Usuario:PAR

${\displaystyle dU=\soporte {\delta Q}_{\delta Q}+\soporte {\delta W_{irr}+\delta W_{rev}}_{\delta W}}$

${\displaystyle dU=\soporte {\delta Q+\delta W_{irr}} _{T\,dS}+\soporte {\delta W_{rev}}_{-P\,dV}}$

Función de partición
Partículas idénticas#Propiedades
estadísticas Conjunto estadístico | Conjunto microcanónico | Conjunto canónico | Gran conjunto canónico

Estadísticas
de Maxwell-Boltzmann Distribución de Maxwell-Boltzmann Distribución de
Boltzmann
Derivación de la función de partición
Paradoja de Gibbs

Prueba : Introducir un reservorio de calor adicional a una temperatura arbitraria T ₀ , así como N ciclos con la siguiente propiedad: el j -ésimo ciclo opera entre el reservorio T ₀ y el reservorio T _j , transfiriendo energía dQ _j a este último. De la definición anterior de temperatura, la energía extraída del depósito T ₀ por el j -ésimo ciclo es

Ahora considere un ciclo de la máquina térmica, acompañado por un ciclo de cada uno de los ciclos más pequeños. Al final de este proceso, cada uno de los N reservorios tiene una pérdida de energía neta cero (ya que la energía extraída por el motor es reemplazada por los ciclos más pequeños), y el motor térmico ha realizado una cantidad de trabajo igual a la energía extraída del reservorio T _{0 ,}

¡Una gran estrella por sus extensas contribuciones a artículos relacionados con la mecánica estadística! -- HappyCamper