-3 | Universidad de tokio | Fusionando spheromak | 5,0 - 10,0 | 20 - 100 | 0,40 | 1.0 |
Spheromak-4 | Universidad de tokio | Fusionando spheromak | 10 - 40 | 1,20 - 1,40 | 0,5 - 0,7 | |
Compacto Torus Exp-III | Universidad Nihon | Theta-pellizco | 5,0 - 400,0 | 200 - 300 | 0,10 - 0,40 | 5,0 - 10,0 |
Revestimiento Exp invertido en campo | Los Alamos | Theta-pellizco | 1.500,0 - 2.500,0 | 200 - 700 | 0,03 - 0,05 | 7.0 - 10.0 |
Exp. Inyección de FRC | Universidad de Osaka | Captura de traducción | 3,0 - 5,0 | 200 - 300 | 0,30 - 0,40 | 7.0 - 15.0 |
Swarthmore Spheromak Exp | Swarthmore | Fusionando spheromak | 100 | 20 - 40 | 0,40 | 1,5 |
Exp de reconexión magnética | Princeton ( PPPL ) | Fusionando spheromak | 5,0 - 20,0 | 30 | 1,00 | 0,3 - 0,7 |
Experimento de configuración de campo invertido de Princeton (PFRC) | Princeton ( PPPL ) | Campo B giratorio | 0,05 - 0,3 | 200 - 300 | 0,06 | |
Mantenimiento de confinamiento de traducción | Universidad de Washington | Campo B giratorio | 0,1 - 2,5 | 25 - 50 | 0,70 - 0,74 | |
Actualización de mantenimiento de confinamiento de traducción | Universidad de Washington | Campo B giratorio | 0,4 - 1,5 | 50-200 | 0,70 - 0,74 | 1,5 - 3,0 |
Compresión del revestimiento de plasma | MSNW | Captura de traducción | 0,20 | |||
Acelerador de plasma inductivo | MSNW | Fusionando colisión | 23,0 - 26,0 | 350 | 0,20 | |
Acelerador inductivo de plasma C | MSNW | Fusión de compresión | 300,0 | 1200 - 2000 | 0,2 | 10.0 |
FRC de Colorado | Universidad de Colorado | Fusionando spheromak | ||||
Configuración inversa de Irvine Field | UC Irvine | Fuente coaxial | 150,0 | 10 | 0,60 | |
C-2 | Tri Alpha Energy, Inc. | Fusionando colisión | 5,0 - 10,0 | 200 - 500 | 0,60 - 0,80 | 3,0 - 5,0 |
STX | Universidad de Washington | Campo B giratorio | 0,5 | 40 | 0.4 | 6 |
Prairie View Rotamak | Prairie View A&M | Campo B giratorio | 0,1 | 10-30 | 0.4 | 2 |
Propulsión de naves espaciales
Se han considerado dispositivos de configuración de campo invertido para la propulsión de naves espaciales. Al inclinar las paredes del dispositivo hacia afuera, el plasmoide puede acelerarse en la dirección axial y fuera del dispositivo, generando empuje.
Ver también
- Lista de artículos sobre plasma (física)
enlaces externos
- Google techtalks: Fusión nuclear: energía limpia para los próximos cien siglos
- Universidad de Washington "Introducción a FRC"
Referencias
- ^ Freidberg, Jeffrey P. (2007). Física del Plasma y Energía de Fusión . Prensa de la Universidad de Cambridge. ISBN 978-0-521-85107-7.
- ^ Kolb, AC; Dobbie, CB; Griem, HR (1 de julio de 1959). "Campo de mezcla y producción de neutrones asociados en un plasma". Cartas de revisión física . 3 (1): 5–7. Código Bibliográfico : 1959PhRvL ... 3 .... 5K . doi : 10.1103 / PhysRevLett.3.5 .
- ^ a b Tuszewski, M. (noviembre de 1988). "Configuraciones de campo invertido" (manuscrito enviado) . Fusión nuclear . 28 (11): 2033. doi : 10.1088 / 0029-5515 / 28/11/008 .
- ^ McKenna, KF; Armstrong, WT; Barnes, DC; Bartsch, RR; Chrien, RE; Cochrane, JC; Klingner, PL; Hugrass, WW; Linford, RK; Rej, DJ; Schwarzmeier, JL; Sherwood, EG; Siemon, RE; Spencer, RL; Tuszewski, M. (1985). "Investigación de configuración de campo invertido en Los Alamos" (manuscrito enviado) . Fusión nuclear . 25 (9): 1317. doi : 10.1088 / 0029-5515 / 25/9/057 .
- ^ "Página web del Laboratorio de Física del Plasma de Redmond" . Archivado desde el original el 19 de febrero de 2015.
- ^ Hoffman, Alan L .; Carey, Larry L .; Crawford, Edward A .; Harding, Dennis G .; DeHart, Terence E .; McDonald, Kenneth F .; McNeil, John L .; Milroy, Richard D .; Slough, John T .; Maqueda, Ricardo; Wurden, Glen A. (marzo de 1993). "El experimento de configuración de campo invertido de Large-s". Ciencia y tecnología de fusión . 23 (2): 185-207. OSTI 6514222 .
- ^ Kirtley, David; Brown, Daniel L .; Gallimore, Alec D .; Haas, James (junio de 2005). Detalles sobre un dispositivo de plasma de configuración invertida de campo AFRL (PDF) (Informe técnico). Laboratorio de Investigación de la Fuerza Aérea.
- ^ "Página web del Fusion Technology Institute, Universidad de Wisconsin-Madison" .
- ^ "Primera operación del dispositivo PFRC-2" . Boletín de la Sociedad Estadounidense de Física . 57 (12). 2012-10-31.
- ^ Harris, WS; Trask, E .; Roche, T .; Garate, EP; Heidbrink, WW; McWilliams, R. (20 de noviembre de 2009). "Mediciones de flujo de iones y análisis de corriente de plasma en la configuración invertida de campo de Irvine" (PDF) . Física de Plasmas . Instituto Americano de Física. 16 (11): 112509. Código Bibliográfico : 2009PhPl ... 16k2509H . doi : 10.1063 / 1.3265961 .
- ^ Poddar, Yash (11 de marzo de 2014). "¿Pueden las empresas emergentes hacer posible la fusión nuclear?" . Universidad de Stanford .
- ^ Pancotti, Anthony. "Testimonio ante el Subcomité espacial del Comité de ciencia, espacio y tecnología de la Cámara de Representantes de la Cámara de Representantes de los Estados Unidos Audiencia sobre la propulsión en el espacio: elecciones estratégicas y opciones 29 de junio de 2017" (PDF) . Consultado el 8 de abril de 2019 .
- ^ "Actividades avanzadas de propulsión eléctrica NextSTEP de la NASA" (PDF) . NASA . Consultado el 8 de abril de 2019 .
- ^ Wessel, FJ (2000). "Sistema de propulsión espacial del reactor de fusión de haz colisionante". Actas de la conferencia AIP . 504 . págs. 1425-1430. doi : 10.1063 / 1.1290961 . ISBN 978-1563969195.
- ^ Cheung, A. (2004). "Sistema de propulsión espacial del reactor de fusión de haz colisionante". Actas de la conferencia AIP . 699 . págs. 354–361. doi : 10.1063 / 1.1649593 .
- ^ Slough, John; Pancotti, Anthony; Pfaff, Michael; Pihl, Christopher; Votroubek, George (noviembre de 2012). El cohete impulsado por fusión (PDF) . NIAC 2012. Hampton, VA: Conceptos avanzados innovadores de la NASA.
- ^ Slough, John; Pancotti, Anthony; Kirtley, David; Votroubek, George (6 a 10 de octubre de 2013). Propulsión por fusión impulsada electromagnéticamente (PDF) . 33a Conferencia Internacional de Propulsión Eléctrica (IEPC-2013). Washington, DC: Universidad George Washington.
- ^ "Cohete de fusión nuclear podría llegar a Marte en 30 días" . Space.com . 10 de abril de 2013.
- ^ Ryzhkov, Sergei V. (2002). "Características de formación, confinamiento y estabilidad de la configuración de campo invertida" (PDF) . Problemas de la ciencia y la tecnología atómicas . Física del plasma. 7 (4): 73–75. ISSN 1682-9344 .
- ^ Dolan, Thomas. Tecnología de fusión magnética. Vol. 2. Ciudad de Nueva York: Springer, 2012. Imprimir.
- ^ Ono, Y (1999). "Nueva relajación de fusionar spheromaks a una configuración de campo invertido". Fusión nuclear . 39 (11Y): 2001–2008. Código Bib : 1999NucFu..39.2001O . doi : 10.1088 / 0029-5515 / 39 / 11Y / 346 .
- ^ a b Momita Okamoto Nomura (1987). "Combustibles avanzados en una configuración de campo invertido" . Ciencia y tecnología de fusión . Consultado el 5 de enero de 2016 .
- ^ Slough, J (2011). "Creación de un plasma de alta temperatura mediante la fusión y compresión de plasmoides de configuración invertida de campo supersónico". Fusión nuclear . 51 (5): 053008. Código Bibliográfico : 2011NucFu..51e3008S . doi : 10.1088 / 0029-5515 / 51/5/053008 .
- ^ Taguchi, M (1 de enero de 1992). "Expresión aproximada de la corriente impulsada por haz en plasmas tokamak". Fusión nuclear . 32 (1): 143–150. Código bibliográfico : 1992NucFu..32..143T . doi : 10.1088 / 0029-5515 / 32/1 / i12 .
- ^ Rostoker, N .; Binderbauer, M .; Monkhorst, HJ (1 de enero de 1996). "Reactores de fusión basados en la colisión de haces en un plasma de configuración de campo invertido" . Cite journal requiere
|journal=
( ayuda ) - ^ Ji, H .; Belova, E .; Gerhardt, SP; Yamada, M. (1 de diciembre de 2006). "Avances recientes en el concepto SPIRIT (Plasma autoorganizado con técnicas de inducción, reconexión e inyección)". Revista de energía de fusión . 26 (1–2): 93–97. Código Bibliográfico : 2007JFuE ... 26 ... 93J . doi : 10.1007 / s10894-006-9043-4 . ISSN 0164-0313 .
- ^ Jones, Ieuan R. (1 de mayo de 1999). "Una revisión de la unidad de corriente de campo magnético giratorio y el funcionamiento del rotamak como una configuración de campo invertido (Rotamak-FRC) y un tokamak esférico (Rotamak-ST)". Física de Plasmas . 6 (5): 1950-1957. Código bibliográfico : 1999PhPl .... 6.1950J . doi : 10.1063 / 1.873452 . ISSN 1070-664X .
- ^ Glasser, AH; Cohen, SA (1 de mayo de 2002). "Aceleración de iones y electrones en la configuración de campo invertido con un campo magnético giratorio de paridad impar" . Física de Plasmas . 9 (5): 2093–2102. Código bibliográfico : 2002PhPl .... 9.2093G . doi : 10.1063 / 1.1459456 . ISSN 1070-664X .
- ^ Wang, MI; Miley, GH (1 de enero de 1979). "Órbitas de partículas en espejos de campo invertido" . Fusión nuclear . 19 (1): 39. doi : 10.1088 / 0029-5515 / 19/1/005 . ISSN 0029-5515 .
- ^ a b Slough, JT; Hoffman, AL (1988). "Observación de la estabilidad de inclinación de configuraciones de campo invertido en s grandes". Fusión nuclear . 28 (6): 1121. doi : 10.1088 / 0029-5515 / 28/6/016 .
- ^ Rostoker, N .; Wessel, FJ; Rahman, HU; Maglich, BC; Spivey, B. (22 de marzo de 1993). "Fusión magnética con haces de iones auto-colisionantes de alta energía" (manuscrito enviado) . Cartas de revisión física . 70 (1818): 1818–1821. Código Bibliográfico : 1993PhRvL..70.1818R . doi : 10.1103 / PhysRevLett.70.1818 . PMID 10053394 .
- ^ Binderbauer, MW; Rostoker, N. (diciembre de 1996). "Transporte turbulento en confinamiento magnético: cómo evitarlo" . Revista de física del plasma . 56 (3): 451–465. Código Bibliográfico : 1996JPlPh..56..451B . doi : 10.1017 / S0022377800019413 .
- ^ Rostoker, N .; Binderbauer, MW; Wessel, FJ; Monkhorst, reactor de fusión de haz de colisión HJ (PDF) . Documento invitado, Sesión especial sobre combustibles avanzados APS-DPP. Sociedad Estadounidense de Física. Archivado desde el original (PDF) el 26 de enero de 2002.
- ^ Gerhardt, SP; Belova, E .; Inomoto, M .; Yamada, M .; Ji, H .; Ren, Y .; Kuritsyn, A. (2006). "Estudios de equilibrio y estabilidad de configuraciones oblatas de campo invertido en el experimento de reconexión magnética" (PDF) . Física de Plasmas . 13 (11): 112508. Código Bibliográfico : 2006PhPl ... 13k2508G . doi : 10.1063 / 1.2360912 .
- ^ Omelchenko, Yu. A. (27 a 29 de marzo de 2000). Estabilización del modo de inclinación FRC mediante un campo toroidal autogenerado (PDF) . Conferencia Internacional Sherwood 2000 sobre Teoría de la Fusión / Plasma. UCLA, Los Ángeles, California: Investigación general de energía de fusión atómica. Archivado desde el original (PDF) el 16 de diciembre de 2014.
- ^ Tuszewski, M. (1984). "Estudio experimental del equilibrio de configuraciones de campo invertido". Física del plasma y fusión controlada . 26 (8): 991–1005. Código Bibliográfico : 1984PPCF ... 26..991T . doi : 10.1088 / 0741-3335 / 26/8/004 .
- ^ Ohi, S .; Minato, T .; Kawakami, Y .; Tanjyo, M .; Okada, S .; Ito, Y .; Kako, M .; Ve a S.; Ishimura, T .; Itô, H. (1983). "Estabilización cuadrupolo de la inestabilidad rotacional n = 2 de un plasma Theta-Pinch de campo invertido". Cartas de revisión física . 51 (12): 1042. Bibcode : 1983PhRvL..51.1042O . doi : 10.1103 / PhysRevLett.51.1042 .
- ^ Hoffman, AL (1983). "Supresión de la inestabilidad rotacional n = 2 en configuraciones de campo invertido". Física de fluidos . 26 (6): 1626. Bibcode : 1983PhFl ... 26.1626H . doi : 10.1063 / 1.864298 .
- ^ Guo, H .; Hoffman, A .; Milroy, R .; Miller, K .; Votroubek, G. (2005). "Estabilización de modos de intercambio mediante la rotación de campos magnéticos". Cartas de revisión física . 94 (18): 185001. Código Bibliográfico : 2005PhRvL..94r5001G . doi : 10.1103 / PhysRevLett.94.185001 . PMID 15904379 .
- ^ Slough, J .; Miller, K. (2000). "Confinamiento y estabilidad mejorados de una configuración de campo invertido con unidad de corriente de campo magnético giratorio" (PDF) . Cartas de revisión física . 85 (7): 1444–7. Código Bibliográfico : 2000PhRvL..85.1444S . doi : 10.1103 / PhysRevLett.85.1444 . PMID 10970525 . Archivado desde el original (PDF) el 17 de octubre de 2012.
- ^ Steinhauer, Loren C. (julio de 2011). "Revisión de configuraciones de campo invertido" . Física de Plasmas . 18 (7): 070501. doi : 10.1063 / 1.3613680 . ISSN 1070-664X .